Магнитный момент ядра

Магнитный момент ядра [c.117]

Магнитный момент ядра li взаимодействует с магнитным полем электрона при этом энергия взаимодействия равняется (—И(,д-Нз ,). В результате этого взаимодействия электрон получает дополнительную энергию. Но ввиду того что принимает только дозволенные дискретные значения (квантование) по [c.119]

Если энергия взаимодействия внешнего поля Н с магнитным моментом электронной оболочки много больше энергии взаимодействия поля атомных электронов с магнитным моментом ядра [c.120]

В случае сильного внешнего поля связь магнитного момента ядра с магнитным полем валентных электронов нарушается и ядер-ный момент и момент электронной оболочки ориентируются относительно внешнего поля Н независимо друг от друга в соответствии [c.120]

Определяя экспериментально ту частоту радиоволн, которая поглощается п вызывает переориентацию атомов, и зная напряженность магнитного поля Н, из равенства (III.81) можно вычислить значение магнитного момента ядра (г . [c.122]

Значение этого оператора и нужно вставить в (III.76) при вычислении среднего значения (математического ожидания) магнитного момента ядра. [c.122]

Не все детали в сверхтонкой структуре спектров можно объяснить взаимодействием магнитного момента ядра с магнитным [c.127]

Понятие спина электрона было введено в 1925 г. для объяснения тонкой структуры атомного излучения. В дальнейшем для объяснения сверхтонкой структуры оптических спектров было высказано предположение о существовании спина и магнитного момента у атомных ядер. Пои этом ввиду чрезвычайной малости сверхтонкого расщепления магнитный момент ядра должен быть примерно в 1000 раз меньше магнитного момента электрона. [c.18]

СПИН И МАГНИТНЫЙ МОМЕНТ ЯДРА [c.57]

Представление о спине и магнитном моменте ядра было введено для объяснения сверхтонкой структуры спектральных линий. Остановимся вкратце на истории этого вопроса. [c.57]

Последующее усовершенствование спектральной аппаратуры привело к открытию сверхтонкого расщепления оптических линий. Для его объяснения была предложена гипотеза о существовании у ядра спина и магнитного момента. Взаимодействие магнитного момента ядра с магнитным полем электронов (различное при разных ориентациях спина ядра) приводит к дополнительному расщеплению спектральных линий. Для объяснения чрезвычайной малости этого расщепления (приблизительно в 1000 раз меньше тонкого) Паули предложил считать, что магнит- [c.59]

Определение спинов и магнитных моментов ядер основано на изучении взаимодействия магнитного момента ядра с магнитными полями. Эта задача может быть решена методами квантовой механики, а также при помощи векторной модели атома. [c.60]

Спин и магнитный момент ядра 6 1 [c.61]

Тогда энергия взаимодействия магнитного момента ядра с магнитным лолем электронов будет [c.66]

Методы определения спина и магнитного момента ядра, основанные на использовании внешних полей [c.69]

При использовании этих методов магнитный момент ядра [c.69]

Сильным полем Н называется такое поле, энергия взаимодействия которого с электронными оболочками много больше энергии взаимодействия электронных оболочек с магнитным моментом ядра [c.70]

В первом случае благодаря действию сильного внешнего поля связь магнитного момента ядра с магнитным полем валентных электронов нарушается, и электронная оболочка и ядерный момент ориентируются относительно внешнего лоля Н независимо друг от друга в соответствии со своими собственными моментами [c.70]

Опыты по определению магнитных моментов ядер значительно труднее опыта Штерна и Герлаха, так как из-за малости магнитного момента ядра требуется наблюдать примерно в 1000 раз меньшие эффекты. Кроме того, задача чрезвычайно осложняется необходимостью регистрировать этот весьма слабый эффект на фоне в 1000 раз более сильного эффекта, обусловленного магнитным моментом электронных оболочек. [c.72]

По причине того, что отклонение определяется магнитным моментом не ядра, а атома, метод слабых полей непригоден для определения магнитного момента ядра. [c.74]

Опрокидывающий эффект резонансного высокочастотного поля очевиден из рис. 18, где изображены положения векторов магнитного момента ядра и напряженности переменного поля Я4 для [c.75]

Определение магнитного момента ядра сводится к наблюдению резонанса и вычислению гиромагнитного отношения g из формулы [c.76]

Явление компенсации спинов начинает проявляться у ядра трития iH . Спин (1/2) и магнитный момент (- Зцв) трития получаются соответственно из спинов и магнитных моментов двух нейтронов 1И одного протона, если их слол<ить в предположении, что спины двух нейтронов ориентированы противоположно и компенсируют друг друга. В этом случае магнитные моменты обоих нейтронов также взаимно компенсируются, и спин и магнитный момент ядра определяются спином и магнитным моментом непарного протона. [c.84]

Ядра с четным А имеют целый спин, с нечетным — полуцелый. При вычислении спина и магнитного момента ядра надо учитывать не только спины и магнитные моменты нуклонов, но и до- [c.99]

Сверхвысокие магнитные поля и сверхнизкие температуры для поляризации ядер нужны потому, что вследствие исключительной малости магнитного момента ядра энергия его взаимодействия с ориентирующим внешним магнитным полем сравнима с энергией дезориентирующего теплового движения. Расчет показывает, что для получения заметной поляризации (несколько десятков процентов) нужны магнитные поля 10 э и температура о,огк. [c.159]

При Z>1 взаимодействием электронов с магнитным моментом ядра можно пренебречь. [c.268]

Перейдем теперь к обсуждению природы диа-, пара- и ферромагнетизма. При этом отметим еще раз тот факт, что магнитную активность проявляют все тела без исключения. Следовательно, за магнитные свойства вещества ответственны элементарные частицы, входящие в состав любого атОма. Такими частицами являются протоны, нейтроны и электроны. Опыт показывает, что магнитный момент ядра, состоящего из протонов и нейтронов, примерно на три порядка меньше магнитного момента электрона. Поэтому при обсуждении магнитных свойств твердых тел магнитными моментами ядер обычно пренебрегают. Не следует думать, однако, что ядерный магнетизм вообще не играет никакой роли. Имеется ряд явлений (например, ядерный магнитный резонанс), в которых, эта роль чрезвычайно существенна. [c.321]

По аналогии с магнитными моментами, создаваемыми в атомах электронами (2.18) и (2.19), магнитный момент ядра (г/ может быть представлен в виде [c.67]

Энергия взаимодействия магнитного момента ядра с электронами атома равна [c.67]

Такая упрощенная однонуклонная модель известна под названием модели Шмидта (1937). Согласно этой модели полный механический и магнитные моменты ядра определяются орбиталь-hijIm и спиновым моментами избыточного ( валентного ) нуклона [c.122]

Формула (4. 16) для вычисления энергии взаимодействия магнитного момента ядра с магнитным полем электронов позволяет по результатам измерения абсолютной величины расстояния между линиями и рассчитать магнитный момент ядра j,. Однако эти расчеты требуют знания величины а, характеризующей магнитное поле электронов данного атома в месте расположения яд ра. Вычисление а может быть сделано достаточно точно только для наиболее простых атомных систем (водород, водородподоб-ные атомы, галогены, щелочноземельные элементы). Этот расчет показывает, что, порядок величины поля электронов равен 10 — 10 э. Так, например, для электронов, находящихся в нормальном состоянии, оно равно 1,3 10 э для зЫ и 2,1 10 э для 55 S. [c.69]

Метод отклонения молекулярных пучков. Определение магнитного момента ядра методом отклонения молекулярных пучков в неоднородном магнитном лоле производится в опыте, аналогичном опыту Штерна и Герлаха. Как известно, идея опыта Штер на и Герлаха заключается в использовании поперечного магнитного поля с очень высокой степенью неоднородности такой, чтобы она проявлялась на протяжении размеров одного магнитного диполя, т. е. атома. В этом случае магнитный момент атома бу- [c.71]

Расщепление, связанное со сверхтонкой структурой (взаимодействие с магнитным моментом ядра или с его электрическим кнадрупольным моментом), обычно имеет меньший порядок величины, чем расщепление, связанное с эффектом Штарка оно не влияет на пригодность соли для процесса адиабатического размагничивания, но определяет нижний предел температур, которые могут быть ири этом достигнуты. [c.427]

Сверхтонкая структура. Если ядро парамагнитного иона обладает снином /, то имеет место небольшое расщеиленне основного уровня (эффект сверхтонкого расщепления). Оно состоит из двух частей, обусловленных 1) магнитным взаимодействием между магнитными моментами ядра и электронов и 2) электрическим взаимодействием между электрическим квадру-иольным моментом ядра и градиентом (в месте расположения ядра) электрического поля, создаваемого электронами. Первая из этих составляющих имеет порядок 10 eлГ , вторая еще меньше. [c.465]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...