Значения от, близкие

Использование рассмотренных уравнений для оценки долговечности конструкций с существенно неоднородными полями напряжений связано со значительными трудностями, так как эти поля изменяют характер деформирования материала у вершины трещины. Например, в сварных тавровых соединениях остаточные напряжения приводят к ситуации, когда при действии циклической эксплуатационной нагрузки с коэффициентом асимметрии, равным нулю, коэффициент асимметрии нагружения материала в вершине трещины по мере ее развития изменяется от 0,8 до О, при этом КИН может принимать значения от пороговых до близких к критическим [198]. Следовательно, оценка долговечности такого рода конструкций может выполняться только с помощью уравнений, учитывающих переменную вдоль траектории развития трещины асимметрию нагружения в широком диапазоне СРТ. Как видно из выполненного обзора, такие уравнения являются в основном эмпирическими, содержащими большое количество взаимосвязанных параметров, определяемых только экспериментально на основании статистической обработки данных, что приводит к значительной сложности в получении и использовании этих зависимостей. Поэтому [c.192]

Зависимость динамической нагрузки от скорости по линейному закону совпала с рекомендациями ИСО, и численные значения оказались близкими. Предельное значение динамической нагрузки принимается равным силе, деформирующей пару зубьев на вероятностное значение Д разности шагов зацепления шестерни /р41 и колеса /ри за вычетом компенсируемой ошибки Д 5 мкм [c.179]

В середине XIX в. были также накоплены сведения об электро динамической постоянной, фигурирующей при переходе от электрических к магнитным единицам. Она имеет размерность скорости и по значению очень близка к скорости света в вакууме. Наилучшие измерения, проведенные электромагнитными методами, приводили к значению (299 770 30) 10 см/с. Имеются данные, что столь хорошее совпадение этих констант, казавшееся в те времена случайным, стимулировало исследования Максвелла по созданию единой теории распространения электромагнитных волн. После появления этой фундаментальной теории уже не могло быть сомнений в том, что скорость света в вакууме и электродинамическая постоянная — это одна и та же константа, а совпадение результатов измерений ее значения, выполненных различными методами, является доказательством универсальности теории Максвелла, справедливой для любых электромагнитных волн. Ниже будет охарактеризован современный способ прецизионного определения скорости света в вакууме. [c.46]

Согласно (34.15) степень поляризации при изменении а. может принимать значения от 1/2 до —1/3. Следует, однако, указать, что для большинства молекулярных систем реальный физический смысл имеют чаще всего лишь предельные значения, близкие к 1/2 и —1/3. Интерпретация промежуточных значений Р требует дополнительных данных о структуре излучающих молекул. [c.262]

Если вязкость жидкости мала, то скорость жидкости, равная нулю на поверхности обтекаемого тела, уже на небольшом расстоянии от поверхности тела достигает значения скорости, близкой к скорости в набегающем потоке. Таким образом, действие сил вязкости сказывается только в тонком слое, прилегающем к поверхности обтекаемого тела. Этот слой называется пограничным слоем. Присутствие пограничного слоя и действующих в нем сил вязкости существенно изменяет картину обтекания тела потоком. [c.547]

Эта зависимость определяется уравнением (14.4), из которого следует, что давление насыщенного пара над раствором будет меняться в зависимости от температуры, например, как показано на рис. 14.1, т. е. будет возрастать с увеличением температуры, а затем убывать. С изменением температуры изменяется также и концентрация от близких к нулю значений на левой ветви кривой до значения с = 1 в крайней нижней точке правой ветви кривой. [c.500]

Значение q зависит в основном от свойств материала. Например, можно считать, что для высокопрочных легированных сталей значение д близко к единице, для конструкционных сталей в среднем д = 0,6...0,8, причем более прочным сталям соответствуют большие значения q. Для серого чугуна значение q близко к нулю. Иначе говоря, серый чугун нечувствителен к местным напряжениям. Объясняется это тем, что крупные зерна графита, содержащиеся в структуре чугуна, уже сами по себе являются такими очагами концентрации, по сравнению с которыми геометрические особенности детали теряют свое значение. [c.489]

Коэффициент Пуассона определяется экспериментально. Для различных материалов он имеет значения от нуля (для пробки) до величины, близкой к 0,50 (для резины и парафина). Для стали коэффициент Пуассона равен 0,25...0,30 для ряда других металлов (чугуна, цинка, бронзы, меди) он имеет значения от 0,23 до 0,36. Ориентировочные значения коэффициента Пуассона для различных материалов приведены в приложении I. [c.33]

Как и следовало ожидать, рассчитанная скорость циркуляции не совпала с принятой ш = 0,5 м/с. Из этого следует, что расчет нужно повторить при другом значении Wq, близком к рассчитанному ло формуле. Действительное значение скорости циркуляции определится тогда, когда принимаемое и рассчитанное значения практически совпадут, т. е. будут различаться не более чем на 4—5%. Достаточное соответствие наблюдается, даже если принять, например, Шо=1,1 м/с. При этом рассчитанное значение окажется равным 1,127 м/с, т. е. будет отличаться от принятого всего на 2,45%. Полное соответствие между принятым и рассчитанным значениями будет наблюдаться, если принять шо=1,13 м/с. Действительно, в этих условиях скорость воды в опускных трубах Шоп=1,54 (1,13/0,5) = = 3,48 м/с, а длина экономайзерного участка 1эк (рассчитанная по тем же приведенным выше зависимостям) окажется равной 1,33 м. Полный коэффициент гидравлического сопротивления опускных труб Zon при переходе от одного режима к другому не изменяется, а 2ио.эк в рассматриваемых условиях несколько увеличится,, так как здесь длина экономайзерного участка возрастет (по сравнению [c.404]

Уравнения (11,7) и (11,9) получены в рамках сильно упрощенной модели и могут применяться для определения лишь общего характера зависимости Т1(7 ). При этом нужно иметь в виду, что уравнение (11,7), как известно, при значениях Т, близких к 2 о, дает неправильную зависимость т] от То — Т. Поэтому это уравнение не может быть использовано для оценки скачков произ- [c.162]

На рис. 29 показаны эпоксидные части трех образцов. Максимальный угол отклонения наблюдался для образцов эпоксидная смола — сталь, а промежуточное значение угла получено на образцах эпоксидная смола — эпоксидная смола, упрочненная стеклянными шариками (25% объемного содержания). Экспериментально измеренные значения углов близки к значениям, вычисленным на основе классической теории упругости при радиальном расстоянии от кончика трещины, равном 10 дюйм. Эти экспериментальные данные служат некоторым подтверждением размера области, в которой осциллируют напряжения и смыкаются берега трещины, однако было найдено, что коэффициент интенсивности напряжений не является константой материала, как следует из уравнений (57). Так как экспериментально показано, что трещина [c.258]

Заметим, что предельные напряжения практически не зависят от скорости приложения напряжений, даже в диапазоне значений, не близких к ао. Таким образом, тот факт, что материал, по-видимому, ведет себя упруго, еще не означает возможности применения к нему подхода линейной механики разрушения. Заметим также, что если бы материал был упругим, то r a ° S. (Такая слабая зависимость напряжение— скорость существует и для т — 1,0, что соответствует вязкому телу при этом Of а .) [c.208]

Последней величиной, определение которой необходимо для получения пороговых значений амплитуды коэффициента интенсивности напряжений, является р — размер критически напряженного элемента у вершины трещины. Харрис на основе анализа зоны у вершины усталостной треш,ины установил, что размер критически напряженного элемента должен быть от 100 до 400 атомных расстояний данного материала. В работах Лю также было показано, что размер элемента структуры, который может характеризовать неоднородность свойств материала, должен быть от 0,025 до 0,1 мкм. Такой же размер критически напряженного объема получен прн анализе средней плотности дислокаций у вершины усталостной треш,ины. Постоянная, фигурирующая в теории Нейбера как элемент, по-которому усредняется действующее в вершине трещины напряжение, также имеет порядок, близкий к приведенным размерам критически напряженного объема. Таким образом, размер критически напряженного объема у вершины усталостной трещины можно принять равным 0,02—0,1 мкм. Однако из условия минимума порогового значения амплитуды коэффициента интенсивности напряжений целесообразно выбрать значение р, близкое к нижней границе. В этом случае погрешность в определении пороговых условий пойдет в запас прочности. [c.127]

Скорость звука в стержне — одна из констант материала — определялась по времени прохождения фронтом волны фиксированного расстояния вдоль стержня. Значения динамического модуля упругости д=p o определенные по экспериментально измеренной скорости звука, практически не отличаются от статических величин (табл. 5). Теоретические и экспериментальные конфигурации волн для различных значений % довольно близки, особенно при их больших значениях. Конечная крутизна фронта волны, регистрируемая в экспериментах, обусловлена демпфированием удара и дисперсией высокочастотных составляющих в спектре упругого импульса. [c.144]

Графики Ф/ приведены на рис. 17. Представляет интерес тот факт, что при малых 2 функция Ф/ (г) близка к линейной. Например, в этом случае Фа 0,5г 16г/3я2 фд 3z/2n, Поскольку величина 2 пропорциональна амплитуде затухающих колебаний Л, то и логарифмический декремент X зависит от А, даже если значение от А не зависит. [c.43]

Для систем, имеющих близкие собственные частоты, приближенные оценки возмущений собственных частот и векторов не действительны, так как не соблюдается условие 1. В качестве примера рассмотрим изменения собственных частот вследствие округления значений жесткостей до Ь значащих цифр. Положим = iJ где — округленное значение — от- [c.16]

Подставляя в упомянутую формулу Комптона указанные значения Е = 0,9 Мэе и Z = 82, получим F 0,08, т. е. согласно расчета в приборе в рентгеновское излучение преобразуется около 8% энергии р-излучения препарата. Эксперимент дает значение, достаточно близкое к указанному. Для труб диаметром от 40 до 70 мм активность изотопа берется 20—30 мкюри, что эквивалентно -(-излучателю активностью 1,5—2 мкюри с энергией 100—1500 кэв. Спектр тормозного излучения Sr и У приведен в работе [5]. [c.221]

Температурный коэфициент электросопротивления меняется с температурой и поэтому значение его, близкое к действительному, может быть получено только в достаточно малом интервале температур (например от 25 до 100° С). [c.196]

Так как в современных конструкциях автомобилей значение принимается близким к единице, то лёгкость управления зависит в основном от величина которого определяется типом рулевого механизма. [c.144]

Из последнего видно, что момент, необходимый для расклинивания механизма, находится в обратной зависимости от угла е и при е = 2 (5 — I) момент на вилке М = 0. Поэтому для облегчения расклинивания механизмов необходимо по возможности увеличить угол е. Кроме того, чем больше угол е, тем меньше Л/з и больше нагрузочная способность механизма (при прочих равных условиях). Следовательно, естественным является стремление назначить возможно большее значение е, близкое к предельному. [c.84]

На основании экспериментальных данных составлен график (рис. 179) зависимости пределов выносливости сталей t i от Пределы выносливости возрастают с увеличением только при значениях f ,, близких к единице. По мере повышения выигрыш уменьшается и при к >4 [c.302]

Но различные частоты несоизмеримы друг с другом, так что Ш2/Ш1 — иррациональное число. Приводя кал<дый раз посредством вычитания должного целого кратного от 2л значение ф2 к интервалу между О и 2л, мы получим поэтому, при пробегании числом S значений от О до оо, для фг значения, сколь угодно близкие к любому наперед заданному числу в этом интервале. Другими словами, в течение достаточно большого промел<утка времени ф1 и ф2 одновременно пройдут сколь угодно близко к любой паре наперед заданных значений. То же самое относится и ко всем фазам. Таким образом, в рассматриваемой модели турбулентности в течение достаточно долгого времени жидкость проходит через состояния, сколь угодно близкие к любому наперед заданному состоянию, определенному любым возможным набором одновременных значений фаз ф Время возврата, однако, очень быстро растет с увеличением Л/ и становится столь большим, что фактически никакого следа какой-либо периодичности не остается ). [c.159]

За исключением специального класса веществ — сегнетоэлек-трнков, обладающих способностью спонтанной поляризации, диэлектрическая восприимчивость не зависит от напряженности поля вплоть до значений напряженности, близких к пробивной прочности диэлектрика. У неоднородных диэлектриков величина а является функцией координат для анизотропных диэлектриков, у которых направления векторов Р и Е могут не совпадать, поляризуемость оказывается тензорной величиной. [c.138]

Пусть состояние газа внутри сосуда меняется по закону рг. " = = onst (где Шп — показатель политропного процесса изменения состояния рабочего тела в сосуде при одновременном изменении массы этого вещества). Значение показателя т зависит от целого ряда причин и прежде всего от наличия теплообмена через стенки сосуда с окружающей средой. При быстром истечении газа из сосуда, когда отверстие, из которого происходит истечение, велико по сравнению с объемом сосуда и когда, следовательно, теплообмен незначителен, показатель т может приниматься равным показателю адиабаты k. Напротив, при очень малом отверстии и большом объеме сосуда, т е. при медленном истечении, значение /п близко к единице (изотермное истечение). [c.253]

Если ширина индуктирующего провода известна, построение для определения мощности, отдаваемой генератором, можно выполнить в следующем порядке. Из точки 2 проводим горизонталь до пересечения в точке 3 с вертикалью, восстановленной из точки иересечеиия горизонтали / и наклонной, отвечающей ширине индуктирующего провода. Затем из точки 3 проводим линию 3—4. Отсчет по шкале мониюсти (160 кВт) нужно еще умножить на поправочный коэффициент 1,2, учитывающий потерн энергии от близко расположепиого закалочного душа. Таким образом, мощность, отдаваемую генератором при закалке на глубину 2,3 мм, можно оценить значением 190 кВт. Скорость движения индуктора при этом равна (22 + 7)/2,5= 12,5 мм/с. [c.60]

Результаты длительных и краткосрочных коррозионных испытаний конструкционной углеродистой стали в естественных водных средах свидетельствуют о существенном влиянии морских организмов на скорости коррозии сплавов на основе железа в морской воде. В начальный период экспозиции, пока обрастание макроорганизмами не привело к образованию сплошного покрытия, наблюдались очень высокие скорости коррозии (до 400 мкм/год). Продолжительность этого начального периода, тип и интенсивность обрастания, а также коррозионные потери в течение первого года экспозиции в разных местах могут значительно отличаться. К концу первых 1—1,5 лег экспозиции большинство исследованных образцов было покрыто толстым слоем морских организмов, участвующих в обрастании. Хотя состав этих естественных покрытий сильно изменялся в зависимости от географического положения места испытаний, все они оказывали существенное защитное влияние на стальные пластины. Защитные свойства естественных покрытий, образующихся при обрастании, значительно уменьшаются, когда они становятся достаточно толстыми (биологически активными) и препятствуют проникновению кислорода к поверхности металла. В этих условиях процесс коррозии контролируется сульфатвосстанавливающими бактериями, активными в анаэробной среде на поверхности металла, сохраняющейся благодаря самозалечивающемуся покрытию, возникшему при обрастании. Скорость коррозии стали приобретает стационарное значение, причем для различных мест эти значения очень близки. [c.453]

Одна из характерных особенностей тонких упругих оболочек заключается в том, что значения критических нагрузок чрезвычайно чувствительны к различного рода случайным, трудноконтролируемым возмущениям. Для тонких оболочек только в уникальных, с особой тщательностью поставленных экспериментах удается достичь близкого совпадения теоретических и экспериментальных значений критических нагрузок. В обычных условиях всегда наблюдается значительный разброс экспериментальных данных и заметное отклонение их средних значений от теоретически установленных значений критических нагрузок. [c.271]

В табл. 4.4 сопоставлены экспериментальные допустимые значения PaV 3 с их расчетными значениями PaV р. При расчетах использованы значения критических температур (см. табл. 4.1), параметры теплоотвода стендового узла (табл. 4.2) и коэффициенты трения ТПС (см. табл. 4.6). Как следует из табл. 4.4, расчетные и экспериментальные значения [paV] близки между собой, расхождения лежат в пределах 20 %, причем во всех случаях [ра 1э > [Paiilp- Отклонение расчетных данных от экспериментальных можно объяснить допущениями, принятыми при расчетах теплоотводящей способности стендового узла. Принятые допущения снижают расчетную тепло- [c.123]

Смотреть страницы где упоминается термин Значения от, близкие : [c.213] [c.96] [c.320] [c.163] [c.446] [c.112] [c.428] [c.181] [c.286] [c.74] [c.69] [c.11] [c.49] [c.310] [c.177] [c.32] [c.345] [c.137] [c.29] [c.426] [c.270] [c.96] [c.107]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...