Спектра ширина

Если наблюдать интерференцию при излучении высокой монохроматичности, например освещать пластину светом одной линии линейчатого спектра, ширина которой обычно не превышает = 0.01 А, то допустимая толщина пластины возрастет в 10 раз. В оптических экспериментах часто применяют яркую зеленую линию ртути, которую легко выделить из спектра ртути соответствующим фильтром. В этих условиях не представляет труда наблюдать интерференционную картину со стеклянными пластинами толщиной в несколько сантиметров, которые и используются в различных интерферометрах. [c.213]

Таким образом, исходный сигнал представляет функцию с ограниченным спектром шириной А(о = Ш2— oi (рис. 3.12). Если мо лежит в области Аш, то энергия [c.159]

Под акустическим шумом обычно понимают мешающее или беспокоящее человека беспорядочное сочетание звуков, различающееся по интенсивности, спектру частот и временным характеристикам. По характеру спектра в соответствии с ГОСТ 12.1.003—76 различают следующие шумы широкополосные с непрерывным спектром шириной более одной октавы тональные, в спектре которых имеются слышимые дискретные тона. [c.375]

Отсюда для разностной составляющей амплитудного доплеровского спектра ширина спектра может быть определена частотным интервалом между первыми нулями функции [sin (со— сод) Т]/[(со — [c.288]

Рассмотрим другой крайний с.лучай — случай непрерывного спектра, ширина которого много больше спектральной ширины щелп, а яркость спектра относите.льно медленно изменяется с длиной волны. Найдем выражение д.ля потока, выходящего из монохроматора, а также ве.личину выходящего из пего спектрального интервала п распределенпе энергии в его пределах. [c.77]

Спектра ширина 60 Спектральная световая [c.350]

Рис. 97. График интенсивности участка сплошного спектра шириной АХ

Общий вид спектров, ширины линий и изомерные сдвиги позволяют сделать некоторые конкретные выводы о протекании процесса формирования кристаллической структуры феррита. [c.19]

Шум (ГОСТ 12.1.003-83). По характеру спектра шум подразделяют на широкополосный с непрерывным спектром шириной более одной октавы и тональный, в спектре которого имеются выраженные дискретные тона. Тональный характер шума для практических целей (при контроле его параметров на рабочих местах) устанавливают измерением в третьоктавных полосах частот по превышению звукового давления в одной полосе над соседними не менее чем на 10 дБ. [c.200]

Если Л, ф, о и (Й2 не зависят от времени, то спектры Е t) и Е ( ) имеют вид, изображённый на рис. 2. Спектр Е 1) состоит из пост, составляющей со=0 и разностной частоты 1(01—0)21- Т. к. каждая линия дублета имеет спектр, ширину Д(о, то реальные спектры Е 1) и Е 1) имеют вид, изображённый на рис. 3. Максимум в спектре ( ) лежит вблизи разностной частоты 1й и имеет ширину порядка ширины компонентов дублета. [c.149]

Мгц желательно для исследования микроструктуры стали. Если разработка электронной аппаратуры для работы в указанном частотном диапазоне не связана с большими трудностями, то создание пьезоэлектрических искательных головок может представлять серьезную проблему. Поэтому следует рассмотреть иные методы излучения и приема ультразвуковых колебаний. Для ввода ультразвуковых колебаний в контролируемое изделие можно использовать метод механического удара. Как показано в разд. II, возбуждение спектра шириной 100 Мгц требует применения механического импульса длительностью не более 0,01 мксек. К сожалению, это непростая задача. Она требует создания молотка с очень малой массой, ударяющего по образцу с чрезвычайно большой скоростью. [c.86]

Функциям времени х ( ) с ограниченным спектром шириной W из эргодического ансамбля, имеющего свойства белого гауссовского шума, можно поставить в соответствие информационную скорость Н (л ) (количество информации, отнесенное к единице времени). Значения таких функций в точках отсчетов, отстоящих на M2W, независимы, а распределение значений в любой точке — гауссовское. Информация, даваемая k-n точкой отсчета, по формуле (7.13) составляет [c.133]

По характеру спектра шумы делятся (см. ГОСТ 12.1.003—76) на широкополосные, с непрерывным спектром шириной более одной октавы и тональные, в спектре которых имеются слышимые дискретные тона с превышением над соседними третьок-тавными полосами на 10 дБ. [c.170]

Р. и. на изолиров. атоме по существу есть рэлеевскае рассеяние света, усиленное благодаря резонансу на много порядков величины. Спектр Р, и. неподвижного изрлиров. атома зависит от спектра возбуждающего излучения. При возбуждении его излучением непрерывного спектра шириной Аш Vei Ye — естественная ширина спектральной линии данного атома, линия Р. и, имеет лоренцевский контур с шириной Ye ( И- Контур, спектральной линии), т. е, такой же, что и при возбуждении атома др. способом (напр., столк-новительным). Если атом возбуждается монохроматич. излзшением, то его Р. и. является также монохроматическим и имеет ту же частоту Mq (с точностью до эффектов отдачи). При этом, если осн. состояние атома не вырождено, то падающая волна и волна Р. и. когерентны. [c.313]

Основу активной среды 3. л. составляют обычно двухатомные эксимерные молекулы—короткоживущие соединения атомов инертных газов друг с другом, с галогенами или с кислородом. Длина волны излучения Э. л. лежит в видимой или ближней УФ-области спектра. Ширина линии усиления лазерного перехода Э. л. аномально велика, что связано с разлётным характером нижнего терма перехода. Характерные значения параметров лазерных переходов для наиб, распространённых Э. л. представлены в таблице. [c.500]

По характеру спектра шумы делятся на широкополосные, с непрерывным спектром шириной более одной октавы тональные, в спектре которых имеются слышимые дискретные тона. Тональный характер шума устанавливается измерением в третьеоктавных полосах частот по превышению уровня в одной полосе над соседними не менее чем на 10 дБА (по шкале А). [c.409]

Построитель изображений GLI (GLobal Imager) предназначен для анализа цвета и измерения температуры поверхности океана путем пассивного зондирования в 22 видимых, 5 коротковолновых ИК и 2 тепловых ИК диапазонах спектра. Прибор обеспечивает пространственное разрешение 1 км в тепловых ИК и 250 м в остальных диапазонах спектра. Ширина полосы обзора составляет 1600 км. При работе в режиме низкого (1 км) разрешения скорость передачи информации составляет около 4 Мбит/с, а в режиме высокого разрешения до 60 Мбит/с. Предусмотрена также возможность непосредственной передачи потребителям снимков с пространственным разрешением 6 км, которые формируются за счет прореживания отсчетов в исходных изображениях. Скорость передачи информации при этом составляет 16 кбит/с, данные передаются в УКВ-диапазоне. [c.116]

Приведенные выше уравнения, которые составляют основу обобщенного зонального метода, могут быть упрощены, если разбить весь энергетический спектр на К спектральных полос шириной Avft (k=, 2,. .., К) и принять допущение о постоянстве радиационных свойств в пределах каждой из полос. Интегрируя ургзнения (5.4) и (5.5) в пределах полосы спектра шириной Avft, получаем [c.197]

Для обычных материалов критические углы быстро уменьшаются при Е > 2—3 кэВ, поэтому эффективная площадь телескопов скользящего падения в рассматриваемой области оказывается очень малой. Применяя МСП для покрытия зеркал, в обычных конфигурациях телескопов с характерными углами скольжения 1—3° можно получить коэффициенты отражения 30—50 %. Проект телескопа скользящего падения с использованием МСП рассматривался в качестве одного из вариантов проекта ЛАМАР для станции Спейслэб [23]. Зеркальная система этого телескопа включает 10 пар параболоид—гиперболоид с фокусным расстоянием 3,6 м и диаметрами от 90 до 30 см. Используя зеркала длиной 36 см о обычными покрытиями (четыре внешних пары — никель, остальные — золото), можно получить в области Е < < 1 кэВ эффективную площадь более 1000 см , а в области 6,7 кэВ — всего 15 см . Если четыре внешние пары зеркал покрыть МСП (14—16 слоев Аи—С с периодами от 1,6 до 2,2 нм в зависимости от угла скольжения) и затем тонким (15 нм) слоем никеля, то в области 6,7 кэВ можно получить коэффициенты отражения 38—51 % и эффективную площадь 150 см , сохранив ее прежней в длинноволновой части спектра. Ширина спектрального интервала в области линий железа составляет около 0,4 кэВ, и может быть достигнуто угловое разрешение 20" в поле зрения 20. Расчеты показывают возможность создания таким путем телескопов и на более жесткую область спектра 15—25 кэВ, при этом углы скольжения уменьшаются до 0,5°. [c.205]

Разработка технологии изготовления голографических решеток и нарезных решеток с переменным шагом штрихов привела к созданию принципиально новых типов спектрометров, имеющих только один отражательный элемент — решетку. В работе [53] описан спектрометр на основе сменных тороидальных голографических решеток с плоским полем фирмы Жобен Ивон для областей спектра 10—100 и 15,5—170 нм. Эти области спектра представляют большой интерес для диагностики плазмы в токамаках, так как в его длинноволновой части 50—160 нм находятся линии примесей с низким значением г (главным образом С и О), соответствующие переходам с Ап = 0 и излучаемые с периферии плазмы, а в диапазоне 10—40 нм — линии высокоионизованных примесей со средним значением г (С1, Т1, Ре), излучаемые горячим ядром. В качестве детектора использовался приемник на основе МКП с люминофорным преобразователем и координатным съемом (разрешение 50 мкм). Решетки размерами 22x6 мм с плотностью 450 (10—100 нм) и 290 штрихов/мм (15,5—160 нм) с меридиональным и сагиттальным радиусами кривизны 919 и 102,5 мм работали под углом падения 71° и давали плоский спектр шириной 40 мм под углом к нормали 19—25°. Полуширина линии 30,4 нм составляла менее двух ячеек разрешения. На поле 40 мм приходилось всего 1000 ячеек, дисперсия составляла 0,11 нм на ячейку (для решетки с большей плотностью штрихов). Благодаря высокой светосиле спектры плазмы удавалось регистрировать примерно за 20 мс с чувствительностью 10 фот/см .с.ср. [c.289]

ВОЛН. В ВИДИМОЙ части спектра ширина линии люминесценции обычно больше расстояния между модами, так что обычно генерируется несколько мод одновременно. В этом случае ширину линии излучения лазера удобно определить (неточно) как ширину огибающей генерируемых мод. При таком определении ширина линии лазера зависит от усиления и, следовательно, от активной среды и степени превышения накачки лазера над порогом. Ширина линии лазера зависит также и от лазерной срельП). Например ), ширина линии излучения лазера на неодимовом стекле может достигать 20 А в то же время ширина линии одномодового рубинового лазера может составлять всего лишь 0,001 А. [c.383]

Классический монохроматор, растровый спектрометр, си-сам — все эти приборы предназначены для выделения небольших участков спектра. Исследование протяженных спектров с высокой разрешающей способностью с помощью этих приборов, несмотря на большую светосилу, превращается в очень, серьезную проблему. Представим себе, что мы хотим записать, спектр шириной 10 минимально разрешаемых спектральных интервалов. Запись одной монохроматической линии с учетом-. инерщ4и регистрирующей системы и времени накопления сигнала длится обычно несколько секунд. Для определенности положим эту величину равной 3 с. Тогда время, необходимое-для решения поставленной задачи, составит 3 10 с. Более трех суток непрерывной работы Сформулированная задача, не представляет собой что-то необычное. Даже при анализе сложных атомных спектров время измерения часто составляет 5—8 ч, причем разрешающая способность прибора при этом-используется далеко не полностью. В то же время при исследовании молекулярных спектров время, необходимое для выг полнения измерений, измеряется часто не только часами и сутками, но неделями и месяцами. [c.73]

Как видно из формулы (2), при низких температурах в каждой колебательной последовательности электроппо-колебательного спектра ширина [c.35]

Вопросы прохождения через резонансно-поглощающую атмосферу узкополосного излучения с гауссовским спектром обсуждались в [24]. Там же был предложен способ и выведена приближенная аналитическая формула, позволяющая учесть соотношение между шириной гауссовского спектра ЛИ и фойгтовского контура линии поглощения. Идея ее получения состоит в замене функции описывающей спектральную зависимость оптической толщи полиномом Лагранжа и соответствующим подбором узлов аппроксимации. В конечной формуле появляется один неизвестный параметр у — среднее значение полуширины контура линии поглощения в слое О — Я. Он находится в процессе численного моделирования путем сравнения с результатами строгого расчета. Выражение для функции пропускания излучения с гауссовским спектром шириной бv при точном резонансе имеет вид [c.202]

В табл. 8.9, 8.10 приведены результаты расчетов атмосферного пропускания для узкополосного излучения С02-лазера с гауссовским спектром, ширина которого сог —ширина линии поглощения атмосферного СО2 при Я = 0. Расчеты, выполненные для зимних и летних среднеширотных условий, показывают, что энергетические потери для излучения с конечной шириной спектра меньше потерь энергии монохроматического излучения в 1,5 раза для летних и 1,3 раза для зимних условий. [c.213]

Наиболее детальные экспериментальные исследования [96— 100] были проведены под руководством Н. П. Диденко на специально созданной для этого установке, позволяющей исследовать спектры, полученные методом ядерной у-резонансной спектроско-лии (мессбауэровской спектроскопии)— метода изучения взаимодействия ядра с внутренними электрическими и магнитными полями, основанного на эффектах испускания или поглощения -кван-тов атомными ядрами. Метод обладает исключительно высокой чувствительностью (достигающей 10 эВ). Установка позволяла проводить разнообразные измерения в условиях КВЧ-облучения как кристаллических, так и лиофильных образцов гемоглобина, в том числе в сильном магнитном поле сверхпроводящих соленоидов, при изменении температуры образцов от комнатной до гелиевой. В качестве белка использовался гемоглобин, хотя результаты измерения обладают, вероятно, большой общностью. Как показали измерения, КВЧ-излучение оказывает резонансное действие на молекулы гемоглобина, проявляющееся в изменениях мессбауэровско-го спектра ширина резонансных полос при комнатной температуре составляет всего 3 МГц. Было выявлено несколько серий резонансных полос. На основе анализа изменений в мессбауэровских спектрах Н. П. Диденко сделала вывод, что при КВЧ-облучении молекулы гемоглобина переходят в новые конформационные состояния, отличающиеся распределением заряда электронов и градиентом электрического поля на ядре железа при этом на резонансных частотах перестраивается третичная структура в глобиновой части молекулы, изменяются ее динамические свойства. [c.61]

Наблюдения со щелевы 1И спектрографами могут выполняться фотографически или фотоэлектрически. В последнем случае в фокальной плоскости камеры спектрографа устанавливается вторая, подвижная вдоль дисперсии щель. Она вырезает из спектра и пропускает па фотоумножитель участок спектра шириной АХ. Если дисперсия спектрографа не очень мала, то свет фона неба, распределяемый вдоль всего спектра, становится пренебрежимым. Предположим, что весь свет звезды проходит через щель спектрографа. В этом случае необходимое число фотонов, которое должно пройти через выходную щель на ФЭУ для того чтобы получить относительную среднеквадратическую опшбку 6, будет [c.119]

Для уменьшения паразитного рассеянного света служат диафрагмы 12—15. Выбор лампы накаливания, имеющей максимум излучения света при одном микроне, фотоэлемента с максимумом чувствительности в области 0.9—1.0 и красного светофильтра КС-2 позволяет выделить ближнюю инфракрасную часть спектра шириной около 1500 А, с ма1 имумом вблизи 10 ООО А. [c.155]

При боковом выходе потока из аппарата выходное отверстие получается ограниченным двумя взаимно перпендикулярными плоскостями (боковой стенкой, в которой сделано выходное отверстие, и крышкой). В результате подтекание жидкости происходит только из четверти сферы, и скорость движения жидкости при этом увеличивается по сравнению со случаем подтекания ее из полусферы. Спектр потока для бокового выхода может быть рассмотрен как половина спектра отверстия с удвоенной шириной (рис. 6.3, б). Это значит, что в формуле (6.4) вместо величины х/Пх следует подставить х1 201г), а в формуле (6.6) вместо — отношение х/(2Пк.г)- [c.142]

Зонная структура твердого тела является результатом взаимодействия волновой функции электрона с рещеткой. Зонная структура позволяет найти частоты и направления, для которых волновая функция электрона может или не может проходить через решетку. Отражение электронной волны под углами Брэгга от кристаллографических плоскостей является идеально упругим и не вносит вклада в электрическое сопротивление. Для каждого кристалла и каждой электронной конфигурации условия Брэгга налагают определенные ограничения на направление волнового вектора и значения энергий, которые может принимать электронная волна. Эти ограничения в направлениях и значениях энергий приводят к появлению щелей в почти непрерывном спектре энергий и направлений. Именно эти щели (порядка 1 эВ для полупроводников и 5 эВ или больше для хороших диэлектриков) обусловливают сильнейшие различия между металлами, полупроводниками и диэлектриками (рис. 5.2). Для металлов характерно, что уровень Ферми оказывается внутри зоны, имеющей вакантные энергетические уровни. Полупроводники имеют полностью заполненную разрешенную зону. Ширина запрещенной зоны у них невелика, н поэтому ие большое число электронов при тепловом возбуждении может перейти в расположенную выше разрешенную зону. Диэлектрик отличается от полупроводника тем, что его запрещенная зона очень велика, и практически ни один возбужденный электрон не может ее преодолеть. [c.190]

Вихревые трубы целесообразно применять тогда, когда имеется избыточное давление и в технологическом процессе требуется производство охлажденного или подогретого потока газа. О ширине спектра технических приложений вихревых труб свидетельствуют материалы Всесоюзных конференций Вихревой эффект и его применение в технике , организацию которых осуществлял профессор А.П. Меркулов. В основном это периодическое или регулярное охлаждение различных объектов от медико-биологи-ческих, промышленных, технологических систем до систем термостатирования и жизнеобеспечения. Больших успехов в разработке и внедрении от мелких до средних серий добились А.И. Азаров [7—10, 34—40] и Ю.В. Чижиков [204]. [c.218]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...