Коэффициент облученности

Коэффициент облученности называют также угловым коэффициентом излучения. Это чисто геометрический фактор, зависящий только от формы, размеров тел и их взаимного расположения. Различают коэффициент облученности первым телом второго ф ,2 и коэффициент облученности вторым телом первого ф2,1. При этом ф ,2 ] =ф2.1 2. Коэффициент облученности определяется аналитически или экспериментально. Для большинства частных случаев, имеющих место в технике, значения коэффициентов облученности или соответствующие формулы для их расчета приводятся в справочниках [15]. Г сли все излучение одного тела попадает на другое, то ф ,2 = = 1. Применительно к (рис. 11.3) ф1,г = = 1, а ф2,1 = / 1/ 2. [c.93]

Коэффициенты облученности и взаимные поверхности [c.276]

Точная постановка задачи лучистого теплообмена в пористой среде чрезвычайно сложна, так как требует для каждого элементарного участка внутри структуры расчета угловых коэффициентов облученности между этим участком и всеми другими. Даже для большинства структур правильной ( юрмы, например для среды из произвольным образом упакованных сфер, расчет угловых коэффициентов облученности не может [c.59]

Коэффициент облученности учитывает форму и взаимное расположение участвующих в теплообмене поверхностей, их размеры и расстояние между ними. Числовое значение углового коэффициента определяется графическим, аналитическим или экспериментальным способами. Для наиболее важных случаев теплообмена излучением значения этих коэффициентов приводятся в справочной литературе. [c.432]

Рассмотрим пример применения метода итераций. Пусть имеется п тел, обменивающихся лучистой энергией. Предположим, что эти тела абсолютно серые, т. е. их степень черноты 8 не зависит от длины волны излучения. Пусть далее k-e тело имеет площадь поверхности степень черноты и темпера-ТУРУ 7"(постоянную для всех точек его поверхности). Введем коэффициенты облученности как долю энергии, излученной (-м телом и достигшей /-го тела. Эти коэффициенты зависят от формы и взаимного расположения тел. Будем считать, что все они известны. Очевидно, что [c.93]

В случае произвольного расположения поверхностей теплообмена каждая из них излучает на другие лишь часть энергии. Осталь ная энергия рассеивается в пространстве. В этом случае, в соответ ствии с законом Ламберта, вводится поправочный коэффициент - коэффициент облученности тела [c.63]

Коэффициент облученности - это чисто геометрический фактор и зависит от формы, размеров и расположения тел. Он рассчитывает ся по законам геометрической оптики и приводится в справочной литературе. [c.63]

Обозначим температуру, поверхность и степень черноты более нагретого тела Ти fi и i, а менее нагретого тела — Tz, Рг и 2 соответственно. При произвольном расположении в пространстве тел, участвующих в лучистом теплообмене, не вся лучистая энергия, излучаемая одним телом, падает на другое. Доля полного лучистого потока одного тела, которая попадает на другое тело, называется угловым коэффициентом излучения, или коэффициентом облученности ф. [c.212]

Для двух тел, участвующих в лучистом теплообмене, коэффициент облученности первого тела [c.212]

Коэффициент облученности (угловой коэффициент) системы тел [c.129]

Число уравнений N равно числу неизвестных Ё,фф Значения е Т, и коэффициентов облученности каждой пары поверхностей предполагаются известными. Система уравнений (2.125) в общем случае решается на ЭВМ по стандартной программе. [c.130]

Для упрощения расчета введем новое понятие — угловой коэффициент или коэффициент облучения. Угловой коэффициент с ф12 элементарной поверхности dF относительно элементарной поверхности равен отношению количества тепла, излучаемого единицей элементарной поверхности dF на элементарную поверхность с/ 2, деленному на лучеиспускательную способность i элемента. [c.188]

Величины ф и ф12 представляют собой соответственно локальный и средний угловые коэффициенты или коэффициенты облученности. [c.166]

Температуры плоских торцовых экранов будут ниже, чем цилиндрических, так как на торцовые экраны попадает лишь незначительная часть лучистого потока, испускаемого нагревателем, что обусловлено их взаимным расположением при этом коэффициент облученности и взаимная поверхность излучения существенно меньше, чем в случае цилиндрических экранов. [c.14]

Большинство пленочных металлизированных сопротивлений изолируют с помощью акрилатных или стеклообразных материалов, и только некоторые из них герметизируют с помощью эпоксидной смолы. Пленочные металлизированные сопротивления по стабильности и разбросу характеристик приближаются к прецизионным проволочным сопротивлениям. Вследствие хороших температурных коэффициентов облучение этих сопротивлений в реакторе не сопровождается нежелательными температурными эффектами. [c.352]

Коэффициент облучения может быть найден путем расчета по следующей формуле [c.100]

Физический смысл обобщенного локального коэффициента облученности становится ясным из соотношения, являющегося следствием (8-29) [c.234]

Следовательно, обобщенный коэффициент облученности представляет собой отношение плотности падающего излучения в рассматриваемой точке М, получаемого за счет эффективного излучения зоны /, к плотности эффективного излучения этой зоны. [c.235]

Обобщенный средний коэффициент облученности зоны i от зоны / получается путем простого осреднения его локального значения в пределах i-й (облучаемой) зоны по формуле [c.235]

Физический смысл среднего коэффициента облученности тот же, что и у локального, только вместо локальной плотности падающего излучения в точке М фигурирует ее среднее значение в пределах зоны i, т. е. [c.235]

В случае изотропного объемного и поверхностного рассеяния и неселективного излучения в рассматриваемой системе обобщенные ядра К° М,Р) будут обладать свойством симметрии К° М, Р) = К° Р, М). Тогда, как следует из сопоставления (8-30) и (8-35), (8-33) и (8-37), коэффициенты облученности ih облучения как локальные, так и средние будут равны и не различаются между собой [c.236]

В общем случае, когда ядра К° М,Р) не обладают свойством симметрии, коэффициенты облученности и облучения следует различать между собой. Сопоставляя (8-33) и (8-37), нетрудно видеть, что средние коэффициенты облученности и облучения связаны соотношением [c.236]

Поскольку ядра интегральных уравнений в обш.ем случае зависят от распределения спектральной интенсивности излучения по частотам и направлениям, то коэффициенты облученности и облучения также являются функционалами и для их точного определения следует использовать метод итераций. При термодинамическом равновесии в излучающей системе распределение спектральной интенсивности по частотам подчиняется закону Планка и является изотропным для любых направлений. В этом случае ядра интегральных уравнений становятся симметричными функциями и различие между коэффициентами облученности и облучения пропадает, в результате чего становятся справедливыми равенства (8-38) и (8-39). [c.237]

Следует сказать, что даже для симметричных ядер определение коэффициентов облученности представляет собой довольно сложную задачу. Наиболее простым является вычисление коэффициентов облученности между поверхностями тел при отсутствии ослабляющей среды. В этом случае коэффициенты облученности могут быть выражены через угловые соотношения и обычно называются угловыми коэффициентами. Математически их определение сводится к вычислению четырехкратного интеграла по обеим поверхностям, что в общем случае является достаточно сложной операцией. Много частных задач вычисления угловых коэффициентов между разнообразными формами поверхностей было решено различными авторами. Результаты этих решений систематизированы и приводятся обычно в учебной и справочной литературе [Л, 5, 7, 151, 152]. [c.237]

Однако во многих случаях приходится встречаться с задачами, в которых определение коэффициентов облученности не поддается аналитическому решению. Для таких задач применяются графо-аналитические методы определения коэффициентов облученности [Л. 379—381], используются специальные механические интеграторы [Л. 382, 383] и численные методы, основанные на замене интеграла конечной суммой и вычислении последней. [c.238]

Зависимости (8-48) — (8-51) позволяют найти ошибки в определении коэффициентов aip уравнения (8-3) в зависимости от относительных ошибок в оценке коэффициентов распределения и коэффициентов облученности , 8 , 8 , 8j , 8 . Применяя затем общую формулу (8-42), [c.240]

Анализ точности квадратурных методов содержится в [Л. 117]. Естественно, что чем больше выбрано фиксированных точек Mi(i=l,2,... п), тем точнее окончательный результат. Однако, как и в случае зонального метода, увеличение числа точек ведет к прогрессивному усложнению системы (8-81), что соответственно затрудняет ее решение. Преимуществом квадратурного метода по сравнению с зональным является отсутствие в нем коэффициентов облученности и коэффициентов распределения тепловых и оптических характеристик по зонам, для определения которых приходится затрачивать много времени и усилий. Наиболее трудным местом квадратурного метода является оптимальный выбор матрицы коэффициентов Сц для произвольных трехмерных излучающих систем. Коэффициенты Сц зависят от вида выбранной квадратурной формулы, оптико-геомет-рических особенностей исследуемой излучающей системы и расположения рассматриваемой Mi и текущей Mj точек. Достаточно простой матрица коэффициентов Сц оказывается для одномерных задач. В этом случае могут быть использованы классические квадратуры прямоугольников, трапеций, парабол, квадратура Гаусса и пр. [c.253]

Здесь Епр—приведенная степень черноты системы стенки канала— дисперсный поток Чс — ъкспернментально определяемый средний коэффициент облученности дисперсной среды, зависящий от истинной концентрации и радиационных свойств частиц, учитывающий эффект переизлучения лучистой энергии в массе движущих-с я частиц и поэтому зависящий от режима течения дисперсного потока в целом еэ.т — эффективная степень черноты частиц, экспериментально определяемая на основе истинных радиационных свойств частиц бет — степень черноты материала стенок канала в лучепрозрачной среде, определяемая по известным таблицам при Гст D/rfi—отношение диаметров капала и ч астиц т=йэ/ , где [c.272]

Физический смысл и методы расчета коэффициентов облученности и облучеиня даются ниже. [c.226]

На основании закона сохранения энерпии сумма обобщенных локальных коэффициентов облучения от точки М на все зоны излучающей системы равна единице (так называемое свойство замыкаемости или замкнутости) [c.236]

Средний коэффициент облучения зоны г на зону jполучается за счет осреднения локального значения коэффициента облучения в пределах t-й (излучающей) зоны [c.236]

Разработаны также экспериментальные методы определения коэффициентов облученности с помощью светового [Л. 27, 149, 150, 156] и теплового ГЛ. 157—159] моделирования. При этом наибольшее развитие и практическое применение получпл метод светового моделирования, с помощью которого оказывается возможным определять не только угловые коэффициенты между поверхностями любой формы при наличии поглощающей среды, но и коэффициенты облученности между объемными зонами в системах с диатермической и ослабляющей средой [Л. 156]. [c.238]

Теплотехника (1986) -- [ c.212 ]

Теплотехнический справочник (0) -- [ c.311 , c.313 ]

Теплотехнический справочник Том 1 (1957) -- [ c.311 , c.313 ]

Внутренние санитарно-технические устройства Часть 1 Издание 4 (1990) -- [ c.4 ]

Основы теплопередачи в авиационной и ракетно-космической технике (1992) -- [ c.296 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...