Энергия взаимодействия электрона

Сильным полем Н называется такое поле, энергия взаимодействия которого с электронными оболочками много больше энергии взаимодействия электронных оболочек с магнитным моментом ядра [c.70]

Поскольку теперь гамильтониан не содержит энергии взаимодействия электронов и представляет собой сумму гамильтонианов отдельных электронов, решением уравнения (7.15) является произведение одноэлектронных функций [c.213]

Выражение для энергии взаимодействия электронов e (An(.Q г 2) симметрично относительно координат обоих электронов. Поэтому интегралы в числителе (52.27), происходящие от первых двух членов выражения (52.29), равны друг другу [c.278]

При анализе строения атома в первом приближении естественно пренебречь энергией взаимодействия электронов и считать энергию атома равной сумме энергий электронов в кулоновском поле ядра. Энергия электронов в кулоновском поле ядра хорошо известна, поэтому нетрудно найти распределение электронов по различным состояниям с учетом принципа Паули, которое имеет минимальную энергию. В результате получается идеальная схема заполнения оболочек, которая существенно отличается от реальной, но которую полезно рассмотреть. [c.284]

Пусть атомы какого-нибудь материала расположены в виде пространственной решетки, но на столь больших расстояниях друг от друга, что взаимодействием между ними можно пренебречь. На рис. 3.1, а показана энергетическая схема атомов, удаленных относительно друг от друга на расстояние г, значительно большее параметра решетки а. Здесь через Ш(г) обозначена потенциальная энергия взаимодействия электрона с ядром. Из рисунка видно, что каждый отдельный атом можно уподобить своеобразной энергетической яме, ограниченной потенциальной кривой. Электрон в такой яме обладает отрицательной энергией и может находиться на одном из уровней W ,...,W . Уровни расположенные выше W , - свободны. Атомы отделены друг от друга потенциальными барьерами шириной г, которые препятствуют свободному переходу электронов от одного атома к другому. [c.47]

Пренебрегая в нулевом приближении энергией взаимодействия электронов между собой, мы имеем для двух электронов в поле ядра уравнение [c.154]

Энергию спин-орбитального взаимодействия для двух возбужденных электронов можно учесть тем же методом, каким это было сделано в 35 для общего случая двух валентных электронов. Отсюда следует, что смещенные термы подчиняются тому же правилу интервалов, что и обычные. При этом, однако, остается не учтенной энергия взаимодействия электронов друг с другом, которая, вообще говоря, может быть значительной. [c.175]

Необходимо, однако, указать, что в сложном атоме энергия взаимодействия электронов между собой равна по порядку величины энергии их взаимодействия с ядром атома. Поэтому эту энергию необходимо тем или иным способом учитывать. Наиболее простой способ учета взаимодействия электронов заключается в том, что учитывается влияние на каждый электрон совокупности всех остальных электронов. Такой способ соответствует модельным представлениям, изложенным в 9, по которым мы рассматривали в атоме щелочных металлов движение валентного электрона в поле ядра, искаженном полем остальных электронов. Это представление можно перенести и на атомы с несколькими электронами. Движение каждого из электронов рассматривается в отдельности с учетом искажающего действия остальных электронов на поле ядра. При этом предполагается, что остальные электроны располагаются вокруг ядра в виде слоев, в соответствии со сказанным в 10, При квантовомеханической трактовке такой задачи в выражении потенциальной энергии (3) заряд [c.195]

А(г) и скалярным (р г) потенциалами. Функция u r — Hj) — потенциальная энергия взаимодействия электрона с атомом примеси, расположенным в точке Rj. Без ограничения общности можно положить и (г) = О, Я = О, как это было сделано в предыдущем разделе. [c.113]

Впервые дисперсионные соотношения получены Г. Крамерсом в 1926 г. для комплексной диэлектрической проницаемости изотропной среды г оо). Связь между дисперсионными соотношениями и условием причинности была установлена Р. Кронигом в 1942 г. В классической электродинамике сплошных сред вектор электрической индукции О связан с напряженностью поля Е соотношением О = + Р, где Р = епг 1) — плотность дипольного момента в СИ, г — радиус-вектор электрона, п — концентрация электронов. В классической модели потенциальная энергия взаимодействия электронов с ядром и = тио г /2. В этом случае [c.200]

Решение. Предположим, что осциллятор представляет электрон, движущийся в поле ядра. В рамках классической теории энергию взаимодействия электрона и ядра можно выбрать в виде и = 2. [c.211]

Потенциальная энергия взаимодействия электрона с частицей будет [c.154]

Так как в энергию взаимодействия электронов с колебаниями решетки входит div Р = С div д, то отсюда следует, что электроны взаимодействуют только с продоль- [c.110]

Рассмотренные выше механизмы рассеяния приводят к заключению, что при понижении температуры сопротивление падает или (при низких температурах) остается постоянным. Однако на опыте неоднократно наблюдалось, что сопротивление очень чистых золота, серебра, меди при понижении температуры иногда проходит через минимум и затем растет с понижением температуры. Это явление, остававшееся загадочным очень долго, было объяснено Кондо (1964) [10] и получило его имя. Причиной его является присутствие в металле примесных атомов с незаполненными внутренними оболочками, обладающих отличным от нуля спином. Такими магнитными примесями могут быть Мп, Fe, Сг, Со, Се, Y и другие переходные или редкоземельные металлы. Энергия взаимодействия электрона с такими атомами, помимо обычного члена 2 (г—/ () содержит член, зависящий от спинов электрона (о) и [c.65]

Это соотношение получается в полной теории [12], [117] в результате исключительно трудных вычислений ). Оно не содержит никаких констант, характеризующих конкретный металл или примесь. Согласно формуле (13.64) коэффициент а имеет размерность обратной энергии. Очевидно, по порядку величины он равен Т р> (Тк—температура Кондо, 4.6), хотя его точную связь с константой J в энергии взаимодействия электронного и примесного спина (4.39) установить не удается это доступно лишь полной теории, где получается [12] [c.252]

Здесь E,,Ef иЕ — полные энергии системы электрон + фотон + третья частица в начальном, конечном и промежуточном состояниях, отличающиеся для процессов с поглощением и испусканием фотона Я — матричный элемент энергии взаимодействия электрона с полем световой волны Я — матричный элемент энергии взаимодействия электрона с фононом ( -(- соот- [c.73]

Предположим, что потенциальная энергия взаимодействия электрона с ионом, находящимся в узле п, описывается функцией W r — n), и мы знаем решение уравнения Шредингера [c.136]

Многоэлектронная задача может быть сведена к одноэлектронной. Обычно для этого используют метод Харт—Фока, основная идея которого заключается в замене потенциальной энергии взаимодействия электронов Т Jj 4пее г- — г урзвнении [c.213]

Рассмотрим одноатомиый кристалл из N атомов с валентностью Z таким образом, имеется n=NZ валентных эло1 троиов. Положения валентных электронов обозначим через г, (г =-1,2,..., и) и ионов — через R, (/=1, 2,.,, N). Общий гамильтониан для кристалла является суммой четырех членов кинетической энергии электронов, энергии взаимодействия электронов с ионами, кулоновского взаимодействия между электронами и гамильтониана для ионов, включающего кинетическую энергию, кулоновские и обменные взаимодействия [c.757]

Поэтому расщепление между син-глетными и триплетными уровнями имеет тот же порядок, что само расстояние между уровнями. Отсюда можно сделать два вывода. Во-первых, энергия связи в результате ориентировки спинов электронов весьма значительна и имеет порядок энергии электрического взаимодействия зарядов электронов, а не порядок энергии взаимодействия магнитных моментов электронов, как это могло бы показаться с первого взгляда. Энергия взаимодействия магнитных моментов электронов мала по сравнению с обменной энергией взаимодействия электронов, связанной с ориентировкой спинов. Второй вывод касается возможности применения теории возмущений для расчета обменной и кулоновской энергий взаимодействия электронов. Поскольку эти величины не малы, теория возмущений не может дать для них достаточно точные значения, она позволяет 1юлучить значение этих величин лишь с точностью до 30-40%. [c.279]

Энергию связи, Бознпкающ,ую в результате попарного обобществления электронов, называют часто обменной, так как ока возникает в результате якобы обмена атомов электронами. В действительности она является электростатической энергией взаимодействия электронного облака повышенной плотности, формирующегося между атомами, с ядрами этих атомов. Приблилсенно ее можно пред- ставить следующим выражением [c.18]

Теперь представим себе, что, наоборот, подавляющая часть работы внешнего поля переходит в энергию взаимодействия электрона с решеткой, вследствие чего его кинетическая- энергия увеличн- [c.151]

Для щелочных металлов с ОЦК структурой каждая ячейка содержит один положительный ион и один валентный электрон. Ячейки электрически нейтральны, и энергия их электростатического взаимодействия друг с другом мала по. сравнению с энергией взаимодействия электрона с ионом в ячейке. Поэтому в формуле (1.67) вторым и третьим членами можно пренебречь. Для нахождения первого члена решают уравнение Шре-дингера для электрона, двигающегося в центральном поле иона с потенциалом V r). Это поле сферически симметрично почти во всем объеме кубооктаэдра, который заменяем равновеликой ему по объему сферой радиуса Гз. Соответствующее решение уравнения Шредингера аналогично решению (1.10) с той толь- [c.44]

Я[, — матричный элемент оператора энергии взаимодействия электрона с полем излучения). При этом получается та же самая спектральная линия, что и нри возбуждении атома другим способом, напр, путем столкновений. В случае возбуждения атома с помощью монохроматич. липии частоты озо (точнее, с помощью линии, ширипа к-рой много меньше ширинь уровня Уп) вероятность испускания кванта такок частоты равна [c.398]

Другой механизм—это рассеяние электронов электронами. Мы уже рассматривали взаимное рассеяние ферми-частиц в 2.2. Там было найдено, что вероятность рассеяния пропорциональна 7 , следовательно, время столкновений т должно быть пропориио-иально Т . Надо только ввести коэффициент, чтобы т имело размерность времени. Так как потенциальная энергия взаимодействия электронов имеет порядок их кинетической энергии, то единственный вид, который может иметь т, есть [c.49]

Смотреть страницы где упоминается термин Энергия взаимодействия электрона : [c.160] [c.312] [c.161] [c.234] [c.757] [c.839] [c.271] [c.308] [c.308] [c.195] [c.293] [c.309] [c.106] [c.115] [c.601] [c.40] [c.100] [c.134] [c.67] [c.31] [c.44] [c.347] [c.375] [c.16] [c.38] [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...