Алгоритм волновой

Адаптируемость 281 Адекватность модели 25 Алгебра реляционная 274 Алгоритм волновой 187 [c.329]

Задачи трассировки этапа 2 предназначены для определения геометрии соединений, и алгоритмы для решения этих задач назовем геометрическими алгоритмами. Основными алгоритмами в этом случае являются волновые, лучевые, канальные, итерационные и эвристические. [c.30]

Для реализации волновых алгоритмов монтажное поле разбивается на прямоугольные площадки исходя из допустимых размеров проводников и расстояний между ними, Решение задачи трассировки сводится к определению последовательности прохождения прямоугольных площадок. [c.31]

Волновой алгоритм включает в себя два этапа. [c.32]

Волновой алгоритм связан со значительными затратами машинного времени, причем 90 % времени затрачивается на распространение волны и лишь 10 % на проведение трассы. [c.32]

Лучевые алгоритмы обеспечивают сокращение затрат машинного времени за счет того, что просматриваются не все прямоугольные площадки, как это делается в волновых алгоритмах, а только те, которые расположены по некоторым направлениям (лучам). [c.32]

Наибольшее быстродействие имеют эвристические алгоритмы трассировки, которые в отличие, например от волновых алгоритмов трассировки, просматривающих все трассы для выбора оптимальной, сразу стремятся проложить трассу по кратчайшему пути. Обход препятствий осуществляется по определенным правилам. [c.32]

Большинство известных алгоритмов трассировки основывается на волновом алгоритме (алгоритм Ли). Основные принципы волнового алгоритма Ли заключаются в следующем. Плоскость трассировки разбивают на прямоугольные площадки — дискреты заданного размера. Размер дискретной площадки определяется допустимыми размерами проводников и расстояниями между ними. Задача проведения трасс сводится к получению последовательности дискретов, соединяющих элементы а и 6, соответствующие началу и концу проводимой трассы. [c.327]

Рис. 6.12. Пример соединения элементов а и й с помощью волнового алгоритма

В рассмотренных примерах разностных схем для волнового уравнения не использованы уравнения характеристик и условия на них. Приведем алгоритм численного счета с использованием характеристик. Рассмотрим квазилинейное уравнение (7.19) гиперболического типа. [c.239]

Итак, будем определять запас устойчивости экипажа с невесомым корпусом, т. е. искать расстояния от центра тяжести ансамбля ног до границ опорного многоугольника. Проделаем эти вычисления для всех волновых походок. При этом интересоваться будем не абсолютным значением запаса устойчивости, а величиной и знаком разности в запасах у двух исследуемых моделей — с невесомым корпусом и с невесомыми ногами. Каких-либо особенностей этот перебор всех походок не имеет. Алгоритм его подробно описан в работе [3. [c.43]

Для построения всех возможных размещений схемы на плоскости [12] и получения рисунка удобно использовать различные модификации волновых алгоритмов Ли, получивших широкое применение при трассировке печатных электронных плат. [c.177]

Для систем со строгой поворотной симметрией алгоритмы определения их динамических характеристик в виде матриц волновых динамических жесткостей указаны выше. Такие системы именуют порождающими, а соответствующие им системы с нарушенной симметрией — возмущенными. [c.123]

Для моделирования поля U (х) согласно (65) необходимо для каждой реализации получить 2N значений случайных величин А/, Bj п N-т значений компонент волновых векторов ку. При получении реализаций Aj, Bj могут быть использованы соотношения, аналогичные (62). Для получения реализаций компонент волнового вектора необходимо воспользоваться алгоритмами моделирования гауссовских случайных векторов. Соответствующие алгоритмы можно найти в [18]. [c.285]

В работе [2] описана специальная конструкция тригонометрических рядов для построения периодических решений пространственной конвекции. В [3] детально разработан метод решения плоской задачи Релея с помощью этих рядов для случая валов. Показано, что с помощью специального подбора управляющих параметров алгоритма можно, в отличие от стандартного метода малого параметра, получать надежные количественные результаты для существенно больших надкритичностей конвективных движений. В предлагаемой статье приводится подробная аналитическая разработка подхода 2] для пространственной конвекции с гексагональной симметрией в горизонтальном слое со свободными границами. На основе полученных формул исследуется приближенно поведение линий тока, изотерм, зависимость числа Нуссельта от волнового числа. Численные расчеты проведены для малых надкритичностей при сохранении небольшого количества членов в рядах (7V = 2,4,6). Хотя область применимости построенных представлений по числу Релея еще не оценена, предложенная конструкция может быть использована при небольших N для расчета начальных приближений при построении, например, конечноразностных итерационных процедур решения уравнений Буссинеска для гексагональной конвекции. [c.390]

Проблема разработки общей (статистической) теории передачи информации в оптическом диапазоне волн в последнее время приобретает все большую актуальность. Двойственность природы электромагнитного излучения заставляет исследователей развивать два направления этой теории. Первое направление связано с волновым представлением электромагнитного поля и с использованием в качестве чувствительного элемента приемника, наблюдающего амплитуду напряженности поля. Второе направление связано с корпускулярной или фотонной природой излучения и с использованием приемника, считающего фотоны поля. Разумеется, оба направления тесно связаны друг с другом, однако алгоритм и структура оптимальных приемных систем существенно отличны, поскольку они зависят как от чувствительного элемента, так и от того представления, которое положено в основу исследований и проектирования. [c.5]

Книга посвящена основам теории цифрового представления волновых полей, их преобразованиям, алгоритмам вычисления этих преобра,зований, синтезу и записи голограмм, пространственным фильтрам для оптических систем обработки данных, визуализации информации, методам цифрового восстановления голограмм и интерферограмм, цифровому моделированию голографических процессов. Показано применение методов в оптике, акустике, измерительной технике, при неразрушающем контроле. [c.2]

На основе описанного алгоритма явной схемы расчета динамики балок и узких пластин разработана прикладная программа на языке ФОРТРАН с выводом графической информации. Тестирование созданной программы [84, 86] проведено путем сопоставления результатов с экспериментальными данными и численными расчетами других авторов [37, 120, 179] по импульсному нагружению пластин. Совпадение с экспериментальными данными по характерному прогибу в центре пластины давало отклонения, не превышающие 5—10 %, при этом ввиду полной консервативности схемы допустимо проводить расчеты для длительных промежутков времени, когда нестационарный волновой процесс завершается и пластина совершает малые упругие колебания в окрестности конечной остаточной формы. [c.63]

На втором этапе выполняется собственно трассировка, т. е. определяется геометрия соединений. Алгоритмы для решения второго этапа -трассировки можно назвать геометрическими. К ним относятся волновые, лучевые и итерационные алгоритмы [80, 107]. [c.236]

Это связано с тем, точки бифуркаций отвечают спонтанному нарушению симметрии системы и коллапсу волновой функции. В связи с этим, как показано И. Пригожиным, в точках бифуркаций проявляется универсальность поведения нано и макросистем живой и неживой природы. В монографии предложен универсальный алгоритм самоуправляемого синтеза наноструктур. Предложенный алгоритм отвечает алго- [c.7]

За последние 10—15 лет создан арсенал средств (включающий и такой мощный алгоритм коррекции, как обращение волнового фронта), позволяющих реализовать близкий к плоскому волновой фронт мощных лазерных пучков, и вполне достаточный для решения задачи получения предельно малой, определяемой дифракцией, расходимости. [c.9]

Однако, как и в любом деле, использование ОВФ имеет свои ограничения и недостатки. Алгоритм обращения волнового фронта плохо работает при сильно развитых нелинейных возмущениях в лазерном тракте, сегодня его практическая пригодность ограничивается, как правило, аберрациями, не превосходящими десятков длин волн (см. гл. 4). Достаточно остро стоит проблема расширения динамического диапазона работы ОВФ-зеркал для импульсов различной длительности. [c.10]

Рис. 4.12. Алгоритм обращения волнового фронта 1 задающий генератор, 2 — оптиче-1 скаи развязка, 3 — корректируемая оптическая система. 4 — обращающее зеркало

В этом разделе рассматривается итеративный алгоритм расчета фазовых ДОЭ, которые могут быть названы тловыми спектральными анализаторами, служащими для разложения амплитуды когерентного светового поля по ортогональному базису с угловыми гармониками. Сферическая линза фактически играет роль фурье-анализатора, так как она раскладывает светового поля на плоские волны или пространственные фурье-гармоники. Аналогично, комбинация линза + ДОЭ может быть названа анализатором Бесселя, Гаусса-Лагерра, или Цернике если данный оптический элемент раскладывает лазерный свет по соответствующему базису. Разложение по модам Гаусса-Лагерра используется при селекции поперечных мод на выходе многомодового волокна с параболическим профилем показателя преломления [44 . Базис круговых полиномов Цернике используется при анализе аберраций волновых фронтов [45. [c.622]

Описанный алгоритм использовался для расчетов волновых течений воздуха (с начальными условиями, соответствующими jDo = 0,1 МПа, Го = 293 К), содержащего взвешенные частицы кварцевого песка, когда отсутствуют фазовые переходы (а = Яо = = onst). [c.351]

Некоторые примеры, иллюстрирующие это явление, приве дены в работе [21], где был использован метод характеристик Численный метод решения был использован также в работе [18] В настоящее время разработаны и опубликованы различные алгоритмы решения одномерного волнового уравнения в слои стой среде, например алгоритмы TI и WONDY, использован ные в работе Лундергана и Друмхеллера [41]. Аналитическое исследование отражения и прохождения волн напряжений в слоистом материале проведено в работе Кинслоу [36]. [c.374]

На возможное возражение, что группа сама по себе является априорным понятием, можно указать, что понятие группы является результатом абстрагирования от различных подвижных инструментов циркуль, линейка и т. д., являющихся орудием геометрического исследования ). Напомним, что уже в геометрии Евклида неявно предполагалось, что все геометрические построения следует проводить с помощью только циркуля и линейки. Смысл этого требования становится ясен только с точки зрения программы Клейна. Геометрические свойства тел выражаются, таким образом, в терминах инвариантов группы и допускают изоморфную подстановку элементов пространства, в котором реализуется группа, и, следовательно, совершенно не зависят от самих геометрических объектов. Укажем, например, на реализацию геометрии Лобачевского на плоскости, предложенную А. Пуанкаре. Приведенный пример указывает на большую методологическую ценность программы Клейна. Аналогичный подход возможен также и в физике, где различные законы сохранения интерпретируются как свойства симметрии относительно различных групп. Основными группами современной физики являются группа Лоренца, заданная в пространстве Минковского, и группа непрерывных преобразований, заданная в криволинейном пространстве общей теории относительности, коэффициенты метрической формы которого определяют поле гравитации. В релятивистской квантовой механике мы переходим от группы Лоренца к ее представлениям, определяющим преобразования волновых функций. Как было показано П. Дираком, два числа I и 5, задающих неприводимое представление группы Лоренца, можно интерпретировать как константы движения угловой момент и внутренний момент частицы (спин). Иначе говоря, операторы, соответствующие этим инвариантам, перестановочны с гамильтонианом (квантовые скобки Пуассона от гамильтониана и этих операторов равны нулю). Числа, обладающие этими свойствами, называются квантовыми числами. В работах Э. Нетер дается общий алгоритм, позволяющий найти полную систему инвариантов любой физической теории, формулируемой в терминах лагранжева или гамильтонова формализмов. В основу алгоритма положена указанная выше связь между инвариантами группы Ли и константами движения уравнений Гамильтона или Лагранжа. В качестве простейшего примера рассмотрим вывод закона сохранения углового момента механической системы, заданной лагранжианом Г(х, X, (). Вводим непрерывную группу вращения, заданную системой инфи- [c.912]

Для волновых симметричных походок шестиногих шагающих машин найдены области существования всевозможных поз — различных сочетаний опорных ног. Показано, что любая волновая походка состоит из набора не более чем четырех поз. Описан алгоритм решения, приведена программа на языке Алгол. [c.171]

Для преобразования спектра систем с периодич. потенц. полем (напр., кристаллов) можно использовать алгоритмы изменения нормировочного множителя выбранного состояния бесконечной прямоуг, ямы. Если периодически продолжить потенциал, изображённый на рис. 4, нарушающий симметрию производных волновой ф-ции v /i(a) осн. состояния на краях ямы, то в спектре возникает лакуна (запрещённая зона) в окрестности SДействительно, для гладкого сшивания волновой ф-цни осн. состояния бесконечной ямы при продолжении ф) (х) на всю ось х на каждом новом периоде потребуется умножить l/i (х) на фактор нарушения симметрии I l i (o)l/l l i(0) , что приводит к экспоненц. росту амплитуды ij/i при энергии < ,. Такая ситуация характерна для запрещённой энергетич. зоны системы. Т. к. этот рост тем сильнее, чем больше фактор нарушения симметрии, степенью запрета можно управлять. Волновые ф-ции всех остальных состояний гладко продолжаются на всю ось без изменения величины их модуля, что характерно для разрешённых зон. [c.471]

Использование цифровых вычислительных устройств для анализа, синтеза и моделирования волновых полей служит альтернативой аналоговым методам, в том числе методам физической голографии. Оно обещает реализацию преимуществ, присущих цифровой технике обработки сигналов высокой точности и абсолютной воспроизводимости обработки, простоты изменения параметров и самого алгоритма обработки, возможности реализации сложных нел1шейных и логических преобразований, доступности результатов и простоты вмешательства на любой стадии обработки. Цифровые методы особенно естественны, если требуется получение количественных результатов. [c.4]

В ноябре 1985 г. в Риге на пятой Всесоюзной конференции по голографии группа авторов представила доклад на тему "Экспериментальное исследование радиоголографического метода воспроизведения волновых полей . В нем были рассмотрены результаты исследования одного из вариантов реализации метода, в основе которого лежит синтезирование радиоголограмм с помощью ортогональных линейных антенных решеток в условиях открытой площадки без применения специальных мер по устранению посторонних отражений. Установка для синтезирования обеспечивала получение в трехсантиметровом диапазоне волн радиоголограмм Френеля с апертурой 6 х 12 м при расстоянии до объекта голографирования около 30 м. Время синтезирования одной голограммы, содержащей 128 х 256 отсчетов, было равно 2 с. Радиоголограммы регистрировали в аналоговом виде для одной из квадратурных компонент путем фотографирования изображения с экрана электронно-лучевой трубки или в дискретно квантованном виде в комплексной форме посредством быстродействующей цифровой системы. Для обеспечения необходимой точности юстировки и синтезируемой апертуры и определения параметров системы и алгоритмов обра- [c.128]

Сейчас, в период компьютеризации, все больше физиков обращается к цифровой голографии как методу всестороннего изучения голографического процесса. Вычислительная техника с ее широкими возможностями количественной поточечной обработки изображений позволяет промоделировать весь голографический процесс от начального момента формирования голограммы до момента восстановления по ней исходного изображения, включая многие промежуточные этапы преобразования оптической информации. Цифровая голография как метод реализации голографического процесса с помощью ЭВЛ стала возможна благодаря наличию детально разработанного математического аппарата, адекватно описывающего волновое поле лазеров при формировании голограммы и восстановлении изображения. Достаточно большой опыт расчета волновых полей на ЭВМ, создание численных методов гармонического анализа двухмерных сигналов с помощью ЭВМ, разработка весьма эффективного алгоритма быстрого преобразования Фурье— все это явилось основой применения цифровЪй Техники в голографии. [c.111]

В задачах самовоздействия получили широкое применение лучевые методы исследования волновых процессов метод геометриче- Koii оптики [28, 32, 70], метод уравнения переноса яркости [47]. С их помощью удается построить эффективные численные алгоритмы решения многомерных задач, что особо важно для задач атмосферной нелинейной оптики. [c.12]

В настоящей монографии развита концепция диссипативного состояния физических систем в точках потери устойчивости симметрии системы, позволивщая разработать универсальный алгоритм эволюции диссипативного состояния физических и биологических систем. При разработке алгоритма были учтены свойства наномира, объекты которого обладают классическими, квантовыми и принципиально новыми свойствами (Б.Б. Кадомцев, В.Я. Шевченко). Рассмотрение наномира как мира множества иерархий коллапсов волновых функций, мира рождающихся и умирающих когерентностей, где постоянно существует вероятность выбора (бифуркаций), позволяет описать эволюцию сложных систем нано и макромира единым алгоритмом. [c.7]

Перераспределение напряжений, вызванное разрывами отдельных волокон, оказывает сушественное влияние на развитие разрушения композита в целом. Его исследование является необходимой составной частью и предпосылкой для разработки алгоритмов, имитирующих накопление повреждений в материале на ЭВМ. В свою очередь, анализ динамических эффектов, сопровождающих перераспределение напряжений при разрьше хрупких волокон, представляет собой даньнейшее развитие работ в этом направлении. Несмотря на очевидность динамического характера процессов разрушения высокомодульных волокон, количество работ, посвященных анализу динамических эффектов в композитах, относительно невелико. Связано это, по-видимому, со значительными трудностями, возникающими при попытках исследовать переходные процессы в гетерогенных средах. Не останавливаясь на разнообразных подходах к исследованию волновых процессов и динамики разрушения гетерогенных сред, рассмотрим лишь те работы, в которых исследуются динамические эффекты, возникающие при разрушении волокон в композиционных материалах. [c.95]

Алгоритмы коррекции волнового фро 1та излучения условно можно разбить на два типа. К первому относятся методы, при которых сначала набирается энергетика лазерного пучка, а затем ia выходе системы осуществляется коррекция волнового фронта. Типичным для такого алгоритма является метод усреднения, когда большое число малокогерентных мощных пучков преобразуется в когерентный пучок в ячейке — сумматоре на основе вынужденного рассеяния (см. гл. 4). [c.9]

Прежде чем перейти к рассмотрению наиболее широко используемого в лазерах на неодимовом стекле обращения волнового фронта на основе вынужденного рассеяния Мандельштама — Бриллюэна ОВФ ВРМБ), сделаем одно замечание. Алгоритм обращения [c.158]

Построение вычислительных алгоритмов, позволяющих рассчитывать волновые движения,— это важное направление, которое безусловно найдет себе применение в решении разнообразных проблем, и прежде всего геофизических. Поэтому имеет смысл попытаться использовать транс-дендентные уравнения и квадратуры, полученные при исследовании указанных задач для эффективного расчета параметров. Такая попытка была предпринята И. П. Оборотовым, которому удалось использовать найденное им уравнение частот и рассчитать ряд соотношений между параметрами волн. Однако пока это — единственное решение такого рода, а алгоритмов численного расчета для тех случаев, когда решение дается в форме кратных квадратур, еще нет вообще. [c.71]

В. М. Лятхера (1965—1968). В них построен обилий алгоритм расчета пространственно-временных спектров пульсаций давления на границе потока по заданному полю осредненной скорости и спектральным характеристикам пульсаций скорости. Выполненный, В. М. Лятхером (1965, 1967, 1968) анализ позволяет представить пульсацию давления на границе потока в виде суммы трех компонент турбулентной, волновой и вибрационной (связанной с подвижностью границ). В определенных условиях эти компоненты пульсации давления оказываются взаимосвязанными и не могут.рассматриваться изолированно. Однако такие случаи (изучаемые, в частности, при исследовании явлений гидроупругости) встречаются сравнительно редко (Л. А. Гончаров и Л. С. Максимов, 1963 М. А. Павли-хина, 1965 В. М. Лятхер, 1965). В обычных условиях отдельные компоненты пульсации давления могут рассматриваться самостоятельно. [c.749]

Получен ряд решений задачи дифракции в общем трехмерном случае. Приведены интегральные представления для оператора распространения электромагнитного поля, сводящие решение прямой задачи к четырем преобразованиям Фурье. При этом доказанное свойство унитарности оператора распространения позволяет обобпщть скалярные итерационные алгоритмы синтеза фазовых волновых полей на случай точного электромагнитного расчета. На основе указанных интегральных представлений, разработан градиентный метод решения обратной задачи восстановления волновых полей. [c.236]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...