Квантовая поправка от взаимодействия электронов

Когда эти материальные точки заключены в каком-либо сосуде, то от действия на них стенок сосуда возникают дополнительные силы, не учитывающиеся при этом выводе и изменяющие вид формулы (112), иногда совсем незначительно. Результат, выражаемый формулой (112), остается верным даже в тех случаях, когда при описании состояния системы материальных точек следует учитывать и квантовые поправки. Теорема о вириале сохраняет силу как для взаимодействия электронов и атомных ядер в молекулах или кристаллах, так и для взаимодействия между атомами, образующими звезду, или между звездами, образующими галактику. [c.302]

Для более точного определения собств. магн. момента электрона д,е надо рассчитать его энергию взаимодействия с внешним маги, полем, точнее, собств. энергию электрона в этом ноле. При этом, согласно квантовой электродинамике, следует учитывать также радиационные поправки, т. е. эффекты взаимодействия электрона с эл.-магн. вакуумом (с нулевыми колебаниями эл.-магн. поля). С учётом этих поправок собств. магн. момент электрона по абс. величине будет равен ig —[ig-f-Д 1, где ано.нальный магнитный момент Д(г обусловлен радиац. поправками и очень мал по сравнению с fig во втором порядке разложения но теории возмущений, где малым параметром является постоянная топкой структуры [c.639]

Сравнение интерференционных добавок к проводимости (11.30) и (11.32) с квантовой добавкой от взаимодействия электронов (см. ниже) показывает, что для d = 2 обе добавки имеют один порядок величины, а в случае d—l интерференционная поправка является главной. [c.186]

Квантовая поправка к плотности состояний и проводимости, происходящая от взаимодействия электронов [c.190]

Третья поправка учитывает спин-орбитальное взаимодействие-Как видно из названия, это есть взаимодействие между спином электрона и орбитальным моментом количества движения. Следовательно, в случае свободного атома в этом взаимодействии могут участвовать только электроны с главным квантовым числом п > 1, т. е. электроны в р-, d- или /-состоянии. Если бы электроны проводимости в самом деле были свободными и описывались плоскими волнами, то они не участвовали бы в этом взаимодействии, поскольку их волновые функции принадлежали бы к s-типу. Однако в некоторых (обладающих низкой симметрией) точках зоны Бриллюэна волновые функции электронов проводимости по своей пространственной зависимости могут относиться к р- или d-типу в таких областях энергия спин-орбитального взаимодействия может оказаться больше тепловой энергии, и каждый из обычно вырожденных уровней расщепится на два уровня. [c.88]

В начале этого параграфа мы говорили, что в квантовую электродинамику можно наряду с электронами и позитронами включить еще положительный и отрицательный мюоны. Удивительным свойством мюона является его полное сходство с электроном во всех свойствах, кроме массы. Обе частицы электрически заряжены и имеют спин половина. Обе частицы не подвержены сильным взаимодействиям. Электромагнитное взаимодействие для обеих частиц совершенно одинаково вплоть до таких тонких деталей, как, скажем, поправка (7.95) к магнитному моменту (но, конечно, в выражение для магнетона Бора у каждой частицы входит своя масса). Забегая вперед, скажем, что и в отношении слабых взаимодействий электрон и мюон ведут себя совершенно одинаково. И то, что в слабых взаимодействиях мюон распадается на электрон (см. (7.50)), а не наоборот, получается только потому, что мюон тяжелее электрона. Почему в природе существуют две частицы, так сильно различающиеся по массе и столь сходные во всех остальных отношениях Это, пожалуй, один из самых загадочных вопросов физики элементарных частиц. Что же касается практического участия мюонов в квантовоэлектродинамических процессах, то оно в общем-то невелико из-за большой массы мюона. Если явления с виртуальными электронами разыгрываются в области HIm , то явления с виртуальными мезонами ограничиваются областью, размеры которой в двести раз меньше. Поэтому сечение процессов с участием виртуальных мюонов (комптон-эффект, рождение пар и т. д.) на 4—5 порядков меньше соответствующих электронных сечений. Например, сечение комптон-эффекта уменьшается в 200 = 4-10 раз из-за того, что в знаменателе формулы для г1 (см. (7.85)) стоит квадрат массы. Кроме того, про- [c.341]

Теоретич. объясните С. у. дается квантовой электродинамикой, Определяющими оказываются два явления взаимодействие электрона с виртуально излучаемыми фогоггами и поляризация вакуума. Первое приводит к изменению эффективной массы электрона, второе — к искаже[гию куло-новского поля ядра на малых расстояниях от него. Ж то, и другое, естественно, вызывает смещение уровней энергии. Чтобы пайти величину смещения, необходимо рассмотреть Дирака уравнение с радиационными поправками, т. е. заменить в нем внеш1Гее поле ядра эффективным потенциалом учитывающим вакуумные члены, а массу электрона представить т. н. массовым оператором М, [c.502]

Каждому процессу рассеяния отвечает совокупность бесконечного числа Ф. д. Однако в квантовой электродинамике можно ограничиться практически учетом небольшого числа Ф. д. Это связано со слабостью электромагнитного взаимодействия, количественным выражением к-рой является параметр е //гс 1/137 ( — заряд электрона, Й — постоянная Планка, деленная на 2я, с — скорость света). Каждому элементарному акту взаимодействия (вершине на Ф. д.) соответствует в амплитуде рассеяния множитель е. Поэтому наибольший вклад вносят диаграммы, содержащие наименьшее число вершин (иа примерах рис. 2, 3 — две вершины). Диаграммы, содержащие большее число вершин, могут уже рассматриваться как поправки (их вклад наз. радиационными поправками). Т. к. эти диаграммы отличаются числом впутр. линий, а последние (каждая) соединяют по две вершины, то поправочные диаграммы отличаются от основной по числу вершин па четное число 2п. Соответствующий вклад в амплитуду содержит лишний множитель Т. о., совокупность всех Ф. д., у к-рых начальные и конечные состояния одинаковы, приводит к выражению для амплитуды рассеяния [c.294]

РАДИАЦИОННЫЕ ПОПРАВКИ — поправки к различным наблюдаемым эффектам в квантовой э.гек-тродинамике, физически обусловленные взаимодействием заряженной частицы со своим собственным электромагнитным нолем и формально возникающие из-за испускания и ноглощения виртуальных электронов и фотонов. Р. п. представляются в виде ряда ио постоянной тонкой структуры а = с // с 1/137, причем поправки 1-го порядка пропорциональны а, [c.265]

Кроме того, надо обратить внимание на то, что интерференционная температурная добавка к проводимости положительна, т. е. добавка к сопротивлению отрицательна. Иными словами, сопротивление падает с увеличением температуры, как в эффекте Кондо. Несмотря на это интересное обстоятельство мы не будем рассматривать эту добавку более детально, ибо, как мы увидим из 11.4, существует квантовая температурная добавка от элек-трон-электронного взаимодействия, которая превосходит найденную выше. Последнее справедливо для трехмерного массивного образца, который рассматривался до сих пор. Однако для тонкой металлической пленки (или проволоки) дело обстоит иначе. Ввиду этого мы кратко рассмотрим интерференционную поправку и в этом случае. [c.185]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...