Промежуточное состояние

Изменение энтальпии полностью определяется начальным и конечным состоянием рабочего тела и не зависит от промежуточных состояний. Изменение энтальпии газа в циклах равно нулю, т. е. [c.65]

Различимые и неразличимые альтернативы интерференция амплитуд вероятностей. Пусть переход микрообъекта из начального состояния в конечное (переход s- /) совершается всякий раз через одно из промежуточных состояний i>i, v , Vi.....Удг. Существует N возможных вариантов осуществления перехода s- f N альтернатив). Амплитуду вероятности для t-й альтернативы запишем в виде [c.101]

Физически различимые альтернативы. Здесь известно, через какое именно промежуточное состояние произошел тот или иной конкретный переход имеется принципиальная возможность обнаружить микрообъект в соответствующем промежуточном состоянии. В рассматриваемом случае складываются вероятности, поэтому результирующая вероятность перехода имеет вид [c.101]

Физически неразличимые альтернативы. Здесь неизвестно, через какое именно промежуточное состояние произошел конкретный переход (микрообъект не обнаруживается в том или ином промежуточном состоянии), поэтому складываются не вероятности, а амплитуды вероятностей и [c.101]

Принцип суперпозиции состояний и интерференция амплитуд вероятностей переходов. Пусть переход из состояния s> в состояние /> происходит через некоторые промежуточные и-состояния. Предположим, что микрообъект в промежуточном состоянии не обнаруживается, так что альтернативы физически неразличимы. В этом случае амплитуда вероятности перехода описывается соотношением (см. (5.1.6)) [c.112]

Отметим, что результат (10.1.18) описывает интерференцию амплитуд вероятностей переходов (см. 5.1). Результирующая амплитуда перехода является суммой амплитуд переходов через различные промежуточные состояния. Невозможность обнаружения микрообъекта в том или ином промежуточном состоянии обусловливает неразличимость альтернатив и позволяет говорить о промежуточных состояниях как о виртуальных. [c.245]

Матричный элемент для переходов через промежуточные состояния. Используя (10.4.1 IX запишем матричный элемент, определяемый оператором hi, в виде [c.277]

Кл 2 + 1 ( 2)2 (o i) / 1 — при переходе из начального состояния в промежуточное уничтожается фотон в состоянии 1=1, при переходе из промежуточного состояния в конечное рождается фотон в состоянии i=2 в этом случае [c.277]

Напомним также, что условие сохранения энергии применимо лишь к начальному и конечному состояниям. Для отдельных же переходов через промежуточные состояния условие сохранения энергии неприменимо, поскольку эти состояния являются виртуальными. Иными словами, lFj= = Wi, но равно как и W.2 =W . [c.278]

Вклад в комбинационное рассеяние дают только переходы через промежуточные состояния. Комбинационное рассеяние — принципиально квантовый эффект оно не имеет аналога в классической теории рассеяния света. [c.280]

Теплопроводность в промежуточном состоянии. Резкий переход из сверхпроводящего состояния в нормальное при наложении магнитного поля происходит только у чистых элементов и при условии, что образец имеет вид длинного цилиндра, а поле приложено в продольном направлении, В других случаях переход происходит постепенно, и увеличение магнитного поля вызывает постепенное увеличение поля в образце до тех пор, пока все вещество не станет нормальным. Когда поле выключается, вещество не возвращается в исходное сверхпроводящее состояние, и в нем сохраняется вмороженным некоторое магнитное поле. [c.304]

Промежуточное состояние вещества не является гомогенным, а представляет собой смесь нормальных и сверхпроводящих областей, причем в нормальных областях поле превышает критическое, а в сверхпроводящих оно равно нулю. Так как линии магнитного поля непрерывны, то образец в промежуточном состоянии состоит из чередующихся волокон или слоев [c.304]

В соответствии с (27,1) и (27,2) теплопроводность в промежуточном состоянии (в поле, меньшем критического, или с вмороженным полем) должна быть промежуточной между нормальной проводимостью и —проводимостью, измеренной в чисто сверхпроводящем состоянии. При этом возможны гистерезисные явления. [c.304]

Упомянутые два механизма, вызывающие появление дополнительного сопротивления в промежуточном состоянии, могут в некоторых случаях быть одинаково существенными, что делает интерпретацию результатов затруднительной. С другой стороны, подбирая условия, в которых такая интерпретация возможна, можно внести ясность в вопрос о тонкой структуре промежуточного состояния (см., нанример, работу [146]). [c.306]

Вычисление теплопроводности в промежуточном состоянии, в предположении отсутствия связи между температурой электронов и решетки. [c.312]

Теплопроводность свинца, сплавов свинец — висмут и аномалии промежуточного состояния. [c.312]

Теплопроводность свинца в промежуточном состоянии. [c.313]

Теплопроводность сплавов индий—таллий исследование решеточной проводимости и промежуточного состояния. [c.313]

При другой форме образцов и геометрии полей наблюдается более сложная картина разрушения сверхпроводимости полем. В качестве примера рассмотрим случай, когда образец в форме длинного цилиндра помещен в поперечное поле. Из фиг. 3 мы видим, что поле на его экваторе равно удвоенному значению внешнего ноля, т. е. поле в этой точке достигает критического значения, когда приложенное поле равно Я р /2. В случаях, подобных этому, образец переходит в состояние, характеризующееся одновременным наличием нормальных и сверхпроводящих областей и называемое промежуточным состоянием. По мере увеличения внешнего поля относительное количество нормальной фазы возрастает наконец, когда поле достигает критической величины, исчезают последние следы сверхпроводящего состояния. Таким образом, разрушение сверхпроводящего состояния образца происходит в некотором интервале величин приложенного магнитного поля. [c.615]

Таким образом, когда внешнее поле достигает критической величины Икр., цилиндр полностью переходит в нормальное состояние и его магнитный момент резко падает до нуля. Если же /) > О, то поле па экваторе становится равным Янр. до того, как приложенное поле достигло критического значения, а именно, когда оно равно (1 —Д)Я р.. В этих случаях образец переходит в промежуточное состояние. [c.623]

Для объяснения этих макроскопических свойств предполагается, что микроскопически образец в промежуточном состоянии представляет собой смесь нормальных и сверхпроводящих областей. Микроскопическая магнитная индукция равна нулю в сверхпроводящей и Я р. в нормальной областях. Относительный объем нормальных областей составляет [c.624]

Полученное равенство (14-1) показывает, что энтальпия в результате процесса дросселирования не изменяется. Этот вывод к промежуточным состояниям газа неприменим. В сечениях у отверстия энтальпия не остается постоянной величиной, т. е. процесс дросселирования нельзя отождествлять с изоэнтальпическим процессом. Равенство (14-1) справедливо только для сечений, достаточно удаленных от сужения. [c.219]

В проведенном расчете из всех взаимодействий осколков ядра, возникаюпщх в процессе деления, мы учитываем только кулонов-ское отталкивание. Однако в действительности может о]<азаться, что в процессе деления ядро должно пройти через промежуточные состояния, которым соответствует энергия, превышающая энергию [c.296]

Находясь в свернутом состоянии, каждый специфический аспект вносит вклад в мерность пространства, равную единице. Полное проявление специфического аспекта снижает мерноеть пространства на единицу. Кроме того, для каждого специфического аспекта возможно большое число промежуточных состояний между непроявленностью и полной проявленностью, что ведет к появлению пространств с промежуточной дробной мерностью. Таким образом, мерность пространства численно равна количеству специфических аспектов пространства, находящихся в свернутом состоянии. [c.50]

Атом, поглотивший свет, остается в возбужденном состоянии в течение некоторого времени. При помощи различных методов исследования удалось определить это время. Оно различно для каждого состояния данного атома и, конечно, различно для разных атомов. В общем, <время это равно приблизительно 10 с (иногда несколько больше). Отдельные состояния характеризуются столь большой устойчивостью, что атомы могут оставаться в них гораздо дольше, пока какое-нибудь внешнее воздействие не заставит их выйти из этого состояния. Такие состояния носят название метастабиль-ных как правило, они не имеют значения для излучения света, ибо выход из них, сопровождающийся излучением, совершается сравнительно редко. Однако косвенно они играют важную роль, способствуя накоплению атомов в таких промежуточных состояниях и делая возможным поглощение тех длин волн, которые отвечают переводу атома в состояния с еще большей энергией. Таким образом, удается наблюдать поглощение линий, соответствующих переходу между различными состояниями атома, более высокими, чем основное. Разнообразнейщие опыты показали, например. [c.728]

В Лейдене, Кембридже, Оксфорде и в США производились измерения теплопроводпости сверхпроводников (как в нормальном, так и сверхпроводящем состояниях). Эти измерения могут быть качественно интерпретированы с точки зрения двухжидкостной модели сверхпроводимости, в которой предполагается, что сверхтекучие электроны не несут энтропии и не взаимодействуют с решеточными волнами. Так, в сверхпроводящем состоянии электронная часть теплопроводности уменьшается, а решеточная возрастает. В промежуточном состоянии наблюдается добавочное рассеяние границами сверхпроводящей и нормальной фаз как элel тpoнoв так и решеточных волн. Вследствие отсутствия теории сверхпроводимости нельзя сделать каких-либо количественных выводов по этому поводу, а также объяснить некоторые наблюдающиеся на опыте особенности. [c.225]

Был проделан ряд измерений теплопроводности сверхпроводников в промежуточном состоянии на образцах, имевших вид длинных цилиндров. В продольных полях смешения двух фаз обычно не наблюдается, за исключением сплавов, где нормальные области представляют собой волокна, рас-иоложенные вдоль образца. Однако в поперечных полях образец переходит в смесь из двух фаз, причем нормальные области представляют собой слои, перпендикулярные оси цилиндра, т, е, наиравлепию теплового потока. Толщина таких отдельных областей может быть порядка 10"" см. [c.304]

Другое объяснение (которое сейчас считается неправильным) было дано Корнишем и О.лсеном [125]. Вместо ус])еднения полного тенлосоиротивле-ния [как в (27.2)] усредняются отдельно и при этом можно получить теплосопротивление в промежуточном состоянии, превышающее как W , так и WВ этом случае электроны п решетка предполагаются настолько слабо связанными (в смысле обмена энергией), что они могут находиться при несколько различных температурах. Это предположение само по себе маловероятно кроме того, таким путем нельзя объяснить все аномалии, наблюдавшиеся в промежуточном состоянии. [c.305]

Рядом авторов было высказано предположение о том, что анохмально высокое теплосопротпиление в промежуточном состоянии может быть обусловлено рассеянием электронов либо фононов на внутренних границах между нормальными и сверхпроводящими областями. Для чистых металлов в области температур жидкого гелия, где как в сверхпроводящем состоянии, так [c.305]

D е t W i 1 е г D. Р., F а i г Ь а н к Н. А,, Phys. Rev., 86, 574 88, 1049 (1952). Теплопроводность олова и индия в промежуточном состоянии. [c.313]

Наблюдаемую зависимость ширины сверхпроводящего перехода от величины измерительного тока качественно можно объяснить появлением промежуточного состояния, вызванного магнитным полем тока. При температурах ниже точки перехода сверхпроводящее состояние будет существовать только до тех пор, пока ток в образце не превышает некоторого критического значения. Это явление носит название эффекта Сильсби [199] оно является следствием действия магнитного поля тока. Отметим, что критическое значение тока непосредственно связано с величиной критического поля [213]. [c.615]

Макроскопическое магнито-статическое описание промежуточного состояния было дано Пай-ерлсом [158] и Лондоном [115]. [c.623]

Случай цилиндра, помещенного в продольное поле, очень прост, поскольку он может находиться только в одном из двух состояний — нормальном илп сверхпроводящем. При умепьигеппи внешнего поля от некоторого значения, превышающего Яцр., до нуля у идеально проводящего цилиндра должен остаться большой замороженный парамагнитный момент, тогда как в соответствии с эффектом Мейснера момент цилиндра должен быть равен нулю. Постулат обратимости, раснространенный на образцы других геометрических форм, ограничивает типы возможных структур промежуточного состояния. Сверхпроводящие области в промежуточном состоянии в основном [c.624]

Неоднородная намагниченность не сказывается до тех пор, пока такой образец находится в сверхпроводящем состоянии, носкольку магнитная индукция в его стенках равна нулю (благодаря наличию соответствующих поверхностных токов). Внешнее магнитное поле вблизи сверхпроводящей полой сферы или цилиндра тождественно полю вблизи сплошного образца тех же внешних размеров, поэтому полый образец обладает таким же магнитным моментом, как и сплошной, до тех пор, пока он не перейдет в промежуточное состояние. [c.627]

Вследствие неоднородности намагниченностн промежуточное состояние полых образцов отлично от аналогичного состояния сплошных образцов, характеризующегося однородной намагниченностью и описанного в п. 7, а. Ilaii-ерлс [158] показал, что промежуточное состояние у полых и неэллипсоидаль- [c.627]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...