Работа выхода

Потенциал ионизации, работа выхода и их влияние на условия горения дуги. [c.11]

Рис. 115. Зависимость потенциала нулевого заряда металлов V (0) от работы выхода электрона

На рис. 115 приведена полученная Р. Н. Васениным линейная зависимость между потенциалом нулевого заряда и работой выхода электрона. [c.162]

Рис. 116. Связь между потенциалами нулевых зарядов и работами выхода электрона

Сопоставление потенциалов нулевых зарядов V (0) некоторых металлов в водных растворах, в расплавах н вычисленных по уравнению (290) из работы выхода электрона из металла (по Л. И. Антропову) [c.165]

Чтобы электроны могли покинуть металл, они должны обладать запасом энергии для преодоления электростатического притяжения ионов. Прочность связи электрона в данном металле характеризуется величиной работы выхода электрона, т. е. количеством энергии, которое необходимо для выделения электрона из металла. Только в случае придания электронам дополнительной энергии (нагрев, облучение ультрафиолетовыми лучами и др.) можно создать условия для выхода электронов из поверхностного слоя металла. В обычных условиях выход электронов из металла невозможен. Металлическая связь бывает весьма прочной металлам свойственна высокая твердость, высокая температура плавления и пр. [c.10]

Заметим, что часто работой выхода называют величину [c.62]

Рис. 2.22. Значения потенциалов ионизации / и работы выхода 2 различных элементов в функции их атомного номера

Однако с увеличением Ua ток продолжает расти и дальше. Это происходит в связи с уменьшением работы выхода. На рис. 2.24 кривая а, асимптотически приближающаяся к уровню АА, показывает изменение потенциальной энергии электрона в отсутствие внешнего поля, т. е. обычный потенциальный барьер металла. Линия Ь характеризует изменение энергии во внешнем ускоряющем однородном поле. Когда накладываются оба поля, форма потенциального барьера изобразится кривой с, представляющей собой сумму кривых а к Ь. [c.64]

Изменение работы выхода электронов Дш под действием внешнего поля называется эффектом Шоттки. Вычисление его влияния показывает, что работа выхода при наличии ускоряющего поля Фе будет равна [c.65]

Подставим значение заряда электрона шение работы выхода [c.65]

Поверхности сварочных электродов обычно покрыты твердыми и жидкими оксидами, пленками шлака и т. д., которые сильно влияют на работу выхода ф и величину А [c.67]

Эмиссионная пятнистость. Эмиссионные свойства поверхности всякого катода (термо-, авто- и фотоэлектронного) неодинаковы. На ней существуют участки с различной работой выхода электронов. Различие плотности тока в отдельных участках катода, особенно при низких температурах, доходит до такой степени, что практически весь эмиссионный ток течет только через участки с наименьшей работой выхода. Это явление, заметное и у чистых металлов, но особенно резко выраженное у пленочных катодов, называют эмиссионной пятнистостью. [c.68]

Дуги с неплавящимся (тугоплавким) катодом. Если катод сварочной дуги выполнен из материала с высокими температурами плавления и кипения (для вольфрама 7 = 3650 К, = 5645...6000 К для угля Т возг = 4470 К), то он может быть нагрет до столь высокой температуры, при которой основная часть катодного тока обеспечивается термоэлектронной эмиссией. Учитывая, что торированный W-катод представляет собой пленочный катод, а примеси из столба дуги (если изделие, например, алюминиевый сплав) могут также снизить работу выхода, то расчетные значения плотности тока могут быть такими, как в приведенном ниже примере (цифры для простоты расчета взяты округленно). [c.71]

Баланс энергии дуги. Как для катодной, так и для анодной областей дуги можно составить подробную схему баланса энергии. Например, для участка анода основные составляющие баланса следующие в) приход — потенциальная и кинетическая энергия электронов, конвективная и лучистая теплопередача от столба плазмы б) расход — плавление, излучение и теплоотвод в материал анода. Однако механизм явлений в переходных областях дуги пока недостаточно ясен, поэтому проводить точный расчет всех составляющих баланса энергии трудно. В катодной области остается неизвестной доля ионного тока, коэффициент аккомодации энергии ионов для данного катода, изменение работы выхода электронов вследствие эффекта Шоттки и т. п. [c.74]

Например, увеличивая температуру Т в столбе или работу выхода, тем самым уменьшаем f и увеличиваем долю электронного тока. Если (7 =10 В, ф=4 В, то f = 0,4. Это соответствует W-дуге в аргоне. [c.75]

По формулам (2.76), (2.77) можно решить и обратную задачу — приближенно оценить тепловыделение на электродах без калориметрирования. Для этого необходимы значения катодного и анодного падений, температуры столба дуги и работы выхода. [c.75]

Объяснение действия элементов-ионизаторов можно связать с воздействием их на работу выхода катода, поскольку значение Ф тесно связано с потенциалом ионизации. Пары веществ-ионизаторов попадают в зону катода, понижают его работу выхода, что снижает катодное падение, повышает электропроводность катодной области и устойчивость дуги в целом. Анодное падение мало изменяется и составляет в Ме-дугах, как уже отмечалось, 2,5 0,5 В. [c.94]

Работу выхода электронов из металла и постоянную Планка можно определить, построив график зависимости Уз от частоты падающего света (рис. 15.4). Как видно, tg а =/г/е и отрезок, отсекаемый от оси потенциала, дает Ale. [c.344]

Наличие —работы отрыва связанного электрона от атома внутри неметаллов — объясняется тем, что в отличие от металлов, где имеются свободные электроны, в неметаллах электроны находятся в связанном с атомами состоянии. Очевидно, при падении света на неметаллы часть световой энергии тратится на фотоэффект в атоме— на отрыв электрона от атома, а оставшаяся часть тратится на работу выхода электрона и сообщение электрону кинетической энергии. [c.345]

Для освобождения с поверхности тела электрон должен обладать кинетической энергией, превышающей работу выхода А. [c.301]

Красная граница фотоэффекта в фотонной теории определяется из уравнения Эйнштейна условием равенства энергии фотона работе выхода электрона А [c.302]

А — работа выхода электрона [c.339]

Определите красную границу фотоэффекта для металла с работой выхода 2 эВ. [c.340]

Найдите максимальную скорость электронов, освобождаемых при фотоэффекте светом с Длиной волны 4-10 м с поверхности материала с работой выхода 1,9 эВ. [c.340]

Определите работу выхода электрона с поверхности фотокатода и красную границу фотоэффекта, если при облучении фотоэлемента светом с частотой 1,6-10 Гц фототок прекращается при запирающем напряжении 4,1 В. [c.341]

Красная граница фотоэффекта для металла равна 4,5-10 м. Определите работу выхода. [c.345]

Найдите максимальную скорость фотоэлектронов при освещении поверхности тела из материала с работой выхода 1,9 эВ светом длиной волны 4-10 м. [c.345]

При какой частоте света, падающего на поверхность тела из металла с работой выхода 2,2 эВ, максимальная скорость фотоэлектронов равна 1000 км/с [c.345]

Выражение (8.53) находится в полном согласии с данными опыта. Коэффициент к = hiq действительно является константой, а Fo == A/q должен зависеть от свойств катода, так как работа выхода электрона характеризуется глубиной потенциальной ямы, в которой находится электрон, и определяется свойствами данного металла. Заметим, что наблюдается совпадение между значением работы выхода, определяемым из результатов опытов по фотоэффекту, и данных, полученных при исследовании термоэлектронной эмиссии — физического процесса, в котором работа выхода играет основную роль. [c.434]

Это уравнение называют логарифмическим. Соответственно, график, построенный в координатах у — g t + onst) или у — — Ig t (при t > onst) имеет вид прямой линии. Логарифмическое уравнение, впервые полученное Тамманном и Кестером [11], отражает поведение многих металлов (Си, Fe, Zn, Ni, Pb, d, Sn, Mn, Al, Ti, Та) на начальных стадиях окисления. Вначале справедливость этого уравнения ставилась под сомнение. Были сделаны попытки вывести уравнения на основе предположений о существовании специфических свойств оксидов, таких как наличие диффузионных барьеров и градиентов ионной концентрации и других. Эти предположения не получили экспериментального подтверждения. С другой стороны, было показано, что логарифмическое уравнение можно вывести из условия, 4TQ скорость окисления контролируется переходом электронов из металла в пленку продуктов реакции, причем эта пленка имеет пространственный электрический заряд во всем своем объеме (7, 12]. Преобладание заряда, обычно отрицательного, в оксидах вблизи поверхности металла, подобно электрическому двойному слою в электролитах, было установлено экспериментально. Таким образом, любой фактор, изменяющий работу выхода электрона (энергию, необходимую для удаления электрона из металла), например ориентация зерен, изменения кристаллической решетки или магнитные превращения (точка Кюри), изменяет скорость окисления, что и наблюдалось в действительности [13—15. Когда толщина пленки превышает толщину пространственно-заряженного слоя, определяющим фактором обычно становится скорость диффузии или миграции сквозь пленку. При этом начинает выполняться параболический закон, и ориентация зерен или точка Кюри перестают оказывать влияние на скорость окисления. Исходя из этого, можно сказать, что в начальной стадии оксидная пленка на металлах [c.193]

Для электронно-лучевых катодов иногда используют покрытия с оксидами щелочноземельных элементов и применяют неметаллические материалы, например ТНОг, лантанборид LaBe и др. Они имеют самую низкую работу выхода (до 1,0...1,2 эВ) и высокую эмиссионную способность при меньших температурах нагрева, чем для катодов из чистого вольфрама. [c.68]

В связи с разными условиями существования дуги на электродах (различие в работах выхода ф1 и ф2, разные температуры пл и 7 киг,. разные формы электродов и разный теплоотвод от них) возможна асимметрия токов и напряжений в разные полуперио-ды горения дуги — так называемый вентильный эффект (рис. 2.46). [c.91]

Работа выхода 62, 64, 65 Разделение зарядов 52 Разделительная резка 384 Рамзауэра кривая 42 [c.554]

Интервал времени т, в течение которого электрон может накопить энергию, необходимую для Boei o освобождения, можно определить, разделив работу выхода на значение энергии, приобретаемой электроном в единицу времени от электромагнитного поля. [c.301]

Найдите максимальную кинетическую энергию фютоэлект-ронов, освобождаемых с поверхности тела, из материала с работой выхода 2 эВ при освещении светом длиной волны 3,5-10 м. [c.345]

Как показал Эйнштейн, эти противоречия снимаются, если явления рассматривать с позиций квантовой теории. В этом случае нужно записать закон сохранения энергии для элементарного процесса, заключающегося во взаимодействии одного кванта света с веществом, сводящегося к передаче электрону дискретного количества энергии. При этом нужно учесть, что электрон в металле не является свободным и, чтобы покинуть тело металла, электрон должен преодолеть работу выхода А. При учете этих физически ясных условий легко записат . уравнение, описывающее процесс поглоп1ения одного кванта и возникновения. электрона С наибольшей скоростью [c.433]

Теория сварочных процессов (1988) -- [ c.62 , c.64 , c.65 ]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.301 ]

Оптика (1976) -- [ c.638 , c.639 ]

Атомная физика (1989) -- [ c.22 ]

Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.411 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.235 ]

Теория сварочных процессов Издание 2 (1976) -- [ c.60 ]

Краткий справочник по физике (2002) -- [ c.232 ]

Физика твердого тела Т.2 (0) -- [ c.354 , c.359 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.112 , c.179 ]

Лазеры на гетероструктурах ТОм 1 (1981) -- [ c.226 ]

Физика твердого тела Т.1 (0) -- [ c.354 , c.359 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...