Мощность излучения средняя

Формула (2.40) определяет среднюю интенсивность излучения (это выражение называют полной мощностью излучения) осциллятора. Следовательно, приходим к выводу, что при гармоническом колебании электрона излучается монохроматический свет с той же частотой щ, причем интенсивность пропорциональна oj (или же [c.33]

Лазер — генератор электромагнитных волн оптического диапазона, излучающий когерентный световой поток с малым углом расхождения за счет перехода атомов с высшего энергетического уровня, на который они переводятся под действием мощных импульсов света или электри-ческого разряда, на более низший в газовых лазерах используется, например, смесь атомов гелия и неона, а в твердотельных лазерах — кристаллы некоторые типы лазеров могут работать в непрерывном режиме излучения, но их средняя мощность излучения меньше, чем в импульсе 19]. [c.146]

Все светотехнические единицы базируются на использовании силы света стандартного источника с определенным распределением энергии по спектру. Для изотропного источника световой поток связан с силой света I равенством Ф = 4п1. Поток выражают в люменах (лм), а освещенность поверхности — в люксах (1 лк = 1 лм/м ). В энергетических единицах световой поток выражают в ваттах (Вт), а освещенность — в ваттах на квадратный метр (Вт/м ). Световому потоку 1 лм соответствует разная мощность излучения в зависимости от его спектрального состава, и для установления между ними количественной связи используют таблицы или графики, характеризующие среднюю чувствительность глаза к излучению той или иной длины волны (см. рис. 1). Приводимые в справочниках коэффициенты для перевода люменов в ватты относятся к узкой спектральной области вблизи А 5550 А, где в среднем чувствительность человеческого глаза оказывается максимальной. [c.41]

Мощность излучения И изл легко связать со средним значением энергии осциллятора [c.417]

Мгновенная мощность излучения в режиме генерации сверхкоротких импульсов примерно в Г/АТ раз больше средней мощности и может достигать значений 10 —10 Вт. Поэтому сверхкороткие импульсы нашли широкое поле применения при исследовании самых разнообразных явлений — многофотонной ионизации атомов и молекул, вынужденного рассеяния, мгновенного нагрева вещества до очень высоких температур и т. п. Рекордно короткая длительность импульса позволила использовать сверхкороткие импульсы для изучения очень быстрых процессов, например, распада возбужденных состояний молекул, происходящего за время 10 —10 с, времени существования эффекта Керра ( 152), инерционности нелинейного фотоэффекта (см. 179) и т. д. [c.815]

Лазер на кристалле рубина работает обычно в импульсном режиме. Различают два режима работы рубинового лазера режим свободной генерации и режим с модуляцией добротности. Работа рубинового лазера в режиме свободной генерации продолжается до тех пор, пока интенсивность излучения импульсной лампы не станет слишком малой и уровень инверсной населенности не упадет ниже порогового. Обычно стандартные рубиновые кристаллы длиной в несколько сантиметров при диаметре 1 с.м позволяют получить в этом режиме полную энергию в импульсе излучения порядка нескольких джоулей. Длительность самого импульса генерации при этом измеряется миллисекундами и, следовательно, средняя мощность излучения генератора порядка нескольких киловатт. [c.283]

Средняя мощность излучения <Ф .>, <Р> — физическая величина, определяемая отношением энергии, переносимой непрерывным или импульсным излучением, к времени наблюдения [c.172]

Тогда средняя по времени мощность излучения, приходящаяся на долю моно-хроматической линии с циклической частотой равна [c.390]

Средняя мощность излучения светодиода в непрерывном режиме невелика—порядка нескольких милливатт. Увеличить ее за счет повышения прямого тока не удается из-за разогрева р — п-перехода, резко снижающего внутреннюю эффективность. Однако и такие мощности позволяет использовать светодиоды для направленной оптической связи в пределах прямой видимости. Так как размер светящейся области светодиода невелик, его излу- Чение легко собрать в слабо расходящийся пучок. [c.333]

Метрологические затруднения, связанные с определением канделы, побудили перейти к такому ее определению, которое основывалось бы на мощности излучения фиксированной длины волны или частоты видимой части спектра. В качестве такой частоты бьша выбрана частота 540-10 Гц, которой соответствует длина волны 555 нм. При этом в телесном угле один стерадиан в данном направлении должна излучаться мощность 683 Вт. По отношению к выбранной частоте или соответствующей длине волны средний человеческий глаз обладает наибольшей чувствительностью. [c.293]

Малогабаритная оптическая линия связи. Линия предназначена для телефонной двусторонней связи в пределах оптической видимости в любое время суток. Излучающим элементом служит неохлаждаемый полупроводниковый лазер со средней мощностью излучения 3—6 мВт. Максимальная дальность действия 6 км (при затухании в атмосфере 1,5 дБ/км). Полоса передаваемых частот 300—3400 Гц. Время непрерывной работы не более 12 ч. Оптические оси трех ветвей (приемная, передающая и визирная) совмещены с точностью до Г. Диаграмма направленности излучения составляет от 10 2 до 1° 10. Приемный канал содержит интерференционный светофильтр на длину волны излучения лазера 0,9 мкм с полосой пропускания 250 А. Поле зрения прибора 1—1,5 . Визир состоит из прямой телескопической системы, имеющей восьмикратное увеличение и поле зрения 6—7°. Поворотный механизм позволяет производить плавный поворот прибора на 360°, а по углу места 45°. [c.319]

Основными параметрами, характеризующими импульсные СОг-лазеры, являются выделяемая в импульсе энергия излучения длительность импульса генерации т и возможная частота повторения импульсов излучения f . Средняя мощность излучения в импульсе при этом составит Р = йи/Ти, а средняя мощность импульсного лазера [c.144]

Спектр возможных и достигнутых в настоящее время параметров импульсно-периодических СОг-лазеров, таким образом, весьма широк. Взятые в отдельности энергия, средняя мощность излучения и частота повторения импульсов могут достигать 10...20 Дж, 1...4 кВт и [c.148]

Лаборатории зарубежных метрологических институтов воспроизводят световые единицы с такой же погрешностью. Единицы, принятые в отдельных странах, расходятся в среднем на 0,6%. При этих условиях единицам всех стран приписывается погрешность 0,5%. Считается, что в течение 10 лет эта точность будет удовлетворять требованиям науки и техники. Однако уже в настоящее время перед метрологами стоит задача повышения точности воспроизведения световых единиц. Это особенно важно в связи со все расширяющимся применением измерений мощности излучения в различных областях спектра — от ультрафиолетового до инфракрасного. [c.56]

В подавляющем большинстве газовых лазеров ввод энергии в газ связан с электрическим (газовым) разрядом, в котором эта энергия через электроны передается атомам среды. Такие лазеры называют газоразрядными и электроразрядными. Этот метод возбуждения технически проще других и сразу создает неравновесное состояние газа, так как средняя энергия электронов в газовом разряде значительно превышает тепловую энергию атомов. Он применим для возбуждения лазеров как непрерывного, так и импульсного режимов работы. Импульсное возбуждение используется большей частью в случае неблагоприятной для непрерывного режима динамики установления населенностей на верхнем и нижнем уровнях энергии, а также для того, чтобы получить высокую мощность излучения, недостижимую в непрерывном режиме. [c.40]

Тип лазера Длина волны излучения, мкм средняя мощность излучения, Вт Расходимость, мрад 1 Частота повторения импульсов, кГц [c.94]

Р ис. 4,10. Зависимость средней мощности излучения четвертой гармоники от частоты повторения импульсов [c.100]

Рис. 4.11. Зависимость средней мощности излучения второй гармоники л = 0,66 М.КМ (У), средней мощности (2), длительности импульса (< ) и пиковой мощности (4) основного излучения Х=1,32 мкм от частоты для лазера ЛТИ-706.

Средняя мощность излучения, Вт, не менее. . . . Нестабильность мощности излучения в течение 8 ч непрерывной работы, %, не более. ...... [c.106]

ЭТИХ целей могут быть использованы им пульсные лазеры на АИГ-Nd, ра<бота Ющие в )режиме с во бодной генерации с частотам И повторения 20—100 Гц, при средней мощности излучения до 200 Вт, При точечной сварке могут соединяться детали толщиной 10— 50 мкм. Этот режим /применяют для сварки (проволоки, присоединения проволоки к массивным деталям, проволочных проводников к тонкопленочным элементам гибридных микросхем [100, 101]. Толщина таких элементов, вьшолняемых испарением в вакууме, находится в пределах 0,3—1 мкм. [c.125]

Мощность излучения средняя (поток излучения) L2MT-3 ватт Ватт равен потоку излучения, эквивалентному механической мощности 1 Вт 1У.4.4.2° вт Вт W М .КГ С" [c.553]

Сказанное означает, что мощность излучения, поглощаемая газом при переходах п т, должна равняться мощности, излучаемой при обратных — вынужденных и спонтанных — переходах. Выполнение этого условия обеспечивает неизменность и спектральной плотности энергии излучения (для частоты сотя), и среднего числа атомов в состояниях т, п. Итак, в состоянии термодинамического равновесия должно выполняться равенство [c.735]

Явление насыщения усиления было рассмотрено выше для простого случая, когда генерация осуществляется на одной частоте. В Не—iNe-лазере, за исключением пороговой области, в генерации обычно участвует несколько продольных мод и часто также несколько поперечных мод. При длине резонатора 1 м частотные интервалы между соседними модами невелики, вследствие чего происходит значительное перекрытие провалов на кривой коэффициента усиления. Это соответствует случаю так называемого квазиоднородного насыщения усиления. Теоретическое рассмотрение насыщения усиления при этом оказывается достаточно сложным. Однако общий характер зависимости коэффициента усиления от плотности излучения остается неизменным. Если принять, что мощность насыщения Рц остается постоянной независимо от условий возбуждения активной среды, Рн = onst, то можно по-казать, что средняя мощность излучения в резонаторе ОКГ Р зависит от отношения К°1Кп [c.305]

На рис, 9.8 показан средний уровень излучения на оборудовании первого контура АЭС Шиппингпорт (первая кампания) в зависимости от энерговыработки. Мощность дозы практически полностью определяется распадом Со и возрастает на 2 мр/ч за месяц работы на полной мощности. Флюктуации средней [c.316]

Разделение кремниевых пластин можно осуществлять с помощью лазера на молекулярном азоте. Небольшая мощность лазера делает нецелесообразным его использование для сквозной разделки кремния, но применение этого лазера для скрайбирова-ния представляет определенный интерес. В работе [135] показано, что при частоте следования импульсов 100 Гц, средней мощности излучения 1,2 мВт, диаметре светового пятна 15 мкм и скорости перемещения образца 2 мм/с глубина реза составляет 5— 10 мкм за один проход. Скрайбирование всей пластины требует [c.173]

Квант-11 . Полуавтомат с ИАГ-лазером предназначен для сквозной резки на дискретные элементы полупроводниковых пластин с готовыми структурами. Скорость резания при глубине реза 0,25 мм составляет 120 мм/мин. Максимальная глубина реза 0,4 мм при ширине дефектной зоны до 0,2 мм. Средняя мощность излучения 20 Вт. Диаметр пятна в фокусе можно изменять от 30 до 300 мкм. Лазер работает в импульсном режиме с длительностью импульса 0,2 мс и частотой следования до 100 Гц. Напряжение питания 220/380 В, 50 Гц. Габаритные размеры станка 1500x700x1200 мм, стойки питания — 700x700 X1700 мм. Масса 50 кг. [c.306]

Точность нарезки =t(2—4)%. Ширина нарезаемой канавки 0,1 — 0,3 мм. Средняя мощность излучения 5—10 Вт, частота следования импульсов 300 Гц, длительность импульса 0,1 мс, габаритные размеры 2000X750X2000 мм. [c.314]

Оценим предельную мощность излучения, достижимую в лазерах с диффузионным охлаждением. Процессами, ограничивающими ее величину, могут быть перегрев рабочей смеси или устойчивость разряда. Максимальные значения среднего объемного энерговклада jE, обусловленные скоростью охлаждения смеси djE o , можно оценить из стационарного уравнения баланса теплоты в разряде [c.125]

Характерной особенностью лазеров на парах металлов является высокий коэффициент усиления активной среды. В медных лазерах он достигает 10 см и поэтому генерация в них при достаточной длине может возникать даже в отсутствие зеркал резонатора. Большой коэффициент усиления и короткие импульсные излучения возво-ляют получать достаточно высокие импульсные и средние мощности излучения при малых габаритах лазеров. [c.163]

Газоразрядный способ возбуждения позволяет осуществлять и импульсно-периодический режим генерации эксимерных лазеров. Достигнутая в настоящее время частота повторения импульсов составляет 10 ...10 Гц при средней мощности излучения 10...100Bt и КПД- 1%. [c.167]

Ограниченные размеры кристалла, естественно, определяют энергетические возможности рубиновых лазеров. Предельную энергию генерации в режиме с модулированной добротностью можно сравнительно просто оценить, полагая, что все активные ионы возбуждены к началу импульса излучения. Тогда энергия в импульсе VNoho) 10-10 3 Дж. Реальные значения энергии излучения в режиме модулированной добротности составляют 1Дж при длительности импульса 30 НС. Рекордные значения энергии гигантского импульса достигают десятков Дж. В режиме свободной генерации полная энергия излучения за время накачки активного элемента мс может быть несколько выше, так как в силу пичкового характера генерации активные ионы могут испытывать многократное возбуждение и тушение в каждом импульсе накачки. Так как время между двумя соседними пичками составляет 10 мкс, то даже при возбуждении всех ионов в каждом пичке полная энергия излучения лазера за время свободной генерации будет меньше 300 Дж, В реальных условиях эта величина, как правило, не превышает 1...10 Дж, т. е. средняя.мощность излучения в режиме свободной генерации составляет 1...10 кВт по сравнению с 10 МВт в режиме модулированной добротности. [c.175]

Если полоса пропускания оптического фильтра на входе приемника ДХ и спектральная плотность мощности излучения Солнца составляет Qx. то величина средней скорости рассеяния фотонов на стерадиан от дячного объема [c.175]

Рассмот1рим фон, обусловленный солнечным светом, отраженным от объекта, для случая, когда объект облучается полной спектральной плотностью мощности излучения Солнца Qx. Площадь объекта внутри поля зрения прием-иика равна nQ R /4. Значение средней скорости фотонов на стерадиан, рассеянных от этой площади, [c.176]

Перейдем к анализу схем, в которых использована комбинированная синхронизация мод. В результате применения струи, состоящей из смеси родамина 6Ж и поглотителя DQO I, авторами [301 получены импульсы с длительностью 70 фс при средней мощности излучения 30 мВт. Накачка производилась импульсами второй гармоники YAG лазера, средняя мощность излучения накачки 300 мВт. [c.254]

СО2-лазеры. Этот лазер занимает особое место среди всего многообразия существующих лазеров. Он отличается прежде всего высоким КПД, большой энергией и мощностью излучения. В непрерывном режиме получены мощности в несколько десятков-сотен киловатт импульсная мощность достигает уровня в несколько гигаватт энергия в импульсе измеряется в килоджоулях. Частота следования в импульсно-периодическом режиме может составить несколько килогерц. Длины волн излучения СО2-лазера находятся в диапазоне 9—И мкм (средний ИК-Диапазон) и попадают в окно прозрачности атмосферы. Поэтому излучение СОд-лазера удобно для интенсивного воздействия на вещество (например, в технологических целях резка металлов и диэлектриков, сварка и закалка металлов и т. п.). Кроме того, в диапазон длин волн излучения СОг-лазера попадают резонансные частоты поглощения многих молекул, что делает возможным интенсивное резонансное воздействие лазерного излучения на вещество. Все перечисленные достоинства СОд-лазеров делают их наиболее привлекательными во многих прикладных задачах. Рассмотрим основные принципы его работы и остановимся на особенностях схем и конструктивных решений этих лазеров. [c.45]

Спектральная 1плотность шумов выходного излучения лазера в ре--зонансном пике (Qo) значительно выше (в 3,25 10 раз), чем на резонансном. фоне. Поэтому основной вклад во временные квантовые флуктуации мощности излучения лазера дает именно резонансный лик. Средний уровень относительных временных флукту-даий лазерного излучения (корень квадратный из дишерсии) Awm В полосе частот от Qi до Й2 [c.88]

Зависимость средней мощности излучения второй гармоники р2а> ОТ частоты повторения имлульсов / имеет максимум в области 6—8 кГц, что соответствует расчетным данным (рис. 4.7). [c.98]

Зависимость средней мощности излучения четвертой гармоники Р4со от частоты повторения импульсов / имеет максимум на частоте 5—7 кГц, где значение Р40) превышает 0,5 Вт (рис. 4.10). Заметим, что максимум гораздо острее, чем у той же характеристики второй гармоники. [c.99]

Максимальная средняя мощность излучения на длине волны 0,66. м км составляет не менее 1 Вт и достигается на частоте noBjo-рения им1пульсов излучения около 5 кГц (рис. 4.11). Падение Рг с повышением частоты повторения в лазерах ЛТИ-706 менее значительно, чем в лазерах ЛТИ-701 и ЛТИ-702, и при максимальном [c.100]

Отечественными непрерывными лазерами с удвоением частоты являются лазеры ЛТН-401 и ЛТН-402. Лазер ЛТН-401 состоит из двух блоков излучателя и стойки питания — охлаждения СПО-1. Оптическая схема излучателя создана на основе активного элемента граната с неодимом размером 5x100 мм, лам пы накачки ДНП-6/90 А и нелинейного элемента иодата лития размером 10Х X 10x20 мм, расположенного в месте фо кусиров ки основного излучения (рис. 4.15). Используемая угловая трехзеркальная схема резонатора, кроме фокусировки основного излучения внутрь нелинейного элемента сферическим зеркалом 5, позволяет легко выводить из резонатора оба луча второй гармоники в одну и ту же сторону и тем самым повысить реальный КПД преобразования. Лазер ЛТН-401 характеризуется следующими основными параметрами средняя мощность излучения второй гармоники не менее 2 Вт энергетическая расходимость пучка излучения второй гармоники не более 2 мрад электрическая мощность, потребляемая от сети, не более 10 кВт. [c.105]

Соединение массивных деталей осуществляется шовной сваркой. Так, лазерная установка Квант-12 , созданная на основе им пульсного лазера на АИГ-Nd с частотой повторения 20 Гц, при глубине проплавления до 0,3 мм, ширине шва 0,5—1 мм и коэффициенте перекрытия сварных точек 0,7, обеапечивает скорость до 200 мм/мин 1[ 100]. При средней мощности излучения 200 Вт и час тоте повторения импульсов 100 Гц скорость сварки может быть увеличена до 1 м/мин при прежних параметрах шва. [c.125]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...