Заряд ядра

Кристаллическая структура и свойства элементов зависят от строения атомов (строения электронных оболочек — заряда ядра, идентичного атомному номеру Z). Количество электронов во внешних оболочках, распределение их по энергетическим уровням и определяют взаимодействие этих электронов. Тенденция к взаимной компенсации магнитных моментов, обеспечивающей прочную связь, характерна как для внутренних, так и для внешних электронов. [c.5]

В атоме водорода заряд ядра равен заряду е электрона, поэтому для атома водорода получим [c.311]

Источник радиоактивного излучения испускает альфа-частицу (Ма 4Мр, заряд 2е) с кинетической энергией 6 МэВ. Предположим, что частица направлена на центр ядра атома золота с зарядом 79е. Примем, чтв заряд ядра сконцентрирован в одной точке, и будем пренебрегать отдаче ядра. [c.440]

Формула Резерфорда (III.4) позволяет по числу отклоненных а-частиц в определенный телесный угол dn и числу N определить величину заряда ядра атома Ze, поскольку все остальные величины могут быть измерены. [c.80]

Электрический заряд ядра является положительным и кратным элементарному заряду г — 1,60210- Ю " к, и его можно представить в виде произведения Ze, где 1 — целое число, называемое атомным номером. Таким образом, атомный номер Z, определяю- [c.81]

Энергетическая неустойчивость ядер, сопровождающаяся изменением электрического заряда ядра без изменения его массового числа, связана с превращением в ядре протона в нейтрон (р -> п + - - е + V) или нейтрона в протон (п р + Н- v). При этих превращениях рождаются и выбрасываются во вне электрон е и антинейтрино (v) или позитрон е ) и нейтрино (v). Этот вид неустойчивости проявляется как бета-распад. К бета-распаду относятся Р -распад (электронная радиоактивность), -распад (позитронная радиоактивность) и электронный захват с /С или L электронных оболочек атома. [c.99]

Во-вторых, даже если принять какой-то приближенный и упрощенный закон ядерного взаимодействия, то и в этом случае квантовомеханическая задача о ядре весьма громоздка, число ее независимых переменных равно числу степеней свободы (ЗЛ, не учитывая спиновой переменной). Здесь возникают значительно большие трудности по сравнению с теми, с которыми мы встречаемся при решении задачи об атоме. В атоме имеется динамический центр — ядро, взаимодействие электронов с которым играет основную определяющую роль. Взаимодействие электронов друг с другом может быть сведено к эффекту экранирования действия заряда ядра. Электроны атома движутся в сферически симметричном поле ядра, которое удается представить некоторым скалярным потенциалом V (г), являющимся функцией только расстояния г от ядра. Сферическая симметрия поля ядра и сравнительно простой вид потенциала V (г) существенно облегчает решение квантовомеханической задачи (например, решение уравнения Шредингера) об атоме, основанное на оболочечной модели атома. В атомном же ядре, учитывая совокупность известных фактов, нет выделенного центрального тела, так как все нуклоны, входящие в ядро, равноправны. [c.170]

Так как расстояние от системы зарядов (ядра) до точки наблюдения велико по сравнению с размерами системы (г > г , то можно R разложить в ряд по степеням гЧг и, ограничиваясь первыми двумя членами разложения, получить [c.251]

Опытное исследование строения атома показало, однако, что указанная модель не верна и атом состоит из положительного заряда (ядра) очень малого диаметра (меньше 10" см), вне которого движется соответствующее число электронов. Сила, удерживающая каждый электрон, конечно, не будет иметь вид —Ьг и окажется гораздо сложнее. Вопрос о том, каким образом при таком расположении зарядов возможно почти монохроматическое излучение, мы оставляем пока в стороне. Причина лежит очень глубоко и заключается в том, что ни излучение атомов, ни поведение зарядов внутри атомной системы не подчиняются законам классической механики и электродинамики, установленным при изучении макроскопических объектов. Для правильного описания таких внутриатомных, микроскопических процессов надо обратиться к законам, установленным квантовой теорией, по отношению к которым макроскопические законы являются лишь первым приближением, достаточным [c.550]

Каждая орбита расположена на вполне определенном расстоянии Гп = - от ядра (Z —заряд ядра) и характери- [c.16]

Из таблицы видно, что масса любого атома (и ядра), если ее выразить в атомных единицах массы, оказывается близкой к некоторому целому числу А. Это число называется массовым числом. Оно определяет количество нуклонов (протонов и нейтронов) в ядре. Так как заряд ядра Z численно равен количеству протонов в ядре, то число N = А — Z определяет количество со- [c.31]

Эта закономерность, названная правилами смещения, очевидно, объясняется тем, что радиоактивное превращение сопровождается либо испусканием. р-частицы (электрона), в результате чего заряд ядра повышается на единицу, а массовое число остается неизменным, либо испусканием а-частицы, уносящей четыре массовые единицы и двойной заряд. Правила смещения помогли правильно идентифицировать члены радиоактивных семейств, а в настоящее время используются при изучении трансурановых элементов. [c.105]

При рассмотрении эффекта от многих ядер на первый взгляд может показаться, что действия ядер, расположенных по разные стороны относительно линии полета частицы, будут компенсировать друг друга. На самом деле это неверно, так как значения р ограничены сверху величиной рмакс, при которой заряд ядра полностью экранирован атомными электронами. Если частица пролетает от ядра на расстоянии р > Рмакс, то она с ним не взаимодействует (рмакс -/ ат). при введении понятия макроскопического эффек- [c.222]

Формула Резерфорда может быть использована для определения в прямом опыте заряда атомного ядра Z. Напомним, что идентификация заряда ядра с порядковым номером элемента в периодической системе была произведена при помощи закона Мозли. Этот способ дает точные результаты, однако он не является прямым. Формула Резерфорда позволяет сравнить величину заряда ядра Z с величиной непосредственно вызываемого им отклонения 9. Экспериментально удобнее сравнивать количество N падающих а-частиц с числом dN рассеянных а-частиц лод заданным углом 9. Тогда [c.224]

В опыте были исследованы различные вещества и для всех было получено, что в пределах ошибок эксперимента заряд ядра совпадает с порядковым номером элемента. Например, для Z меди и платины было получено [c.225]

Элементы с Z > 92 могут быть образованы искусственно при помощи ядерных превращений, приводящих к повышению заряда ядра-продукта по сравнению с зарядом ядра-мишени. Если в качестве ядра-мишени взять самый тяжелый элемент из встречающихся в природе — уран, то таким способом можно получить трансурановые элементы. [c.413]

В результате этого изучения выяснилось, что основными реакциями под действием -лучей являются реакции типа у, п) и (y, Р), причем сечение поглощения у-лучей линейно растет с зарядом ядра. Раздельное изучение легких и тяжелых ядер привело к следующим результатам. Оказалось, что угловое распределение продуктов реакций (у, п) и (у, р), полученное при исследовании тяжелых ядер (Л > 100), приводит к изотропии для вылетающих нейтронов и медленных протонов и к анизотропии в пользу угла 0 = 90° для вылетающих быстрых протонов. Отношение выходов реакций (у, р) и (у, п), полученное на опыте, оказалось равным [c.472]

Явление перезарядки быстрых протонов заключается в том, что при взаимодействии энергичного протона с ядром протон передает свой заряд ядру и летит дальше в первоначальном направлении протона уже в качестве нейтрона. При этом получается широкий спектр нейтронов с максимумом вблизи энергии падающих протонов. На рис. 217 изображен спектр нейтронов,, образующихся при перезарядке протонов с энергией 350 Мэе на ядрах Be. Подробнее явление перезарядки будет рассмотрена при описании опытов по (п — р)-рассеянию при больших энергиях (см. п. 3 этого параграфа). [c.520]

Сущность двойного р-распада заключается в следующем. Известно (см. 2, п. 6), что ядра с четным массовым числом А могут иметь два-три стабильных четно-четных изобара, отличающиеся по заряду на две единицы. Их стабильность обусловлена тем, что все соседние с ними по заряду ядра-изобары имеют большую массу, вследствие чего р-пе- реходы в них запрещены энергетически. Такой случай изображен на рис. 273, на котором два стабильных ядра отмечены цифрами [c.637]

S = I О для нечетных ядер, Л — массовое число Z—заряд ядра, [c.707]

Эйнштейний 420 Экзоэнергетическая реакция 260 Электрический заряд ядра 25, 56, 224 --, закон сохранения 26, 259 [c.719]

Как следует из этого выражения, количество излучаемой энергии прямо пропорционально времени торможения di, квадрату количества заряда ядра и обратно пропорционально квадрату массы частицы. Следовательно, сильное тормозное излучение происходит в случае резкого торможения легчайших заряженных частиц — электронов — в поле ядра тяжелых элементов. Тогда так как q = е, то имеет место [c.157]

В дорезерфордовский период предполагалось, что заряд ядра рас пределен по всему линейному протяжению атома, имеющему порядок 10 см Пренебрегая влиянием атомных электронов, будем считать, что альфа-частица взаимодействует с положительным зарядом 79е, распределенным с постоянной плотностью внутри сферы радиусом 10 см. При какой максимальной энергии альфа-частица все еще может рассеиваться в направлении прямо назад таким ядром атома золота (Указание. Пользуясь методами, изложенными в гл. 9, нужно найти выражение потенциальной энергии в центре равномерно заряженной сферы.) Ответ. 3400 эВ. [c.440]

Другим видом энергетических потерь заряженной частицы М, пролетающей через вещество, являются потери энергии иа тормозное излучение. Особенно велики эти потери для электронов больших энергий. Электрон, [фолетающий через вещество, испытывает сильное взаимодействие со стороны электрического поля атомных ядер вещества и претерневает отклонение. Так как заряд ядра Ze значительно больше заряда электрона, а масса электрона т очень мала по сравнению с массой ядра (Мдд 1836 т), то электрон испытывает резкое торможение в иоле ядра и при этом теряет значительную часть своей энергии, испуская квант (фотон) электромагнитного излучения. Эти потери энергии вследствие излучения называются радиационными потерями или потерями на тормозное излучение. Примером радиацнонного излучения электронов является рентгеновское излучение (имеющее сплошной спектр), возникающее прн бомбардировке антикатода рентгеновской трубки электронами. [c.28]

Зная заряд ядра, скорость движения н массу а-частиц, из формулы (III.2) можно определить также прицельное расстояние Ь, соответствующее различным углам отклоиеиия 0. Так, например, при пропускании пучка а-частиц, испускаемых препаратом радия [c.81]

Следует различать два вида нестабильности нестабильность по отношению к испусканию групи нуклонов и нестабильность по отношению к изменению заряда ядра. Рассмотрим кратко эти два вида нестабильности. [c.99]

Р -распад. Запишем количественные соотношения ядерной нестабильности, приводящ,ей к изменению заряда ядра — к -распаду. В процессе таких превращений число нуклонов А в начальном и конечном состоянии ядра одинаково, а происходит лишь превраш е-ние нейтрона начальнбго ядра в протон конечного ядра (п р + + + v) или, наоборот, превращение протона в нейтрон (р п + V или р + е -> п + у). Таким образом, при Р-превращениях один изобар переходит в другой. [c.100]

Изложенные положения спраиедлявы только в том случае, если можно пренебречь влиянием кул0Н0вск010 поля ядра. Когда же нельзя пренебречь этим влиянием, т. е. когда кинетическая энергия )3-частицы мала по сравнению с потенциальной энергией электрона в кулоновском поле ядра, то в соотношении (VI.61), помимо множителя С , войдет еще некоторая функция / (е, Z), зависящая от заряда ядра Z и энергии частицы е. Функция w (е), определяющая интенсивность испускания р-частиц, запишется [c.247]

Прежде всего в ядерных реакциях имеет место закон сохранения электрического заряда. Полный электрический заряд (точнее, Q Ne —Ne ) ядра А и частицы а всегда равняется полному заряду продуктов реакции В -г Ь, ни в одной из наблюдавшихся реакций не отмечено нарушения этого положения. В процессе реакции возможно превращение протона в нейтрон (или наоборот), но при этом обязательно возникает позитрон или положительный мезон или же исчезает электрон. Образование электронно-иозитронных пар также подтверждает высказанное правило. При записи ядерных реакций формально это выражается в том, что суммы нижних индексов, выражаюш,их порядковый номер — заряд ядра и частицы,— в правой и левой частях уравнения ядерной реакции должны быть равны (см. реакции VH.2 и УП.З). [c.265]

Выясним условия неустойчивости атомных ядер относительно деления. Допустим, что ядро делится на две части с массовыми числами kA и [ — k) А и массами М = М kA, kZ) vi М = = М [(1 — k) А, (1 — k) Z], Поскольку нуклоны в ядре распределены равномерно, то можно считать, что и заряд ядра между осколками распределяется так же, как и массовое число, т, е. и чаряды осколков составляют kZ н (1 — k) Z. [c.294]

Непосредственно заряд ядра был определен в 1920 г. Чедвиком в опытах по исследованию рассеяния а-частиц на фольгах, изготовленных из металла с данным Z (эти опыты будут описаны в гл. IV). [c.26]

Здесь Й = 1,05-10-27 эрг-сек — постоянная Планка 2 = 82 — заряд ядра свинца yi = 207т.е = 207-9 -10 г — масса ц-мезона е = 4,8-10" ° СГСЭ — заряд электрона. [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...