Энергия зонной вычисление

Имеются и слагаемые другого типа, в которых один из матричных элементов в сумме выражения (2.69) есть матричный элемент псевдопотеициала идеальной решетки. Такие слагаемые дают вклад при любых к, поскольку дельта-функция по-прежнему связывает только векторы к и к, а промежуточные состояния вовсе не должны иметь ту же энергию. Довольно просто убедиться в том, что эти слагаемые имеют такой же порядок по М, как и слагаемые высших порядков первого типа, равно как и слагаемые первого порядка. Матричные элементы псевдопотеициала идеального кристалла дают поправки к рассеянию, обусловленные зонной структурой. Эти эффекты легко поддаются вычислению, причем такие вычисления неизмеримо проще тех, с которыми нам пришлось бы столкнуться, если бы мы не использовали псевдопотенциалы. В принципе можно было бы сначала найти зонную структуру, а затем попытаться определить рассеяние с помощью табулированных волновых функций и энергий. Такие вычисления были бы чрезвычайно сложными. Используя же теорию возмущений в высших порядках, можно систематически учитывать слагаемые в каждом заданном порядке по псевдопотенциалу и легко получить таким образом осмысленные результаты для простых металлов. Подобные вычисления приводят к результатам при весьма незначительных затратах усилий. [c.224]

Заметим, что формфактор рассеяния назад играет при вычислении энергии зонной структуры (1.36) более важную роДь, чем формфактор рассеяния вперед. Это связано с тем, что для рассеяния назад соответствующие знаменатели в дробях второго [c.140]

Приближенное вычисление энергии, необходимой для преодоления силового барьера препятствия (зоны) с линейным размером х, , приводит к следующей зависимости Н от т [c.64]

Исходя из предположения о постоянстве объема при растяжении образца и на основании обработки диаграмм статического растяжения, полученных для малых объемов в зоне образования шейки, было показано [21], что предельная работа деформации сталей ферритного и перлитного классов, имеющих близкие значения теплоты плавления, в пределах точности измерения является величиной постоянной. На основании этих исследований была предложена эмпирическая зависимость вычисления предельной энергии статического разрушения вида (1.62), где 6 — удлинение на уровне 0 , и Об — соответственно пределы текучести и прочности. [c.20]

Кроме экспериментального метода определения удельной механической энергии для зоны разрушения в шейке образца, рассмотренного выше, в работе [21] предложен аналитической метод вычисления данной величины. Он основан на предположении, что площадь диаграммы статического разрыва материала до величины оь можно представить состоящей на участке от О до Оь из [c.77]

Энтропия. Растягивающее усилие, удлиняющее резиновую полоску в диапазоне относительных удлинений ЗОн-300%, создает в материале напряжение, обусловленное главным образом разностью энтропий в растянутом и нерастянутом состояниях. При этом изменение внутренней энергии сравнительно невелико и обусловлено весьма небольшим изменением объема при растяжении. Натяжение возрастает с повышением температуры, если поддерживать длину полоски постоянной. Вычисленные приращения внутренней энергии для растяжения при постоянном объеме пренебрежимо малы. [c.113]

Согласно расчетам, линейные цепи лития энергетически более вы-годны, чем двух- и трехмерные конфигурации с равным числом атомов. Для цепных кластеров бериллия было показано уменьшение энергии Ef, связи на атом с ростом п. Результаты вычислений электронной структуры кластеров хорошо согласовались с экспериментальными данными, полученными из измерений спектров поглош,ения рентгеновских лучей п работы выхода массивного металла. Как показали расчеты, влияние поверхности сводится к смещению поверхностных атомов в глубь кластера, к сужению энергетических зон и уменьшению щели между ними, а также к повышению концентрации электронов проводимости на поверхности. [c.230]

В работах [248, 249] проведены вычисления для алюминиевой и стальной мишеней в случае одноимпульсного воздействия при плотности пиковой мощности излучения в пятне фокусировки 10 Вт/см на Л = 0,51 мкм. Средняя мощность излучения ЛПМ при этом составляла 45 Вт на ЧПИ 4,5 кГц, длительность импульсов — 70 не, диаметр пятна — 50 мкм. Расчетная максимальная температура поверхности при этих параметрах равна 12000°С после 5 не облучения, затем, по истечении 30 не, падает до 6500 °С. К этому моменту удаляется слой стали толщиной 0,5 мкм при прогреве мишени на глубину до 2 мкм. После этого, через 3 мкс, удаляется слой толщиной 1,1 мкм, а глубина зоны расплава составляет 8 мкм при температуре поверхности 3000°С. Данные расчеты показали, что через 8 не после начала облучения в течение следующих 4 не нагрев поверхности непосредственно лазерным излучением снижается до уровня 5% в результате образования плазмы. В целом в течение одного импульса 15% лазерной энергии достигает дна мишени напрямую , в 85% передается на поверхность плазменными электронами. [c.237]

Таким образом, в результате исследования показана применимость метода высокотемпературной металлографии для изучения кинетики изменения поверхностей микроструктуры окиси меди при ее восстановлении. Предполагается, что в процессе восстановления на поверхности в зонах бывших границ зерен окиси меди появляются микротрещины, которые с увеличением продолжительности выдержки развиваются. Последнее является причиной наблюдаемого расщепления частиц порошка окиси меди на несколько более мелких частиц восстановленного металла. Резуль-таты вычисления энергии активации процесса восстановления окиси меди находятся в хорошем соответствии с известными литератур- [c.151]

Подобные рассуждения относительно межфазной энергии укр/ж получаются с учетом связанного с фазовым переходом изменения координации от 12 до 11. Поэтому значение 7кр/ж должно быть примерно на один порядок величины меньше, чем Окр/пар, а значит оно составляет некоторую долю теплоты плавления Упл- В табл. 12.1 приведены свободные поверхностные и межфазные энергии, а также теплоты преврашения при фазовом переходе для некоторых металлов с кубической гранецентрированной решеткой. Вычисленные значения величин 0 и V и их связь с теплотой превращений довольно хорошо согласуются с экспериментальными значениями. Энергия границы раздела между различно ориентированными зонами кристалла зависит от степени разориентации (см. 12.7), [c.255]

С повышением температуры число зародышей, приходящееся на единичную площадь, убывает [288, 300], потому что скорость поверхностной диффузии при этом возрастает, а зона влияния отдельных зародышей расширяется. Бенар с сотрудниками [288] вычислили на основе температурной зависимости полученных ими экспериментальных данных энергию активации диффузии Q в пленке. Их вычисления дали следующие результаты [c.87]

Как видно из изложенного, несмотря на большое количество лабора-торно-вычислительных работ, многие важные темы механики оказались еще не охваченными. Поэтому в настоящее время да кафедре продолжается работа по улучшению и усовершенствованию практикума. Прежде всего имеется в виду расширить темы нелинейных колебаний и устойчивости ввести главы, посвященные электромеханическим системам, влиянию неидеальных источников энергии, движению при наличии случайных воздействий [3]. Большое внимание уделяется дальнейшему созданию собственно лабораторных работ, сопровождающихся проверкой теоретического материала ча действующих установках. Для наглядности полученных результатов и для полноты теоретических сведений большое значение имеет практикум на моделирующих машинах, где решаются задачи из самых различных областей механики типа решения дифференциального уравнения третьего порядка, определения зон устойчивости и неустойчивости при параметрическом резонансе, построения амплитудно-частотной характеристики механической или электромеханической системы, нахождения предельного цикла автоколебаний, вычисления критической эйлеровой нагрузки и т.п. [c.61]

Ирвин отмечает, что приведенный анализ основан на соотношениях линейной теории упругости, тогда как вблизи трещины имеют место такие эффекты, как местная релаксация напряжений, искажение открывающейся трещины за счет пластического течения. Однако не следует предполагать, что эти причины могут обусловить отличие действительной скорости потери энергии деформации от вычисленной на значительную величину. Метод, приводящий к соотношению (1.46), эквивалентен вычислению производной по длине трещины от общей энергии деформации. Вклад концевой зоны в общий баланс энергии сравнительно невелик. [c.385]

Вычисление коэффициентов интенсивности напряжений (или потока энергии в вершину трещины), необходимых в этом критерии, основано на использовании сингулярных асимптотических решений задач теории упругости для тел с трещинами, т. е. на допущении существования бесконечных напряжений в вершине трещины. Критерий А. Гриффитса применим к идеально хрупким и квазихрупким материалам, и при этом предполагается, что энергия, потребная для образования единицы новой поверхности трещины, не зависит от ее длины, а зона процесса разрушения мала по сравнению с характерным размером трещины. [c.221]

Для дальнейшего вычисления мы будем исходить из следующего упрощающего допущения о зависимости зонных энергий от к. (параболические зоны, изотропные эффективные массы) [c.332]

Существует некоторая путаница в вопросе о том, какая температура измеряется с помощью метода обращенных линий. Довольно часто считают, что это трансляционная температура . В действительности же в обычно применяемом методе это электронная температура данного вещества, и ее связь с трансляционной температурой (энергией поступательного движения) зависит от способа возбуждения. В пределах реакционной зоны некоторых пламен температура , измеренная этим методом, превосходит вычисленную и зависит от энергии возбуждения используемой линии спектра [59]. [c.357]

Вычислим тепловые проводимости между нагретой зоной и корпусом аппарата. Лучистую проводимость Од. л определим по формуле (2-21), в которой а,у = 3. , 5,- = 5з, — где з. л — коэ(Й)и-циент теплообмена излучением между корпусом и нагретой зоной з. л — площадь излучающей поверхности последней. Коэффициент 3, л может быть вычислен по формуле (2-19), в которой положим е,- = 63, В/ = е , ц>а = Фз. к, где 63 и — степени черноты поверхностей нагретой зоны и корпуса фз. — коэффициент облученности корпуса нагретой зоной. Так как вся энергия, излучаемая нагретой зоной, достигает корпуса, то Фз. = 1. Площадь 5з.д вычислим по формуле [c.114]

Здесь можно было бы впасть в опасную ошибку и воспринять все вышеизложенное как оправдание одноэлектронного приближения. Представляется вполне разумным утверждение, что много-часгичные эффекты приводят просто к перенормировке энергии (р) (которую мы нашли бы из зонных вычислений, пренебрегая [c.397]

Наконец, в-третьих, полученный в [12] результат указывает на допустимость во многих случаях использования второго порядка теории возмущений (6.22) в ириближенпи ферми-сферы для вычисления энергии зонной структуры. Причина этого, согласно [17], обусловлена тем, что в этих расчетах суммирование [c.232]

Структура энергетических зон алюминия изучалась Матиасом и позднее Леем. Рейнор [16] приводит зависимость д(г), вычисленную Матиасом. Первая и вторая зоны перекрываются, а граница Ферми соответствует такому значению энергии, когда электроны обеих зон играют еще значительную роль таким образом, величина рв должна быть больше единицы. Величина полученная численным интегрированием, равна 0,87, чему соответствует рд = 2,2, тогда как, согласно измерениям Кеезома и Кока, р =1,6 (в иредноложении, что Пд=3). Лей при обсуждении упругих свойств алюминия отмечал, что структура зон, по-видимому, отличается от предложенной [c.343]

Видно, что на нервом этане pi, pa, п, г, 2 не меняются. Промежуточные значения И и Ei, которые вычисляются из разностных уравнений, соответствующих (4.5.2), используются для определения конвективных переносов массы, импульса и энергии через границы разностных ячеек (слагаемых типа д piФiViX )/дx) и интенсивностей межфазиых взаимодействий in, fn, Q2, используемых на втором этане для вычисления окончательных значений всех параметров смеси. Операции первого и второго этапов конкретизированы с учетом специфики многофазного движения и содержат в качестве составной части особый алгоритм локализации контактных границ. Анпроксимациоиная или схемная вязкость в этом методе достаточна для автоматического (без привлечения дополнительных уравнений) выявления скачков уплотнения в виде узких зон (толщиной порядка нескольких [c.350]

Мггановление связей Ш. о. с. с силами, действующими в квантовых системах,— одна из фундам. задач физики. Наиб, изучено одномерное движение частицы (волны) во внеш. поле. Принципиально разработаны методы воздействия на свантовую систему, к-рые позволяют, изменяя форму потенциала v, трансформировать Ш. о. с. поднять или опустить определ. уровень энергии, уничтожить его или породить новый, передвинуть любое состояние в пространстве, нреобразовать зонную структуру периодич. поля, т. е. направленно изменить свойства системы. Этим методам отвечают точные решения обратной задачи рассеяния (см. Обратной задачи рассеяния метод), но в то же время возможно наглядное (качественное) рассмотрение, к-рое позволяет без вычислений установить, какова в общих чертах должна быть конфигурация внеш. поля, воздействующего на систему, для достижения желаемого изменения её Ш. о. с. [c.469]

Как видно из рис. 6.8 в случае атомов кремния s- и р-электроны дают основной вклад в зону. Так, функция tis Зз-электронов кремния, соответствующая пику РФС-спектра появляется при энергии связи 15 эВ, измеренной от в-уровня вакуума. В функции ППС Зр-электронов кремния Пр появляются два пика, интервал между которыми равен 5,5 эВ, т. е. равен интервалу между особенностями А и D УФС-спектра. Точность вычислений профилей ris, Пр и п<г, показанных на рис. 6.8, отнюдь не высока, поэтому ПС в модели свободных электронов может существенно различаться. В частности, это может привести к тому, что величине Ер отвечает минимум N (Ер), как у Нагеля и Тауца. Так как Пр имеет высокое значение при —И эВ), то, вероятно, на формирование общих связей между атом ами палладия и кремния влияет более сильный фактор, чем образование псевдощели. Полученные Мидзутани 11] данные по электронной теплоемкости аморфных сплавов Pd — Si подтверждают этот, вывод. Однако механизм стабилизации аморфных сплавов Pd — Si, предсказываемый электронной теорией и подразумевающий образование псевдощели, на самом деле не работает. [c.184]

Расчетные еоотношения (3.256)—(3.258) относятся к случаю, когда температура газового объема неизменна и окружающие его поверхности имеют фиксированную температуру. На практике реальные ситуации обычно более сложны излучающий объем обладает неравномерным полем температур граничные поверхности имеют разные оптические характеристики и разные температуры. Приближенные расчеты таких сложных систем достаточно эффективно можно проводить на основе зонального метода [29]. Неизотермический газ и замыкающая его оболочка делятся на конечное число объемов и площадей, которые можно считать близкими к изотермическим. Затем для каждой такой ячейки записываются уравнения баланса энергии. Получается алгебраическая система уравнений относительно неизвестных тепловых потоков (или в иной постановке — температур на одних поверхностях, потоков излучения на других). Практическая реализация метода зависит от конкретного вида решаемой задачи, а успех — от того, насколько удачно выделены расчетные зоны. С увеличением числа расчетных зон повышается точность вычислений, но увеличивается их объем. Для реализации метода обычно требуется современная вычислительная техника. [c.261]

В кристаллической решетке потенциал, испытываемый электронами, периодически зависит от координат и волновые функции электронов представляют собой произведение плоской волны, соответствующей свободным электронам, и функции, которая имеет периодичность решетки, — блоховской функции. Эти волны по-прежнему распространяются без затухания в идеальной периодической решетке. Наличие решетки меняет зависимость энергии электрона от волнового числа (для свободных электронов эта зависимость квадратичная) и возможные энергии электрона в решетке. Если рассмотреть случай простой кубической решетки, как это делалось для фононов в п. 1 4, гл. 4, то для электрона, волновой вектор которого имеет такую вличину и направление, что почти достигает границы зоны Бриллюэна, энергия заметно отличается от энергии для того же самого значения k, вычисленной на основании модели свободных электронов. При k -<.п1а энергия меньше, чем ее значение для свободного электрона, а при k > я/а — больше. Это означает, что имеется энергетическая щель на границе зоны и волновое уравнение не имеет решений при энергиях, лежащих в пределах этой щели. Для малых значений k зависимость E k) такая же, как для свободных электронов для одномерного случая это показано на фиг. 10.2. Ясно, что значения k, лежащие на границе зоны, являются особыми, так как в этом случае условие брэгговского отражения волны означает, что вторичные волны, испускаемые последовательными рядами атомов, находятся в фазе. Для одномерного случая отсюда следует, что расстояние между атомами должно быть равно половине длины волны, поэтому а — Я/2 = я/А или k == nia, что как раз совпадает с расстоянием по перпендикуляру от центра к грани зоны Бриллюэна. Тот же принцип применим и в трехмерном случае, так что границы кубической зоны определяют значения А, для которых имеется щель в спектре электронов в простой кубической решетке. Этим значениям А соответствуют [c.178]

Для вычисления площадей полного обмена [5 5j, Gj Gi и GkSi предварительно вычисляются обобщенные угловые коэффициенты между произвольно расположеными плоскими квадратными поверхностными зонами, между кубическими объемными зонами и между кубической объемной и квадратной поверхностными зонами, разделенными средой с постоянным коэффициентом поглощения. Только после установления численных значений этих величин можно непосредственно приступить к решению уравнений балансов энергии для каждой зоны. [c.207]

Для достаточно широкого круга задач такие результаты были действительно иолу чены. Однако практика расчетов показала, что при решении сколько-нибудь сложных задач в случае каких-либо особенностей, например, зон пограничных слоев с большими градиентами параметров потока в задачах динамики вязкой среды, зон концентрации напряжений в прочностных задачах, зон кумуляции энергии в ряде задач физики взрьь ва, сложных локальных особенностей границ областей, лобовой способ решения дает малонадежные численные результаты, теряется точность вычислений. Кроме того, трехмерные расчеты, особенно в механике жидкости и газа при учете реальной геомет- зии аппаратов, с большим трудом осуществляются на современных ЭВМ, даже если в течениях не возникает каких-либо особенностей. Если же соответствующие потоки газа или жидкости турбулируются, то даже в рамках имеющихся математических моделей, в частности уравнений Навье-Стокса со специальной вязкостью, описывающих движения такого типа, расчет, например, трехмерного обтекания самолета турбулентным потоком газа с помощью имеющихся разностных методов, по оценкам известного аме- [c.14]

Ромуальди и др. (1957 г.) проанализировали поведение поперечных трещин в зоне с продольными элементами жесткости и впервые показали, что коэффициент интенсивности напряжений К я скорость освобождения упругой энергии G убывают по мере приближения трещины к элементу жесткости. Они экспериментально подтвердили эффективность применения элементов жесткости в качестве средства остановки трещины. На рис. 28 показаны результаты их исследований. Остановка трещины фактически происходила около элемента жесткости при полудлине трещины 150 мм, тогда как расчеты показывали, что она должна происходить при полудлине трещины около 180 мм. В дальнейшем Ромуальди и Сандер (1959 г.) продолжили работы по определению коэффициента интенсивности напряжений с использованием методов непосредственного вычисления и техники замера деформации. [c.45]

Чтобы избежать трудностей, возникающих в случае применения теоремы Купменса к системе с незаполненной оболочкой, в работе [386] вертикальный ионизационный потенциал вычисляли методом МО L AO как разность энергий ионизированного и нейтрального кластеров Li (и = 1 -f- 9). Полученные для каждой группы конфигураций кластера значения IP имеют разброс в пределах 1—5 эВ, но если в каждой такой группе выделить только наиболее стабильные формы, то наблюдается довольно регулярная тенденция понижения IP с ростом п. Для Lis и Lig вычисленный ионизационный потенциал оказался равным 2,4 эВ, что близко к работе выхода массивного металла, но несколько ниже указанных выше значений, найденных Маршаллом и др. [385]. Ширина валентной зоны, определяемая разностью энергий наивысшей и наинизшей занятых молекулярных орбиталей, возрастает при увеличении /г, достигая значений 3,0 эВ для кубического Lioo и 3,7 эВ для Lis в форме октаэдра с двумя атомами над его гранями. Вместе с тем отмечается, что число валентных электронов в изучаемых кластерах Li слишком мало, чтобы получить усредненную плотность состояний и истинную валентную зону путем расширения (скажем, с помощью подходящей гауссовой кривой) далеко разнесенных энергетических уровней. [c.230]

Орбитальное вырождение уровней Uig и есть 1, уровней eg и ей — 2, уровней t2u, kg и t2g —3. Размещая на каждой орбитали по два электрона с противоположными направлениями спинов, можно заполнить все уровни, включая tm- Таким образом, эти орбитали us оказываются замкнутыми без остаточной спиновой поляризации. Первым незанятьш уровнем является tig. Показанный на рис. 110 штриховой линией уровень Ферми отделяет занятые орбитали от незанятых. Энергетический интервал между орбиталями ai и tm можно рассматривать как зародыш р-зоны массивной меди. Более того, вычисленная с помощью слэтеровской процедуры переходного состояния энергия возбуждения электрона из заполненных орбиталей tm и ей на пустую орбиталь t g имеет ту же величину (2,0—2,6 эВ), какая наблюдается в межзонных переходах, ответственных за характерный цвет массивной меди. [c.244]

В ИЭС им. Е. О. Патона разработана АЭ-система ИИСТД-1 для измерения и оценки параметров акустической эмиссии, возникающей при деформировании материала и предшествующей их разрушению. Система обеспечивает вычисление местоположения источников АЭ определение диагностических, энергетических и статистических характеристик процессов АЭ из разных источников оперативное отображение и документирование информации. Информация поступает по 48 каналам. При нагружении испытываемой конструкции возникающие в зоне контроля вспышки АЭ преобразуются в электрические сигналы, усиливаются, селектируются и поступают в устройства измерения относительных задержек прихода волны. Одновременно измеряется амплитуда и энергия приходящего сигнала. Полученная информация формируется в сообщение, передаваемое в ЦВМ через устройство связи системы. Рассчитывается место вспышки АЭ, уточняется влияние амплитуды и энергии вспышки, локализуется зона эмиссии. В каждой из локализованных зон эмиссии фиксируются интенсивность последней и количество вспышек АЭ. [c.479]

Хотя эти рассуждения и кажутся вполне правдоподобными, однако в последнем разделе мы видели, что в чистой меди поверхность Ферми касается границы зоны в направлениях [111]. Это согласуется с более детальными вычислениями Джонса [42], который показал, что влияние запрещенной энергетической зоны в направлении [111] должно смещать максимум плотности состояний, так что ему будет соответствовать отношение е а — 1,0. Юм-Розери и Роуф [43], сохраняя основную идею, попытались видоизменить эти рассуждения, предположив, что кривая плотности состояний для гранецентрированной кубической структуры имеет два пика (фиг. 43) первый из них соответствует отношению е а = 1,0, что согласуется с результатами Джонса, второй — отношению е а = 1,3, отвечающему случаю, когда поверхность Ферми касается граней куба. Другие возможные аргументы заключаются в том, что в результате образования сплава изменяется потенциал решетки это приводит к увеличению ширины запрещенной энергетической зоны в направлениях [111] и устранению контакта поверхности Ферми с соответствующими октаэдрическими гранями дальнейшее увеличение концентрации раствора в конце концов восстанавливает контакт. Эти аргументы не вполне согласуются с численными оценками, однако тот факт, что энергия 3( -зоны достаточно близка к энергии Ферми [16] и может влиять на форму поверхности Ферми в чистой меди, подтверждает изложенные идеи. [c.119]

При вычислении излучения энергии для секториального излучателя 2-го порядка следует учесть, что коэффициент в разложении по сферическим функциям равен и22/З (см.фор- мулу (8,34)) где 0 , — ампли- о туда скорости в пучности сек- ториальной зоны, т. е. на эква- [c.235]

На графиках ясно видно возникновение зон минимального и максимального давлений на оси и по бокам от оси точки на оси с давлением О и 2рсд соответствуют ранее вычисленным минимумам и максимумам (формулы (11,24) и (11,24 а)), Из графиков также вытекает, что если в точках с нулевым давлением на оси поток энергии равен нулю, то в окрестности зоны минимального давления лежат области с повышенным давлением, в которых вектор потока энергии больше среднего и направлен так, что поток обтекает зону минимального давления с тем, чтобы сконцентрироваться далее, в зоне максимального давления на оси. Давление на поверхности диафрагмы также имеет ряд максимумов и минимумов по концентрическим [c.325]

Металлы. Наиболее исчерпывающее описание свойств металлов было дано, несомненно, в монографии [8]. В ней рассмотрены свойства первых 50 элементарных металлов, которые рассчитаны с использованием зонной структуры (найденной методом Кона — Корринги — Ростокера) и с применением приближения функционала локальной плотности или локальной спиновой плотности для учета обмена и корреляции. Расхождения между вычисленными значениями энергии связи, параметров решетки и объемного модуля и экспериментальными значениями не [c.193]

На рис. 99 кривая возникновения турбулентности показана вместе с вычисленными характеристиками турбулентного потока. Две шкалы на оси абсцисс используются для того, чтобы показать центральную область течения и зону вблизи стенки. Следует отметить, что как возникновение, так и вырождение (спад) турбулентности наблюдаются при максимальных скоростях по границе ламинарного подслоя. Однако энергия турбулентности не диссипируется полностью там, где она возникает относитель- [c.280]

Для пояснения сказанного рассмотрим отклонения от упрощенной картины кавитационного процесса, которые наблюдаются при значительном обмене энергией между паровой и жидкой фазами. В первую очередь они проявляются в том, что при значительной теплоте испарения температура жидкости вокруг кавитационной зоны и внутри нее уменьшается. Это должно привести к увеличению эффективного значения К в зоне кавитации, так как с уменьщением увеличивается числитель выражения для К. Это уменьшение происходит только в слое жидкости, примыкающем к поверхности каверны, и важно только для этого слоя, поскольку приложенное давление возрастает по нормали к поверхности каверны. В результате каверна будет меньше при использовании жидкости с высоким давлением насыщенного пара (и плотностью), т. е. эффективное значение К местного течения будет выше, чем в жидкости с низким давлением насыщенного пара, и, следовательно, влияние каверны на рабочие характеристики гидромашины будет меньше. Это вытекает также из того, что насосы, дерекачивающие горячую воду, работают при значительно более высоких эффективных значениях /С и ст, чем вычисленные по давлению и температуре на входе в насос. Величина разности между значением К, вычисленным обычным способом, и эффективным значением К определяется не только давлением и плотностью паровой фазы, но также скрытой теплотой парообразования и удельной теплоемкостью жидкости. Из уравнения Клапейрона— Клаузиуса следует, что при одинаковом падении температур и прочих равных условиях чем больше скрытая теплота испарения и ниже удельная теплоемкость, тем больше падает давление р - [c.306]

На участке расширения происходит преобразование кинетической энергии в потенциальную, сопровождаемое большой потерей энергии. На участке перехода неравномерный профиль осредненных скоростей в сечении х — х постепенно выравнивается и приобретает форму, характерную для равномерного течения. Это выравнивание профиля осредненной скорости и постепенное затухание повышенных по сравнению с равномерным потоком пульсаций скорости сопровождается сравнительно небольшой потерей энергии. Таким образом, основные потери энергии происходят на участке расширения вследствие того, что между транзитным потоком и циркуляционными зонами возникают значительные силы взаимодействия. Если жидкую поверхность раздела заменить твердой криволинейной стенкой такого же очертания, то потери энерши на участке расширения заметно уменьшатся, так как силы взаимодействия между транзитным потоком и указанной твердой стенкой существенно меньше, чем между транзитным потоком и циркуляционными зонами. Потери энергии на местном сопротивлении определяются по формуле (72), в которой в качестве характерной скорости можно принять как скорость и, в сечении 1—1, так и скорость V2 в сечении 2—2. Разумеется, величина коэффициента сопротивления в формуле (72) будет зависеть от того, какая скорость принята в качестве. характерной. Поэтому различают коэффициенты 1 и 2, вычисленные по скоростям соответственно в сечениях I—1 и 2—2 [c.71]

Зависимость (Л), найденная из условия минимума диссина-ции энергии, показана на рис. 84 в виде кривой 1. Здесь же кривой 2 нанесены значения радиуса воронки, вычисленные для идеальной жидкости [37]. Как видим, для режимов сильного вращения (малые Л) значения в затонленном и кавитационном режи мах совпадают. С ростом Л появляется отличие, которое при Л =1,54 приобретает катастрофический характер, ибо обращается в нуль Это означает, что циркуляционная зона охлопывается и при Л >1,54 может существовать лишь прямоточный режим истечения. [c.225]

С помощью трековых камер с магнитным полем массу частпцы можно определить, произведя кинема-тич. анализ ее упругого столкновения с известным ядром (напр., водорода или гелия, наполняющего камеру) или атомным электроном (по делыпа-электро-нам). Этот метод обладает тем достоинством, что он основан на точно выполняющихся законах сохранения энергии и количества движения. С помощью этого метода определяются массы невидимых па фотографиях нейтральных частиц, если число подлежащих вычислению величин (масса, энергия частицы, ее импульс п углы, определяющие направление движения) для всех участвующих в реакции частиц не больше 4. Дело в том, что все кипематич. величины связываются четырьмя уравнення.ми ур-нием сохранения энергии и тремя ур-ниями сохранения импульса (но трем пространственным осям). Напр., если для реакции - - р —> -(- Х° -f- р достаточно точно измерены импульс я+-мезона до столкновения с покоящимся протоном р, а также импульс я -мь-зона и протона после столкновения, то импульс р неизвестной частицы Х° и ее полная энергия Е полностью определяются, после чего находится масса VЕ — p .. [c.153]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...