Жидкости Теплоемкость удельная

Теплоемкость удельная (жидкость) Теплоемкость удельная (пар). . . Теплоемкость удельная при постоянном давлении. ........ [c.5]

При расчете систем охлаждения различных технических устройств часто встречается задача совместного решения системы одномерных уравнений, описывающих распределения температур стенки и жидкости по длине канала. Рассмотрим наиболее простой вариант этой задачи. В канале длиной I с площадью сечения стенки S v и смоченным периметром / протекает жидкость с удельной теплоемкостью с и массовым расходом G (рис. 5.7). Теплопроводность материала стенки может зависеть от температуры kw = (Tw). В стенке действует источник теплоты, для которого задается мощность на единицу длины qi, которая может зависеть от координаты X и температуры стенки Tw- Теплообмен между стенкой [c.169]

С — удельная теплоемкость жидкости у — удельный вес. [c.305]

Лабораторными испытаниями являются испытания, которые проводят на оборудовании обычной химической лаборатории В ходе таких испытаний определяют основные физико-химические показатели жидкости, например удельную теплоемкость и коэффициент теплопроводности. Эти показатели используют для тепловых расчетов, но правильность тепловых расчетов должна быть подтверждена стендовыми и натурными испытаниями. [c.59]

I. Область О < дг < / с нулевой начальной температурой. Граница х = 1 твердого тела соприкасается с массой М (на единицу площади) хорошо перемешиваемой жидкости с удельной теплоемкостью с и нулевой начальной температурой. На границе х = 0 тепловой поток отсутствует. Постоянный подвод тепла Q к жидкости. В этом случае решение имеет вид [c.129]

Область О < х <1 с начальной температурой V. На границе х = 0 потери тепла отсутствуют, граница х = I соприкасается с массой М на единицу площади) хорошо перемешиваемой жидкости с удельной теплоемкостью с. Количество тепла, отдаваемого этой жидкостью (в единицу времена) в результате теплообмена, равна произведению величины Н на температуру V. Начальная [c.129]

Область О < x < l на границе х= I тепловой поток отсутствует, а граница д = О соприкасается с массой М (на единицу плош,ади) хорошо перемешиваемой жидкости с удельной теплоемкостью с к жидкости в единицу времена на единицу массы подводится постоянное количество тепла QjM. Предполагается, что температура поверхности твердого тела не равна температуре жидкости, а между ними происходит теплообмен, величина которого равна произведению Н на разность температур твердого тела а жидкости ) (см. (9.16) гл. I). R этом случае [c.130]

Подобные задачи можно рассматривать следующим образом. Предположим, что поверхность г = а обтекается жидкостью, характеризуемой удельной теплоемкостью с и температурой V, и что количество М. этой жидкости, уходящей в единицу времени, заменяется тем же количеством жидкости с нулевой температурой, причем сама жидкость все время хорошо перемешивается. Тогда количество тепла, уносимое жидкостью, составляет M V, что должно равняться /д, т. е. величине теплового потока через поверхность г — а, z < I. Учитывая это и используя (3.37) и (3.20), получим решение для v. [c.221]

Пусть поверхность г = а шара, имеющего начальную температуру /(г), находится в контакте с массой Ж хорощо перемешиваемой жидкости с удельной теплоемкостью с, и пусть в начальный момент времени эта жидкость имеет нулевую температуру. Если жидкость не теряет тепло, то, предполагая, что при > О температура жидкости равна температуре поверхности шара, получим следующее граничное условие при г — а [c.236]

Область О < л < тепловой поток на плоскости х==1 отсутствует. Плоскость х = 0 соприкасается с хорошо перемешиваемой жидкостью с удельной теплоемкостью с, причем на единицу поверхности этой плоскости приходится масса жидкости, равная М. Между жидкостью и поверхностью твердого тела происходит теплообмен, и количество тепла, которое отдает жидкость твердому телу в единицу времени, равно произведению Н на разность температур между ними. Начальная температура жидкости равна Vg, а твердого тела — нулю. [c.311]

Непохоже, чтобы результатом переохлаждения было изменение природы межатомного потенциала, так что наблюдаемые явления могут вызываться небольшими структурными изменениями, возможно, принимающими форму ассоциаций или скоплений молекул. Это дало бы небольшое уменьшение энтропии жидкости измерения удельной теплоемкости на переохлажденных жидких металлах были бы в этом отношении интересны [597]. Получающиеся в результате ассоциации (которые уже могут существовать в меньшей мере в нормальной жидкости), безусловно, не могут иметь структуры твердого состояния, но могут действовать как центры при затвердевании. [c.165]

Напомним элементарный калориметрический опыт по определению теплоемкости тела. Нагретое до определенной температуры исследуемое тело приводят в соприкосновение с калориметрической жидкостью (водой). В результате теплообмена между телом и жидкостью устанавливается тепловое равновесие. Определив повышение температуры жидкости, находят теплоемкость тела. При этом удельную теплоемкость калориметрической жидкости (воды) принимают за единицу. В этом случае удельное теплосодержание (энтальпия) эталонной (калориметрической) жидкости будет равно температуре тела и жидкости, а удельная теплоемкость исследуемого тела будет равна отношению удельных энтальпий тела и эталонной жидкости. В этом элементарном опыте теплоемкости тела и жидкости считают постоянными. [c.388]

Сж —теплоемкость жидкости у — удельный вес жидкости [c.17]

Энергетическое уравнение состояния связывает внутреннюю энергию с температурой, плотностью и деформированным состоянием (в том смысле, который будет определен ниже). Для простых ньютоновских жидкостей зависимостью от деформированного состояния можно пренебречь, так что энергетическое уравнение состояния сводится к зависимости удельной теплоемкости от температуры 1). Для изотермических систем уравнение баланса энергии можно затем решить независимо для определения диссипации энергии. [c.15]

С , С , С () - удельные теплоемкости соответственно высоконапорной жидкости, низконапорной среды и их смеси, Дж/кг К с, , , С о массовая доля i-ro компонента соответственно высоконапорной жидкости, низконапорной среды и их смеси F - массовый расход жидкости через сопло, кг/с - расход низконапорной среды, захваченной кавитирующей жидкостью, кг/с [c.144]

При расходе высоконапорной среды, ее исходной температуре Т , компонентном составе С/ц и давлении Р по алгоритму на рис. 4.1 рассчитываются параметры кавитирующей жидкости массовые расходы жидкой Ь и газовой С фаз, их компонентные составы X, и К,, удельные энтальпии / , с, и удельные теплоемкости С , Ср, С, число Пуассона к, газовая постоянная Лд, плотности р , рс и плотность парожидкостной смеси р. [c.235]

При исследовании неизотермических систем физические свойства жидкости изменяются в соответствии с изменением температуры, которая описывается дифференциальным уравнением энергии. Анализ безразмерной формы этого уравнения позволяет заключить, что поле безразмерной температуры зависит от безразмерных скоростей и критерия Пекле Ре = Шо/о/а [а = Я/(ср)—коэффициент температуропроводности Я, — коэффициент теплопроводности с — удельная теплоемкость жидкости]. Вместо критерия Ре обычно используется критерий Прандтля, не содержащий скорости и размера [c.16]

Здесь X, у — координаты, направленные вдоль поверхности, обтекаемой жидкостью, и по нормали к ней р, Я, Ср, р, — плотность, теплопроводность, удельная теплоемкость и динамическая вязкость жидкости Ят, Рт — коэффициенты тур- булентного переноса теплоты и количества движения Т — осредненная во времени температура и, у — проекции вектора осредненной во времени скорости потока на координатные оси х я у соответственно и — скорость жидкости за пределами пограничного слоя. [c.67]

Таблица 9.14. Зависимость удельной изобарной теплоемкости Ср, кДж/(кг К), органических жидкостей

Для распространенных жидкостей средняя удельная теплоемкость в ккал1кг-град в интервале температур от О до 100° С представлена в табл. 1.10. [c.26]

Тепловая энергия жидкостей 27 Теплоемкость удельная 110, 111 гексахлорбутадиена 239 жидкостей Дау Корнинг 269, 271, 272 [c.360]

Теплоемкость удельная жидкости с — 0,20 кал г град) при 30° С, пара с" = 0,135 кал/ г-град) при30° С, 1 атм [27]. См. также рис. 27 и 28. [c.11]

Пусть в единицу времени через теплообменник протекает т кг греющей жидкости с удельной теплоемкостью с и температурой на входе в теплообменник Тх и на выходе Т . Одновременно через теплообхменник протекает т кг нагреваемой жидкости с удельной теплоемкостью с" и температурой на входе в теплообменник Т[ и на выходе из него Т-2. Между жидкостями происходит теплообмен. Если принять коэффициент теплопередачи /г постоянным для данного аппарата с поверхностью нагрева 5, то в единицу времени от греющей жидкости передается нагреваемой следующее количество теплоты [c.156]

Жидкость Содержание Удельная теплоемкость, кДжЛкг-К) при температуре, [c.309]

Для проверки пригодности метода, конструкции С-калориметра, его надежности и для выявления точности измерения изобарной теплоемкости были проведены контрольные серии экспериментов [ПО] в широком диапазоне температур и дав лений на жидкостях, теплоемкость которых хорошо изучена. В качестве таких веществ были выбраны вода, этанол, н-гептан и глицерин, удельная теплоемкость которых меняется в широком диапазоне — от 2 до 6кДж/(кг К). [c.131]

Высокая объемная удельная теплоемкость твердых частиц, или капель жидкости в составе многофазных систем по сравнению с газом, а также потребность в высоких коэффициентах теплоотдачи в газоохлаждаемых реакторах определили интерес к теплообмену смесей газ — твердые частицы при течении их по трубам. Теоретический анализ теплообмена таких смесей при турбулентном течении в трубах принадлежит Тьену [808, 809]. Он основан на результатах экспериментальных исследований систем газ — твердые частицы [212, 687], жидкие капли — газ [393] и жидкость — твердые частицы [676]. Анализ Тьена правомерен для следующей упрощенной модели [c.169]

Параметры струйного течения в конце камеры смешения, сечение 0-0 массовые расходы высоконапорной среды F , низконапорной среды F.J и их смеси F,,,), средняя скорость смеси о, ее компонентный состав С, о, удельная энтальпия / о, удельная теплоемкость С , температура Т 1, и плотность р о, а также содержание жидкости и газа, выражаемого в виде расходов жидкой ( и газовой С,, фаз, компонентный состав л, о и К,1,(1 ш)следних, их удельные теплоемкости С о, Ср о, Си,,о, число Пуассона 1,0, газовая постоянная Л (), удельные энтальпии // о и /( п, плотности р (, и р( ц рассчитываются по алгоритму, блок-схема которого представлена на рис. 5.2. [c.231]

Смотреть страницы где упоминается термин Жидкости Теплоемкость удельная : [c.37] [c.66] [c.130] [c.73] [c.42] [c.526] [c.15] [c.178] [c.424] [c.152] [c.146] [c.3] [c.331] [c.204] [c.517] [c.46] [c.113] [c.178] [c.207] [c.332] [c.274] [c.339]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...