Радиус молекулы

На основе рентгеноструктурного анализа радиус молекулы С-60 составляет 0,357 нм. Высота молекулы С-70 (расстояние между пятиугольными гранями, расположенными в двух взаимно противоположных полярных областях), составляет 0,78 + 0,001 нм. [c.58]

Пусть ф есть угол между направлением относительной (ко-рости Яар и линией центров в момент соприкосновения молекул, dap есть сумма радиусов молекул аир. Тогда [c.94]

Из табл. 1-1 видно, что диэлектрическая проницаемость газа тем выше, чем больше радиус молекулы. [c.22]

Повышенной стабильностью обладает также молекула q, имеющая форму замкнутого сфероида (рис. 1.256). С помощью рентгеноструктурного анализа был установлен радиус молекулы С о, составляющий 0,357 нм [67]. [c.44]

Радиус молекулы воды по измерениям вязкости равен приблизительна 2,3 А 1 А=10-8 см. [c.30]

В приведенных выше уравнениях приняты следующие обозначения k — показатель изоэнтропы (для переохлажденного пара й=1,3) Р= 1-Ь (й—1) /] Q -L/ рТ<ц-, L — скрытая теплота парообразования X — температуропроводность пара Ri — газовая постоянная пара I — длина свободного пробега молекул а — коэффициент поверхностного натяжения т — суммарный расход пара через сопло /- — радиус капель г, — радиус молекулы. [c.23]

Здесь г — радиус молекулы (для воздуха 1,9-10 см) п — число молекул в единице объема, см р —давление газа, мм рт. ст. а — коэффициент пропорциональности. [c.261]

Указанные свойства сил взаимодействия позволяют ввести две поправки в уравнение состояния термически идеального газа Р = КТ У. Первая поправка связана с действием сил отталкивания между молекулами. В приближении твердых сфер каждая молекула окружена сферой радиуса го - 2ро, недоступной для центров других молекул (ро — радиус молекулы). Объем этой сферы равен восьмикратному объему молекулы. Так как такой объем приходится на пару молекул (возможностью сближения трех или большего числа молекул мы пренебрегаем, считая газ разреженным), то недоступный объем, прихо- [c.52]

Так как d равно удвоенному радиусу молекулы, то первое слагаемое в (18.12) по модулю равно восьмикратному объему атома Uq. Допустим теперь, что [c.126]

Газ Химичес- кий состав Радиус молекулы, 10-1 м V при низких частотах г при длине волны 30 мм Показатель преломления света п Полярность газа [c.44]

Относительная диэлектрическая проницаемость неполярных газов очень близка к квадрату показателя преломления света и увеличивается с увеличением радиуса молекулы (табл. 3.2). [c.45]

Прежде чем рассматривать спектр оператора столкновений для частных случаев, полезно оценить порядок величины X в (6.8). Переходя к безразмерной скорости, отнесенной, например, к средней и вспоминая, что, согласно (П.4.14), Б(0, l/) Уa , где и о — эффективный радиус молекулы, будем иметь Ьк = где — безразмерная величина порядка единицы. Следовательно, Х — роо 11т [c.206]

Связь между ионом кремния и кислорода в тетраэдре 8104 является частично ионной, а частично ковалентной и оценивается в 106 ккал./моль. Эта связь и определяет прочность кварцевого стекла. Между кремнекислородными тетраэдрами имеются промежутки, средняя величина которых [11 ] равна 2.4 А. Эти данные рассчитаны на основании того, что такие газы, как Не, На, О2 и N2, имеющие радиусы молекул, соответственно равные 1.9, 2.3, 2.9, 3.1 А, довольно легко проникают через слой стекла. В этих промежутках могут легко поместиться и ионы щелочных элементов Ы, Ка+ и К , соответственно имеющие радиусы, равные 0.60, 0.95 и 1.33 А. [c.10]

Величина е газа тем больше, чем больше радиус молекулы, что связано с увеличением электронной поляризации э молекулы с увеличением ее радиуса. [c.72]

В табл. 8 приведены значения диэлектрической проницаемости некоторых газов с указанием радиуса молекулы и коэффициента преломления света п. [c.46]

Наименование газа Радиус молекулы, см Коэффициент преломления п е при 1 — = 20"С и р = = 760 мм рт. ст. [c.46]

Из данных табл. 5 видно, что диэлектрическая проницаемость газа тем выше, чем больше радиус молекулы это объясняется возрастанием коэффициента поляризуемости молекулы с увеличением ее радиуса. [c.31]

Если учесть, что радиус молекулы Н2О составляет 2,29. 10 см, а радиус зародышевой капли при t= 52° С равен в среднем 5,8- 10" см, то станет ясно, что центрами конденсации водяного пара являются скопления в 10—15 молекул. Это обстоятельство отчасти объясняет, почему формула для р/ра, основывающаяся на уравнении Ван-дер-Ваальса, приводит к правильным значениям предельной степени пересыщения. Действительно, так как зародыши представляют собой небольшие скопления молекул, причем число зародышей становится заметным лишь при предельной степени пересыщения, то во нсей области от точки насыщения до точки предельного пересыщения в пересыщенном паре отсутствуют сложные столкновения молекул (иначе говоря, группы, состоящие из значительного числа молекул, не образуются) и пересыщенный пар можно с достаточной степенью приближения рассматривать как газ, подчиняющийся уравнению Ван-дер-Ваальса (а при достаточно малых давлениях и уравнению Клапейрона—Менделеева). [c.238]

Здесь Ь называют кообъёмом если эффективный радиус молекул г, N — число Аво-4 [c.467]

Нижний предел обусловлен размерами молекул тела, так как если радиус капилляра сравним с радиусам молекул, то приведенное-соотиошбкие теряет свой физический смысл. [c.14]

Радиальная функция распределения. Сплошная линия — тсо-fjeTii4 Kafi кривая (г — в единицах радиуса молекул), точки соответствуют эксперименталь-ныл данным для А г при Т = Э1,8К и Р=1,8-10" Па. [c.466]

Г. А,Никитин [14] предлагает механизм, при котором молекула ПАВ притягивается к стенке силами, вызывающими адсорбцию. Это может быть сила притяжения со стороны электрического изображения внутри металла стенки молекулы. ПАВ являются полярными молекулами, т.е. имеют статические дипольные электрические моменты, и они притягиваются к таким же дипольным моментам в изображении внутри металла стенки, Впрочем, это может быть также притяжение со стороны молекул стенки, вызванное Ван дер Ваалсовыми силами между данной молекулой ПАВ и молекулами стенки вблизи ее поверхности. В любом случае при многих слоях молекул ПАВ сила притяжения постепенно ослабевает, так как расстояние от данной молекулы ПАВ до стенки увеличивается в процессе облитерации, Если щель достаточно широкая, то облитерация является частичной, т.е. налипший слой молекул ПАВ имеет вполне определенную толщину, больше которой силы притяжения ничтожно малы. Недостатком такого механизма является факт, что силы притяжения являются весьма короткодействующими - их радиус порядка нескольких радиусов молекул. Следовательно, по такой версии слой молекул ПАВ [c.160]

Молекула воды несимметрична ядра атомов кислорода и водорода расположены в углах равнобедренного треугольника, как бы погруженного в электронное облако, состоящее из десяти электронов при общем радиусе молекулы 1,38-10 ° м. Благодаря ассиметрии центры тяжести положительных и отрицательных зарядов не совпадают. Наличие двух полюсов (положительного 1 отрицательного) создает силовое поле. Такие молекулы называют полярными. В результате взаимодействия электрических полей молекулы воды агрегируются, при этом образуются дигид-роли (НгО)2 и тригидроли (НгО)з. Содержание таких молекул с нагреванием уменьшается. [c.10]

Эта аномалия подтверждает сложность строения воды. Ядра атомов кислорода и водорода в молекуле воды расположены в углах равнобедренного треугольника (рис. 4), как бы погруженного в электронное облако, состоящее из 8 электронов при общем радиусе молекулы 1,38X10 см. Ядра водорода, в связи с их малым размером, как бы проникли в электронную оболочку кислорода. [c.13]

Для того чтобы в полной тишине звук с частотой 1000 Гц был услышан, амплитуда давления вблизи нормального человеческого уха должна достигать всего лишь 2,84-10 Н/м (0,00029 дин/см ) или эффективное значение его 2-10 Н/м , что составляет только 2-10 атмосферного давления. Интенсивность соответствуюпхей плоской волны в воздухе при этом составит 10 Вт/м . Интересно заметить, что амплитуда смещения частиц воздуха при этом меньше десятой доли радиуса молекулы. Величина случайных флуктуаций силы давления на барабанную перепонку, связанная с тепловым молекулярным движением, всего в 5—10 раз меньше силы давления звука, заметного в полной тишине. Для человека с острым слухом случайные флуктуации лишь немного ниже давления, заметного на слух. [c.14]

Все они допустимы. Неужели нельзя решить задачу На помощь приходит прием, известный как дополнение Хантли [76], хотя сам Хантли ссылается на своих предшественников и говорит о методе векторных единиц длины. Почему нам не удалось решить задачу Да потому, что размерность всех величин, между которыми отыскивается связь, выражается только через длину. А что, если ввести разную длину длину пробега любой выбранной молекулы вдоль ее траектории измерять в Хц, а радиус молекул, мешающих выбранной молекуле перемещаться из-за поперечного расположения к траектории, — в Плотности п можно тогда приписать размерность если расположить элементарный объем-кубик так, [c.38]

Таким образом, сначала находятся трансформанты Фурье — Бесселя Qi r) каждой слоевой и далее для каждого значения г строятся одномерные ряды Фурье по косинусам, что в итоге дает двумерную картину функции межатомных расстояний в координатах г, Z. Это, в сущности, сечение данной функции, проходящее через ось Z вдоль произвольного радиуса г, но в силу цилиндрической симметрии все такие сечения тождественны. На рис. 108 в качестве примера приведена цилиндрическая функция Паттерсона для дезоксирибонуклеиновой кислоты [6], на рис. 109 — для вируса табачной мозаики [II, 50]. В обоих случаях вид Q r,z) свидетельствует о спиральном характере молекул. Построение Q r,z) для ДНК позволило установить размещение наиболее тяжелых атомов фосфора, что определило конфигурацию двухцепочечного хребта этой молекулы (рис. 45). Из функции Q r,z) для ВТМ был выяснен примерный радиус молекулы и наличие на ней спиральной нарезки, а также некоторые другие детали структуры.Примеры цилиндрической функции Q(r,z) представлены также на рис. 110 и 213. [c.170]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...