Энергия электронного возбуждения

Позже М. Борн разработал метод, свободный от такого недостатка [27], который в настоящее время широко используется в физике конденсированного состояния под названием метод Борна-Оппенгеймера . В основе этого метода лежит тот факт, что связь электронов атома со своим ядром сильнее, чем их связь с другими ядрами и ядер друг с другом (энергия электронного возбуждения имеет порядок 10 см , внутримолекулярного — 10 см , а межмолекулярного — 10 см ). Ниже излагается суть этого метода. [c.54]

Известно, что энтальпия торможения продуктов сгорания высока и распределена по различным степеням свободы молекул в виде поступательного, вращательного и колебательного движений, а также энергии диссоциации молекул (энергию электронного возбуждения и ионизации можно не рассматривать, так как температуры в камере сгорания не настолько высоки). [c.20]

С помощью соединений, способных превращать переданную энергию электронного возбуждения в кинетическую энергию или оптическое излучение [c.305]

Чтобы определить энергию электронного возбуждения. [c.118]

Определение частот колебаний, энергии электронного возбуждения и термодинамических функций [c.191]

Энергия электронного возбуждения конверсируется в энергию колебательных степеней свободы молекулы, а затем, после столкновения с соседними молекулами, в энергию поступательного движения. Процесс выделения тепла за счет торможения б-электронов может закончиться за время порядка 10 сек [77]. [c.210]

Согласно кинетической теории, энергией вращения одноатомны.х молекул можно пренебречь ввиду их малых размеров и, следовательно, малых моментов инерции. Что же касается энергии электронного возбуждения, то она обычно становится заметной только при очень высоких температурах (стр. 283). [c.275]

Энергия электронного возбуждения [c.283]

Если предположить, что скорость атома до удара 1 2 = О, то j3 = m2l(mi + ГП2). Так как гпх < m2, то )3 и вся энергия электрона может целиком перейти в энергию электронного возбуждения атома (молекулы), если только последнее состояние допускается законами квантовой механики. [c.9]

Передача энергии электронного возбуждения на другие центры с потерей ее (тушение) уменьшает квантовый выход люминесценции доноров и одновременно сокращает время затухания их люминесценции, так как является дополнительным каналом потерь энергии метастабильного состояния. Процессы безызлучательной передачи влияют на энергетические параметры лазеров тушение — прямым образом, а миграция, как мы увидим пиже, косвенно. Особенно существенными процессы тушения и миграции становятся в стеклах с высокой концентрацией ионов Ыс1 . [c.38]

Обратимся к рассмотрению процессов, обусловленных взаимодействием оптических центров в стеклах, активированных ионами Наиболее важными процессами такого рода в них являются кросс-релаксационное тушение люминесценции ионов N(1 + и тушение па валентных колебаниях гидроксильных групп ОН. Отметим при этом роль миграции энергии возбуждения между ионами N(1 . Сама по себе она не снижает квантового выхода люминесценции ионов Nd однако способствует доставке энергии электронного возбуждения к тушащим центрам. [c.41]

Миграция энергии электронного возбуждения в кристаллах — передача энергии, не сопровождающаяся переносом электронов или атомов. Наиболее убедительно М. э. проявляется в молекулярных кри- [c.228]

Энергию электронных возбуждений можно определить из действительной части полюса функции О. Подставив (21.26) в (21.20), находим [c.245]

В более высоких приближениях адиабатической теории учитывается связь электронных возбуждений с колебаниями ядер, обусловленная оператором кинетической энергии ядер. Эта связь приводит к процессам полного или частичного перехода энергии электронного возбуждения в энергию колебаний ядер, или к обратным процессам — теплового возбуждения электронных состояний, Такие процессы называются неадиабатическими. [c.10]

Перенос экситонами энергии электронного возбуждения [c.319]

При учете передачи энергии электронного возбуждения между ближайшими парамагнитными ионами, лежащими в плоскости аЬ, энергии (65.8) парных возбуждений выражаются формулой [c.572]

При низком давлении люминесцируют пары металлов, благородные газы, пары ми. органич. веществ. В достаточно разреженных атомных парах, когда время между соударениями больше времени жизни возбуждённого состояния, выход Л. близок к единице. При столкновениях энергия возбуждения может переходить в кине-тич. энергию атомов, что уменьшает выход Л. В молекулярных парах энергия электронного возбуждения может безызлучательыо переходить в колебательно-вращательную энергию молекул, к-рая при соударениях переходит в кинетич. энергию. Такие процессы часто приводят к полному тушению Л. [c.624]

В конденсированных средах ещё более вероятны безыалучат. переходы энергии электронного возбуждения в колебательную и распределение её между мн. молекулами в результате их взаимодействия, что приводит систему к состоянию термодинамич. равновесия. Поэтому Л. наблюдается не у всех веществ, а лишь у тех, для к-рых по тем или иным причинам отношение вероятностей излучат, и безызлучат. переходов высоко. У специально приготовленных ярко люминесцирующих веществ — люминофоров — квантовый выход фотолюминесценции составляет десятки процептов, а у нек-рых приближается к единице. [c.624]

МИГРАЦИЯ ЭНЕРГИИ (от лат. т]дгаио — перемещение) — один из процессов переноса энергии в конден-сиров. средах, при к-ром энергия электронного возбуждения безызлучательно передаётся от возбуждённой частицы (молекулы, атома, иона) к такой же, но не возбуждённой частице, находящейся от первой на расстоянии, меньшем длины волны излучения. Многократное повторение этого процесса за время жизни возбуждённого состояния с участием большого числа идеи- [c.132]

Представления о МО используются при интерпретации разл. видов электронных молекулярных спектров. При этом учитывают след, приближённые результаты теории МО энергия ионизации молекулы при удалении электрона с орбитали ф есть энергия электрона на этой орбитали — е энергия сродства к электрону при добавлении электрона на вакантную МО есть Сд энергия электронного возбуждения, связанная с переходом электрона с заполненной МО ф1 на вакантную МО Фот есть д е . [c.194]

ПЕРЕНОС ЭНЕРГИИ — безызлучательная передача энергии электронного возбуждения при эл.-магн. взаимодействии двух частиц (молекул, ионов, комплексов), находящихся на расстоянии, меньшем длины волны излучения. В результате П. э. молекула — донор энергии переходит в состояние с меньшей энергией, а молекула — акцептор энергии — в состояние с большей энергией. Взаимодействие частиц, вследствие к-рого происходит П. э., может быть мультипольыым (в частности, диполь-дипольным) или обменным. Характерные расстояния, при к-рых осуществляется П. э., достигают при диполь-дипольном взаимодействии 5— [c.568]

К П. я. относятся также перенос энергии электронного возбуждения от возбуждённых атомов к невозбуждённым в веществе и перенос излучения в среде при наличии процессов испускания, поглощения и рассеяния. Рассеяние и размножение нейтронов является примером П. я., к-рый изучается на основе кинетич. ур-ния для нейтронов с учётом ядерных взаимодействий со средой. Интенсивно развивается теория П. я, на основе неравновесной статистической механики. [c.572]

Благодаря применению лазерного возбуждения, удалось установить, что бесструктурность примесных оптических полос обусловлена неоднородным уширением [60]. Его причиной является межмолекулярное статическое взаимодействие. Это взаимодействие влияет на энергию чисто электронного возбуждения примесной молекулы. Поэтому химически одинаковые, но имеющие различное локальное окружение, примесные молекулы будут иметь различную энергию электронного возбуждения. Разброс по этой энергии и приводит к неоднородному уширению. Такое уширение можно устранить, и в этой главе мы рассмотрим условия получения структурных спектров флуоресценции при монохроматическом возбуждении. [c.161]

Обычно КР-спектры наблюдаются, когда энергия кванта света, взаимодействующего с молекулой (обозначим ее через h vo), меньше энергии электронного возбуждения молекулы, т. е. h o< <Ее (рис. 1.18) иначе возникает флуоресценция (рис. 1.17,ж), превосходящая во много раз по своей интенсивности спектр комбинационного рассеяния, и закроет его. Рассмотрим подробнее образование КР-спектра на схеме электронно-колебательных состояний двухатомной молекулы (рис. 1.18). [c.47]

Чтобы определять энергию электронного возбуждения, вести идентификацию и структурно-групповой анализ, рассчитывать тер.модинам ические функции. [c.119]

Возбужденная молекула может испытывать целый ряд химических превращений, в том числе и протолити-ческую диссоциацию (передача протона). Если отщепление протона происходит без деградации энергии электронного возбуждения и с большой скоростью (процесс должен устанавливаться за время длительности возбужденного состояния), то при изменении pH среды возможно появление флуоресценции с новыми характеристиками свечения. Такую флуоресценцию впервые наблюдал Вебер для растворов 1-нафтиламин-4-сульфаната. В нейтральном растворе свечение этого соединения сине-фио- [c.75]

Если передача энергии электронного возбуждения к поступательным степеням свободы затруднена, то в таком веществе инициирование пузырьков долншо быть выражено слабо. Это наблюдалось для чистого ксенона, который является хорошим сцинтиллятором. Часть запасенной атомом энергии высвечивается, часть мигрирует посредством передачи электронного возбуждения соседним атомам. [c.210]

Выше при расчете С, газа принимались во внимание только три вида энергии — поступательная, вращательная и колебательная. В большинстве случаев при не слишком высоких температурах это вполне оправдано. При очень высоких температурах по-м1 мо основного могут быть заняты также и некоторые возбужденные электронные уровни, что приводит к необходимости учитывать еще энергию электронного возбуждения 17эл и, следовательно, добавлять в формулы (106) и (107) соответствующую ей теплоемкость Сэл- Например, в случае молекулярного кислорода величина Сэл становится заметной только при температурах, превышающих 2000°К в случае других двухатомных газов для этого необходима еще более высокая температура. Однако в некоторых случаях электронной теплоемкостью нельзя пренебрегать даже при сравнительно невысоких температурах. Так, для атомарного хлора уже при 300°К Сэл = 0,25 кал1г - атом-град, а при 500°К Сэл = 0,47 кал/г - атом. [c.283]

Ртзх ( 3/2 - 16/2) Рты ( 8/2 1ъи) <, (1,33) то тушение ионов Nd + идет по менее эффективным нерезонансным схемам (1.31) и (1.32), Нерезонансные процессы не зависят от температуры, и для их протекания требуется только, чтобы разница энергий электронного возбуждения начального и конечных состояний не слишком превосходила энергию фононов данной матрицы т, е. чтобы [c.41]

Энергия электронного возбуждения РЗ-иона, совершающего переход из одного электронного состояния в другое без взаимодействия с другими ионами (внутрицентровый переход), передается решетке (основе) посредством процесса многофонопной безызлучательной релаксации (МБР). Эти процессы определяют скорость и эффективность передачи энергии возбуждения с верхних уровней ионов N(1 + на уровень а также скорость опустошения ниж- [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...