Избыточная энергия

Из инструментальных методов анализа окислов азота можно выделить ИК-спектральные и хемилюминесцентные. Анализаторы, использующие эти методы, отличаются быстродействием, высокой селективностью и надежностью показаний. Наиболее надежные результаты дают хемилюминесцентные анализаторы, в которых использован принцип предварительного окисления N0 озоном с образованием возбужденной молекулы N63, выделяющей при переходе в устойчивое состояние избыточную энергию в виде светового кванта. [c.21]

Внешняя энергия деформации будет затрачиваться на преодоление сил отталкивания, возникающих между сближаемыми поверхностными атомами. Когда расстояния между ними будут равны межатомному расстоянию в решетке кристаллов, возникают квантовые процессы взаимодействия электронных оболочек атомов. После этого общая энергия системы начнет снижаться до уровня, соответствующего энергии атомов в решетке целого кристалла, и появится выигрыш энергии, равный избыточной энергии поверхностных атомов кристаллов до их соединения — энергии активации. [c.12]

Избыточная энергия продуктов радиоактивного распада, находящихся в возбужденном состоянии, часто снимается путем излучения 7-квантов. [c.102]

Предположения о влиянии внедренных в переходный слой атомов на его структуру и энергетические свойства коррелируют с выводами [76], где изучалась модельная система, представляющая собой полимерный дисперсно-наполненный композит. Введение в полимерную матрицу дисперсного наполнителя приводит к ее переходу в энергетически более возбужденное состояние. Определен также параметр, характеризующий энергетическое состояние матрицы - размерность областей локализации избыточной энергии Ое. Была обнаружена линейная зависимость величины модуля упругости Е от значения [c.122]

Тепловые колебания атомов в твердых телах сводятся в основном к колебаниям с малой амплитудой, которые они совершают около средних положений равновесия. Однако кинетическая энергия атомов вследствие их взаимодействия с соседними атомами не остается постоянной. Даже в том случае, когда средняя кинетическая энергия атомов мала, согласно максвелловскому закону распределения скоростей, в кристалле всегда найдется некоторое число атомов, кинетическая энергия которых достаточно велика. Такой атом может сорваться со своего равновесного положения и, преодолев потенциальный барьер, созданный окружающими его атомами, перейти в некоторое новое свободное положение равновесия. При этом атом теряет избыточную энергию, отдавая ее атомам кристаллической решетки. Через некоторое время атом снова может набрать достаточную энергию, чтобы вырваться из нового окружения и перейти в соседнее. Такие перемещения атомов, обусловленные тепловым движением, и составляют основу диффузионных процессов в твердых телах. [c.198]

Электрон, возбужденный фотоном, получает энергию few=AE, но конечное его энергетическое состояние ниже точки а (см. рис. 53) на величину ДЕ4 = ДЕ —ДЕ". Эта избыточная энергия отдается фонону так же, как и избыточный импульс Рф. Таким образом, непрямой переход электрона можно рассматривать как прямой переход и опускание электрона в зоне проводимости из точки а в точку б с излучением фонона. [c.159]

Люминесценция — один из широко распространенных в природе видов излучения. Она возникает в результате поглощения веществом энергии возбуждения и перехода его частиц из нормального в возбужденное электронное состояние. Обычно возбужденные частицы очень быстро, за время 10 —10 с, теряют свою избыточную энергию и возвращаются в нормальное невозбужденное состояние. Такой переход может осуществляться безызлучательно путем передачи энергии возбуждения окружающей среде в виде тепла или с излучением, которое и будет называться люминесценцией. [c.168]

Только после завершения такого перераспределения и происходит люминесценция. В этом случае не возникают новые полосы излучения. Отсюда следует, что избыточная энергия возбуждения расходуется молекулой безызлучательным путем. Кроме того, стабильность спектров люминесценции указывает на большую скорость этих переходов в молекуле, за время во всяком случае гораздо меньшее, чем время средней длительности их возбужденного со-состояния т. [c.175]

В большинстве случаев энергия поглощенного оптического кванта значительно превышает глубину ловушки. Поэтому электроны, выброшенные из нее, попадают не на дно зоны проводимости, а на один из достаточно высоких ее уровней. Такие электроны называются оптическими и обладают несколько иными свойствами по сравнению с термическими электронами, движущимися у самого дна зоны проводимости. Оптические электроны быстро разменивают свою избыточную энергию. Однако они все же ус- [c.186]

Разность между энергией Гиббса данного раствора и свободной энтальпией гипотетического идеального раствора, соответствующего растворителю (т. е. избыточная энергия Гиббса (подробнее см. 4.8)), в рассматриваемом случае равна [c.92]

Если Й1>0, то в этом случае избыточная энергия Гиббса отрицательна [c.92]

Если k[[c.92]

Избыточная энергия Гиббса смешения растворов ацетонитрил (1) — четыреххлористый углерод (2) при 45° С [c.116]

Избыточная энергия Гиббса G [c.117]

Избыточная энергия Гельмгольца F [c.119]

Из упомянутых выше избыточных термодинамических функций наиболее часто рассматриваются избыточная энергия Гиббса G , избыточная энтропия S , энтальпия смешения Я . На рис. 4.20— [c.120]

Следует отметить, что симметрия и постоянство знака избыточной энергии Гиббса могут и не иметь места. [c.120]

Выше мы отмечали, что численные значения избыточных термодинамических функций зависят в общем случае от способа выбора гипотетического идеального раствора сравнения. Так, например, значения избыточной энергии Гиббса в некоторых произвольно выбранных системах сравнения, обозначаемых индексами 1 и 2 , G и G в общем случае не равны друг другу. Однако значения вторых производных избыточных свободных эи- [c.123]

Уменьшение длины отгона прыжка может быть достигнуто за счет создания искусственной, увеличенной по сравнению с обычной шероховатости на части длины отгона прыжка. Для обеспечения сопряжения с надвинутым гидравлическим прыжком необходимо создать в нижнем бьефе соответствующую глубину или погасить часть избыточной энергии потока (см. 24.1) с помощью специальных гасителей энергии, которые помимо гашения избыточной энергии могут оказывать влияние и на кинематику, и на размывающую способность потока в нижнем бьефе. [c.217]

В пределах рисбермы (см. рис. 25.5), располагающейся непосредственно за водобоем ниже по течению, происходит дополнительное гашение избыточной энергии, перераспределение скоростей по вертикали и по ширине. К концу рисбермы поток должен приходить с достаточно равномерным распределением удельных расходов по ширине и с характеристиками осредненных местных скоростей и пульсационными кинематическими характеристиками, близкими к таковым в бытовых условиях. [c.227]

В приборах и других точных механизмах, передающих малую мощность, поддержание требуемой угловой скорости движения рабочего звена осуществляется двумя способами а) посредством необратимого превращения излишней (избыточной) энергии двигателя в тепло, с помощью тормозных регуляторов скорости [c.385]

В некоторых случаях электрон, разогнанный полем, может не ионизировать молекулу, а привести ее, как указывалось выше, в возбужденное состояние. В следующий момент эта возбужденная молекула отдает свою избыточную энергию в форме излучения — испускает фотон. Фотон поглощается какой-либо другой молекулой, которая при этом может ионизироваться. Такая внутренняя фотон- [c.60]

Тормозные регуляторы. При регулировании скорости движения с помощью тормозных регуляторов избыточная энергия двигателя затрачивается на преодоление механического, жидкостного или воздушного трения в регуляторе. Тормозные регуляторы применяются в приборах и аппаратах, потребляющих небольшую мощность, например в телеграфных аппаратах, патефонах и других приборах точной механики. [c.186]

Аккумуляция энергии. Из-за неравномерности использования электроэнергии ЭУ электростанций оказываются нагруженными неравномерно, что снижает экономичность их работы. Для устранения этого недостатка есть в принципе два пути 1) поддерживать работу основных агрегатов в режиме максимальной экономичности, обеспечивая перегрузки пиковыми ЭУ, работающими от постороннего первичного ИЭ, 2) поддерживать работу основных агрегатов в режиме максимальной мощности, аккумулируя избыточную энергию и используя ее затем для покрьггия пиковых нагрузок. [c.171]

Применение ХИТ помогает решать проблему неравномерного, потребления энергии, ХИТ аккумулируют избыточную энергию в ночное время и отдают ее в часы пик. В случае внезапного прекращения подачи энергии с электростанций, ХИТ выполняют роль аварийных источников энергии. В перспективе ХИТ, в частности топливные элементы, могут сыграть роль в преодолении затруднений с ресурсами энергии. ХИТ получили бы еще большее применение, если бы удалось реализовать системы с использованием наиболее легких и электроотрицательных металлов в качестве анодов (отрицательных полюсов) элементов и предотвратить потерю емкости уже существующих ХИТ в процессе их хранения и эксплуатации. В первую очередь речь идет о защите от коррозии таких металлов, как цинк, литий, алюминий и некоторых других. Успех в решении этих проблем во многом определяется возможностью подбора и применения соответствующих ингибиторов коррозии. [c.83]

Представления о неравновесных границах были введены в научную литературу в 70-80-х годах [110, 111], базируясь на исследованиях взаимодействия решеточных дислокаций и границ зерен. Следуя [111, 172], образование неравновесного состояния границ зерен характеризуется двумя основными особенностями — избыточной энергией границ зерен (при заданных кристаллографических параметрах границ) и наличием дальнодействующих упругих напряжений. Полагая, что границы зерен имеют кристаллографически упорядоченное строение, в качестве источников [c.61]

Неравновесные границы зерен в наноструктурных материалах вследствие наличия в их структуре внесенных дефектов с предельно высокой плотностью обладают избыточной энергией и дальнодействующими упругими напряжениями. В результате действия этих напряжений вблизи границ зерен возникают значительные искажения и дилатации кристаллической решетки, которые экспериментально обнаруживаются методами просвечивающей электронной микроскопии и рентгеноструктурного анализа. В свою очередь атомные смещения в приграничных областях изменяют динамику колебаний решетки и, как результат, приводят к изменению таких фундаментальных свойств, как упругие модули, температуры Дебая и Кюри и др. [c.99]

Численные значения поступательных, вращательных, колебательных и электронных энергетических уровней, определенных по спектроскопическим данным или вычисленных с помощью квантовой механики, обычно выражают относительно самого низкого или основного уровня молекулы. Если такие значения используют для вычисления внутренней энергии, полученная внутренняя энергия представляет собой избыточную энергию относительно основного состояния системы, когда все частицы находятся на самом низком энергетическом уровне при температуое абсолютного нуля. Для процессов, в которых общее число частиц данных молекулярных объектов остается постоянным, изменения внутренней энергии могут быть вычислены без сведений об основном состоянии. Однако если число частиц данных молекулярных объектов изменяется, как в химической реакции, то для вычисления изменения внутренней энергии процесса должна быть известна разность между основными состояниями различных соединений. [c.115]

Другой причиной неаддитивности свойств может быть не учитываемая в термодинамике взаимная гравитационная энергия масс. Гравитационные силы не относятся к короткодействующим, и величина отвечающей им избыточной энергии зависит от общей массы системы и от ее распределения по объему. Для земных применений термодинамики эффект пренебрежимо мал, однако, как показывает современная физика, в масштабах космоса он может стать решающим. Термодинамика гравитирующих систем не существует, хотя есть примеры неожиданно удачного применения к таким системам законов и понятий обычной термодинамики [5]. [c.28]

Под действием медленных нейтронов реакции этого типа не осуществляются по той причине, что для вылета протона из ядра ему нужно сообщить избыточную энергию, равную сумме его энергии связи и энергии по преодолению потенциального барьера. Для легких ядер имеются исключения из этого правила — реакция 7N (п, р) с сечением 1,75 барн и реакция (п, р) с сечением 33 барн. В результате реакци получаются ядра с избыточным числом протонов, которые испытывают Р-радирактив-ность. Для период полураспада Т 5568 лет, для ядер период полураспада 7 = 87,1 дня. Эти изотопы имеют большое применение в химии, биологии, археологии как индикаторы ( 3). [c.283]

Композит с позиций синергетики является типичной диссипативной системой с универсальной иерархией пространственных масштабов. В упругоизотропных телах, к которым относится большинство материалов и практически все композиты, существует не менее трех независимых масштабов длины (структурных уровней) связанных между собой соотношениями. В серии работ нами показана фундаментальная связь между коэффициентом автомодельности Л структурных уровней, характеристическим отношением С и ())рвктальной размерностью Df областей локализации избыточной энергии закачиваемой в материал. Поскольку структура и свойства матрицы, а также параметры структурной организации наполнителя определяют свойства композита, рассмотрим отдельно матрицу и композит. [c.190]

Переход молекулы в электронное возбужденное еостояние может происходить различными путями. Возбуждение наступает в результате столкновения молекулы с быстроко-леблющпмися частицами, получившими энергию в результате общего нагревания тела, при поглощении кванта видимого или ультрафиолетового света, при соударении с электронами и иными быстродвижущимися заряженными частицами, а также в ряде других случаев. Возбужденные частицы обычно быстро (за время, из.черяемое миллиардными долями секунды) теряют свою избыточную энергию и переходят в основное невозбужденное состояние. Такой переход может совершиться безызлучательным путем, когда энергия передается окружающим частицам в виде тепла, или с испусканием света. Явление испускания света веществом при его возбуждении различными внешними воздействиями называется люминесценцией. [c.246]

Из других методов проверки термодинамической согласованности экспериментальных данных отметим метод, предложенный Херрингтоном, Редлихом и Кистером. Они использовали свойства функции Ф, которая связана с избыточной энергией Гиббса [c.102]

Как показали исследования, для растворов с положительными отклонениями от идеальности и отличной от нуля производной дп/дх2)т,р эта методика определения указанных термодинамических свойств относительно проста, удобна и в ряде случаев по точности уступает лишь результатам, полученным на основании измерений давления паров, если они выполнены наиболее прецизионными методами. Одно из достоинств метода рэлеевского рассеяния света состоит в том, что он может быть применен для определения активности компонентов раствора и при достаточно низких температурах, когда выполнить точные измерения парциальных давлений компонентов весьма трудно. В табл. 11 представлены результаты расчета коэффициента активности компонентов и избыточной энергии Гиббса раствора ацетонитрил — четыреххлористый углерод при 45°С на основании данных о рэлеез-ском рассеянии света и приведены для сравнения результаты определения избыточной энергии Гиббса из данных о давлении пара. [c.115]

В неравновесном газе ударная волна может усиливаться за счет преобразования избыточной энергии в энергию поступательного движения газа. Характер зависимости от времени интенсивности ударной волны определяется степенью неравновес- ности газа перед волной. В расчетах, выполненных рядом авторов для колебательно неравновесного газа, обнаружен резкий спад давления в области за ударной волной, обусловленный расширением газа. Показано, что эффект усиления убывает с увеличением первоначального числа Маха волны. [c.49]

Но в слабых взаимодействиях за один распад странность может измениться не более чем на единицу (см. условие е)). Поэтому каскадный гиперон может превратиться в обычные частицы не сразу, а лишь путем нескольких последовательных распадов. Этот каскад распадов и породил название этих частиц. Для примера рассмотрим распад Н -гиперона. Так как для этой частицы S = —2, В = I, то при распаде должна получиться система с S = —1, В = I. Такой системой является комбинация нуклон плюс антикаон, например, п + К - Но согласно табл. 7.3 т=о< т + так что такой распад энергетически невозможен. С другой стороны, системой с S = —1, В = 1 является обычный, не каскадный, гиперон, например Л. Но превращение Е -гиперона в один Л-гнперон тоже невозможно энергетически, так как Е -гиперону надо избавиться от избытка энергии, возникающей вследствие разности масс Е и Л-частиц. Эту избыточную энергию может унести частица с В = О, S = О, т. е. пион. Отсюда, учтя еще закон сохранения электрического заряда, получим, что Е -гиперон должен распадаться так [c.312]

Налетающий электрон с энергией р создаст в результате ионизации дырку на внутреннем уровне К. Дырка в К-уровне заполняется электроном из L-уровня. В результате этого перехода возникает избыточная энергия Ек- 1,- Эта энергия может быть унесена фотоном hv = Ey -Ex характеристического рентгеновского излучения (излуча-тельный переход) либо может перейти к другому электрону, к примеру на уровне М. Тогда из атома эмитируется электрон с энергией KLM к 1. (безызлучательный оже-переход). Этот выле-теви1ий электрон называется оже-элсктроном. [c.154]

При расширении газа, когда лоршень перемещается вверх, ближайшие к поршню молекулы газа отдают часть своей кинетической энергии поршню, а при движении поршня вниз, наоборот, получают некоторую избыточную кинетическую энергию по сравнению с молекулами внутренних слоев. Вследствие этого в слое газа под движущимся поршнем кинетическая энергия молекул, а следовательно, и температура и давление, а также плотность газа будут иметь иные значения, чем внутри цилиндра, т. е. газ окажется неоднородным. Возникновение неоднородности вызовет внутри газа ноток энергии в таком направлении, при котором эта неоднородность уменьшается. Действительно, молекулы газа постоянно сталкиваются, причем каждые две сталкивающиеся молекулы в результате соударения обмениваются кинетическими энергиями. Благодаря соударениям молекул, находящихся под движущимся вверх поршнем, с молекулами более глубоких слоев, обладающими большей энергией, энергия первых молекул будет возрастать. Наоборот, молекулы, находящиеся под движущимся вниз поршнем, будут при столкновении передавать избыточную энергию другим молекулам, в результате чего подводимая от поршня к газу энергия будет постепенно распределяться между всеми молекулами газа. [c.19]

В ряде случаев ускоренный полем электрон при столкновении с частицами газа передает им свою энергию, однако ионизации не происходит. Энергия затрачивается на перевод в возбужденное состояние электронов в атомах или молекулах. В последующем электроны возвращаются в невозбужденное состояние, а запасенная избыточная энергия излучается в виде кванта света, фотона. Фото-ны образуются и в результате рекомбинации электронов и ионов. Фотоны распространяются со скоростью света (3- 10 м/с), и их энергия в некоторых случаях достаточна, чтобы произвести фотоионизацию других атомов или молекул, расположенных далеко впереди фронта первичной лапины. В результате появляются цторичные. образовавшиеся за счет фотоионизации электроны, которые в свою очередь начинают процесс ударной ионизации и порождают новые электронные лавины, расположенные далеко впереди фронта первичной лавины. [c.172]

Электрон, движущийся под действием поля, ионизирует газовые молекулы, когда скорость его движения выше 1000 км1сек. При этой скорости движения, сталкиваясь с нейтральной молекулой, он рас-. щепляет ее на положительный и отрицательный ион, либо соединяясь с молекулой, образует только-отрицательный ион. В некоторых случаях электрон, разогнанный полем, не обладая достаточной живой силой, не ионизирует, а только возбуждает молекулу, и она отдает свою, избыточную энергию в виде излучения, т. е. испускает фотон. Фотон поглощается какой-либо другой молекулой, которая, в свою очередь, может ионизироваться. Внутренняя фотонная ионизация газа благодаря большой скорости распространения излучения приводит к особенно быстрому развитию каналов повышенной электропроводности в разрядном про1межутке газа. [c.30]

Н Остыв, при которой получена кривая 1 на рис. 7, также наблюдаются плато. Другой важный результат этих исследований состоит в том, что величина О находится в пределах 3000—5000 эрг, т. е. на порядок выше всех приемлемых значений поверхностной энергии стекла (300—800 эрг). Следовательно, затрачиваемая энергия гораздо больше, чем энергия когезии (цревосходя вдвое поверхностную энергию). По-видимому, большая часть этой избыточной энергии расходуется иа деформацию напряженной области перед вершиной трещины. В частности, пластическая деформация стекла в области перед трещиной, вероятно, очень мала [43] и вместо равномерного распределения напряжения происходит растрескивание материала по ослабленным центрам со щелочной активностью. [c.103]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...