Энергия частицы

С молекулярной точки зрения внутренняя энергия системы есть сумма всей кинетической и потенциальной энергии частиц, составляющих эту систему. Эта энергия распределена между потенциальной и кинетической энергиями частиц внутри ядра каждого атома, потенциальной и кинетической энергиями колебания атома в молекуле, кинетической энергией вращения групп атомов внутри молекулы, кинетическими энергиями вращательного и поступательного движений молекулы как таковой и, наконец, межмолекулярной потенциальной энергией внутри системы. [c.31]

Общая энергия частицы — это сумма кинетической и потенциальной энергий [c.75]

С помощью уравнений (2-7) и (2-9) скорость волны может быть выражена через массу и энергию частицы [c.75]

Аналогичные решения могут быть получены для функций Y и Z, и поступательные уровни энергии частицы, вынужденной двигаться в ящике с размерами а, Ъ vi с, даются уравнением [c.79]

Здесь принято, что нормальная к поверхности разрыва скорость дисперсных частиц у" изменяется в соответствии с идеализированной схемой прохождения частицей поверхности скачка давлений [р] в газе без возмущения частицей полей давления перед и за скачком и без вязкого взаимодействия, которое не успевает сказаться. Последнее уравнение (1.3.37) следует из того, что в узкой зоне скачка теплообмен с газом также не успевает изменить внутреннюю энергию частиц. В [9] проведена классификация разрывов. [c.43]

Измерения температуры по радиусу вихревой трубы свидетельствуют об уменьшении полной энергии частиц газа при их пере- [c.109]

Исходя из допущения 4, запишем дифференциальное уравнение энергии частицы в виде [c.78]

Уравнение энергии частиц включает тепло, подведенное к частице сорта з) путем конвекции от газа и путем излучения от стенки, и если пренебречь теплообменом между частицами и стенкой при [c.299]

Внутренняя энергия системы есть сумма всей кинетической и потенциальной энергии частиц. Жидкостям и аморфным телам свойствен лишь ближний порядок, а газы имеют беспорядочное расположение частиц при максимальной внутренней энергии системы. Состояние вещества зависит от температуры Т и значения сил межмолекулярного взаимодействия. Энергия теплового движения или так называемая энергетическая температура частиц равна кТ. При высоких температурах значение кТ превосходит энергию взаимодействия молекул и вещество может быть только газом. Напротив, в кристалле частицы связаны сильно и энергия взаимодействия много больше кТ. [c.31]

Когда энергия частиц w — = kT велика по сравнению с Wj, распределение Ферми приближается к максвелловскому, описывающему классические частицы в газе (рис. 2.2). Классическое распределение наблюдается, когда п мало или Т велико. [c.32]

Неупругие соударения частиц между собой при высоких температуре и плотности газа приводят к так называемой термической ионизации, которая возникает за счет кинетической энергии частиц. Наиболее вероятна схема электронного удара [c.44]

Как отмечалось выше, скорости и энергии частиц в плазме распределяются по закону Максвелла — Больцмана. Средняя квадратичная скорость частиц может быть определена из равенства [c.55]

Силы заставляют заряженную частицу двигаться по так называемому ларморовскому радиусу г, который при энергии частицы W, эВ, равен для электрона [c.79]

Между экстенсивными и интенсивными макроскопическими параметрами нет непроходимой пропасти. Величина любого экстенсивного параметра, отнесенная к одной частице, приобретает смысл интенсивной макроскопической величины. Так, средняя энергия частиц и = Е/М, где Е—полная энергия системы, а число частиц в ней, в отличие от истинной энергии частицы в, является не микроскопической величиной, а интенсивным макроскопическим параметром. Точно так же плотность числа частиц п = N/V есть просто обратная величина отнесенного к одной частице объема системы V. И так далее. [c.12]

Рассмотрим для этого различные макроскопические состояния газа как равновесные, так и неравновесные, характеризующиеся одной и той же средней энергий частиц, и. И не будем заранее предполагать, что и = Ыу = и . Позволим частицам самим выбирать такое направление движения, какое им хочется. Мы знаем, что из всех этих состояний равновесное будет соответствовать максимуму возможных микросостояний системы, а это значит—максимуму величины д, определяемой формулой (3.3). Но при заданном значении суммы и + иу + и = и произведение и ПуП будет максимальным [c.55]

В 3.2 и 3.4 мы продвинулись чуть дальше и установили факт, который не был заложен в нашу картину заранее. Мы установили, что в равновесном состоянии в среднем одинакова не только полная энергия частиц, но и каждая часть этой энергии, связанная с одной из проекций импульса или с одной из координат. [c.64]

Учитывая, что сумма и + a/v есть кинетическая энергия частицы, можно записать [c.76]

У обычных тел, внутренняя энергия которых непременно включает в себя кинетическую энергию частиц, такого максимума, очевидно, не существует. Их внутренняя энергия может быть сколь угодно велика. Поэтому они не могут иметь отрицательную абсолютную температуру. У спиновых же систем внутренняя энергия вовсе не связана с обычным движением частиц, и при заданных внешних условиях существует ее верхняя граница, которая и соответствует состоянию с Т - - 0. [c.78]

Для газа Ван-дер-Ваальса, используя формулу (3.10) и выражая в производной (д /дь) среднюю энергию частиц через температуру по формуле (4.6), получим [c.83]

Это выражение можно записать в другом виде, если вспомнить, что I =Е/А и ввести среднюю энергию частицы и = Е/М [c.92]

Обратим внимание на сильное отличие этой зависимости от того, что мы имели в случае обычных тел. Средняя энергия частицы, хотя и определяется температурой, вовсе ей не пропорциональна. [c.93]

При этом величину интервала Ар нужно выбирать по возможности малой, чтобы обеспечить достаточное постоянство энергии в пределах полоски состояний, показанной на рис.7.2. А суммирование проводить до таких значений импульса, при которых энергия частицы не очень велика по сравнению с полной энергией газа. Однако по тем же соображениям, что и в предыдущем случае, мы не сделаем большой ошибки, распространив суммирование до значений р = со. [c.154]

Если ось 2 направлена вертикально вверх, то энергия частицы Р [c.164]

Оператор Гамильтона Я представляет собой сумму кинетической и потенциальной энергии частицы в данной системе, т. е. [c.52]

В потенциальном силовом поле можно ввести понятие о потенциальной энергии частицы как о запасе работы, которую могут совершить силы поля при перемещении частицы из занимаемого ею положения на какую-нибудь поверхность уровня, условно принимаемую за нулевую. Выберем в равенстве (39) аддитивную постоянную так, чтобы на нулевой поверхности было = 0 (см. рис. 323). Тогда по определению потенциальная энергия V в любой точке М поля будет равна работе на перемещении MN или, согласно (43), V = Uff—и, где и—значение силовой функции в точке М. Так как = то окончательно имеем [c.341]

При движении материальной частицы под действием силы потенциального поля сумма кинетической и потенциальной энергий частицы остается постоянной. [c.241]

Повышение температуры тела свидетельствует об увеличении кинетической энергии его частиц. Увеличение объема тела приводит к изменению попенциаль-ной энергии частиц. В результате внутренняя энергия тела увеличивается на dU. Поскольку рабочее тело окружено средой, которая оказывает на него давление, то при расширении оно производит механическую работу 6L против сил внешнего давления. Так как никаких других изменений в системе не происходит, то по закону сохранения энергии [c.14]

Наряду с гомогенными и квазигомогенными реакторами с жидкими суспензиями известны также предложения использовать горючее в виде потока газовзвеси [Л. 171] или в виде гравитационного слоя [Л. 296]. На рис. 12-4 представлена схема атомного реактора (Нидерланды), доложенная на Женевской конференции по мирному использованию атомной энергии. Частицы горючего перемещаются нисходящим гравитационным слоем в технологических каналах, а затем транспортируются гелием через элементы парогенератора в исходное положение. Сепарация частиц происходит в циклонах, а гелий отсасывается циркуляционными газодувка-ми. Для обеспечения большей надежности движения внизу каналов предусматриваются вибраторы. В отличие от этой схемы в [Л. 355,] описан реактор также с движущимся слоем горючего, но при этажном , а не параллельном расположении активной зоны и парогенератор-26—2503 393 [c.393]

Свободная энергия F может быть определена как сумма кинетической и потенциальной энергией частиц. Энергия F называется свободной, поскольку при изотермических процессах она может быть выделена из системы в виде тепла и превращена в работу. Произведение TS — называют энтропийным фактором или связанной энергией. Свободная энергия F и энтропия S являются критериями равновесия термодинамической системы. При достижении равновесия F имеет минимальное, а S максимальное из возможных значений. С повышением температуры F всегда умепьпзается. [c.28]

До си-х пор мы имели дело со с.лучаямп такого взаимодействия часхчщы с окружающей средой, когда хаотическим тен.товым двн-жепием частицы вследствие статистического расщтеделения энергии можно пренебречь. Легко показать, что средняя кинетическая энергия частицы массы т вдо.ль каждой координатной оси (вдоль ОСИ X, например mv 2) определяется выражение.м [c.102]

Ф и г. 6.3. Полное давление взвеси, намеряемое трубкой Пито [731]. а — очень мелкие частицы (молеку-лы) ир = 17 Кщ = 1) (реяогм течения смеси тяжелого и легкого газов) б — мелкие частицы при высокой концентрации, полное превращение кинетической энергии частиц в энергию давления (Кт — 1) в — мелкие частицы при умеренной концентрации пли крупные частицы при высокой копцентрации 2— [c.292]

Если подставить в формулу (7.16) выражения для статсумм, найденные в предыдущем параграфе, можно получить уже известные нам из гл.4 соотношения между температурой и средней энергией отдельной подсистемы простейших макроскопических объектов. Взяв, например, в качестве 2 выражение (7.15), для средней энергии частицы идеального газа получаем [c.156]

Остановимся вкратце на причинах, по которым это положение может не соблюдаться. Одна из них — наличие энергии взаимодействия частей системы. Аналогично тому как взаимодействия частиц в любом реальном теле приводят к отличию энергии тела от суммы энергий частиц, взаимодейстгзие частей термодинамической системы на граничных поверхностях должно давать поправку к правилу аддитивности. Поскольку межмо-декулярные силы быстро убывают с удалением от границы, [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...