Уровень энергии

Если это выражение используют для определения энергетических уровней, то каждый уровень энергии отличается от любого другого уровня, а следовательно, фактор вырождения равен единице. Сумма состояний для этого случая имеет вид [c.104]

Как указывалось ранее (гл. I), в любом веществе происходит флуктуация тепловых колебаний, в результате которой отдельные атомы приобретают значительно большую энергию, чем средний уровень энергии атомов, характеризуемый температурой данного тела. Эти атомы могут покидать равновесные положения в узлах решетки и перемещаться в междоузлиях, оставляя места в узлах решетки незанятыми. [c.320]

Из курса физики известно, что электроны располагаются вокруг ядра атома и виде отдельных электронных оболочек. Чем дальше от ядра отстоит оболочка, тем выше уровень энергии электронов этой оболочки. Каждая оболочка в свою очередь расщепляется на ряд уровней энергии или полос, получивших обозначения (по направлению от ядра атома) s, р, d, f. На каждой полосе может располагаться ограниченное число электронов. Так,, например, на d-полосе может разместиться не более 10 электронов. [c.352]

Напомним, что за нулевой уровень энергии условно принимается состояние, при котором связь между ядром и электроном разорвана и эти частицы разведены на очень большое расстояние с нулевой кинетической энергией. [c.47]

Придавая и любые значения, можем получить величину энергии в соответствующем данном состоянии, которое характеризует уровень энергии. Если п = 0, то состояние назы(вается основным и [c.42]

Фотоэффект. Гамма-фотон или фотон другого вида излучения при прохождении через вещество может вступить во взаимодействие с атомом этого вещества как целым. При этом фотон может передать всю свою энергию и полностью поглотиться, а за пределы атома выбрасывается электрон. Такой процесс вырывания электрона из атома фотоном называется фотоэффектом, а вырываемые электроны— фотоэлектронами. Атом, потерявший электрон, оказывается в возбужденном состоянии, освободившийся уровень энергии в атоме заполняется одним из наружных электронов и при этом испускается квант характеристического (рентгеновского) излучения. В отдельных случаях энергия возбуждения непосредственно передается одному из электронов атома, который покидает атом, а характеристического излучения не происходит. Это явление называется явлением Оже, а выброшенные электроны — электронами Оже. [c.31]

Поскольку каждому разрешенному значению к соответствует разрешенный уровень энергии и на каждом уровне в силу принципа Паули может располагаться два электрона с противоположно направленными спинами, число электронов в разрешенной зоне не может превышать 2N. [c.222]

Сделаем еще один шаг, оставаясь в рамках задачи о равновесном излучении. Представим, что вместо квантового осциллятора поля с частотой оэ, находящегося на п-м уровне, имеется п фотонов с энергией fta. В этом случае переходу осциллятора на более высокий соседний уровень энергии будет отвечать рождение фотона с энергией Аы, а переходу на более низкий соседний уровень — уничтожение [c.59]

НИИ следует рассматривать как одиночный уровень энергии со степенью вырождения Ыс, расположенной у дна зоны. Ана- [c.114]

Если учесть зависящие от спинов электронов релятивистские взаимодействия, то, строго говоря, уровни энергии атома должны характеризоваться лишь значениями сохраняющегося полного электронного момента J = L-fS, поскольку каждый из моментов L и S в отдельности не сохраняется. При относительной малости релятивистских эффектов по сравнению с электростатическим взаимодействием электронов их можно рассматривать по теории возмущений и тогда уровень энергии с заданными значениями LS расщепляется на ряд компонент, отличающихся значениями квантового числа J L—S тонкая структура уровней — каждый уровень характеризуется набором квантовых чисел LSJ. [c.839]

Вычисления (см. ниже) дают, что энергия W - eW, соответствующая антисимметричному решению, меньше, чем энергия W - -eW, соответствующая симметричному решению (при том же п). Это значит, что уровень энергии, соответствующий антисимметричному решению, лежит глубже — состояние более устойчиво. [c.158]

При растяжении элемента конструкции вся расходуемая энергия затрачивается на упругое деформирование материала и формирование поверхности разрушения. Момент страгивания отвечает точке бифуркации, когда качественно меняется поведение элемента конструкции — он теряет устойчивость. В области хрупкого разрушения материала с усталостной трещиной уровень энергии, необходимый на страгивание трещины, не зависит от того, каким образом было реализовано внешнее воздействие, если при этом условие нормального раскрытия берегов трещины сохраняется. Такую ситуацию принято называть автомодельным поведением материала. [c.104]

Очевидно влияние асимметрии цикла на роль угла скручивания в развитии усталостных трещин. Для закрытых (поверхностных) трещин постоянный скручивающий момент увеличивает или уменьшает уровень энергии, затрачиваемой у кончика трещины на ее продвижение. Для открытых сквозных трещин, что имело место в испытанных образцах, контактное взаимодействие берегов тре- [c.653]

Противоречие разрешается следующим образом. Для параметра Е вариационного соотношения (5) предварительно не установлен какой-либо нулевой уровень, в особенности потому, что искомая функция у> содержит множителем, кроме функции, куда входит Е, еще функцию от г, к которой при изменении нулевого уровня прибавляется аддитивная постоянная. Следовательно, теоретик колебательных процессов должен ожидать, что квадрату частоты будет пропорционально не само Е, а величина, измененная 1Ю сравнению с Е на некоторую постоянную. Пусть эта постоянная очень велика по сравнению с суммой всех имеющихся отрицательных значений Е которые, как следует из формулы (15), конечны]. Тогда соответствующие частоты будут действительными и их относительно малые изменения действительно окажутся приближенно пропорциональными Е. Но именно этого и требует интуиция квантового теоретика, поскольку нулевой уровень энергии не является фиксированным [c.676]

Динамическое горячее прессование. Этот процесс, относящийся к категории импульсных методов формирования и называемый за рубежом процессом формования с применением высоких скоростей и энергий, применялся первоначально для прецизионной ковки металлических слитков в изделия сложной формы. Изготовление композиционных материалов этим методом заключается в диффузионной сварке пакета предварительной заготовки, нагретого до необходимой температуры, в результате кратковременного приложения очень больших давлений. Динамическое горячее прессование предварительных заготовок может осуществляться на ковочных молотах и подобных им установках в специальных пресс-формах или в вакуумированных пакетах. Одна из таких установок, применявшаяся для изготовления композиционного материала на основе титанового сплава Ti—6% А —4%V, упрочненного волокном карбида кремния, описана в работе [223]. Эта пневмомеханическая установка динамического прессования, внешне похожая на молот, имеет значительно более высокий уровень энергии падающих частей. Пуансон в ней прикреплен к раме массой 1 т. Рама, выстреливаемая давлением газа, толкает пуансон в закрытую матрицу. Скорость падения пуансона составляет 132 [c.132]

УРОВЕНЬ ЭНЕРГИИ И ВРЕМЯ [c.272]

Откуда берутся такие системы Например, неавтономную гамильтонову систему можно рассматривать как сужение некоторой автономной системы на уровень энергии. Именно, пусть имеем автономную систему [c.274]

При статическом нагружении материала происходит активация отдельных зерен, сегментов и кластеров, а также элементов оболочки кластеров. Происходит "сток" энергии в зоны с наименьшим производством энтропии, каковыми являются границы зерен, частиц и кластеров. Таким образом, поглощение энергии происходит на трех структурных уровнях. С другой стороны, струтстурные элементы (атомы, кластеры, сегменты) стремятся занять более выгодное положение с точки зрения наименьшего производства энтропии, которое на каждом структурном уровне может достигать определенного критического значения. Элементарный акт разрушения при этом происходит на том структурном уровне и в том локальном объеме, где первым достигается критический уровень энергии, определяемый силой взаимо- [c.80]

Указанным критериям отвечает новый метод снятия остаточных напряжений физические основы которого можно сформулировать сле> дующим образом. Как показано при теоретическом исследовании, каждому кристаллическому материалу соответствует вполне определенный дискретный спектр собственных частот колебаний атомов в решетке. Последний определяется типом дислокаций, характерных для данной структуры твердого тела, и может быть, в принципе, рассчи> тан для любого материала. Если подвести к кристаллу анергию, равную величине Wi = hv,, (Wi — пороговый уровень энергии, h — постоянная Планка, — частота колебаний 1-моды в спектре), то эта энергия избирательно поглотится кристаллической решеткой, что приведет к резкому повышению амплитуды атомных колебаний i-моды. [c.149]

Верхний уровень равен АЕо, = еа = 6,203 Мэе и соответствует энергетическому состоянию ядра Th (взВ ) до а-распада. Нижний уровень энергии равен нулю и соответствует энергетическому состоянию системы, состоящей из дочернего ядра и а-частицы (с нулевыми кинетическими энергиями). При этом около нулевого уровня проставляется только индекс дочернего ядра Th " (eiTl os), а принадлежность к нему а-частицы отмечается стрелкой, идущей с верхнего уровня налево вниз. На стрелке обычно указывается энергия испускаемой а-частицы [хотя она может быть вычислена по разности энергий уровней при помощи формулы (9.6)]. [c.117]

Некоторые из этих потенциалов в дальнейшем будут рассмотрены подробнее. Общим для всех них является малый радиус с соответствующей потенциальной ямы и, как следствие этогс большая глубина Vq. При этом уровень энергии, соответствующий связанному состоянию, должен быть расположен на глубине AW=2,22 Мэе от краев ямы и достаточно высоко над ее дном (рис. 9) . [c.21]

Кроме спонтанного испускания и поглощения Эйнштейн ввел представление о вынужденном (индуцированном или стимулированном) испускании. Под действием внешнего электромагнитного поля атомы, находящиеся в возбужденном состоянии (например, на уровне 2), могут согласно Эйнштейну либо поглощать энергию, переходя на более высокий уровень, либо, наоборот, отдавать энергию к = Ё2— ь возвращаясь на более низкий уровень энергии. Такие переходы являются вынужденными и обусловливают вынужденное испускание. Вероятность этих переходов в единицу времени есть 2lWv Величина Б21 называется коэффициентом Эйнштейна для вынужденного испускания. Если внешнее поле отсутствует (и = 0), то вынужденные переходы не происходят. Таким образом, внешнее электромагнитное поле вызывает переходы, сопровождающиеся как поглощением, так и испусканием энергии. Следует отметить, что существование вынужденного испускания не противоречит и классической теории. Согласно законам электродинамики электромагнитная волна, падающая на колеблющийся диполь, в зависимости от соотношения фаз их колебаний может усиливать или тормозить колебания диполя. Иными словами, излучение, падающее на атом, может заставлять последний не только поглощать, но и испускать соответствующие кванты энергии. [c.143]

Если не учитывать возможности образования экситонЗ, то п рвому возбужденному состоянию кристалла соответствует один электрон на самом дне зоны проводимости и одна положительнал дырка у потолка валентной зоны, иначе говоря, первый возбужденный уровень энергии описывает состояние с одним электроном и одной дыркой, кинетические энер-. ГИИ которых равны нулю. Однако такое состояние перестает быть устойчивым, если учесть взаимодействие между электроном и дыркой, которое приводит эти частицы во взаимно-связанное состояние и одновременно несколько уменьшает энергию кристалла. Но связанйые электрон и дырка, которые перемещаются по кристаллу как одно целое, по определению,, представляют собой экситон. [c.162]

Поскольку во 5мущение V предполагается малым, V малы. Таким образом, вместо одного вырожденного значения энергии получается ряд близких уровней энергии при наложении возмущения вырожденный уровень энергии /Tli расщепляется на ряд близких уровней, определенных в первом приближении формулой [c.240]

Из квантовой теории следует (гл. I, 3, п. 4), что ядро, как и атом (и вообш,е всякая пространственно ограниченная система), имеет не непрерывный, а дискретный энергетический спектр. Энергетические уровни ядер принято изображать так, как это сделано на рис. 2.2, где приведено несколько низших уровней ядра натрия. Каждой горизонтальной черте соответствует энергетический уровень, энергия которого, отсчитанная от энергии основного состояния, указана слева (в кэВ). Нижней черте соответствует основное состояние. Из этого рисунка, например, видно, что для того, чтобы перевести ядро натрия в возбужденное состояние, ему необходимо передать энергию не менее = 440 кэВ. И действительно, если бомбардировать натриевую мишень а-частицами, то при низких энергиях происходят только упругие столкновения а-частиц с ядрами, а при энергиях, превышающих 440 кэВ, появляются и неупругие столкновения, при которых вылетающие частицы имеют энергию на меньше начальной. [c.32]

Переходы в новое регулярное состояние осуществляются после наступления неустойчивости предыдущего состояния, которое сохраняет свою устойчивость до достижения критического уровня вносимых возмущений в кристаллическую решетку. Уровень энергии вносимого возмущения и скорость ее поступления могут вызывать переходы через имеющие место устойчивые структурные состояния (некоторые из них могут быть пропущены). После снятия нагрузки наблюдаемая дефектная тpyктJфa того или иного типа может не отражать достигнутого в момент нагружения уровня повреждений в результате аккомодации энергии при снятии нафузки с металла. [c.143]

Извилистая траектория трещины рассматривается в качестве доказательства того факта, что смещение берегов усталостной трещины в ее вершине происходит не только в направлении приложения нагрузки при одноосном циклическом растяжении, но и по типу Кц — поперечное смещение берегов трещины [81], как это показано на рис. 3.15б. Оно вполне естественно в силу уже указанной выше неоднородности процесса формирования зоны пластической деформации вдоль всего фронта трещины. Ее формирование происходит в условиях реализации волнового процесса передачи энергии от одной зоны к другой. Поэтому неизбежно возникновение участков с наибольшей и наименьшей концентрацией энергии. Там, где реализован максимальный уровень энергии, имеет место подрастание трещины в локальном объеме после исчерпания пластической деформации [82]. В зонах фронта трещины с минимальной концентрацией энергии происходит запаздывание разрушения по отношению к другим зонам фронта трещины, что создает предпосылки к реализации эффекта мезотуннелирования трещины (рис. 3.16). Эта ситуация может определяться различиями локальных пластических свойств материала из-за различий пространственной ориентировки кристаллографических плоскостей от зерна к зерну. Такая ситуация, например, характерна для формирования фронта трещины в титановых сплавах (см. рис. 3.166). Процесс распространения усталостной трещины в срединных слоях материала вдоль вершины трещины оказывается сложным и связан с различными эффектами, в том числе и с эффектом изменения траектории трещины, ветвлением и мезотуннелированием. В результате этого реальная поверхность излома после распространения трещины является шероховатой, что создает предпосылки в процессе роста трещины для возникновения различных эффектов контактного взаимодействия ее берегов. Они препятствуют закрытию берегов усталостной трещины, что влияет на темп подрастания трещины. [c.150]

Уровень энергии процессов, доминирующих на том или ином этапе пластической деформации и разрушения материала на восходящей и нисходящей ветви цикла нагружения, пропорционален уровню сигналов АЭ [146-148]. Поэтому уровень сигналов от процессов ротационной неустойчивости деформации и разрушения Абыл оценен из условия [c.172]

Уровень энергии удара определяет не только износ во времени, но и возможность применения тех или иных сталей и их структурное состояние для определенных условий ударно-абразиЪного изнашивания. [c.92]

Водорвдоподобный атом. В водородоподобном атоме вокруг ядра с зарядом Zq (Z — порядковый номер элемента в таблице Д. И. Менделеева) движется единственный электрон. Если за нулевой уровень энергии принять энергию покоящегося электрона на бесконечно большом расстоянии от ядра, то на расстоянии г от ядра потенциальная энергия взаимодействия его с ядром [c.107]

Рис. 45. Уровень энергии в фазовом пространстве, отвечающий области возможности движения на рис. 42. Легко видеть, что эта область может оассматриваться как проекция уровня на ось s потенциальной яме (связной части типа отрезка) отвечает замкнутая кривая на фазовой плоскости

Рис. 45. Уровень энергии в <a href="/info/4060">фазовом пространстве</a>, отвечающий <a href="/info/15530">области возможности движения</a> на рис. 42. Легко видеть, что эта область может оассматриваться как проекция уровня на ось s потенциальной яме (связной части типа отрезка) отвечает замкнутая кривая на фазовой плоскости

Примечания. 1) Внутри замкнутой кривой находится устойчивое состояние равновесия. При линеаризации системы в его окрестности эта кривая аппроксимируется эллипсом (ср. с рис. 72). 2) Изображен также характер изменения произвольных постоянных (а и Р), получающихся при применении метода Гамильтона — Якоби. 3) Неустойчивое состояние равновесия помечено крестиком оно располагается на оси s между связными компонентами уровня энергии. С ростом h эти компоненты приблизятси справа и слева к указанному равновесию, и в его окрестности будут идти примерно го гиперболам (ср. с рис. 73). После того как h пересечет критическое значение, уровень энергии станет связным, но поначалу будет иметь тонкую перемычку, проходящую сверху и снизу от состояния равновесия, приблизительно опять-таки по гиперболам (снова см. рис. 73). [c.285]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...