Сила на твердую сферу

Здесь /д = П/а — интегральный поток на частицу в неподвижной жидкости / — безразмерный вектор, равный отношению силы сопротивления частицы к стоксовой силе сопротивления твердой сферы радиуса а (а — единый масштаб длины, с помощью которого введены безразмерные величины Ре, I, /ц) е — единичный направляющий вектор скорости жидкости на бесконечности. Переход к числу Шервуда осуществляется по формуле БЪ = 1/3, где 5 — безразмерная площадь поверхности частицы. [c.151]

Рассматриваемый тип движения газовых пузырьков в жидкости соответствует области 2 рис. 5.6. В этой области строгий анализ требует, вообще говоря, решения полного уравнения Навье—Стокса (1.4г) или (1.4д). Однако интерпретация границы сферического пузырька как свободной поверхности жидкости с нулевым касательным напряжением на ней позволяет использовать следующий приближенный подход. При обтекании газового пузырька чистой (без поверхностно-активных веществ) жидкостью, как уже отмечалось, практически отсутствует зона отрыва потока от поверхности раздела фаз (в отличие от обтекания твердой сферы, которое при Re > 1 сопровождается отрывом потока практически сразу за ее миделе-вым сечением). В силу этого вихревое движение локализуется в весьма тонком пограничном слое на поверхности обтекаемого пузырька и в следе за пузырьком. Во всей остальной области течение может рассматриваться как потенциальное. Толщина пограничного слоя 5 на границе пузырька радиуса а по порядку величины должна [c.216]

Межфазное взаимодействие в газовзвеси. Силу межфазного трения в соответствии с (1.3.41) будем задавать с помощью коэффициента трения, используя соответствующие зависимости для обтекания твердой сферы несжимаемой жидкостью (см. ниже 1 гл. 2) и учитывая поправки г1з на стесненность обтекания [c.91]

Значение коэффициента поверхностного натяжения S сильно зависит от присутствия малых количеств так называемых поверхностно-активных веществ (ПАВ) на границе раздела фаз. При обтекании капель и пузырьков концентрация ПАВ вдоль их границы может быть переменной из-за их конвективной диффузии. В результате вдоль границы образуется градиент поверхностного натяжения, что приводит к появлению касательных напряжений и приближает свойства поверхности капель и пузырьков к твердой поверхности. Поэтому в не очень очищенных жидкостях пузырьки обтекаются как твердые сферы, и сила вязкого сопротивления при Re < 1 лучше описывается формулой Стокса для твердой сферы (С,, = 24/Re ), чем формулой = 16/Re , следую- [c.160]

Рассмотрим задачу о движении абсолютно твердой сферы в безграничной массе несжимаемой идеальной жидкости, когда на жидкость не действуют внешние массовые силы. Пусть сфера радиуса а движется поступательно относительно некоторой неподвижной системы отсчета (л , со скоростью V (() в неограниченном объеме идеальной несжимаемой жидкости. Движение жидкости, вызванное движением сферы, относительно этой системы отсчета будем называть абсолютным движением. [c.181]

Понятие термически идеального газа с молекулярной точки зрения подразумевает пренебрежение силами взаимодействия между молекулами газа. На самом деле молекулы реального газа взаимодействуют друг с другом, и потенциальная энергия взаимодействия зависит от расстояния г между центрами молекул. Мы рассматриваем для простоты молекулы в виде сферически симметричных образований (фактически это означает усреднение по всем направлениям линии центров молекул). Вид зависимости Ы (г) качественно изображен на рис. 18. На расстояниях г < превалируют силы отталкивания между молекулами, возникающие вследствие деформации электронных оболочек. Эти силы весьма быстро возрастают при сближении молекул, и соответствующая ветвь кривой и (г) может быть с хорошей точностью заменена прямой, параллельной оси ординат и уходящей в бесконечность (приближение абсолютно твердых сфер). При г > го между молекулами действуют слабые силы притяжения, возникающие вследствие дипольного взаимодействия молекул и медленно спадающие с ростом расстояния между молекулами — 11 г) . При г = го (го [c.52]

Указанные свойства сил взаимодействия позволяют ввести две поправки в уравнение состояния термически идеального газа Р = КТ У. Первая поправка связана с действием сил отталкивания между молекулами. В приближении твердых сфер каждая молекула окружена сферой радиуса го - 2ро, недоступной для центров других молекул (ро — радиус молекулы). Объем этой сферы равен восьмикратному объему молекулы. Так как такой объем приходится на пару молекул (возможностью сближения трех или большего числа молекул мы пренебрегаем, считая газ разреженным), то недоступный объем, прихо- [c.52]

Уравнения (8.3.30) и (8.3.33) можно теперь использовать для вычисления силы трения, действующей на частицы разбавленной суспензии. Разбавленная суспензия определяется как суспензия, в которой кратчайшее расстояние между соседними твердыми поверхностями велико по сравнению с радиусами сфер. В такой суспензии течение жидкости вблизи каждой сферы можно рассматривать как однородное движение. Силу трения, действующую на каждую сферу, можно теперь вычислить, как если бы эта сфера оседала в неограниченной среде, движущейся с вычисленной однородной скоростью. [c.441]

При физической адсорбции полярные группы молекул удерживаются на поверхности слабыми силами, обусловленными силами электростатического притяжения между атомами и молекулами СОТС и твердого тела. Физическая адсорбция наиболее сильна при низких температурах. На практике сфера существования физической адсорбции ограничивается обработкой высокотеплопроводных материалов с относительно невысокими режимами резания. [c.444]

В предыдущих разделах мы рассмотрели случай материальных точек, которые непрерывно взаимодействуют одна с другой согласно уравнениям движения (1.1). Часто бывает удобно рассматривать предельные случаи, в которых между точками происходят только дискретные взаимодействия с конечными импульсами (жесткие столкновения) при этом силы не могут быть описаны обычными функциями и с уравнением Лиувилля нужно обращаться иначе. Предельный случай жесткого столкновения полезен, так как он дает более наглядное представление об эволюции системы и служит хорошим приближением для интенсивных сил отталкивания, с которыми реальные молекулы взаимодействуют на близких расстояниях. Эти соображения приводят к концепции газа из твердых сфер, т. е. системы многих биллиардных шаров , которые не взаимодействуют на расстоянии и сталкиваются по законам упругого удара. Диаметр сфер о эквивалентен радиусу действия сил взаимодействия реальных молекул. Фактически газ из твердых сфер можно представлять как систему материальных точек, которые не взаимодействуют, если расстояние между ними больше а, и взаимодействуют с формально бесконечной центральной силой отталкивания, когда это расстояние становится в точности равным а, так что большее сближение невозможно. [c.23]

Все изложенное здесь основывается на предположении, что молекулы являются твердыми сферами, которые взаимодействуют только при соприкосновении. Если же считать молекулы центрами силовых полей, обладающих сферической симметрией, то в каждом из уравнений переноса количества движения [уравнения (8) 1.9] появится дополнительный член, учитывающий суммарный результат действия сил на молекулы в с1х. Так, первое из уравнений переноса количества движения будет иметь вид [c.128]

Для качественного объяснения причин образования ЦМД можно провести формальную аналогию между каплей жидкости, находящейся на твердой подложке, и доменами. На каплю действуют два рода сил сила тяжести, под действием которой капля растекается по поверхности, и силы поверхностного натяжения, старающиеся придать капле форму сферы. На домен в отсутствие поля Яви действуют также два рода сил силы магнитостатического происхождения, стремящиеся растянуть домен, и силы, связанные с наличием энергии доменной стенки, стремящиеся сжать домен. Количественно в отсутствие поля это приводит к растеканию домена по поверхности с образованием лабиринтной структуры. Если создать поле Яв , то возникает третья сила, связанная с взаимодействием домена с внешним полем. Эта сила действует по направлению нормали к поверхности, т. е. сжимает домен. При достаточно большом значении напряженности поля Яв образуется ЦМД. [c.316]

Рассмотрим газ, состоящий из N небольших твердых сфер, взаимодействующих посредством парных сил, имеющих большой радиус действия и плавно меняющихся. Кроме того, будем считать потенциал взаимодействия ф везде отрицательным или равным нулю. Рассмотрим каноническую статистическую сумму для такого газа. Если мы хотим вывести из нее уравнение состояния, нам следует найти ее зависимость от объема. На многих примерах мы видели, что интегрирование по импульсам приводит только к умножению на (ср. задачи 3.5 и 11.9) этот множитель может быть опущен, так как он не играет роли в рассматриваемом случае. Для оценки конфигурационной статистической суммы разделим объем V на ячейки объемом Д, достаточно малые для того, чтобы можно было считать потенциал ф внутри А практически постоянным, но вместе с тем достаточно большие, чтобы каждая ячейка содержала большое число частиц. Пусть Г — радиус-вектор г-й ячейки и — число частиц в этой ячейке. Если величина б представляет собой объем твердой сферы и если со (N1) — объем фазового пространства для N1 таких сфер в объеме А, то в одномерном случае имеем для со (N1) (см. задачу 9.3) [c.335]

Поставим теперь те же задачи для малого тела произвольной формы определим его излучение, если известна скорость его осцилляций, и найдем скорость осцилляций тела, если известна сторонняя сила, на него действующая. Решив эти две задачи, мы сможем найти излучение, создаваемое малым твердым телом, на которое действует заданная сторонняя сила. Движение среды вокруг движущегося тела произвольной формы не удается найти в явном виде, как мы это сделали для сферы. Поэтому обе поставленные задачи допускают только частичное решение. [c.342]

В обычной записи давление на краю пластины равно —Р22(Я), обычно же измеряется величина—Р22( ) — Ра, где Ра — атмосферное давление. Для прибора конус — пластина, как мы убедились, ра = —Рзг Я) (9.56) при условии, что свободная поверхность жидкости является частью сферы. Нетрудно показать справедливость этого результата для прибора с параллельными пластинами, когда свободная граница является частью правильных круговых концентрических цилиндров, ось которых совпадает с осью вращения (или кручения). Более того, по причинам, указанным в конце главы 9, эти соображения сохраняют силу при сдвиге твердых тел, а также при сдвиговом течении жидкостей. Следовательно, давление на краю пластины с учетом (8.15) и (8.20) дается следующей формулой [c.321]

Перейдем теперь к разысканию главного вектора и главного момента сил давления жидкости на движущееся в ней твердое тело. Заключим движущееся тело внутрь некоторой неподвижной сферы очень большого радиуса Гд с поверхностью Од и применим теорему количеств движения к жидкой массе, находящейся в переменном во времени объеме X между поверхностями а н од. Обозначим через К вектор количества движения жидкости в объеме 1, через Р — искомый главный вектор сил давления жидкости на поверхность тела о и через Н —главный вектор сил давления, приложенных извне к поверхности ио тогда будем иметь [c.439]

Вторая задача часто ставится в тех случаях, когда равновесие заведомо имеет место, например, когда заранее известно, что тело находится в равновесии, которое обеспечивается связями, наложенными на тело. При этом условия равновесия устанавливают зависимость между всеми силами, приложенными к телу во многих случаях с помош,ью этих условий удается определить опорные реакции. Хотя этим не ограничивается сфера интересов статики твердого тела, но нужно иметь в виду, что определение реакций связей (внешних и внутренних) необходимо для после-дуюш,его расчета прочности конструкции. [c.30]

Рассмотрим вращение твердого тела вокруг неподвижной точки в потенциальном поле сил, инвариантном относительно поворотов вокруг некоторой прямой Г, проходящей через точку подвеса. Обозначим, как обычно, через р, ц, г проекции вектора угловой скорости на главные оси эллипсоида инерции тела, а через 71, 72, 73 — косинусы углов между прямой Г и главными осями инерции. Потенциал поля сил "V зависит только от переменных 71, 72, 73. Предположим, что У — аналитическая функция в некоторой окрестности нуля 7 = 72 = = -уз = О, содержащей сферу Пуассона [c.68]

Если расстояние, на котором две молекулы газа заметно действуют друг на друга, исчезающе мало по сравнению со средним расстоянием молекулы от ближайшей соседней молекулы или, как можно также сказать, если объем, занятый молекулами (или их сферами действия), исчезающе мал по сравнению со всем объемом, занятым газом, то для каждой молекулы по сравнению с путем, проходимым ее центром тяжести прямолинейно или только под действием внешних сил, исчезающе мала также и та часть этого пути, которая проходится со взаимодействием с другими молекулами. Для такого газа имеет место закон Бойля-Шарля как в том случае, когда его молекулы являются просто материальными точками или твердыми тельцами, так и тогда, когда они представляют собой любым образом составленные агрегаты. Во всех этих случаях рассматриваемый газ называется идеальным. [c.251]

Представления о движении молекул в жидкости, высказанные впервые Френкелем [1], находят применение в ячеечных теориях жидкости. Сумма по состояниям рассчитывается для модели, согласно которой каждая частица в жидкости движется в некоторой ячейке, созданной ближайшими к ней другими молекулами. Возможны другие модификации этой модели учет корреляции в движении молекул в разных ячейках, учет свободных мест в решетке, в основном в ближней координационной сфере, различные способы расчета самосогласованного поля, действующего на молекулу в ячейке. Однако существующие ячеечные теории не дают надежного способа расчета структуры жидкости, т. е. радиальной функции распределения на основе знания лишь молекулярных сил и общих принципов статистической механики. Имеющиеся способы расчета функции р(г) в рамках теории ячеек основаны на предположении, что в жидкости сохраняется кристаллическая решетка твердого тела. [c.87]

При > — у картина обтекания капли аналогична обтеканию по Адамару — Рыбчинскому (рис. 2.2). С уменьшением величины В интенсивность циркуляции жидкости внутри капли уменьшается и при В = — обращается в нуль. При дальнейшем уменьшении В < — -) возникает циркуляционная зона вокруг капли. Направление внутренней циркуляции становится противоположным по отношению к соответствующему направлению в случае Адамара — Рыбчинского. При этом, как следует из (6.3.3), действующая на каплю сила сопротивления превышает силу Стокса, действующую на твердую сферу. [c.246]

Рис.. 9.5. Сила, действующая на. твердую сферу со стороны падающей плоской волны (по Икэтаии).

Еще Больцман высказал эргодическую гипотезу — идею о равновероятности всех состояний изолированной системы [4]. Эта гипотеза с топологической точки зрения не может быть верна, и она была заменена квазиэргодической [56] фазовая траектория обязательно проходит через сколь угодно малую окрестность любой точки на эргодической поверхности. Эргодическая гипотеза дала начало больщому разделу математики — эргодической теории. Я. Г. Синай доказал ряд теорем по эргодичности систем, состоящих из твердых сфер [57]. Однако остается открытым вопрос относительно систем, состоящих из частиц, между которыми действуют силы притяжения. Кроме того, в классической эргодической теории не учитывается макроскопический [c.215]

В качестве примера использования (15.23) рассмотрим урав-иения состояния для систем твердых дисков и твердых сфер, которые имеют важное значение в силу того, что используются в качестве нулевого приближения в теории уравнений состояния плотных газов и жидкостей. Кроме того, для них известны уравнения состояния, найденные на основе машинного эксперимента, поатому исследование данных систем каким-либо методом позволяет определить эффективность этого метода. [c.272]

Но этого еще недостаточно для того, чтобы привести доступные нам эксперименты к той схематической простоте, которая позволила бы выяснить характеристические свойства, присущие понятию о силе. Все тела обладают известным протяжением) мы видели при изучении кинематики, что даже в частном случае движения твердой системы кинематические элементы (скорости, ускорения, траектории) отдельных точек, вообще говоря, отличаются друг от друга. Поскольку мы здесь предполагаем сделать общие индуктивные выводы о характере. сил путем анализа их динамического эффекта, совершенно ясно, что указанное многообразие одновременных кинематических особенностей неизбежно должно маскировать явления и даже отвлекать наше внимание от возможного схематического изображения всего процесса в целом. Чтобы элиминировать. это многообразие усложняющих обстоятельств, целесообразно ограничиться сначала телами настолько малыми (по сравнению с размерами области, в которой происходит движение), чтобы положение тела можно было определить без значительной погрешности геометрической точкой. 13сякое тело, рассматриваемое о этой точки зрения, принято называть материальной точкой. Это название не только не противоречит нашим наглядным представлепяям о конкретных явлениях, но, как было уже указано в кинематике (II, рубр. 1), соответствует уже установившимся взглядам так, например, положение судна на море обыкновенно определяют долготой и широтой места но в действительности эти координаты определяют только одну геометрическую точку на земной поверхности, которую мы отолсествляем с нашим судном в силу его незначительных размеров по сравнению с размерами земли точно так же, чтобы привести пример, еще лучше соответствующий приведенному выше определению, мы изображаем все звезды точками на небесной сфере, хорошо зная, как велики их размеры по сравнению с телами на земле. [c.300]

Если нужно вычислить только гидродинамическую силу и момент, действующие на твердую сферическую частицу, но не само поле скоростей, то это можно сделать, воспользовавшись законами Факсена [11]. В соответствии с этими законами в случае, если сфера погружена в неограниченную жидкость, имеющую на бесконечности скорость V , причем центр сферы движется поступательно со скоростью U, а сама она вращается с угловой скоростью 0), то сила и момент, действующие на сферу, равны [c.86]

Задача о движении двух твердых сфер, равных или неравных, движущихся с одинаковыми малыми постоянными скоростями вдоль своей линии центров, была решена Стимсоном и Джеффри [30] и представляет собой удобный эталон для оценки точности других более приближенных методов, которые обсуждались раньше в этой главе. Решение основано на определении стоксовой функции тока для движения жидкости, а из нее — сил, необходимых для поддержания движения сфер. Такое упрощение оказывается возможным вследствие осесимметричности движения. [c.311]

Определить постоянные А тл В таким образом, чтобы это решение описывало обтекание неподвижной твердой сферы потоком неограниченной жидкости со скоростью Ш, О, 0) на бесконечности. Показать, что этот поток действует на сферу с силой Ьщкаи, направленной по потоку. [c.571]

Пользуясь предложением 1, укажем метрики на двумерной сфере, для которых уравнения геодезических допускают неприводимые интегралы 3-й и 4-й степени. С этой целью рассмотрим задачу о вращении тяжелого твердого тела с неподвижной точкой. Эта система с тремя степенями свободы инвариантна относительно группы вращений вокруг вертикали. Фиксируя нулевую постоянную соответствующего интеграла Нётер (интеграл площадей) и проводя факторизгщию по орбитам действия группы симметрий, сведем эту задачу к системе с двумя степенями свободы на фазовом пространстве 7 S . Гамильтониан имеет вид (6.1), где Г — гамильтониан приведенной задачи Эйлера, а V К — потенциальная энергия силы тяжести. Если выполнены условия Горячева — Чаплыгина или Ковалевской (см. 5 гл. П), то уравнения с гамильтонианом T+V допускают дополнительный интеграл соответственно третьей и четвертой степени по скоростям. Предложение 1 дает метрики на двумерной сфере с интегралами степени 3 и 4. При V = О эти интегралы приводимы. А. В. Болсинов и А. Т. Фоменко дали доказательство неприводимости интегралов Горячева — Чаплыгина и Ковалевской, основанное на глубоких идеях теории топологической эквивалентности интегрируемых гамильтоновых систем. [c.404]

Пока что не опубликовано никаких данных относительно радиальной функции распределения системы твердых сфер, за исключением работы Ротенберга [72], исследовавшего форму первого максимума при очень высоких плотностях. Такие расчеты были бы очень полезны, особенно на В -ветви при давлениях, скажем, ф < 5, где интерпретация результатов сравнительно проста. Их можно было бы использовать в качестве нулевого приближения при расчетах по теории возмущений свойств систем молекул с более реалистичными межмолекулярными силами. [c.354]

Планета, которая преаполагается состоящей из концентрических однородных сферических слоев. В теории притяжения доказывается, что если планета является твердым телом, образованным из концентрических однородных сферических слоев, то ньютоновские силы, с которыми какая-нибудь внешняя точка р. притягивает к себе элементы планеты, имеют равнодействующую, приложенную в центре тяжести О и равную притяжению точкой р всей массы планеты, если предполагать ее сосредоточенной в точке О. Тогда, каково бы ни было число притягивающих точек р, результирующая сил притяжений, действующих на планету, будет приложена в точке С и будет такой же, как если бы вся масса планеты была сосредоточена в этой точке. Движение планеты вокруг своего центра тяжести будет тогда таким же, как движение твердого тела вокруг неподвижной точки С, когда силы имеют равнодействующую, проходящую через эту точку. Но в данном случае эллипсоид инерции для точки О будет, очевидно, сферой и любая ось, проходящая через точку О, будет главной. Следовательно, движение вокруг точки О будет представлять собой вращение вокруг оси, сохраняющей постоянное направление в пространстве и в теле. Явлений прецессии и нутации не будет. [c.210]

В большинстве случаев силы притян ения между молекулами газов и твердой стенкой оказываются достаточными для того, чтобы каждая ударяющаяся о твердую стенку молекула прилипала к ней на некоторое время. Однако, находясь в сфере молекулярного притяжения твердой стенки, молекула продолжает находиться в состоянии движения, причем обладает той же средней кинетической анергией, что и до удара. Все различие сводится к изменению характера движения вместо поступательного, движение приобретает колебательный характер, при котором молекула находится вблизи некоторого среднего положения, то слегка удаляясь от него, то приближаясь к нему. Это движение поддерживается взаимодействием молекулы с окружающими атомами твердой стенки путем как бы непрерывного обмена толчками. Интенсивность и направление этих толчков, подчиненных закону случая, оставаясь в среднем постоянными, обнару- [c.69]

ДС [2] при трении сферы диаметром 8 мм из стали 9Х18Ш без покрытия по дискам из стали 1Х18Н9Т с нанесенными на них покрытиями толщиной 15 мк. Во всех покрытиях отношение количества связующего к количеству твердой смазки составляло 0,5 по весу. Опыты проводили при постоянной нагрузке в контакте образцов 0,55 kF и скоростях скольжения 0,10—0,14 м1сек при разрежении 10" —10 тор. Температурную стойкость оценивали в кратковременных испытаниях в диапазоне температур от 20 до 700° С и длительности опыта при каждой заданной температуре 1 мин. В длительных испытаниях, проводившихся при постоянной заданной температуре 500 и 600° С, путь скольжения ползуна составлял 4—4,5 км. В процессе испытания фиксировали величину силы трения и температуру. [c.130]

Характерно, что у Галилея прочность связана с предельным состоянием элемента, а вот как ведет себя элемент в рабочем состоянии, было еще неведомо. Первым, кого осенила догадка о том, что твердые тела не совсем твердые, что они реагируют на приложенные к ним силы, был Роберт Гук (1635—1703). Этого страстного изобретателя отличала буйиая фантазия и оригинальное мышление. Он не только сделал массу удивительных изобретений — карданную передачу, ареометр, проекционный фонарь, термометр и многое другое,— но и высказал множество идей из сферы деятельности передовых ученых его времени, а это почти всегда порождало споры о приоритете на крупные открытия, такие, как печально известная тяжба с Исааком Ньютоном о приоритете на закон всемирного тяготения. Отражением борьбы за приоритет была и вышедшая в 1676 г. рабо-. [c.20]

На окончательную структуру влияют фазовые переходы, не связанные с существенными изменениями фазового сост,ава. Речь идет о сферо-идизации фаз и коалесценции. При этом движущими силами могут быть разница в удельной энергии межфазных границ, а кроме того, разница в свободной энергии более мелких и более крупных частиц (энергия Гиббса). На рис. 1.2 показано, что кривая изменения свободной энергии мелких частиц р-фазы С р расположена выше кривой изменения свободной энергии крупных частиц этой же фазы Ср, а концентрация а-твердого раствора, находящегося в равновесии с мелкими выделениями р-фазы, С больше, чем при равновесии с крупными выделения1ии,— С. Поэтому в твердом растворе существует градиент концентрации химического элемента между выделениями разного размера и может появиться направленный диффузионный поток атомов, что и вызывает коалесценцию. [c.7]

Силы Бернулли. Аналогичные постоянные силы возникают между твердыми частицами, если они вследствие своей инерционности не успевают следовать за движением жидкости и обтекаются ею. Из гидродинамики известно, что если две неподвижные сферы находятся в потоке жидкости, которая протекает со скоростью v перпендикулярно линии, соединяющей их центры, то вследствие пониженного давления между сферами на них действует притягивающая сила F= 3l2)7ip R RilL )v (V.30) [c.116]

Тот факт, что агрегат из несвязанных многогранных или округлых твердых частиц при нагружении тремя неравными главными давлениями в определенных пределах обнаруживает (в массиве) упругую сжимаемость и упругие касательные напряжения, уже с давних пор известен ученым, исследовавшим возможные типы деформации грунтовых тел. Достаточно вспомнить, что при землетрясениях волны расширения и сдвига проходят по песку и самым верхним неуплотненным слоям земной коры. Это побудило в недавнее время группу ученых-упругистов развить специальную механику зернистых материалов, основанную ка новых идеализированных моделях. Они предположили, что эти тела состоят из одинаковых упругих сфер, упруго контактирующих друг с другом, и уложенных, скорее всего, в соответствии с одним из наиболее плотных типов упаковки сфер в плотные правильные слои. Кроме того, они считали возможным описать равновесие и характер колебаний сфер, если известно, что происходит на площадке контакта двух сфер, когда между ними передается нормальная сила Р и касательная сила Т. [c.605]

Аналогия в поведении II. и протонов проявляется в наибольшей мере во взаимодействиях нуклонов внутри ядер (в особенности легких) и в столкновениях с ядрами быстрых нуклонов с энергией в десятки Мае и выше. В этих случаях кулоповское отталкивание не препятствует протонам входить в сферу действия ядерных сил. Ход явлепий определяется ядер-пыми силами, одинаковыми для II. и протона, тогда как гораздо более слабые электромагнитные взаимодействия, различные для II. и протона, приводят к поправкам, часто несущественным. В отличие от этого, при малых энергиях (условная граница — высота кулоновского барьера для протонов в тяжелых ядрах, т. е. энергия 15 Мае) на первый план выступает различие в поведении Н. и протонов, тем более резкое, чем ниже их энергия. Для медленных протонов главными процессами являются электромагнитные ионизация и возбуждение атомов среды, рассеяние в кулоновском поле ядер. Для Н. основными являются процессы взаимодействия с ядрами через посредство ядерных сил. Каждый Н. поглощается в конечном счете ядром, вызывая ту или иную ядерную реакцию. Большая эффективность Н. в осуществлении ядерных реакций, своеобразие взаимодействия с веществом совсем медленных П. (резонансные эффекты, дифракционное рассеяние в кристаллах и т. п.) делают Н. исключительно важным орудием исследования в ядерной физике, а также в физике твердого тела и определяют их ключевую роль в ядерной энергетике. [c.378]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...