Электрон-нейтронное взаимодействие (магнитное)

Эффект от взаимодействия магнитных моментов нейтрона и электрона становится заметным только тогда, когда магнитные моменты всех электронов ориентированы одинаковым образом (в ферромагнетиках). В этом случае взаимодействие магнитных моментов нейтрона и электронов приводит к макроскопическому эффекту дополнительного рассеяния, изучение которого позволяет оценить магнитный момент нейтрона (см., 4, п. 5). [c.239]

Следует заметить, что для обнаружения описываемого взаимодействия нейтронов с электронами надо брать немагнитные материалы, чтобы исключить более сильный эффект взаимодействия магнитного момента нейтрона с магнитным полем, создаваемым движущимися электронами атома (см. 4, п. 5). [c.655]

Однако теоретический расчет показывает, что в предела. погрешностей весь полученный эффект может быть объяснен релятивистским взаимодействием магнитного момента нейтрона с электрическим полем электрона. Сущность этого эффекта заключается в образовании виртуальных (е+—е )-пар в окрест- [c.266]

Благодаря наличию у нейтронов магнитного момента они взаимодействуют с магнитными электронами твердого тела поэтому использование нейтронов представляет большую ценность для структурного анализа магнитных кристаллов. В немагнитных материалах нейтроны взаимодействуют с ядрами атомов, образующих решетку. [c.63]

Электромагнитное взаимодействие нейтрона с электроном определяется величиной взаимодействия между их магнитными моментами. Но последнее настолько мало, что его энергия достигает потенциала ионизации атома (- 10 эв) лишь на расстояниях порядка 10 см. Таким образом, сечение ионизационного торможения нейтрона оказывается равным см , т. е. при- [c.239]

Кроме магнитного взаимодействия нейтрона с электроном, должно также наблюдаться их электрическое взаимодействие. В п. 6, 4 было отмечено, что наличие у нейтрона магнитного момента можно понять, если предположить, что часть времени своего существования нейтрон состоит из двух частиц с разноименными электрическими зарядами. В связи с этим нейтрон должен обладать распределенным электрическим зарядом, который и будет взаимодействовать с зарядом электрона. Однако это взаимодействие еще более слабое, чем магнитное . [c.239]

Аз-за слабости неэлектромагнитного взаимодействия электронов с нуклонами, рассеяние электронов на ядрах практически полностью определяется электромагнитным взаимодействием, законы которого хорошо известны. Поэтому результаты опытов по рассеянию электронов на ядрах могут быть полностью обработаны теоретически, что позволяет получить распределение электрического заряда и магнитного момента в ядрах и протоне, а также (по разностному эффекту) в нейтроне. Разумеется все это верно в предположении, что основные положения электродинамики справедливы в рассматриваемой (очень малой) области расстояний между взаимодействующими частицами. [c.656]

Аналогичный результат получается для распределения магнитного момента нейтрона а" 0,8 Однако среднеквадратичный радиус распределения заряда в нейтроне а" равен нулю (что подтверждают результаты приведенных выше опытов Ферми и др. по исследованию взаимодействия нейтронов с атомными электронами в ксеноне). [c.658]

Ядро с избыточным содержанием нейтронов достигает устойчивого состояния вследствие излучения лишних нейтронов или при превращении некоторых из них в протоны. Последний процесс и является причиной бета-распада, уже упоминавшегося ранее в связи с описанием естественной радиоактивности. Хотя бета-частицы (электроны) не могут существовать внутри ядра среди положительно заряженных протонов, нейтрон может излучить электрон и при этом превратиться в протон затем электрон немедленно покидает ядро в виде бета-частицы, а протон остается в ядре. Кроме того, наряду с электроном из нейтрона (а затем и из ядра) вылетает также и другая частица, называемая нейтрино . Поскольку она не имеет ни массы покоя, ни электрического заряда, ее очень трудно обнаружить при помощи обычных приборов, но существование нейтрино в природе полностью сейчас подтверждено благодаря его ядер-ным и магнитным взаимодействиям. [c.54]

Однако это взаимодействие мы не будем рассматривать, поскольку оно не того рода, который мы здесь обсуждаем. В связи с этим обстоятельством интересующие нас эксперименты должны исключить указанное взаимодействие. В этих опытах предпочтительно пользоваться немагнитными материалами, т. е. не парамагнитными и тем более не ферромагнитными атомами, чтобы отличный от нуля магнитный момент нейтрона не мог бы взаимодействовать с их магнитными моментами. Мы преднамеренно выбираем такие условия опыта, потому что собираемся узнать, существуют ли силы притяжения между нейтроном и электроном. [c.59]

Однако теоретический расчет показывает, что с точностью до экспериментальных ошибок весь полученный эффект может быть объяснен релятивистским взаимодействием магнитного момента нейтрона с электрическим полем ( дрожание ейтрона в малой области hjiripf ) и ничего не остается на долю электростатического взаимодействия. Такой результат весь.ма удивителен, так как трудно понять, каким образом описанная выше структурная модель нейтрона может создавать магнитный момент и не давать электростатического взаимодействия с электроном. В связи с этим требуется дополнительное исследование этого вопроса. [c.656]

МАГНИТНОЕ РАССЕЯНИЕ НЕЙТРОНОВ — рассеяние, обусловленное взаимодействие.м магнитного момента нейтрона с магнитными моментами электронных оболочек атомов среды. Проявляется прп прохождении медленных нейтронов в пара-, ферро-, tiieppu- и аптнферромагнитпых веществах и широко используется для исследования магнитной структур. этих веществ и для получения поляризованных нейтронных пучков (см. Магнитная нейтронография, Пол.чризация нейтронов). [c.71]

Э л е к т р о м а г н и т н о е взаимодействие. а) Взаимодействие магнитного момента И. с магнитными моментами электронных оболочек атомов проявляется существенно для Н., длина волны к-рых порядка или больше атомных размеров (энергия Я < 10 эв и в особенности тепловые Н.) широко используется для исследования магнитной структуры и динамики твердых тел (см. Магнитное рассеяние нейтронов. Магнитная нейтронография). Интерференция с ядерным рассеянием позволяет получать пучки поляризованных медленных нейтронов (см. Ноляриааци.я нешпронов). [c.381]

Магнитный момент нейтрона взаимодействует с магнитным моментом электрона. Эффективное сечение нейтрон-электроп-ного взаимодействия того же порядка величины, что и нейтрон-ядерного взаимодействия. Изучение дифракции нейтронов на магнитных кристаллах позволяет определять пространственное распределение и направления магнитных моментов, а также оценивать величины последних. Кроме того нейтроны могут испытывать неупругое рассеяние на магнитной структуре, при этом происходит как рождение, так и аннигиляция магнонов. Это явление дает возможность экспериментального определения спектра магнонов. [c.561]

Практическое значение волн сложно переоценить. Но кроме этого, Bojr-новые явления лежат в основе супгсствования физического мира. Вся материя делится на вещес тво, состоящее из элементарных частиц - электронов, протонов и нейтронов, - и поля, осуществляющие взаимодействия между частицами вещества. На данный момент различают 4 вида полей электромагнитное, гравитационное, сильное и слабое ядерные. Есть сведения о том, что электрическое и магнитное поле могут существовать независимо друг от друга и имеют различную природу. [c.250]

Первый опыт по обнаружению взаимодействия нейтрона с электронами был поставлен в 1947 г. Ферми. В качестве вещества для исследования был выбран благородный газ ксенон, электроны которого замыкают оболочку и, следовательно, не создают результирующего магнитного поля. Ксенон облучался тепловыми нейтронами, которые выводились из тепловой колонны реактора в виде хорошо сколлимированного пучка. [c.265]

ОПТИКА [ асферическая содержит элементы, поверхности которых, не имеют сферической формы просветленная обладает уменьшенными коэффициентами отражения света у отдельных ее элементов путем нанесения на них специальных покрытий) как оптическая система (волновая изучает явления, в которых проявляется волновая природа света волоконная рассматривает передачу света и изображений по световодам и пучкам гибких оптических волокон геометрическая изучает законы распространения света в прозрачных средах на основе представлений о световых лучах интегральная изучает методы создания и объединения оптических и оптоэлектронных элементов, предназначенных для управления световыми потоками квантовая изучает явления, в которых при взаимодействии света и вещества существенны квантовые свойства света и атомов вещества когерентная изучает методы создания узконаправленных когерентных пучков света и управления ими нелинейная изучает распространение мощных световых пучков в оптически нелинейных средах (твердые тела, жидкости, газы) и их взаимодействие с веществом силовая изучает воздействие на твердые тела интенсивного светового излучения, в результате которого может нарушаться механическая цельность этих тел статистическая изучает статистические свойства световых полей и особенности их взаимодействия с веществом тонких слоев изучает прохождение света через прозрачные слои вещества, толщина которых соизмерима с длиной световой волны физическая изучает природу света и световых явлений) как раздел оптики электронная занимается вопросами формирования, фокусировки и отклонения пучков электронов и получения с их помощью изображений под воздействием электрических и магнитных полей корпускулярная изучает законы движения заряженных частиц в электрическом и магнитном полях нейтронная изучае взаимодейс вие медленных нейтронов со средой) как раздел физики] [c.255]

Магн. взаимодействие пространственно разделённых тел осуществляется магнитным полем Н, к-рое, как и электрич. поле Е, представляет собой проявление ЭЛ.-магн. формы движения материи (см. Электромагнитное поле). Между электрич. и магн. полями нет полной симметрии источниками являются электрич. заряды, но магн. зарядов (магнитных монополей) пока не наблюдали, хотя теория (см. Великое объеди-пение) предсказывает их существование. Источник маги, поля Н — движущийся влектрич. заряд, т. е. электрич. ток. В атомных масштабах движение электронов и протонов создаёт орбитальные микротокп, связанные с переносным движение. этих частиц в атомах или атомных ядрах кроме того, наличие у микрочастиц спина обусловливает существование у них спинового магн. момента. Поскольку электроны, протоны и нейтроны, [c.629]

Из-за отсутствия у нейтронов электрич. заряда они глубоко проникают внутрь большинства материалов, что позволяет рассматривать их как достаточно прозрачные среды для распространения нейтронных волн. Большая часть нейтронно-оптич. явлений имеет аналогию с оптич. явлениями, несмотря на различную природу полей нейтронного и светового излучений. Световые волны описываются ур-ниями Максвелла, а нейтронная волна (нейтронная волновая ф-ция) подчиняется ур-нию Шрёдингера. Распространение волн в среде, согласно Гюйгенса принципу, связано с их рассеянием и доследующей интерференцией вторичных волн. В случае нейтронов рассеяние обусловлено гл. обр. их короткодействующим сильным взаимодействием с атомными ядрами, в случае световых волн — дальнодейст-вующим электромагнитным взаимодействием с электронами атомных оболочек. Наличие у нейтрона магн. момента приводит к взаимодействию с магн. моментами атомов, на чем основано т. н. магнитное рассеяние нейтронов, не имеющее аналогии в оптике. Неупругое рассеяние нейтронов можно сопоставить с комбинационным рассеянием света. В отличие от векторной световой волны, нейтронная волна является спинором. Поэтому все поляризац. явления в Н. о., связанные с наличием у нейтрона спина, существенно отличаются от оптических, хотя и здесь есть аналогии напр., поляризации нейтронов можно (в нек-ром приближении) сопоставить круговую поляризацию света. В Н. о. в нек-рых случаях имеет место двойное лучепреломление и дихроизм (см. ниже). [c.273]

Магнитное неупругое рассеяние. Магн. рассеяние нейтронов обусловлено взаимодействием магн. момента нейтрона с магн. моментами электронных оболочек атомов, молекул, электронов нроводимости в металлах и [c.345]

Di. часть эл.-.магн. взаимодействия нуклонов составляет кулоновское отталкивание между протонами. На больших расстояниях оно определяется только зарядами протонов. СВ приводит к тому, что электрич. заряд протона не является точечным, а распределён на расстояниях < 1 Фм (среднеквадратичный радиус протона равен яаО,8 Фм см. Размер элементарной частицы). Электрич. взаимодействие на малых расстояниях зависит и от распределения заряда внутри протона. Это распределение совр. теория СВ не может надёжно рассчитать, но оно достаточно хорошо известно из эксперим. данных по рассеянию электронов на протонах. Нейтроны в целом электронейтраль-ны, но из-за СВ распределение заряда внутри нейтрона также существует, что приводит к электрич. взаимодействию между двумя нейтронами и между нейтроном и протоном. Магн. взаимодействие между нейтронами такого же порядка, что и между протонами, из-за большой величины аномального магнитного момента, обусловленного СВ, Менее ясна ситуация со слабым взаимодействием нуклонов. Хотя гамильтониан слабого взаимодействия известен хорошо, СВ приводит к перенормировке соответствующих констант взаимодействия (аналог аномального магн. момента) и возникновению формфакторов. Как и в случае эл.-магн. взаимодействия, эффекты слабого взаимодействия не могут быть достоверно рассчитаны, но в этом случае они не известны и экспериментально. Имеющиеся данные о величине эффектов несохранения чётности в 2-нуклонной системе позволяют установить интенсивность этого взаимодействия, но не его структуру. Существует неск, альтернативных моделей слабого взаимодействия нуклонов, к-рые одинаково хорошо описывают 2-нуклонные эксперименты, но приводят к разл. следствиям для атомных ядер. [c.671]

Такая модель плазмы учитывает анизотропию проводимости. При больших магнитных полях и в разреженной плазме необходимо учитывать анизотропию и других переносных свойств, и система уравнений еще усложняется (см., например, В. Б. Баранов, 1964 Э. Г. Сахновский, 1964). Так как электроны более подвижны, чем другие частицы, и с трудом отдают приобретенную энергию более тяжелым частицам, то температура электронов часто существенно отличается от температуры ионов и нейтронов. В этом случае приходится от одножидкостной модели переходить к многожидкостнош, записывая уравнения для каждой из компонент плазмы в отдельности, учитывая еще взаимодействие череа электрические и магнитные поля и взаимное трение и вводя свою температуру для каждой из компонент ( двухтемпературная модель). Уравнения, описывающие плазму, еще более усложняются, когда необходимо учитывать химические реакции, неравновесные процессы, излучение и т. д. [c.435]

Поляризация медленных нейтронов возникает в результате магнитного взаимодействия с атомнь ми электронами и находит целый ряд применений. [c.148]

Нейтрон не имеет электрического заряда, поэтому он взаимодействует с электронами лишь за счет относительно слабой связи его магнитного момента с магнитным моментом электронов. Это обстоятельство имеет существенное значение при изучении магнитоупорядочен-ных твердых тел (гл. 33), но не важно при определении фононных спектров. [c.98]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...