Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Уравнение характеристик

Определить необходимую длину I щели, при которой в уравнении характеристики демпфера Р -- ки к ----- 2000 Н-с/м.  [c.215]

Для определения направления потока в перемычке составляют уравнения характеристик труб I—4  [c.278]

Указание. Е уравнении характеристики ветви / Й = / Ql) перепад пьезометрических уровней / 1 между узлами  [c.441]

Уравнение характеристики пружины, изготовленной из проволоки круглого сечения, на линейном участке ОА имеет вид  [c.469]

Уравнение характеристики на нелинейном участке АВ имеет вид  [c.469]


Уравнения характеристик имеют вид первое семейство dy = tg(i + а) dx,  [c.51]

Уравнение характеристики ас есть (см. задачу 103)  [c.557]

Таки.м образом, уравнение (IX.13) относится к гиперболическому типу, а уравнение его характеристик имеет два вещественных решения. Пользуясь выражениями (IX.15) и (IX.16), составим уравнение характеристик для (IX.14)  [c.114]

Уравнения характеристик (47) и (48) можно записать и в таком виде  [c.176]

Выше ( 7 гл. 4) были получены уравнения (47) и (48) характеристик первого и второго семейства, а также соотношения (49), выполняющиеся вдоль этих характеристик (условия совместности). В случае плоского течения условия совместности упрощаются (уравнение (51) 8 гл. 4). Если рассматриваемая область течения настолько мала, что коэффициенты в уравнениях характеристик и условиях совместности можно считать постоянными, то эти уравнения могут быть записаны в виде  [c.273]

ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ УРАВНЕНИИ ХАРАКТЕРИСТИК  [c.208]

Интегрируя, получаем уравнения характеристик.  [c.212]

После интегрирования имеем уравнения характеристик.  [c.213]

В рассмотренных примерах разностных схем для волнового уравнения не использованы уравнения характеристик и условия на них. Приведем алгоритм численного счета с использованием характеристик. Рассмотрим квазилинейное уравнение (7.19) гиперболического типа.  [c.239]

Ранее было показано, что через каждую точку области, где существует решение, проходят две характеристики, принадлежащие к различным семействам. Дифференциальные уравнения характеристик и условия на них представлены соотношениями  [c.239]

Для упрощения задачи в дальнейшем положим, что теплофизические свойства среды рс, X, г постоянны. Тогда уравнения (7.39) могут быть сразу решены, и уравнения характеристик первого и второго семейств приобретают вид  [c.243]

Для точек А и В уравнения характеристик в плоскости годографа вектора скорости соответственно имеют вид = —ч)1 + Р1 Рв = —а>2 + Рт- Вычитая из второго уравнения первое, получаем  [c.149]

Уравнение характеристики DJ первого семейства г/ — г/д = tg (Рд +  [c.187]

Решим теперь задачу о распространении волны по нелинейной системе с учетом малой утечки pG. Для этого вернемся к уравнению (12.2.12). Запишем для негодна уравнения характеристик  [c.379]

Уравнения характеристик для сверхзвуковых неравновесных стационарных течений. Системой уравнений газовой динами-  [c.45]

Для систем (2.21), (2.23), (2.57), (2.59), применяя общий прием, можно получить уравнения характеристик. В сверхзвуковом стационарном течении существуют три семейства характеристик два семейства линий Маха (характеристики С+ и С ) и линии тока (характеристики Со). Уравнения направления и условия совместности имеют вид для линий Маха  [c.46]


Существование простой волны связано с гиперболическим характером уравнений, описывающих этот класс течений. Напомним, что классическим гиперболическим уравнением является волновое уравнение. Дадим определение простой волны. Если течение безвихревое и одно из семейств характеристик — прямые линии с постоянными параметрами, то течение в этой области называется простой волной. Основным свойством простой волны является следующее к области движения с постоянными параметрами может примыкать только или еще одна такая область движения с постоянными параметрами, или простая волна. При этом оказывается, что для существования простой волны достаточно, чтобы одна из характеристик какого-либо семейства была прямолинейной с постоянными параметрами на ней. Указанные свойства простой волны нетрудно получить, рассмотрев в случае изоэнтропического течения уравнения совместности на характеристиках. Действительно, на С+-и С- характеристиках справедливы инварианты Римана 1+, -(см. 2.2). Пусть, например, прямолинейной характеристикой с постоянными параметрами является какая-либо из характеристик С+. Тогда все пересекающие ее характеристики С имеют одно и то же значение инварианта / = и—2а/(у—1), т. е. по всей области течения / — постоянная величина. Поскольку, с другой стороны, каждая из характеристик С+ имеет свое постоянное значение /+, то из постоянства двух величин /+ и / следует постоянство ы и а на каждой из характеристик С+ и, следовательно, их прямолинейность, так как уравнение характеристик имеет вид dx/dt = u + a. Подчеркнем, что параметры  [c.57]

Эти формулы аналогичны формулам (4.25), в которых Хм заменено на гз, поскольку в рассматриваемом случае вместо уравнения характеристики второго семейства использовано уравнение движения поршня. Величины Ыз и рз находят из соотношений  [c.121]

Согласно методу характеристик, получим уравнение характеристик и характеристическое соотношение с1л  [c.149]

Дифференциальные уравнения характеристик в плоскости мы получим, записав  [c.507]

Определить необходимую длину щели так, чтобы в уравнении характеристики демпфера P= kv было й = 200 к Г -сек м.  [c.215]

Указание. В уравнении характеристики ветви I  [c.422]

Пользуясь начальными условиями (5.8) и (5.9), принадлежащими к условиям типа Коши, уравнения характеристик (5.7) можно построить хорошо известным способом (см., например, книгу Прагера и Ходжа [36]). На рис. 5.1 показано лишь небольшое число кривых, принадлежапшх к каждому семейству характеристик. Характеристики GA и GE, проходящие  [c.50]

Г — 3" между точками пересечения функция Мд (ср) имеет точки перегиба, и ее истинный характер устанавл11вается подстановкой значения со в уравнение характеристики двигателя. Тогда функцг1я избыточной работы А.4 (ср) == ДА (ф) определится интегрированием функции А/И (ф) = Мд (ф) — Мс (ф). Дальнейший ход решения рассматриваемой задачи аналогичен случаю, когда не учитывается характеристика двигателя и момент инерции маховика может быть определен по зависимостям (28.3) или (28.6).  [c.346]

Наряду с характеристиками в плоскости х, у можно рассматривать также и характеристики в плоскости годографа, в особенности полезные при изучении изэнтронического потенциального течения, о котором мы и будем ниже говорить. С математической точки зрения это — характеристики уравнения Чаплыгина (116,8) (принадлежащего при v > с к гиперболическому типу). Следуя известному из математической физики общему методу (см. 103), с помощью коэффициентов этого уравнения составляем уравнение характеристик  [c.612]

Определяемые этим уравнением характеристики не зависят от конкретного решения уравнения Чаплыгина, что связано с неза-внсммостью коэффициентов последнего от Ф. Характеристики в плоскости годографа, являющиеся отображением характеристик С+ и С в физической плоскости, мы будем условно называть соответственно характеристиками Г+ и Г (знаки в (117,2) соответствуют этому условию).  [c.612]

Для нахождения же уравнения характеристик в физической плоскости достаточен первый член разложения. Подставляя 0 = x/a, г = у/а в уравнение годографических характеристик О = 2rl / /3, получим  [c.621]


Если В —АС>0, то уравнение характеристик имеет два решения, и основное уравнение (IX.14) называется в этом случае дифференциальным уравнением в частных производных второго порядка гиперболического типа. Если В —АС<0, то уравнение характеристик не имеет ни одного вещественного корня, а основное уравнение эллиптического типа. Если В —АС = 0, то уравнение характеристик имеет одно решение. Основное уравнение (IX.14) в этом случае называется дифференциальным уравнением в частных производных второго порядка параболического типа. В нашем случае в уравнении (1Х.13) Л = —1, B = tg20, С = 1, тогда  [c.114]

Решение (5.6) представляет собой в дифференциальной форме систему уравнений — характеристик двух семейств, а значения с1у1(1х) ,2 определяют углы наклона касательных к этим характеристикам в рассматриваемой точке.  [c.146]

При больших скоростях обте1сания становится необходимым учитывать такой характер движения за криволинейным скачком и пользоваться при этом уравнениями характеристик, которые отличаются от соответствующих уравнений для потенциальных течений. По этой причине и вид таких характеристик в плоскости вихревого потока иной, чем в плоскости потенциального течения, хотя в вихревом потоке может существовать одна характеристика в виде прямой (СО на рис. 5.6, б) являющаяся границей между течением около клиновидного носка и потоком на криволинейной стенке.  [c.151]

Снача.па определяем число Мв точке D. Для этого воспользуемся формулой (5.44). В результате решения задачи 5.30 получено значение Bmax/l L = 2,029, используя которое находим Мд = 2,526. Соответствующий угол Маха = = ar sin (1/Мо) = 23,32°. Угол наклона элемента характеристики второго семейства, проведенного из точки D, Рд —9д — 18,32°. Эта характеристика (см. рис. 5.8) пересекается со стенкой в точке В, координаты которой Хд, уд определяются в результате решения уравнений характеристики  [c.154]

На расстоянии х = Ы2 = 5 координата точки характеристики у = 1,233, а в конце профиля, где х = Ь = 10, эта координата у = 1,124. Таким образом, характеристика, представляющая собой линию возмущения, отраженную от скачка, не пересекает профиль. Следовательно, криволинейный скачок, образующийся за точкой J, и возникающий в этой области вихревой поток не влияют на обтекание профиля. В соответствии с этим течение вблизи профиля можно рассматривать изэн-тропическим и для расчета этого течения применять уравнения характеристик в виде u) = сОд 4- ( д — ), где L — произвольная точка на контуре (рис. 7.17).  [c.192]

Уравнение (23.18) называют уравнением характеристики системы сети), а график, иостроеиньп по этому уравнению, — характеристикой трубопровода [системы]. Рабочая характеристика насоса, показывающая зависимость создаваемого напора от подачи, не позволяет найти, в каком режиме насос будет работать на заданную систему. Для решения зтого вопроса необходимо рассмотреть совместно характеристику насоса и характеристику системы (рис. 23.8). Точка А пересечения характеристик называется рабочей точкой насоса. Рабочая точка показывает, в каком режиме работает данный насос на заданную сеть. В точке А развиваемый насосом напор равен требуемому /7 "= + + р7(рё ) + т. е. энергия, сообщенная жидкости в насосе,  [c.317]

Для уменьшения вычислений целесообразно использовать переменные =tg0, p = tga. В этих переменных уравнения характеристик, а также соотношения для функций тока (2.65) принимают соответственно вид  [c.113]

Если точка 3 лежит на оси симметрии, то Уз = Сз = 1зз = 0. Для определения хз, рз воспользуемся уравнением характеристик второго семейства и соответствующим характеристикам соотношением, домноженным на у. Имеем  [c.115]

Расчет стационарных сверхзвуковых течений газа с физикохимическими превращениями. Рассмотрим течегше реагирующего газа. Перепишем уравнения характеристик (2.60) — (2.65) в следующем виде  [c.117]

В сеточно-характеристическом методе по линиям г1з = onst иногда удобнее использовать уравнения характеристик в следующем виде  [c.124]

КОСТИ Ха направления. Может случиться, что для некоторого направления, составляющего угол ф с осью так что tgф = = dxjdxu знаменатель в формуле (15.8.6) обращается в нуль. Это направление называется характеристическим направлениел , а линии, пересекающие ось Xi под углом ф, характеристиками. Для того чтобы соотношение (15.8.6) имело смысл, необходимо, чтобы числитель также обращался в нуль для того же направления. Но определитель Dp, i содержит дифференциалы dp и di ), следовательно, уравнение i = О представляет собою соотношение между dp и dijj, выполняющееся вдоль характеристики. Иногда это соотношение оказывается возможным проинтегрировать, и мы получаем в замкнутом виде интеграл вдоль характеристики. Итак, положим Л = 0. Опуская элементарные выкладки, связанные с раскрытием определителя четвертого порядка, придем после упрощений к следующему дифференциальному уравнению характеристик  [c.502]


Смотреть страницы где упоминается термин Уравнение характеристик : [c.544]    [c.115]    [c.116]    [c.191]    [c.530]    [c.84]   
Аэродинамика Часть 1 (1949) -- [ c.407 ]



ПОИСК



136 — Понятие 135 — Схема 144, 155 Уравнения работы 136, 141, 142 — Характеристики

417—419, 448, 449. См. также Характеристик метод Характеристические линии» для разностных уравнений

559 - Статическая характеристика 545 Управление 556 - Уравнения динамики

Вероятностные характеристики решений линейных дифференциальных уравнений при нестационарных случайных возмущениях

Виброреологическйе уравнения, виброреологические свойства и эффективные виброреологические характеристики

Влияние нелинейности уравнений и характеристик гидротрансформато,ра на устойчивость переходных режимов в системе с гидротрансформатором без учета упругой податливости

Вывод уравнений для характеристик из уравнения для потенциа. Характеристики в плоскости годографа для потенциальных течений

Глава 19. Некоторые общие справочные Общие характеристики и уравнения 230 Данные

Дифференциальные уравнения и их характеристики

Задание К.5. Определение кинематических характеристик движения твердого тела и его точек по уравнениям Эйлера

Кольцо - Пространственная деформация 158 Физические уравнения 158 - Характеристика энергетическая

Линии скольжения как характеристики дифференциальных уравнений теории плоского течения идеально пластичного вещества

Логинов. Численный метод интегрирования одной системы дифференциальных уравнений тепло- и массопереноса в случае переменных физических характеристик

Метод интегрирования уравнения помпажа непосредственно по характеристикам вентилятора и сети

Нелинеаризироваиный сверхзвуковой поток. Характеристики уравнений плоского сверхзвукового потока. Линии возмущения и их основные свойства

Неустановившнеся движения Одноразмерные движения. Общие уравнения. Характеристики

Общее решение уравнения движения тела с бигармонической моментной характеристикой

Общие вопросы применения аппарата сопряженных уравнений и теории возмущений при исследовании инженерно-физических характеристик ЯЭУ

Общие характеристики и уравнения

Общие характеристики и уравнения 246 Предметный указатель

Одномерное движение двухфазных сред Энергетические характеристики потока 5- 1. Основные уравнения одномерного течения. Энтальпия торможения

Определение нестационарных аэродинамических характеристик колеблющихся тел на основе нелинейной системы уравнений газовой динамики

Основные уравнения и характеристики двухфазных потоков

Основные уравнения. Упрощающие предположения. Плоские установившиеся течения. Уравнение для потенциала. Звуковой барьер. Характеристики. Мелкая вода Вязкая несжимаемая жидкость

Основные характеристики гидравлических исполнительных механизмов с дроссельным управлением Блэкборн Дж. Ф Общие уравнения дросселирующих устройств

Основные характеристики и уравнения турбулентного течения

Подшипники газодинамические Уравнение гидростатические 169 — Характеристики при ламинарном режиме

Полный интеграл. Теорема Якоби. Метод разделения переменных. Переменные действие-угол. Метод характеристик. Метод Фока. Задача Коши. Классическая механика и квантовая механика. Уравнение Гамильтона-Якоби вр- представлении. Элементы гамильтоновой оптики Каноническая теория возмущений

Преобразование уравнений для характеристик а плоскости годографа скорости

Преобразования дифференциальных уравнений характеристик

Приближённые решения уравнений движения вязкой жидкости в случае больших чисел Рейнольдса Общая характеристика течений при больших числах Рейнольдса. Вывод основных уравнений теории пограничного слоя

Принцип действия, основное уравнение и рабочая характеристика центробежного насоса

Решение уравнений методом характеристик

Решение уравнения сервомотора при синусоидальном движении 1 золотника — Построение амплитудно-фазовой характеристики сервомотора

СПЕЦИАЛЬНЫЕ КЛАССЫ РЕШЕНИЙ УРАВНЕНИЙ ГАЗОВОЙ ДИНАМИКИ ТЕЧЕНИЯ С ВЫРОЖДЕННЫМ ГОДОГРАФОМ К вопросу о нестационарных плоских течениях политропнош газа с прямолинейными характеристиками (совм. с Н.Н. Яненко)

Система уравнений с независимыми характеристиками

Системы линейные - Дифференциальные уравнения 316-319 - Понятие характеристика

Слабые разрывы. Характеристики уравнений газовой динамики

Сопряженные уравнения и теория возмущений для исследования прочностных характеристик элементов ядерных реакторов

Статические характеристики и уравнение движения дроссельного гидравлического привода с насосом регулируемой производительности

Термоупругость Тел с зависящими от температуры физико-механическими характеристиками Уравнения динамической задачи термоупругости массивных тел

Траектории как характеристики уравнения Г амильтона — Якоби

Уравнение Гиббса — Дюгема для интенсивных характеристик смеси химических реагентов

Уравнение Дюгема для парциальных молярных характеристик

Уравнение бигармоннческое характеристики

Уравнение гиберболического типа характеристик

Уравнение движения привода при податливых характеристиках двигателя

Уравнение и характеристики трубопроводов

Уравнение механической характеристики двигателя постоянного тока

Уравнение упрощенной гидродинамической характеристики

Уравнение характеристики турбоагрегата

Уравнение энергетического баланса в одноразмерном потоке — Скоростные характеристики газового потока

Уравнения СП. Частотные характеристики входа нелинейного элемента. Условия существования предельных циклов

Уравнения движения и частотные характеристики линейной системы с центробежным возбуждением вибрации

Уравнения для расчета внутрибаллистических характеристик

Уравнения для характеристик в плоскости годографа для частных случаев движении газа

Уравнения и характеристики систем автоматического регулирования

Уравнения и частотные характеристики СП. Условия существования предельных циклов

Уравнения и частотные характеристики следящих приводов с учетом основных нелинейностей

Уравнения идеального газа в ортогональных координатах. Характеристики уравнений для двумерных течений в координатах

Уравнения начальных характеристик

Уравнения статики. Статические характеристики

Уравнения характеристик и условия на характеристиках

Уравнения характеристик крупности материала

Уравнения, описывающие частотные характеристики потока с энтропийными волнами в тракте

Усреднённые уравнения движение тела с бигармонической моментной характеристикой

Характеристики волнового уравнения

Характеристики дифференциальных уравнений в частных производны

Характеристики и уравнения нелинейных элементов

Характеристики нелинейного уравнения первого порядка

Характеристики отдельных элементов расчетной схемы станка и его уравнения движения

Характеристики системы дифференциальных уравнений

Характеристики системы обыкновенных дифференциальных уравнений

Характеристики системы уравнений газ — частицы

Характеристики системы уравнений газовой динамики

Характеристики уравнений одномерных нестационарных течений релаксирующего газа (ТО). Предельный переход к равновесному течению

Характеристики уравнений осесимметричного установившегося движения газа

Характеристики уравнений первого порядк

Характеристики уравнений с двумя переменными

Характеристики уравнений установившегося течения идеального газа

Характеристики уравнений эйлеровского уровня. Корректность задачи Коши

Характеристики уравнения Гамильтона — Якоби

Характеристические кривые и уравнения характеристик

Электродвигатели — Выбор 127,128 Выбор по условиям нагрева режимы тормозные 132 — Регулирование скорости — Системы 136138 —Соединения 114 — Характеристики механические — Уравнения

Эллиптико-гиперболический тип уравнений стационарных течений идеального газа. Характеристики



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте