Пульсации скоростей поток

Ф II г. 2.13. Изменение интенсивности пульсации скорости потока жидкости в зависимости от расстояния до стенки канала. [c.65]

На рис. 7.8 "[30] представлено изменение коэффициента корреляции продольных (вдоль оси х) пульсаций скорости потока с турбулентностью, наведенной сеткой с размером ячейки а. Безразмерное расстояние (вдоль оси у) между точками измерения пульсаций скорости изменялось от г = у/а = О до г = 1 измерения произведены в сечении потока на расстоянии от сетки вниз по течению, большем чем 40й. [c.128]

Для построения зависимостей, характеризуюш их процесс сушки, были использованы два допущения а) процесс тепло- и массообмена в сушиле считался стационарным и б) скорость движения ленты принималась неизменной во времени. Первое допущение идеализирует процесс, так как в действительности в сушиле наблюдались пульсации скорости потока газа и колебания температуры газа. Второе предположение, как правило, выдерживалось па протяжении всего опыта. В результате обработки экспериментальных данных были получены графики зависимости времени сушки температуры ленты и влажности ленты (рис. 2), а также зависимости относительной влажности и температуры газа от длины пути движения ленты (рис. 1). [c.216]

Анализ различных условий измерений температур газовых потоков показывает, что характер изменения со временем коэффициента теплообмена на поверхности термоприемника в подавляющем большинстве случаев соответствует характеру изменения температуры в данной точке потока. Так, пульсирующая температура газового потока обычно сопровождается пульсациями скорости потока с той же частотой. Монотонное изменение плотности или скорости потока зачастую сопровождается аналогичным изменением его температуры. [c.241]

Для измерения высокочастотных турбулентных пульсаций скорости потока применяются метод постоянного тока и метод по- [c.268]

На рис. 4-29 показаны пульсации скорости потока, полученные с помощью отечественного термоанемометра ВЭИ ЭТАН-ЗА в [c.274]

Зависимости интенсивности продольных пульсаций скорости потока и в рабочей части трубы при x/d = 0 0,5 и 1,0 при наличии (Д = 358 Гц) и отсутствии высокочастотного возбуждения представлены на рис. 9.6. Здесь же приведены зависимости уровня шума L uo) вне рабочей части в точке x/d = О, r/d = 1,3 при наличии и отсутствии акустического возбуждения. [c.218]

Турбулентность приводит к флуктуациям гидродинамических параметров. В атмосфере — к возникновению случайных полей пульсаций скорости потока и, температуры Г , плотности р , давления / п, влажности е и т. д. Эти пульсации вызывают флуктуации показателя прело.мления п среды и скорости распространения волн (для света играют роль р и Т , для радиоволн СВЧ диапазона — Рп, е и Т , для звука — и, Т и е). Для наглядности можно представить, что все пространство, занятое турбулентным потоком, случайным образом заполнено слабыми неоднородностями показателя преломления в виде выпуклых и вогнутых, т. е. фокусирующих и дефокусирующих, линз самых различных масштабов, накладывающихся друг на друга. [c.170]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ КОНЦЕНТРАЦИИ И СКОРОСТИ ЧАСТИЦ ТУРБУЛЕНТНЫЕ ПУЛЬСАЦИИ В ПОТОКАХ ГАЗОВЗВЕСИ [c.75]

Для иллюстрации влияния характеристик компонентов потока на поперечную пульсацию скорости твердой частицы v t по формулам (3-47), (3-51) проведены расчеты, результаты которых приведены на рис. 3-9. Расчет велся для изотермических условий, рт = 2 600 кг/м , твердая частица — сферической формы, диаметр канала—0,1 м, критерий Рейнольдса сплошной среды — [c.106]

В случае распределительных устройств, обеспечивающих достаточно равномерное распределение потока по всему сечению аппарата, неоднородность поля скоростей набегания на слой, а также пульсации скорости во времени определялись термоанемометром. [c.270]

Удельный тепловой поток, совпадающий с градиентом давления и обусловленный турбулентными пульсациями скорости [c.180]

Как и при исследовании ламинарного следа в 21, обозначим посредством U скорость натекающего на тело потока и выберем ее направление в качестве оси Усредненную же по турбулентным пульсациям скорость жидкости в каждой точке будем писать в виде U + и. Обозначив посредством а некоторую поперечную ширину следа, мы определим зависимость а от х. Если при обтекании тела подъемная сила отсутствует, то на больших расстояниях от тела след обладает аксиальной симметрией н имеет круговое сечение величиной а может являться в этом случае радиус следа. Наличие же подъемной силы приводит к появлению некоторого избранного направления в плоскости у, и след уже не будет обладать аксиальной симметрией ни на каких расстояниях от тела. [c.217]

Пока еще нет физически ясной теории турбулентности. Из-за хаотичности пульсаций скоростей и других характеристик турбулентного потока при его изучении применяются статистические методы, в которых эти характеристики рассматриваются как случайные функции от точек пространства и времени. Основы такого подхода к теории турбулентности были впервые разработаны советскими учеными А. А. Фридманом и Л. В. Келлером в 1924 г. Важные результаты были получены советским ученым А. Н. Колмогоровым, открывшим закон /з. Этот закон устанавливает связь в каждый данный момент между значениями мгновенных скоростей VI и Уз в двух точках потока, отстоящих друг от друга на расстоянии г, небольшом по сравнению с размерами крупных вихрей в потоке, со средним квадратом разности пульсаций скоростей [c.147]

Гипотеза Прандтля о пути перемешивания оказалась весьма плодотворной, так как открыла реальные возможности для расчета турбулентных течений. Хотя длина пути перемешивания и не является физической постоянной для каждой жидкости в отличие от молекулярных коэффициентов вязкости п теплопроводности, однако, она, как показывают опытные данные, не зависит от параметров потока. Длина пути перемешивания в основном является функцией координаты у. Так как при течении вдоль гладкой стенки в непосредственной близости от ее поверхности пульсации скорости равны нулю, то Z = О при г/ = 0. Принимая простейшую гипотезу, что вблизи стенки длина пути перемешивания пропорциональна расстоянию от стенки [c.320]

При усилении пульсации скорости происходит перемешивание окрашенной струйки со-всей массой потока, и струйка быстро распа- [c.73]

Обработка большого числа экспериментальных кривых пульсации в потоках с установившимся расходом показывает независимость значения осредненной скорости от интервала осреднения Т, если только этот интервал не слишком мал. [c.76]

Модель ранновесного деформирования идеальной зернистой среды, представляющей собой хаотическую упаковку одинаковых сферических частиц с абсолютной твердостью и гладкостью, взаимодействующих только посредством нормальных контактных сил, теоретически рассмотрена [22]. Пульсации скорости потока, имеющие место в слое и раскачивающие частицы, помогают проявлению соответствующих сдвиговых деформаций, которые обусловливают увеличение проницаемости пристеночной области. [c.278]

Плунжерные насосы имеют и недостатки 1) прерывистую подачу и, как следствие, дополпительн1 [е расходы энергии па пульсацию скорости потока 2) наличие клапанов, значительную массу и габаритные размеры 3) трудность регулирования подачи и невозможность реверса 4) сложнее ремонт и эксплуатация 5) сложнее привод от электродвигателя к насосу 6) ограниченность частоты рабочих ходов из-за возрастания инерционных сил и трудности создания быстроде1 стпуюш,нх клапанов. [c.321]

Полуэмпирическая теория турбулентности Л. Прандтля (теория пути смешения) основана на аналогии между свободной длиной пробега молекул и длиной пути смешения — этот путь проходит турбулентный моль от своего зарождения до распада. Скорость движения моля на пути мешения равна пульсации скорости потока [c.370]

При переходе от ламинарного режима движения газа к турбулентному турбулентные пульсации скорости потока искривляют фронт пламени, еще увеличивая его поверхность, что в соответствии с формулой 17.14) увеличивает количество сгорающей смеси без удлинения факела. В сильно турбулентных потоках перемешивание свежей смеси с раскаленными продуктами сгорания в каждый момент времени создает в различных точках объема факела (рис. 17.4) зоны (микрообъемы) с различными температурами и концентрациями реагентов В них. В мИ Крообъемах, в которых температура оказывается достаточно большой, газ воспламеняется, горит, образующиеся продукты сгорания снова за счет турбулентных пульсаций смешиваются со свежей смесью, в каких-то микрообъемах снова образуется способная воспламениться смесь и т. д. Горение идет в зоне, размер которой (он называется толщиной турбулентного пламени) намного превышает толщину ламинарного пламени. Чем интенсивнее смешение, тем больше таких объемов образуется в единицу времени, тем интенсивнее сгорание. Поэтому скорость распространения турбулентного пламени практически пропорциональна интенсивности турбулентных пульсаций, а последняя в свою очередь пропорциональна скорости газа. В результате длина I турбулентного факела мало зависит от скорости истечения смеси ИЗ сопла. [c.148]

В отношении роли пульсаций твердой фазы в процессах переноса энергии и вещества в псевдоожиженном слое в зависимости от их частоты некоторые сведения получены в Институте тепло- и массо-О бмена АН БССР (ИТМО) в опытах (Л. 307]. С помощью шара-турбулиметра Тодеса, связанного с тензометрическим чувствительным элементом, авторы (Л. 307] измеряли пульсации материала в псевдоожиженных воздухом слоях частиц песка 200—355 м/см в трубе диаметром 300 мм на решетке из четырех слоев плотной ткани, проложенных между двумя перфорированными пластинками. Собственная частота датчика составляла 150 гц. Кинетическая энергия была сосредоточена главным образом в статистически стационарных крупномасштабных низкочастотных (/<0,3 гц) вихрях, и размеры контуров циркуляции определялись размерами аппарата и высотой слоя, изменявшейся от 200 до i600 мм. Сделано заключение, что в первую очередь низкочастотные крупномасштабные вихри будут определять гидродинамику твердой и газовой фаз слоя и явления переноса энергии и вещества. Высокочастотная часть спектра пульсаций скорости потока вообще срезается при вводе в него твердых частиц [Л. 73]. [c.28]

Желая записать пульсации скорости потока около некоторого ее среднего значения, вначале уравновешивают мостик на этой средней скорости При помощи обычного гальванометра, слишком инерционного, чтобы чувствовать малые разности потенциалов, возникающие на концах диагональной ветви при разбалансиро-вании мостика от пульсаций скорости, а затем переключают диагональную ветвь на усилитель и осциллограф (рис, 208). Таким образом удается записать и протарировать быстрые пульсации скорости. Обработка осциллограмм позволяет сделать выводы о частоте и интенсивности пульсаций. [c.674]

Скорость образования покрытия зависит от скорости газа и от других параметров скорости объемной реакции, скоросиг диффузии вещества в газовой фазе, скорости поверхностной реакции и т. п., — каждый из которых является функцией температуры и давления. В кипящем слое на указанный процесс накладываются также дрейф покрываемых частиц и хаотические пульсации скоростей потока газа. [c.44]

Эта формула является обобщением только что выведенной формулы (5.6), справедливой для частного случая. Она выраноет тот факт, что давление в какой-нибудь точке пространства и в какой-нибудь момент времени зависит от напора (ру /2) и от локального изменения скорости дvlдt). Так как скорость меняется не только по величине, но и по направлению, то при пульсациях скорости потока угол атаки будет меняться. В силу этого численные коэффициенты а, зависящие от формы тела и угла атаки, будут тоже функциями времени. Если величина пульсаций бу много меньше средней скорости потока V, то изменения а и р будут незначительны. Далее, [c.172]

Хорлок Д. Ж. Нестационарная подъемная сила аэродинамического профиля при наличии пульсаций скорости потока в поперечном и продольном направлениях // Теорет. основы ииж. расчетов.— 1968.— № 4.— [c.171]

Для равноплотных дисперсных потоков (рт = р) получим, что 1 ф = 0, <р , 1 и Хт = Т, т. е. частицы без скольжения по скорости повторяют движение жидкости и. периоды поперечных пульсаций компонентов потока совпадают. При tTтемпературная неравномерность ф = г т/ <1 (при нагреве потока) и l (при охлаждении). [c.194]

Течение газа в цилиндрическом канале сопровождается образованием структуры, состоящей из двух вращательно-поступательных потоков. По периферии движется потенциальный (первичный) вихрь. Центральную область занимает вторичный вихрь с квазитвердой закруткой, образующейся из масс газа, втекающих из окружающей среды. Вблизи оси поступательная составляющая скорости вторичного вихря имеет противоположное первичному направление. При некоторых условиях течение в вихревом генераторе звука (ВГЗ) теряет устойчивость, в результате чего возникают интенсивные пульсации скорости и давления, которые распространяются в окружающую среду в виде звуковых волн [96]. Источником звуковых волн при этом считается прецессия вторичного вихря относительно оси ВГЗ. Пульсации скорости и прецессию ядра наблюдали визуально в прозрачной трубке с помощью вводимого красителя [94]. При нестационарном режиме угол наклона винтообразной линии тока периодически менялся по величине точно в соответствии с углом поворота прецессирующего ядра. [c.118]

В качестве введения в задачу о взаимодействии многофазной среды с телом oy и Тьен [742] расс.мотрели движение отдельной сферической твердой частицы вблизи стенки, обтекаемой турбулентным потоком жидкости. Теоретический анализ содержал основное уравнение движения, описывающее влияние стенки на двухфазный турбулентный поток, и решение уравнений, включающее лишь наиболее существенные процессы, которые протекают в стацпонарных условиях. Упрощенная физическая модель рассматрпвае.мых явлений представляла собой сферическую твердую частицу в полубесконечном турбулентном потоке жидкости, ограниченном бесконечно протяженной стенкой (фиг. 2.10). Размер частицы предполагался настолько малым в сравнении с раз-меро.м вихря пли микромасштабом турбулентности потока, что вклад различных пульсаций скорости был линеен. Описание характера движенп.ч потока строилось на основе данных по распределению интенсивностей и масштабов турбулентности [105, 418, 468]. Течение, особенно вблизи стенки, является анизотропным и неоднородным. Тем не менее в качестве основного ограничивающего допущения было принято представление о локальной изотропно- [c.58]

Ф II г. 2.14. Отклопеппе пнтенспшюстп пульсаций скорости частицы па различных расстояниях до стенки от интенсивности пульсаций скорости жидкости в середине потока [742 . [c.66]

F. Ledrappier, 1981). Поскольку при вычислении d учитываются лишь наименее устойчивые направления (отбрасываются наибольшие по абсолютной величине отрицательные показатели Lj в конце их последовательности), то даваемая величиной Dt, оценка размерности есть, вообще говоря, оценка сверху. Эта оценка открывает, в принципе, путь для определения размерности аттрактора по экспериментальным измерениям временного хода пульсаций скорости в турбулентном потоке. [c.169]

Число Рейнольдса является определяющим параметром не только для количественных характеристик пограничного слоя, но и для самого характера течения. При небольших числах Рейнольдса движение частиц газа имеет упорядоченный слоистый характер, такое течение называется ламинарным. При больших числах Рейнольдса движение частиц газа становится беспорядочным, возникают неравномерные пульсации скорости в продольном и поперечном направлениях, такое течение называется турбулентным. Переход ламинарного течения в турбулентное происходит при определенном значении числа Рейнольдса, называемом критическим. Критическое число Рейнольдса не постоянно и в очень сильной степени зависит от величины начальных возмущений, т. е. от интенсивности турбулентности на-бегагощего потока. [c.281]

На величину критического числа Рейнольдса влияет также интенсивность турбулентности е внешнего потока, определяемая отношением среднего квадратичного значения пульсации скорости к средней скорости. Согласно имеющимся экспериментальным данным, при малых значениях е (е<0,1%) Ккр не зависит от интенсивности турбулентностп внешнего потока, и основной причиной возникновения перехода является потеря устойчивости. При 6 >0,1 % возрастание интенсивности турбулентностп внешнего потока приводит к значительному сокращению ламинарного участка течения (например, при е = 1 % протяженность ламинарного участка на плоской пластине почти в 4 раза меньше, чем при е = 0,1%). Еще более сложным образом на переход влияют масштаб турбулентности и шероховатость обтекаемой поверхности. [c.314]

В отличие от него режим движения и само движение жидкости с пульсацией скоростей, приводящей к перемешиванию частиц потока, называют турбулентным (от латинского слова turbulentus — беспорядочный). [c.74]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...