Взаимодействие ядра и электрона в атоме

Взаимодействие ядра и электрона в атоме [c.9]

Если силы взаимодействия между атомными ядрами и электронами в атоме целиком описываются электромагнитными полями, характерные короткодействующие силы взаимодействия между составляющими частицами ядра — ядерные силы — имеют неэлектромагнитную природу. Для описания ядерных сил Юкава [283] ввел так называемые мезонные поля. Простейший тип мезонного поля — скалярное поле, описываемое инвариантной скалярной полевой функцией Ч (Хг), удовлетворяющей уравнению [c.142]

В указанной области электромагнитные взаимодействия играют решающую роль, потому что гравитационные по сравнению с ними исчезающе малы, а сильные и слабые еще не включились из-за большого для них расстояния. Особенно важно, что электромагнитные взаимодействия приводят к соединению микрочастиц в системы, находящиеся в устойчивых (стационарных) состояниях. Так соединяются ядра и электроны в атомы, в молекулы, в кристаллы. Но эти же взаимодействия ионизируют атомы, приводят к распаду ядер и т. д. Процессы перестройки в системах заряженных частиц ведут к поглощению и излучению квантов электромагнитного поля, т. е. излучению и поглощению света. Круг физических явлений, вызываемых электромагнитными взаимодействиями в указанном диапазоне, чрезвычайно широк к ним относятся все химические реакции и биологические процессы. [c.22]

Если взаимодействие между спином и орбитальным движением частиц (электронов в атоме или нуклонов в ядре) слабее, чем взаимодействие между спинами (т. е. отсутствует или почти отсутствует [c.112]

Исследования строения атома и атомного ядра показали, что J3 состав атома входят электроны, протоны и нейтроны. Z протонов и (А — Z) нейтронов, вступая в сильные взаимодействия между собой, образуют атомное ядро Х , а Z электронов, обращающихся вокруг ядра, образуют электронную оболочку атома. В связи с этим вполне естественно было назвать эти частицы (е , р, п) элементарными частицами. Фотон (7), позитрон (е ) и нейтрино (v), имеющие самое непосредственное отношение к атому и ядру, также стали называть элементарными частицами. [c.337]

Рассмотренными характеристиками элементарных частиц можно было бы ограничиться там, где имеется только электромагнитное взаимодействие, например взаимодействие электрона в атоме. При исследовании поведения нуклонов в ядре основную роль играют ядерные силы (сильное взаимодействие). Спонтанный распад частиц, процессы р-распада обусловливаются не сильным и не электромагнитным взаимодействиями (за небольшим исключением), а слабым взаимодействием. Поэтому для выражения свойств и поведения элементарных частиц относительно сильного и слабого [c.344]

В 17 и 18 было показано, что при прохождении заряженных частиц через вещество одним из основных механизмов их взаимодействия с электронами и ядрами вещества является электромагнитное взаимодействие. Именно с наличием электромагнитного взаимодействия заряженных частиц с ядрами и электронами атомов среды и связаны особенности ядерных взаимодействий заряженных частиц. [c.432]

Прежде чем перейти к изложению сущности, укажем на различие трех выше указанных дифракционных методов. Оно обусловлено различной силой взаимодействия рентгеновского, электронного и нейтронного излучений с веществом. Рентгеновское электромагнитное излучение при прохождении через кристалл взаимодействует с электронными оболочками атомов (возникающие вынужденные колебания ядер вследствие их большой массы имеют пренебрежимо малую амплитуду), и дифракционная картина связана с распределением электронной плотности, которую можно характеризовать некоторой функцией координат р(л. у, z). В электронографии используют электроны таких энергий, что они взаимодействуют, главным образом, не с электронными оболочками атомов, а с электростатическими потенциальными полями ф(х, у, Z), создаваемыми ядрами исследуемого вещества. Взаимодействие между двумя заряженными частицами (электроном и ядром атома) значительно сильнее, чем между электромагнитным излучением и электронной оболочкой атома. Поэтому интенсивность дифракции электронного излучения примерно в 10 раз сильнее, чем рентгеновского. Отсюда понятно, почему получение рентгенограмм часто требует нескольких часов, электронограмм — нескольких секунд. [c.36]

Однако и планетарная модель оказалась неустойчивой, так как электрон, движущийся по орбите, обладает ускорением и должен излучать электромагнитную энергию значит, его энергия должна все время убывать. В частности, должна уменьшаться его потенциальная энергия взаимодействия с ядром, и электрон должен все время приближаться к ядру и в конце концов упасть на него. Чтобы придать устойчивость планетарной модели атома, пришлось сделать специальное предположение [c.135]

При анализе строения атома в первом приближении естественно пренебречь энергией взаимодействия электронов и считать энергию атома равной сумме энергий электронов в кулоновском поле ядра. Энергия электронов в кулоновском поле ядра хорошо известна, поэтому нетрудно найти распределение электронов по различным состояниям с учетом принципа Паули, которое имеет минимальную энергию. В результате получается идеальная схема заполнения оболочек, которая существенно отличается от реальной, но которую полезно рассмотреть. [c.284]

Расчетные методы квантовой электродинамики успешно применяются и для расчета практически важных процессов взаимодействия Y-квантов с атомами и ядрами. В этих расчетах ядро трактуется просто как точечный, или размазанный по объему ядра, но жестко связанный, заряд Ze. Здесь, конечно, надо иметь в виду, что, кроме таких чисто электромагнитных взаимодействий, могут идти еще фотоядерные реакции (см. гл. IV, И), а также процессы, связанные с поляризуемостью ядер. Однако интерференция между этими разнородными процессами практически отсутствует. Поэтому все их можно рассчитывать независимо. В чисто электромагнитном взаимодействии у-квантов с атомами и ядрами практически важнейшими процессами являются фотоэффект и рождение пар. Фотоэффект состоит в том, что у-квант поглощается атомом, из которого вылетает электрон. Свободный электрон поглотить фотон не может, так как при этом нельзя одновременно соблюсти законы сохранения энергии и импульса. Очевидно поэтому, что фотоэффект в основном будет идти при энергиях, сравнимых с энергией связи электрона в атоме, и что основную роль (порядка 80% при has > /, где I — ионизационный потенциал) будет играть фотоэффект с самой глубокой /С-оболочки атома. И действительно, сечение фотоэффекта резко падает при увеличении энергии у-кванта. Закон сохранения импульса при фотоэффекте практически не действует, потому что ядру фотон может отдать большой импульс, практически не передавая ему энергии (из-за большой массы ядра). Закон сохранения энергии выражается соотношением Эйнштейна [c.339]

Второе серьезное упрощение возникает за счет того, что энергия проходящих частиц значительно превышает энергию связи электронов в атомах. Это часто позволяет пренебрегать энергиями связи электронов вещества с атомами, т. е. трактовать эти электроны как свободные в момент столкновения с проходящей частицей. Там, где это существенно, взаимодействие электронов с ядрами часто можно с хорошей точностью учесть, считая, что каждый электрон имеет энергию связи, равную среднему ионизационному потенциалу (8.1). Ниже при рассмотрении конкретных процессов мы увидим, что возможны и дополнительные достаточно реалистичные упрощающие предположения, справедливые для отдельных конкретных процессов. [c.431]

Атомные (ковалентные) кристаллы. Для уяснения природы ковалентной связи рассмотрим простейший пример взаимодействия двух атомов водорода (рис. 1.12, а). Вследствие того, что плотность, электронного облака, описывающего состояние электрона в атоме очень быстро уменьшается с удалением от ядра, ири значительном расстоянии между атомами обнаружить электрон / у ядра Ь, а электрон 2 у ядра а мало вероятно. Поэтому атомы А и В можно-рассматривать как изолированные, а энергию системы, состоящей из двух атомов, принимать равной 2 о, где — энергия изолированного атома. [c.17]

СВЯЗЬ ВЕКТОРНАЯ — наглядная модель векторного сложения орбитальных и спиновых , моментов в полный момент J квантовой системы (атома, атомного ядра, молекулы), характеризующая взаимодействие электронов в атомах и молекулах и нуклонов в атомных ядрах. [c.473]

Отдельно взятое кристаллическое зерно в поликристаллическом металлическом материале можно рассматривать как монокристалл с однородной по объему и определенно ориентированной в пространстве кристаллической решеткой. Расположение атомов в узлах кристаллической решетки определяется силами их взаимодействия. С физической точки зрения природа этого взаимодействия объясняется следующим образом [36, 47]. Внешние валентные электроны в атомах металлов сравнительно слабо связаны с ядром и свободно перемещаются в кристаллической решетке, образуя так называемый электронный газ. Атомы [металла при этом превращаются в положительно заряженные ионы, которые взаимодействуют друг с другом и с электрон-ным газом. [c.54]

В случае очень высоких частот (( )-> оо) диэлектрическая проницаемость е(о)) любого вещества стремится к единице при очень быстрых изменениях напряженности поля процессы поляризации не успевают происходить. Предельный вид функции е(о)) при больших частотах, справедливый для любых тел (безразлично— металлов или диэлектриков), можно установить, рассматривая электроны вещества как свободные, пренебрегая их взаимодействием друг с другом и с ядрами атомов. Для этого частота ю поля должна быть велика по сравнению с собственными частотами (Dq электронов в атомах данного вещества. Пренебрегая Шд по сравнению с о), для е(о)) получаем из (2.38) такое же выражение (2.54), как и в металлах [c.96]

Дисперсионное взаимодействие. Дипольный момент электрически нейтральных, т. е. неполярных молекул, равен нулю только в среднем статистическом смысле. В каждый отдельный момент времени электрический момент любого атома не равен нулю, так как ядро и электрон, разделенные определенным расстоянием, образуют мгновенный дипольный момент, имеющий конечное значение. [c.68]

Взаимодействие ядра и электрона в атоме Электронная структура атома Особенности электронной структуры переходных элементов Межатомная связь в мопенулах гомеололярная или ковалентная связь] Основные типы связи в твердых телах Металлическая связь Особенности электронной структуры м связи в переходных металлах Электронная структура и свойства металлов [c.9]

В первую очередь сверхтонкая структура спектральных линий обусловливается наличием у ядер магнитного момента связанного с механическим моментом Магнитный характер взаимодействия между ядром и электронной оболочкой атома позволяет перенести на сверхтонкую структуру все рассуждения, которые применялись для объяснения обычной мультиплетной структуры. Вместе с тем, тот факт, что сверхтонкая структура, грубо говоря, в тысячу раз уже обычной мультиплетной структуры, заставляет предположить. что и магнитный момент ядер составляет приблизительно Viooo от магнетона Бора [Хд. Сходство сверхтонкой структуры с мультиплетной позволяет, прежде всего, построить векторную схему, которая дает возможность определять число компонент.- Если до сих пор мы характеризовали состояние атома результирующим моментом то при наличии ядерного [c.521]

В результате взаимодействия с электромагнитной волной атом приобретает дополнительную энергию Н. В последующем изложении мы будем считать, что энергия Н обусловлена взаимодействием электрического дипольного момента атома с электрическим полем Е электромагнитной волны (электродипольное взаимодействие). Рассмотрим теперь электрон в атоме, ответственный за данный переход l-v2, и пусть г есть радиус-вектор этого электрона относительно атомного ядра. В классическом случае электрический дипольный момент, соответствующий данному радиус-вектору г, равен просто i = er, где е — заряд электрона (с соответствующим знаком). При этом энергия взаимодействия Н с внешним электрическим полем запишется в виде [c.35]

Этот результат, полученный нами для одного частного случая, справедлив в самом общем случае любой системы электрических зарядов, в которой ие действуют никакие другие силы, кроме сил электрического взаимодействия. Состояния равновесия, свойственные таким системам, всегда неустойчивы, и эти системы не могут существовать сколько-нибудь продоллснтелыше время. Неустойчивыми, в частности, оказывались и все статические модели атомов, в которых ядра и электроны неподвижны для того чтобы построить устойчивую модель атома, пришлось предположить, что электроны движутся вокруг ядер тяк называемая планетарная модель. )). [c.135]

Мезоатомами называются атомы, у которых один из электронов заменен мюоном (см. гл. VII, 3) — отрицательно заряженной частицей с массой т , в 207 раз большей массы электрона и подобно электрону не участвующей в ядерных взаимодействиях. За счет соотношения неопределенностей (1.20) мюон в низшем энергетическом состоянии (на К-оболочке) в среднем находится в 207 раз ближе к центру ядра, чем электрон (в аналогичном состоянии). Поэтому такой мюон с заметной вероятностью находится внутри ядра, где- потенциал существенно меньше кулоновского по абсолютной величине. Это приводит к уменьшению энергии связи мюона. Величина этого уменьшения зависит от R j,. О масштабах этой зависимости можно судить, например, по тому, что в мезоатоме свинца энергия связи /С-уровня мюона уменьшается за счет нето-чечности ядра на 6,5 МэВ. [c.56]

При переходе от атома к ядру мы прежде всего сталкиваемся с трудностью, связанной с недостаточностью наших знаний о силах, действующих между нуклонами. На электроны в атоме действуют электромагнитные силы, количественная квантовая теория которых хорошо разработана и прекрасно согласуется с экспериментальными данными. Количественная же теория взаимодействия нуклонов до их пор не построена. Поэтому ядерные силы взаимодейстБИя [c.79]

Заряженные частицы (электроны, протоны, продукты деления и т. д.) взаимодействуют с частицами вещества, главным образом с элек-тронами, окружающими ядра атомов. Если частицы излучения несут достаточно большую энергию, каждое,такое" взаимодействие будет приводить к отрыву электрона от атома и образованию положительно заряженного иона. Для того чтобы это произошло, необходимо, чтобы энергия налетающей частицы превышала энергию связи электрона в атоме. Значение энергии связи электрона меняется в очень широких пределах от нескольких электрон-вольт для валентных электронов до многих тысяч электрон-вольт для электронов k-й оболочки тяжелых элементов. В данной главе прежде всего рассмотрим взаимодействие излучения с живой тканью, которую можно представить как смесь атомов легких элементов (табл. 14.2). Подобный подход может быть применен. и к любому другому типу вещества. [c.334]

Химический (изомерный) сдвиг мёссбауэровской линии наблюдается, если источник и поглотитель химически не тождественны. Он обусловлен тем, что при переходе ядра из осн. состояния в возбуждённое несколько изменяется распределение электрич. заряда в ядре. Это приводит к изменению энергии кулоновского взаимодействия ядра с электронной оболочкой, к-рая пропорц. произведению ср. квадрата радиуса ядерного заряда (точнее, радиуса эквивалентной равномерно заряженной сферы) на плотность электронов в месте расположения ядра 11)38(0)1 , где фв(0) — волновая ф-ция s-элeктpoнoв в центре атома. Если (г ) для возбуждённого и осн. состояний ядра не одинаковы, то энергия у-перехода будет отличаться от энергии у-перехода в случае точечного ядра на величину [c.103]

Компактная система Z , для внеш. электронной оболочки эквивалентна ядру с зарядом Z — 1, т. е. при захвате мюона кулоновским полем к.-л. ядра, напр. Ne, образуется М. а. Zp с электронной оболочкой соседнего атома F. Взаимодействие спинов и электрона из оболочки атома фтора в маги, поле позволяет проследить судьбу этого атома и даёт способ измерить абс. скорость хим. реакции изолиров. атома F (см. Ме-аонная химия). [c.229]

Атомный О. и. представляет собой связанное состояние атома и электрона по своей структуре как система, состоящая из положительно заряженного ядра и электронов, О. и. подобен атому. Однако, в отличие от атома, в О. и. взаимодействие валентного электрона с атомом короткодействующее поэтому число связанных состояний О. и. чаще всего одно, в то время как атом обладает бесконечным числом связаЬных состояний. Взаимодействие валентного электрона О. и. с атомным остатком носит обменный характер (си. Обменное взаимодействие). Поэтому способностью присоединять к электронной оболочке добавочный электрон обладают атомы, у к- )ых внеш. часть этой оболочки не заполнена. Для атома с заполненной электронной оболочкой взаимодействие и.меет характер отталкивания вследствие. этого щёлочноземельные металлы, имеющие заполненную внеш. s-оболочку из двух электронов, и инертные газы, имеющие замкнутую оболочку из шести р-электронов, не имеют О. и. [c.514]

Наглядное физ.истолкование С.-о. в. можно получить, рассматривая, напр., движение электрона в атоме водорода. Электрон обладает собств. моментом кол-ва движения — спином, с к-рым связан спиновый магн. момент. Электрон движется вокруг ядра по нек-рой орбите (примем этот полуклассич. образ). Обладающее элект-рич. зарядом ядро создаёт кулоновское электрнч. поле, к-рое должно оказывать воздействие на спиновый магн. момент движущегося по орбите электрона. В этом можно убедиться, если мысленно перейти в систему отсчёта, в к-рой электрон покоится (т. е. в систему, движущуюся вместе с электроном). В этой системе отсчёта ядро будет двигаться и как любой движущийся заряд порождать магн. поле Н, к-рое будет воздействовать на ыагв. момент ц. электрона. Электрон получит дополнит. анергию Д , обусловленную этим взаимодействием и зависящую от ориентации ц Д/ = —цН = —ЦдЯ. Т. к. проекция ц магн. момента р, на направление Н может принимать два значения ( /2, в единицах A), то С.-о. в. приводит к расщеплению уровней энергии в атоме водорода (и водородоподобных атомах) на два близких подуровня — к дублетной структуре уровней. У многоэлектронных атомов картина тонкого расщепления уровней энергии оказывается более сложной. Атомы щелочных металлов, у к-рых полный спив электронов равен Va, также обладают дублетной структурой уровней энергии. [c.645]

ФЁРМИ-ГАЗ—газ из частиц с полуцелым (в единицах Л) спином, подчиняющихся квантовой Ферми—Дирака статистике. Ф.-г. из невзаимодействующих частиц наз. идеальным, а в отсутствие внеш. полей—свободным. К Ф.-г. относятся электроны в металлах и полупроводниках, газы из атомов с нечётным числом нуклонов (напр., Не) электроны в атомах с большими атомными номерами, изучаемые в Томаса—Ферми теории нуклоны в тяжёльсх сильно возбуждённых ядрах, описываемые в рамках статистической модели ядра элементарные возбуждения электронов, взаимодействующих с фононами в кристаллич. решётке, и т. д. (см. также Ферми-жидкость). [c.282]

Причиной линейного Ш, э., наблюдаемого для Н, является, при заданном значении гл. квантового числа п (при я 2), наличие вырожден по I (связанного с движением электрона в кулоновском поле ядра и отсутствующего в многоэлектронных атомах). Если пренебречь влиянием спина на орбит, движение (ввиду малости спин-орбиталь-ного взаимодействия это справедливо при не очень малых полях , когда штарковское расщепление оказывается значительно больше величины тонкой структуры, см. Атом), то при заданном п совпадают уровни с /=0, 1, 2,. .., и- 1, обладающие разл. чётностью (чётные уровни с /=0, 2, 4,. .. и нечётные уровни с /=1, 3, 5,. ..). В электрич. поле нарушается с( рич. симметрия атома, исчезает его центр симметрии, с отражением в к-ром связано деление уровней энергии ка чётные и нечётные, квантовое число I теряет свой смысл и происходит смешение состояний разл. чётности, что приводит, согласно квантовой механике, к линейному Ш. э. Квантовомеханич. задача проще всего решается в т. н. параболических координатах, при введении к-рых состояния атома характеризуются параболическими квантовыми числами П =0, 1, 2,. .., п—1 и И2=0, I, 2,. .., п—I. Разность этих квантовых чисел п,—П2 входит в ф-лу, определяющую линейное расщепление уровня с заданным [c.474]

Э. с. электрона в атомах и ионах определяется его взаимодействием с ядром и электронами атомного остатка (атомного остова). Э. с. электронов внеш. атомных оболочек систем, находящихся в основном состоянии, совпадает с энергией ионизации, а для избыточного электрона от-рицат. ионов характеризует сродство к электрону. Э. с, электронов внутр. оболочек растёт по мере приближеши оболочки к ядру, что связано с влиянием не скомпенсированного др. электронами атомной системы кулонов-ского поля ядра. Напр., Э. с. электронов разных оболочек нейтрального атома Mg, имеющего электронную конфигурацию l.T 2j 2p 3i , составляют (в эВ) 7,65 (35 — оболочка), 54(2 j), 92(2. ) и 1308(b). [c.614]

Реакции под действием пионов (л ), каонов (К ) и шти-протоиов (р). При взаимодействии этих частиц с кулонов-ским полем ядра атома происходят их захват и образование т, н. экзотических атомов (см. Адронные атомы), а затем поглощение ядром. Изучение рентг. спектров адронных атомов позволяет получить сведения как о распределении плотности заряда в ядре, так и о свойствах самих отрицательно заряженЕ ых частиц, заменивших электрон в атоме. [c.669]

Если вспомнить, что элемент есть совокупность атомов, состоящих из ядра и электронных оболочек, то легко понять разницу в химическом и физическом подходах к изучению элемента. Химики изучают электронные оболочки атома, его способность отдавать или присоединять электроны при взаимодействии с другими атомал1и. Они устанавливают порядковый номер элемента и его место в периодической системе по особенностям строения внешней части атома. Физики определяют то же самое, но исследуют при этом сами ядра и идентифицируют элемент по его ядерным свойствам. [c.193]

Основой химического элемента, в том числе и металлов, является атом, состоящий из электрически положительного заряженного ядра и отрицательно заряженных электронов. Способность атомов соединяться 1руг с другом, образовывая связи различной прочности, объясняется разницей в электронном строении элементов. Свойства атома, а также связь между собой атомов одних и тех же элементов а атомов различных элементов зависят от общего числа электронов в атоме, расположения их по электронным уровням. Соединение отдельных атомов между собой и образование атомных комплексов обусловливает создание молекул химических соединений, образование атомных агрегатов металлов и других веществ. Эта способность атомов одного и того же или различных веществ образовывать неразъемное соединение является важнейшим фактором при сварке металлов. Основой образования неразъемных соединений является взаимодействие электронов, а движущей силой этого взаимодействия — стремление атомов к образованию завершенных электронных оболочек и достижению наиболее устойчивого распределения электронов. Возможность отдачи электронов одними атомами и присоединения их другими создает положительно и отрицательно заряженные ионы, которые, притягиваясь друг к другу, обусловливают наличие прочной атомной связи. Оставшиеся у ионов заполненные или незаполненные оболочки, взаимодействуя, определяют строгую закономерность расположения атомов-ионов в пространственной кристаллической решетке. Характер этого расположения атомов определяет вид пространственной кристаллической решетки. Для соединения двух металлов имеет значение соответствие их кристаллического строения и размеров атомов. Лучшие условия для совмещения атомов и установления общности кристаллического строения атомов, т. е. для сварки, будут при одинаковых кристаллических решетках, однотипных решетках с близкими параметрами и атомами с близкими размерами. В реальных условиях четкая закономерность нарушается наличием [c.4]

На основании квантовой теории Планка, исследований фотоэффекта Эйнштейном, экспериментальных работ Резерфорда о строении атома была создана Бором планетарная теория атома. Согласно этой теории электроны вращаются вокруг положительного ядра атома. Эта теория быстро завоевала прочное положение в науке тем, что дала объяснение природы спектральных термов. Попытки объяснения рентгеновских спектров на основании теории Бора для атомов, более сложных, чем водород и гелий, привели к тому, что все множество электронов в атоме стали считать разбитым на группы, к-рые расположены в атоме в виде слоев. Успехи новой теории атома дали повод к построению новой теории В., к-рая и была создана Косселем эта теория учитывает положительные стороны как теории Абегга, так и теории Штарка. Рассмотрение распределения электронов около ядра атома для различных элементов и прежде всего для инертных газов привело Косселя к утверждению, что группы из 2 электронов у Не и из 8 электронов у Ne и остальных инертных газов, являющиеся внешними электронными слоями, представляют собой в атоме весьма устойчивые группировки. Эта устойчивость сказывается в том, что (как это следует из спектральных исследований) чрезвычайно трудно удалить электрон из атома инертного газа. Поэтому Коссель сделал предположение, что образование химич. соединения идет благодаря переходу электрона В. от одного атома к другому т. о., что у соединяющихся атомов их внешние электронные оболочки содержат такое же число электронов, какое имеется в атомах инертных газов, ближайших к данным элементам в периодич. системе. Т. о. по Косселю атомы стремятся приобрести электронную конфигурацию, тождественную электронной конфигурации атомов инертного газа. В силу предположенного перехода электронов от одних атомов к другим при образовании молекулы и имея в виду, что до химич. реакции атомы не имеют свободного заряда, Коссель утверждал, что химич. связь есть чисто электростатич. притяжение между ионами в молекуле. Такие соединения в последнее время обычно именуют ионными соединениями. Эта теория кроме того, что прекрасно объясняла положительную и отрицательную В. Абегга и явление электролитической диссоциации, стояла в полном соответствии с периодич. системой во всяком случае для ее первых трех периодов и позволяла делать нек-рые количественные расчеты. Расчеты Борна электростатич. взаимодействия ионов в молекуле, представление Фаянса о деформации ионов. [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...