Магнитный момент протона

Современное значение магнитного момента протона равно Цв = = 2,79275 (хв. [c.73]

Общий итог опытов по исследованию структуры нуклонов может быть сформулировав следующим образом. Если электродинамика справедлива на малых расстояниях, то протон нельзя считать точечной частицей. Результаты эксперимента удается согласовать с расчетом только в том случае, если и заряд, и аномальный магнитный момент -протона будут распределены в области со средними квадратичными радиусами. [c.657]

Магнитный момент протона [c.708]

С представлением о сложном составе нуклона мы уже встречались. Отличие магнитного момента протона и нейтрона от ди-раковских значений (1 и О соответственно) интерпретировалось в т. I, 5, п. 6 как возможность для нуклона пребывать часть времени в виде сложной системы, состоящей из идеализированного ( голого ) нуклона и л-мезонного облака ( шубы ). Эта феноменологическая интерпретация получила обоснование в 2 и 13, п. 6, где для объяснения природы ядерных сил были введены виртуальные я-мезоны, испускаемые нуклонами. В этой схеме физический протон часть времени существует в виде голого протона с л -мезонным облаком, а другую часть времени— в виде голого нейтрона с я+-мезонным облаком. Аналогично физический нейтрон частично существует в виде голого нейтрона с л°-мезонным облаком, а частично — в виде голого протона с л -мезонным облаком. Такая схема позволяет понять равенство численных значений и различие по знаку аномальных частей магнитных моментов нуклонов (они определяются временем пребывания нуклона в виде системы с заряженным л-ме-зонным облаком) различие в значениях масс протона и нейтро- [c.263]

В принципе рассмотренным выше методом можно изучать структуру протона, если iKeдополнительный эффект от взаимодействия электрона с магнитным моментом протона. (Для ядер с ZS>1 этот эффект пренебрежимо мал по сравнению с эффектом от рассеяния электрона на заряде.) [c.270]

Отношение маг-нитного момента мюона к магнитному моменту протона [c.15]

Магнитный момент протона в магнетонах Бора [c.16]

Магнитный момент протона (НгО, сферический образец, [c.16]

Магнитные моменты протона [Ар и нейтрона fin имеют соответственно следующие значения [c.54]

И. Посмотрим теперь, в какой мере согласуются с опытом предсказания одночастичной оболочечной модели в отношении магнитных моментов ядра. Для этого нам прежде всего нужно вычислить магнитные моменты протона и нейтрона в различных оболочечных состояниях. Это вычисление производится следующим образом. Магнитный момент ц протона является векторной суммой орбитального момента, обусловленного движением заряда протона, и собственного магнитного момента. В единицах ядерного магнетона [c.100]

Заменив теперь в (3.11) У на его значение I + s, нетрудно получить для магнитного момента протона в состоянии с заданными [c.100]

Посмотрим теперь, являются ли ядерные силы центральными. Центральными называются силы, действующие вдоль линии, соединяющей частицы. Центральные силы могут зависеть от относительной ориентации спинов частиц, но не могут зависеть от ориентации этих спинов относительно радиуса-вектора между частицами. Для центральных сил орбитальный и спиновый моменты количества движения сохраняются в отдельности. Поэтому в низшем энергетическом состоянии орбитальный момент / стремится принять наименьшее возможное значение / = О, при котором равна нулю центробежная энергия. Тем самым при центральных силах основным состоянием дейтрона было бы чистое S-состояние, в котором I = 0. Поскольку спин дейтрона равен единице, то спины протона и нейтрона параллельны. Следовательно, магнитный момент дейтрона при центральных силах должен равняться алгебраической сумме магнитных моментов протона и нейтрона. Отмеченное в 1 отклонение р,р -1- jXn от jid свидетельствует о том, что ядерные силы в какой-то мере нецентральны. Действительно, если предположить, что силы нецентральны, то орбитальный момент не будет точным интегралом движения. Им будет только полный момент. Согласно квантовому принципу суперпозиции состояний состояние дейтрона будет суммой состояний с различными значениями орбитального момента. Число возможных смешиваемых состояний сильно ограничивается законами сохранения полного момента и четности. Из закона сохранения полного момента следует, что если спин дейтрона равен еди [c.175]

Таким образом, мы пришли к выводу, что при нецентральных силах основным состоянием дейтрона будет суперпозиция 5-состояния (/ = 0) и D-состояния (/ = 2). В D-состоянии к суммарному спиновому магнитному моменту протона и нейтрона добавляется орбитальный магнитный момент протона в D-состоянии. За счет этого и получается отклонение магнитного момента дейтрона от аддитивного значения. [c.176]

Атом представляет собой сложную магнитную систему, магнитный момент которой является результирующей всех магнитных моментов электронов, протонов и нейтронов. Так как магнитные моменты протонов и нейтронов существенно меньше магнитных моментов электронов, магнитные свойства атомов по существу определяются магнитными моментами электронов. У имеющих техническое значение материалов это прежде всего спиновые магнитные моменты. [c.23]

Было бы естественно допустить, что протон имеет магнитный момент, как раз равный одному ядерному магнетону, определяемому формулой (3). Однако, как мы увидим ниже, опыт показывает, что для протона (/) = 5,585, но так как для него / = го по формуле (46) собственный магнитный момент протона оказывается равным 2,7927 яд- [c.542]

Вообще говоря, при работе с какой-либо из молекул обнаруживается несколько минимумов, относящихся к ядрам отдельных атомов, входящих в состав молекулы. Например, при исследовании пучка молекулы обнаруживается два минимума при значениях 1Но)р 65Ъ и 3994. Контрольные опыты показывают, что для молекул Li Li обнаруживается один минимум при (v/ Q)pe3 = 1652, а для молекул K piD — из которых лежит при значении (v///Q)pg3 = 3994. Отсюда однозначно устанавливается, что минимум 1652 относится к ядру Li , а минимум 3994 — к ядру Магнитный момент протона может быть определен путем исследования одной из молекул, содержащей водород, например, молекулы КОН. На рис. 328 показано образование минимума на кривой интенсивности пучка [c.572]

Магнитный момент протона (Н)...... [c.597]

Заметим здесь же, что магнитные моменты ядер не являются целыми кратными ядерного магнетона, а вычисляются по довольно сложной формуле. В частности, магнитный момент протона равен [c.311]

Магнитный момент протона Вр 1,41049 10- дж тл 1,41049 10—22 эрг гс 3 - 10-2 [c.62]

Магнитный момент протона в ядерных магнетонах М р/И Ы 2,79276 2,79276 7 - 10- [c.62]

Магнитный момент протона в ядерных магнетонах без диамагнитной поправки для образца НаО Е р/Ем 2,79268 2,79268 7 10- [c.62]

Экспериментально установлено 1з] магнитные моменты протона, нейтрона и дейтрона равны соответственно [c.48]

Магнитный момент протона Н-р 1,4106171 (55) 10-26 дж-тл- 10 23 зрг-гс-i [c.32]

Магнитный момент протонов Б Н2О в ядерных магнетонах v- p/v-n 2.7927740 (11) 1 1 [c.32]

Как уже говорилось в 1, наличие магнитного момента у нейтрона и большое значение магнитного момента протона могут быть объяснены только в предположении сложной структуры нуклона. Воспользуемся представлениями об испускании и поглощении мезонов нуклонами, изложенными в предыдущем параграфе, и предположим, что нуклон имеет структуру, аналогичную структуре атома. [c.83]

Этому значению близка сумма магнитных моментов протона и нейтрона [c.88]

Магнитный момент протона Постоянная Авогадро Постоянная Фарадея Магнетон Бора Ядерный магнетон Постоянная Планка Постоянная Ридберга Молярная газовая постоянная [c.269]

Несмотря на это, Штерну, Эстерману и Фришу удалось измерить магнитный момент протона , который оказался равным примерно 2,5 хв. Это значение сильно отличается от величины 1 1в, которую можно было ожидать по аналогии с электроном. [c.73]

Коэффициент 5,58 (—3,82) выражает связь между численным значением собственного магнитного момента протона (нейтрона), измеренного в ядерных магнетонах р,в, и численным значением его спина, измеренного в единицах Й, и называется гиромагнитным отношением ys- Таким 0 браз0М, по аналогии с уравнением (4. 10) для нуклона можно написать соотношение [c.82]

Мы уже говорили, что отличие магнитного момента протона от одного ядерного магнетона является удив(итель ным результатом. Еще более удивительным лредставляется существование магнитного момента у не имеющего заряда нейтрона. [c.82]

Поляризованные водородные мишени долгие годы вообще не удавалось получить. Их научились изготовлять сравнительно недавно с помощью магнитных полей, действующих на магнитные моменты протонов. Заметную поляризацию можно получить лишь ири очень низких (ниже точки кииения гелия) температурах. Эксперименты с поляризованными водородными мишенями крайне сложны, так как мишень перегревается и теряет поляризацию, как только на нее начинает падать пучок рассеиваемых частиц. [c.186]

Такое сложное состо ние может возникнуть только в том случае, если ядерныё силы не являются чисто центральными. Это означает, что ядерные силы должны зависеть не только от расстояния между частицами, но также и от ориентации спинов нейтрона и протона по отношению к радиус-вектору, соединяющему обе частицы. Учёт таких сил, которые носят название тензорных, даёт возможность объяснить существование квадрупольного момента дейтрона, а также тот факт, что магнитный момент дейтрона несколько отличается от суммы магнитных моментов протона и нейтрона 1 - [c.33]

Величина ц,о называется ядерным магнитоном. Можно было предположить по аналогии с электроном, что спиновый магнитный момент протона равен цо- Однако опыт показал, что собственный магнитный момент протона больше ядерного магнетона по современным данным [c.29]

Магнетон Бора (магнитный момент электрона) /2 = е/г/(2шес) 0,927 10 ° эрг/Гс. Магнитный момент нейтрона равен = = —1, 91/ 0 — 0,95 10 эрг/Гс, собственный магнитный момент протона больше ядерного магнетона Лр 2,79/2о- Все это свидель-ствует о том, что эти частицы обладают сложной неоднородной структурой. [c.493]

Смотреть страницы где упоминается термин Магнитный момент протона : [c.118] [c.152] [c.19] [c.19] [c.270] [c.14] [c.37] [c.54] [c.100] [c.171] [c.95] [c.62]

Основы ядерной физики (1969) -- [ c.119 ]

Введение в ядерную физику (1965) -- [ c.83 , c.86 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.255 ]

ПОИСК

Магнитный дипольный момент протона

Момент магнитный

Протон

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...