Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Цернике

Построение, поясняющее применение теоремы Цернике  [c.308]

Благодаря симметрии самосветящейся щели S относительно отверстий Pi и Р2 из теоремы Цернике следует, что yi2(0) — вещественная величина, т.е. нужно, согласно формуле (6.63), потребовать, чтобы  [c.311]

Правда, Б грубом приближении, которое оказывается достаточным при решении большинства практических задач, опенки разрешающей силы в обоих случаях (j е. при рассмотрении когерентного или некогерентного освещения) не расходятся очень сильно. С принципиальной же точки зрения чрезвычайно интересно замечание Д. С. Рождественского, впервые предложившего считать освещение объекта в микроскопе частично когерентным. О его работах стоит вспомнить теперь, когда понятие частичной когерентности квазимонохроматической волны получило столь существенное развитие, истоки которого часто связывают лишь с формулировкой теоремы Цернике.  [c.339]


Чтобы убедиться в справедливости приведенных утверждений, снова обратимся к рис. 6.68. Размеры излучателя. S велики, он расположен близко к объективу 0, и угол 2а оказывается достаточно большим, чтобы отношение Х/ 2а) было сколь угодно малым. Но по теореме Цернике это отношение и определяет степень когерентности колебаний в плоскости Oi. При d = = l,22V(2a), значительно меньшем диаметра объектива 0, возникает первый минимум на кривой [ухг и можно считать, что весь объектив Oj освещен некогерентно. Тогда для выяснения основного вопроса — определения степени когерентности колебаний в точках Р и Р2 — нужно решать аналогичную задачу, считая, что объектив освещен некогерентным излучателем, размеры и положение которого в точности совпадают с объективом  [c.340]

На основе метода молекулярной динамики можно определить р.(г), а значит, и /г(г)=р,(/-) — 1 и, кроме того, прямую корреля ционную функцию с (г), определяемую из уравнения Орнштейна Цернике  [c.208]

Подставляя это выражение для с (г) в уравнение Орнштейна — Цернике (16.9), получим для радиальной функции распределения g r) уравнение  [c.290]

Этот метод быстро внедряется в световую микроскопию (46—59]. Следует коротко сказать о принципе действия и указать на преимущества его применения для металлографических исследований. При методе фазового контраста (МФК), открытого Цернике [60] для просвечивающей микроскопии, необходимо создать разницу хода в /4 длины световой волны, т. е. разницу фаз в 90° преломленного луча по отношению к непреломленному. Это оказалось возможным благодаря применению стеклянной пластины, на которую наносят тонкий, сдвигающий фазу на 90° слой относительно прозрачного вещества. Фазовая пластинка влияет на открывание диафрагмы и изменяет картину дифракции так сильно, что в поле зрения вновь передается разница уровней (глубина резкости) при разной яркости освещения.  [c.14]

Намного большая чувствительность к малым фазовым возмущениям достигается с помощью метода фазового контраста (метода Цернике). Прозрачный объект, являющийся источником возмущений, освещается идеальной плоской волной после его прохождения распределение комплексной амплитуды волны приобретает вид и о е , где (р — зависящие от поперечных координат фазовые отклонения, к-рые и подлежат регистрации. Транспарант представляет собой прозрачную пластинку с таким утолщением (либо выемкой) в малой при-осевой зоне, что между светом, проходящим через эту зону и через остальную часть сечения, создаётся разность хода Х./4.  [c.153]


Теория Орнштейна - Цернике. Гипотеза подобия  [c.442]

Таким образом, вдали от критической точки флуктуации плотности убывают по показательному закону. По мере приближения к критической точке а о, и корреляционный радиус неограниченно растет. При этом флуктуации плотности убывают значительно медленнее ( г ). Изложенная здесь теория была в несколько иной форме предложена Орнштейном и Цернике и носит их имена.  [c.444]

Важно понять, что это описание двойного преобразования Фурье полностью согласуется с интерпретацией двойной дифракции Цернике, и мы имеем дело с разными способами выражения одного и того же явления.  [c.94]

Значение предложенного Аббе метода оценки разрешающей силы микроскопа заключается также в том, что он открывает дополнительную возможность его применения любой волнистый рельеф можно рассматривать как некоторую фа.ювую решетку. Для наблюдения ее изображения нужно превратить такую фазовую решетку з амплитудную, т.е п систему светлых и темных полос. В теории фазовой решетки доказывается, что это можно сделать, если уменьшить или увеличить на п/2 разность фаз между волнами, ответственными за нулевой спектр и спектры высших порядков. Цернике указал, что для этого достаточно внести тонкую стеклянную пластинку в фокальную плоскость объектива микроскопа. На область в центре такой пластинки, где локализован максимум нулевого порядка, наносится тонкий прозрачный слой, который изменяет на п/2 фазу волны, распространяющейся в направлении только этого спектра. Для осуществления такого изменения фазы глой вещества с показателем преломления п должен иметь толщину ./4(п — 1). Этот метод, получивший название фазового контраста, позволяет исследовать очень нечеткие структуры и играет большую роль в различных приложениях.  [c.344]

Описанный метод улучшения контрастности изображения прозрачных объектов получил название метода фазового /(онтраспш (Цернике, 1935 г.). Микроскопы, использующие метод фазового контраста, выпускаются промышленностью и широко применяются в биологических исследованиях.  [c.366]

Одной из наиболее важных проблем статистической физики была и остается задача о фазовых переходах. Попытки ее решения восходят к работе Ван-дер-Ваальса 1873 г. [31]. В дальнейшем решение этой проблемы в той или иной степени сводится к вандерваальсовской схеме. Орнштейн, Цернике, Вейс нашли существенные стороны этого явления. После работ Каца, Улен-бека, Хеммера, Лебовица, Пенроуза и Либа стало ясно, что классическая теория описывает системы частиц, между которыми действуют силы с бесконечным радиусом притяжения, а это не соответствует реальности (что, в частности, приводит при таком подходе к появлению фазового перехода в одномерной системе).  [c.214]

Поскольку h r)=g r) + , то уравнение Орнштейна — Цернике можно рассматривать как интегральное уравнение для радиальной функции g r), где функция с (г) неизвестна. Исходя из физического смысла функции с (г), Перкус и Йевик предложили для нее выражение  [c.290]

Теория рассеяния света в критическом состоянии бйла развита Л. Орнштейном и Ф. Цернике. Согласно этой теории  [c.305]

Если рассмотреть волновой пучок с чётко выделен-иым направлением распространения, то при разнесении точек наблюдения поперёк этого направления ф-ция IyI также будет убывать. Характерный масштаб спада-иия у[ в этом случае наз. поперечным радиусом когерентности Г(). Эта величина характеризует ра 1мер тех участков волнового фронта, от к-рых может быть получена чёткая нптерференц. картина. По мере распространения волны в однородной среде величина возрастает за счёт дифракции (см. Ван-Циттерта—Цернике теорема). Произведение характеризует объём когерентно с-т и, н пределах к-рого случайная фаза волны меняется на величину, не превосходящую я.  [c.395]

Взятая сама по себе любая пара фокусов создает ряд синусоидальных групп на плоскости изображения. Это напоминает опыт Юнга (разд. 1.1), где пара апертур действует таким же образом. В этом смысле формирование изображения можно рассматривать как двойной процесс дифракции (идея, вьщвинутая Цернике около 1935 г. [64]).  [c.93]


Классическим способом выявления структуры материалов, подобных описанным, является использование селективного химического окрашивания, и значение этого метода нельзя недооценивать. Однако существует и более прямой метод определения различия между областями с различным показателем преломления (и, следовательно, разного биологического состава). Таким методом является фазоконтрастная микроскопия, предложенная первоначально Цернике приблизительно в 1935 г. [65], за что он был удостоен Нобелевской премии по физике 1953 г.  [c.114]

После основополагающих исследований Цернике были разработаны более сложные методы, которые в целом можно назвать интерференционной микроскопией. Они обьино предусматривают наличие какого-либо делителя пучка и управляемое введение фазового сдвига в один из пучков перед сведением. Дифференциально-интерференционный микроскоп Номарски особенно распространен в настоящее время и хорошо описан в [45].  [c.116]

Помня об этом соотношении между видностью полос и корреляцией, мы вернемся к сходству между парами Фурье, упомянутому в разд. 6.2.2, а именно парой видность полос-распределение яркости на рис. 6.4 и парой дифракционная картина-апертурная функция, хорошо знакомой нам из предьщущих глав. Как было указано в свое время, это сходство не является случайным или присущим лишь конкретному примеру. Можно показать, что так называемая картина комплексной степени когерентности (кросс-корреляция) в плоскости, освещаемой протяженным источником, совершенно аналогична картине комплексных амплитуд дифракции от апертуры того же размера и формы, что и данный источник. Формально это выражается теоремой ван Циттер-та-Цернике, которую можно найти в более специальных пособиях.  [c.142]

Если теперь апертура D собирающей линзы L удовлетворяет условию D = 20/= 2,44 v//d, где / — фокусное расстояние линзы, то линза будет собирать только свет, дифрагированный на диафрагме и формировать при этом когерентный пучок на выходе. Однако это доказательство является довольно упрощенным, поскольку оно использует соотношение (7.43), которое справедливо лишь в случае, когда диафрагма освещается светом, который уже является когерентным. Более строгое решение этой задачи требует изучения распространения частично-когерентных электромагнитных волн [3, с. 508—518]. Предположим для простоты (а также потому, что это нередко встречающийся на практике случай), что падающая на диафрагму волна не имеет пространственной когерентности. В этом случае из хорошо известной теоремы ван Циттерта — Цернике 3, с. 508—518] следует, что если пучок, выходящий из линзы L (см. рис. 7.9), должен иметь некоторое вполне определенное значение пространственной когерентности, то диаметр D линзы должен быть равен D = %f/d, где р — числовой коэффициент, который зависит от заданной нами степени когерентности. Например, если мы потребуем, чтобы степень пространственной когерентности между двумя крайними точками Pi и Яг на краях линзы имела значение  [c.465]

Временной аналог теоремы Ван Циттерта — Цернике. Результат (6) для времени корреляции можно интерпретировать как следствие временного аналога известной теоремы Ван Циттерта — Цернике для пространственно некогерентных пучков. Действительно, считая случайный процесс t) б-коррелированным, (х)= б(х), и используя  [c.65]

В предыдущих главах рассматривались основные причины, влияющие на вид интерференционной картины, наблюдаемой с ИФП. При этом предполагалось, что источник излучения испускает свет в виде цугов бесконечно большой длины, т. е. анализируемое излучение обладает временной когерентностью. Пространственная когерентность реального газоразрядного источника. может быть определена с помощью теоремы Ван-Циттера — Цернике [5] или, для объемных источников спонтанного излучения типа полого катода, с помощью обобщения теоремы Ван-Циттера— Цернике, выполненного в работе [17]. До появления лазеров ИФП обычно освещался светом с очень малыми разме-)ами области пространственной когерентности (10 —10 см). Использование ИФП совместно с лазерами в качестве селекторов излучения, применение ИФП в перестраиваемых лазерах для сканирования и монохроматизации излучения, измерение АК ИФП с помощью одночастотного лазера и другие способы их применения приводят к необходимости развития теории, описывающей вид интерференционной картины при прохождении через ИФП полностью или частично пространственно-когерентного излучения. В то же время появление импульсных лазеров с малой длиной излучаемого светового цуга, а также исследование спектральных линий, испускаемых атомами и ионами с малым временем жизни возбужденного состояния, ставят вопрос о влиянии на вид наблюдаемой с ИФП интерференционной картины временной когерентности излучения. Число работ, посвященных этим проблемам, в настоящее время невелико [29, 38, 47], хотя пространственная и временная когерентность анализируемого излучения, конечно, оказывают решающее влияние на формирование АК идеального и реального ИФП.  [c.78]

Выражения, стоящие в числителях (8.28а) и (8.286), являются автокорреляционной функцией поля в плоскости изображения [152]. Сами же выражения (8.28а) и (8.286) определяют нормированную функцию автокорреляции спекл-поля, т.е. являются нормированными комплексными козф-4 1циентами когерентности. Таким образом, имеет место ш>лное совпадение с формулировкой теоремы Ван-Циттерта - Цернике [152], если в качестве источника света рассматривать зрачок наблюдательной системы, освещаемый диффузно когерентным светом.  [c.196]


Таким образом, рассмотренные зффекты, обусловленные взаимной когерентностью идентичных спекл-полей, проявляются независимо от способа обеспечения их суперпозиции. Поэтому и теорема Ван-Цитгерта— Цернике, определяющая закономерности образования низкочастотных интерференционных картин, распространяется и на случай когерентной суперпозиции спекд-полей, обеспечиваемой пзпгем регистрации их интенсивности.  [c.210]

Эффект ветвления интерференционных полос наблюдается как в поперечном, так и в продольном сечениях суперпозиционного спекл-поля, содержащего две взаимно смещенные идентичные спекл-структуры. Интенсивность низкочастотной интерференционной картины, возникающей в таком суперпозиционном поле, описывается выражением вида (8.23), а распределение видности интерференционных полос выражением вида (8.27), т.е. определяется как нормированная функция автокорреляции спекл-поля. Известно также, что функция автокорреляции спекл-поля, обладающего гауссовой статистикой, выражается через фурьеюбраз пропус кания бинарной апертуры, ограничивающей спекл-поле и определяющей его угловой спектр (теорема Ван-Циттерта - Цернике). Например, для апертуры в форме очень узкого кольца видность с приемлемой точностью 212  [c.212]

В интерферометрах, в которых нет раздвоения источника света, в соответствии с теоремой Ван Циттерта — Цернике источники должны иметь ограниченные размеры. В частности, можно рассчитать ность II]  [c.651]


Смотреть страницы где упоминается термин Цернике : [c.308]    [c.312]    [c.920]    [c.290]    [c.310]    [c.242]    [c.39]    [c.572]    [c.471]    [c.581]    [c.24]    [c.105]    [c.23]    [c.526]    [c.12]    [c.65]    [c.288]    [c.163]    [c.308]    [c.529]    [c.141]   
Оптика (1976) -- [ c.366 ]

Основы оптики (2006) -- [ c.147 ]

Термодинамика и статистическая физика Теория равновесных систем (1991) -- [ c.698 , c.700 , c.729 ]



ПОИСК



Ван Циттерта — Цернике теорем обобщенная

Ван Циттерта — Цернике теорема

Временной аналог теоремы Ван Циттерта — Цернике

ДОЭ для разложения пучка по базису Цернике

Интегральное уравнение Орнштейна—Цернике

Круговые полиномы Цернике

Орнштейна — Цернике теория критических явлений

Орнштейна — Цернике теория критических явлений уравнение

Орнштейна—Цернике оценка парной корреляционной функции

Полиномы Цернике

Проверка теории Орнштейна и Цернике

Прямая корреляционная функция Орнштейна — Цернике

Соотношение Орнштейна — Церник

Теорема Ван-Циттера — Цернике

Теория Орнштейна — Цернике

Уравнение Орнштейна—Цернике

Фазовый контраст Цернике

Флуктуации и фазовые переходы. Теория Орнштейна- Цернике Гипотеза подобия

Формула Орнштейна — Цернике

Формулы свертки Орнштейна — Церник

Цернике апланатические

Цернике волна

Цернике главная

Цернике граница сред

Цернике двухфотонное

Цернике излучающая

Цернике излучения спектральная

Цернике кардинальные

Цернике каустическая

Цернике меридиональная

Цернике миогофотошюс

Цернике опорные

Цернике отражающая

Цернике падения

Цернике плоская

Цернике плоская поляризация

Цернике плоский клин

Цернике плоское зеркало

Цернике плоскослоистая среда

Цернике плоскости

Цернике плотность

Цернике побочная оптическая ось линзы

Цернике побочный максимум

Цернике поверхностная яркость

Цернике поверхность

Цернике поворачивающая призма

Цернике поворот плоскости поляризации

Цернике повышение разрешающей способности

Цернике поглощение

Цернике поляризации

Цернике ппглонщтрпьняя способность

Цернике сагиттальная

Цернике сопряженные

Цернике сферическая преломляющая

Цернике четвертьволновая

Цернике экваториальная

Цернике энергии поля



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте