Потенциал поля

При отсутствии колебаний форма пузырька является сферической (0, ) = 1. Потенциал поля скорости является постоянной величиной, поэтому можно положить его равным нулю а = 0. Каждый член разложения потенциала скорости (2. 6. 12) можно представить в виде суммы членов, характеризующих изменение потенциала в области т, 1, 0 б вызванное непосредственно изменением амплитуды колебаний поверхности, и членов, определяющих непосредственное влияние деформации формы поверхности на изменение потенциала скорости. Для первых трех членов разложения (2. 6. 12) можно легко получить следующие соотношения [c.54]

Здесь ср — добавочный потенциал поля скорости, обусловленный взаимодействием пузырьков газа и подчиняющийся следующему условию на поверхности пузырька А [c.90]

Для определения потенциала поля скорости ср используем метод двойных сферических разложений, предложенный в [35] для расчета поля температур в жидкости вне двух сферических пузырьков газа. С этой целью введем потенциал [c.90]

Известно [42], что потенциал поля течения ф (х) с точностью до о (1/Ь) можно представить в виде [c.114]

Среднее значение потенциала поля течения ср (х) по области В—А в соответствии с условием (3. 4. 3) есть среднее значение функции 9ц (х) но этой же области. Для его определения необходимо минимизировать средний функционал. В свою очередь, определение связано с определением минимума функционала J по всем периодическим функциям 9 (у, х), удовлетворяющим условию (3. 4. 3). [c.115]

Водородный электрод для измерения потенциала можно получить, погружая пластинку платинированной платины в раствор, насыщенный водородом при давлении 1 ат (рис. 3.2), или, что более удобно, измеряют потенциал с помощью стеклянного электрода, который также обратим по отношению к водородным ионам. Заметим, что потенциал электрода равен нулю, если и активность водородных ионов, и давление газообразного водорода (в атмосферах) равны единице. Это и есть стандартный водородный потенциал. Таким образом, потенциал полуэлемента для любого электрода равен э. д. с. элемента, где в качестве второго электрода использован стандартный водородный электрод. Потенциал полу-элемента для любого электрода, определенный таким образом, называется потенциалом по нормальному стандартному) водородному электроду или по водородной шкале и обозначается или н. в. а- [c.34]

Потенциал поля, создаваемый системой таких частиц в точке пространства а, будет [c.67]

Если в каждой точке пространства определено значение некоторой физической величины, то говорят, что имеется поле этой величины. Может, например, существовать температурное поле, поле плотностей, концентраций. Это примеры скалярных полей. Здесь будут рассматриваться векторные силовые поля. В каждой точке пространства при этом определен вектор силы, действующей на соответствующий заряд и зависящий в общем случае от положения точки относительно источника поля. Речь пойдет о неизменных во времени (стационарных) внешних силовых полях, когда источник поля располагается вне системы и наличие системы не влияет на величину поля. Силовое поле называют потенциальным, если сила в каждой точке пространства может быть выражена через градиент некоторой скалярной функции координат — потенциала поля. Так, гравитационное поле Земли имеет потенциал [c.153]

Учет релятивистской поправки к законам классической термодинамики приводит к выводу о неизотермичности равновесной системы в гравитационном поле температура зависит от величины потенциала поля Т=То( + [c.155]

Поверхность равного потенциала поля ( силы тяжести, силы притяжения...). Поверхность уровня потенциальной функции. Поверхность сечения ( центров...). [c.63]

Решение. Сначала определим потенциал поля, создаваемого тонким однородным сферическим слоем вещества массы т и радиуса а. Для этого найдем потенциал (Зф в точке Р(г>а), который создает элементарный пояс d5 данного слоя (рис. 4.17, а). Если масса этого [c.125]

Если потенциал поля на бесконечно большом расстоянии от точечного электрического заряда в вакууме принимается равным нулю, то на расстоянии г от заряда он определяется по формуле [c.139]

Еще из опытов Резерфорда было известно, что при сближении заряженной частицы (а-частицы, протона) с ядром между ними действуют силы кулоновского взаимодействия. Будем считать, что это электрическое поле вокруг ядра обладает сферической симметрией и потенциал поля V (г) зависит только от координаты г и [c.87]

Это интегральное уравнение определяет распределение давления по области соприкосновения. Его решение может быть найдено из аналогии со следующими известными из теории потенциала соотношениями. На мысль воспользоваться этой аналогией наводит тот факт, что, во-первых, интеграл, стоящий в левой стороне уравнения (9,7),—типа обычных в теории потенциала интегралов, определяющих потенциал, создаваемый некоторым распределением зарядов, и, во-вторых, что потенциал поля внутри равномерно заряженного эллипсоида есть квадратичная функция координат. [c.46]

Решение. 4-потенциал поля можно задать выражениями ф = = — Ex. А = 0 или ф = 0, А = —сШ, связанными калибровочным преобразованием. Во втором случае [c.271]

Решение 1. В дипольном приближении 4-потенциал поля электромагнитной волны A t, х) = (О, h t)). Разложение поля по модам резонатора дает [c.287]

Векторный потенциал поля излучения и операторы рождения и уничтожения фотонов. В 2.4 на примере задачи о равновесном тепловом излучении был продемонстрирован переход световые волны -> квантовые осцилляторы -> фотоны. В общем виде этот переход рассматривается на основе метода вторичного квантования с использованием, операторов рождения и уничтожения фотонов. Фактически мы уже провели это рассмотрение. Чтобы завершить его, остается [c.255]

Соотношение (12.3.4) аналогично соотношению (10.3.22) для оператора векторного потенциала поля световой волны, а соотношение [c.285]

Уравнение для тока. Рассмотрим сверхпроводник, находящийся но внешнем электромагнитном поле с частотой со. Векторный потенциал поля равен [c.898]

Точки пространства, в которых потенциал поля тяготения имеет одно и то же значение, располагаются на некоторой поверхности, называемой поверхностью равного потенциала или эквипотенциальной поверхностью. Уравнение эквипотенциальной поверхности, по определению, имеет вид [c.104]

Потенциал поля, создаваемого всеми зарядами, кроме данного заряда е в точке на расстоянии г от него, очевидно, равен [c.361]

Из формулы (1) для ф(г) видно, что потенциал поля около заряда е в плазме убывает по экспоненте. Этим плазма принципиально отличается от диэлектрической однородной среды, в которой потенциал поля от внешнего заряда на любом расстоянии от него уменьшается в е раз по сравнению с потенциалом поля в вакууме. [c.361]

Общее выражение химического потенциала. Физический смысл химиче-ческого потенциала как полезной внешней работы, производимой системой при обратимом изменении массы системы на единицу, позволяет сразу же составить выражение для химического потенциала при наличии какого-либо внешнего поля сил. Если это поле является потенциальным, то химический потенциал будет, как это очевидно, равен значению химического потенциала при отсутствии поля, который обозначим через фо, плюс потенциал поля, отнесенный к единице массы вещества. [c.107]

Потенциал поля от всех частиц газа согласно уравнению Пуассона [c.636]

Ясно, что постоянная Сд должна быть равна нулю, иначе при г схэ и ф " -> схз. что не имеет смысла. Постоянная С- определяется из следующих соображений. В точке, где находится данная частица, т. е. при г = О, потенциал поля, создаваемого остальными частицами, должен быть конечен. Но так как — потенциал всех частиц, а потенциал рассматриваемой частицы есть е г, то потенциал от всех остальных частиц [c.636]

Для того чтобы Ф2 5 было конечно при г = о, необходимо, чтобы С] е. Таким образом, потенциал поля, создаваемого всеми частицами около данной частицы, [c.636]

Таки.м образом на расстоянии г О потенциал поля убывает в е раз, что и объясняет смысл величины О. Более быстрое падение этого потенциала по сравнению с потенциалом кулоновских сил обусловлено наличием вокруг данной частицы частиц, несущих заряд противоположного знака, вследствие чего происходит экранирование заряда и ослабление его поля. [c.636]

Теорема Блоха. Кристаллическая решетка самим фактом своего существования свидетельствует о наличии в кристалле периодического электрического поля. Очевидно, что потенциал поля обладает той же пространственной периодичностью, что и сама решетка. Уравнение Шредингера для электрона в кристалле имеет вид [c.335]

Тогда потенциал поля ускорений находим по формуле [c.168]

Следует обратить внимание на интересные особенности удельной силы Р поля давлений и удельной потенциальной энергии давления d (pv) упругой жидкости, порождаемые тем, что заряд поля давлений, как было сказано, является величиной переменной с изменением давления р (потенциал поля) изменяется в общем случае и удельный объем v (заряд), причем так, что знаки dp и dv, как правило, противоположны. [c.207]

Выражение оператора взаимодействия через оператор векторного потенциала поля излучения. Будем рассматривать систему связанный электрон плюс излучение. В отсутствие взаимодействия между электроном и излучением система описывается невозмущенным гам ильтонианом [c.250]

В п. 5 уже отмечалось, что, изм(фяя восприимчивость, нельзя получить йодную картину кристаллического электрического поля. Зададимся некоторой симметрией кристаллического поля при этом в выражении для потенциала поля, отвечающего иредиоложопной симметрии, войдут некоторые постоянные. Теперь, зная поле, можно [c.405]

Формула (4.10) устанавливает связь между фурье-комионентами тока jq и потенциала поля Aq для произвольных значений волнового вектора q. Полученная связь в общем случае оказывается нелокальной, т. е. коэффициент K q) ири Aq оказывается зависящим от величины вектора q. В координатном пространстве этому соответствует некоторая интегральная связь между j(r) и А (г) вида [c.900]

Таким образом, значение тока в некоторой точке определяется интегралом от значений потенциала поля в некоторой окрестности от этой точки. Такую связь мы и называем нелокальной. В старой теории Лондона функция К (г — т ) имела характер б-функции [/ (д) = onst], так что j (г) было пропорциопалыю А (г). Мы увидим, что такая пропорциональность имеет место лишь для малых значений волнового вектора. Нелокальный характер связи между j и А был предсказан Пипиардом [12]. [c.900]

Величина d= jv. = yJkTVI i Ke N) характеризует быстроту уменьшения потенциала поля в плазме с увеличением расстояния от данного заряда е, т. е. глубину проникновения внешнего электрического поля в плазму, и называется [c.361]

В непосредственной близости от даиного заряда е преобладают, очевидно, заряды противоположного знака. Если на некотором расстоянии г от этото заряда концентрация положительных зарядов п+, а отрицательных зарядов л , то плотность заряда в этом месте р(г) =е(л+—п ). Потенциал поля, создаваемого всеми зарядами (в том числе и зарядом е), определяется уравне1нием Пауссона [c.278]

Из формулы (15.42) для ф(г) видно, что потенциал поля около заряда е в плазме убывает по экспоненте. Этим плазма принципиально отличается от диэлектрической однородной среды, в которой лотенциал поля от внешнего заряда на любом расстоянии от него уменьшается в е раз по сравнению с потенциалом в-вакууме. Заметим, что потенциал ф(г) создается зарядом е и всеми другими зарядами его нельзя рассматривать как потенциал парного взаимодействия экранированных частиц. [c.279]

Как известно из курса физики, удельная потенциальная энергия равна произведению потенциала поля на заряд. Потенциалом поля давлений является само давление, а в качестве заряда выступает удельный объем и. При изменении удельного объема число зарядов остается неизменным, если только т/ = idem по всей длине канала. Следует лишь иметь в виду, что при этом получается поле переменного по размеру заряда , так как при расширении или сжатии изменяется удельный объем. [c.197]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...