Оптические полосы при сильном электрон-фононном взаимодействии

Оптические полосы при сильном электрон-фононном взаимодействии. Уже из формулы (10.56) видно, что если фактор Пекара-Хуанга заметно превышает единицу, то наиболее вероятными будут фотопереходы с уничтожением и рождением многих фононов, т. е. в оптической полосе будет господствовать многофононное ФК. В таком случае можно говорить о сильном электрон-фононном взаимодействии. Выясним, какова при этом форма оптической полосы. [c.133]

Франк-кондоновское взаимодействие может быть очень большим для электрически заряженных примесных центров, так как в этом случае примесь сильно поляризует окружение, приводя к большим сдвигам положений равновесия. Примером таких примесных центров могут служить F-центры в щелочно-галлоидных матрицах, чьи оптические полосы состоят сплошь из электрон-фононных фотопереходов. [c.56]

Располагая формулой (14.28) для формы оптической полосы и формулой (14.24) дипольного момента, мы можем для заданной формы оптической полосы поглощения рассчитать временное поведение дефазировки. На рис. 6.3 представлены результаты расчета по этим двум формулам для двух предельных случаев. В случае а линейное взаимодействие равно нулю и в оптической полосе господствует лоренцевская БФЛ. Амплитуда осциллирующего дипольного момента в формуле (14.24) при этом спадает экспоненциально и наведенный дипольный момент исчезает в шкале времен Т2. На рис. 6.3 б изображены оптическая полоса и распад поляризации для случая сильного линейного электрон-фононного F -взаимодействия. [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...