Орбитальный момент

Полный момент количества движения электрона в атоме J складывается из орбитального момента / и спинового s, т. е. J = [c.108]

Рис. 35. Сложение спинового и орбитального моментов.

Однако ядерные силы вообще не являются центральными и взаимодействие зависит от взаимного направления спина и орбитального момента нуклонов, т. е. от скалярного произведения [c.112]

Между спиновым магнитным моментом р, нуклона, измеренным в ядерных магнетонах, и его спином s, измеренным в единицах й, существует соотношение = g s] величина называется гиромагнитным отношением. Тоже самое имеем и для орбитальных моментов 1 = g l, т. е. [c.118]

На рисунке 38 изображены магнитные моменты нечетно-четных ядер в виде непрерывной функции от спина ядра / == J. Жирные линии на графике (кривые Шмидта) вычислены по модели Шмидта (111.87 111.88) для случаев параллельной или антипараллельной ориентации спина и орбитального момента. [c.123]

Важнейшим свойством ядерных сил также является зависимость их величины от взаимной ориентации спина и орбитального момента движения каждого нуклона, т. е. спин-орбитальный характер. Спин-орбитальное взаимодействие играет значительную роль в ядрах и составляет примерно 10% от общей энергии взаимодействия. Учет спин-орбитальной связи достаточно правильно передает эмпирическую последовательность энергетических уровней и значения магических чисел (см. 31). [c.136]

Учтем, что г X р] =] —орбитальный момент нуклона. [c.187]

Полный момент количества движения частиц (ядер), равный векторной сумме собственного момента—спина—частиц и орбитального момента, является интегралом движения. [c.265]

Оптическая модель ядра 197—199 Орбитальный момент 106—107, 112— 115 [c.394]

L — орбитальный момент внешних электронов S — спин внешних электронов / — полный момент количества движения электронов / — спин ядра F — полный момент количества движения атома. Магнитные моменты будем обозначать знаком (х с [c.64]

Указанная трудность может быть преодолена, если предположить, что добавочный нуклон участвует в орбитальном дв нже-нии, благодаря чему возникают дополнительные механический и магнитный моменты. При этом по аналогии с уравнением (4. 7) магнитный момент, соответствующий орбитальному моменту протона /, равен рц = / 1в, так что соответствующее гиромагнитное отношение yi)p= 1. Орбитальное движение нейтронов не создает магнитного момента, так как нейтрон не имеет электрического заряда. Поэтому (у )п = 0. [c.85]

Выше был рассмотрен простейший случай потенциального барьера — взаимодействие заряженных частиц с орбитальным моментом / = 0. В более общем случае а-частица может вылетать из ядра с I ф 0. [c.131]

Согласно правилу отбора по моменту количества движения орбитальный момент I, уносимый а-частицей, должен быть связан следующим соотношением с моментом количества движения начального I и конечного 1 состояний [c.132]

Однако эффект центробежного барьера не может быть большим. Во-первых, как было показано, орбитальный момент I а-частиц, испускаемых ядром, сравнительно невелик /< Rik 10. [c.133]

Другая возможная причина уменьшения вероятности а-распада по сравнению с теоретической связана с тем, что в элементарной теории а-распада не учитывается роль момента, уносимого а-частицей. Трудность здесь заключается в том, что наблюдающиеся на опыте высокие коэффициенты запрета F нельзя объяснить одним только увеличением барьера за счет появления центробежного потенциала (роль которого, как было показано, мала), а надо рассматривать гораздо более сложные явления. К числу таких явлений относится, например, влияние поля излучения дочернего ядра на улетающую а-частицу. Здесь связь вероятности а-распада с величиной уносимого а-частицей орбитального момента I должна проявляться потому, что различным [c.137]

Таким образом, имеются все необходимые предпосылки для построения оболочечной модели ядра в поле сферического потенциала движутся не взаимодействующие между собой частицы — нейтроны и протоны, которые имеют полуцелый спин и подчиняются принципу Паули. Потенциал в первом приближении одинаков для нейтронов и протонов, так как кулоновское отталкивание для протонов становится заметным только у тяжелых ядер. Это заключение подтверждается совпадением магических чисел для протонов и нейтронов. Благодаря сферической симметрии потенциала орбитальный момент количества движения / является интегралом движения, причем всем 21 -f 1 ориентациям [c.191]

Здесь /л, ia, I0, /в и ib — спины соответствующих частиц, которые могут быть определены экспериментально или вычислены (например, с помощью модели оболочек). Известно, что спины протона и нейтрона равны V2, спины всех четно-четных ядер равны нулю, спины ядер с четным массовым числом — целые, а с нечетным — полуцелые. Поскольку момент количества движения ядра зависит не только от спинов нуклонов, но и от их внутреннего движения (орбитальных моментов), его величина для разных состояний ядра различна. Спином ядра называется его момент количества движения для основного состояния. [c.269]

Что касается Ua и 1вь, то они определяют величины орбитальных моментов соответствующих пар частиц и характеризуют и [c.269]

Роль орбитального момента I [c.271]

Из выражения (29.2) видно, что четность распадающейся системы определяется четностью орбитального момента / относительного движения образующихся частиц. Нетрудно показать, что число I четно, если составная система состоит из двух тождественных частиц с нулевыми спинами.. [c.276]

При этом для каждого состояния возможно несколько значений момента количества движения. Они могут быть получены в результате сложения квантовомеханических векторов спинов ядра aLi (3/2), протона (1/2) и орбитального момента I (О или i). Результаты суммирования приведены в табл. 33. [c.449]

Анализ р, а)- и (р, )-реакций протонов с ядрами лития показывает роль закона сохранения четности в ядерных реакциях. В зависимости от того, с каким орбитальным моментом происходит взаимодействие протона с литием, промежуточное ядро образуется в различных по четности состояниях и по-разному распадается. [c.454]

Сравнение реакций передачи, происходящих лри разных энергиях, показывает, что с увеличением энергии растет сложность реакций передачи, т. е. возрастают сечения реакций, в которых передаются 3—5 нуклонов (например, при бомбардировке ионами зО образуются ядра tN и еС"). Возможно, это связано с тем, что при высоких энергиях существенную роль начинают играть взаимодействия при больших орбитальных моментах I , которым соответствуют большие центробежные силы, препятствующие объединению обоих ядер в одну систему, но допускающие краевые соударения. [c.457]

Указанные соотношения обеспечивают резонанс планет Солнечной системы, ее устойчивость [5]. К. Бутусов установил также, что ряд параметров планет (масса, объем, орбитальный момент, ускорение силы тяжести) пропорциональны числам Фибоначчи или производным им числам Люка. [c.165]

В этом случае можно говорить о приближенном сохранении полного орбитального момента L и полного спинового момента 5 системы. Такой тип взаимодействия называется L — S-связью или россел-саундеровской связью. Такая связь осуществляется для электронов в легких атомах при центральном взаимодействии и в случае, когда между нуклонами действуют центральные силы. [c.112]

М. Гепперт-Майер указала другой выход из затруднения. По ее мнению, все уровни, которым соответствуют квантовые числа I -ф О, испытывают расщепление на два подуровня из-за наличия спин-орбитальной связи, т. е. из-за наличия зависимости ядерного взаимодействия от взаимной ориентации спина и орбитального момента движения нуклонов. [c.186]

Выбирая, например, t = 0,3 (30% времени) и = 7 цв, получим согласие между магнитными моментами нейтрона и протона (выбор [Хт 7(Хв можно оправдать тем, что орбитальный момент я-мезона должен быть в — л 7 раз больше орби- [c.83]

Описанный характер взаимодействия встречается в тяжелых атомах и отличается от схемы взаимодействия электронов в легких атомах (схема Ресселя-Саундерса). Согласно схеме Ресселя-Саундерса, взаимодействие между электронами сильнее, чем спин-орбитальное взаимодействие электрона. В этом случае спины и орбитальные моменты всех электронов складываются [c.194]

Для подсчета величины геометрического сечения Si воспользуемся приемом, который мы уже использовали в 9 (п. 3) для оценки роли орбитального момента I в а-раопаде. Согласно формуле (9.24), параметр удара рг (т. е. расстояние, на котором нейтрон пролетает относительно ядра) равен [c.322]

Аналогичным образом можно показать, что за испускание у-кванта ответственно состояние 1". Это следует из того, что основное состояние ядра 4Ве четно и имеет нулевой спин, а ис пускание дипольного у-кванта соцровождается из менением четности и орбитального момента на 1. [c.449]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...