Сила сторонняя

К шару приложены три сходящиеся силы вес шара G, реакция N плоскости АВ и реакция f веревки DF. К этой системе сил применяем условие равновесия трех сходящихся сил, т. е. строим замкнутый треугольник этих сил. Для этого откладываем задаваемую силу G (рис. 26, в). Из конца Ь силы G следует провести прямую, параллельную линии действия, либо реакции Т, либо реакции JV. Проведем из конца Ь силы G прямую, параллельную реакции Т, тогда из начала а силы О должна быть проведена прямая, параллельная другой реакции N (рис. 26, в). Точка пересечения с проведенных прямых является третьей вершиной треугольника сил. Стороны треугольника должны иметь такое направление, чтобы все силы G, 7 и N были направлены в одну сторону по обходу контура треугольника. [c.18]

Силы направлены в одну сто- Силы направлены в разные сторону роны (/ -направлено в сторону сил). сторону боль-Положение точки С Положение точки С - = =. С= СВ - Р [c.93]

Полученный треугольник называют силовым треуголь-н к о м, или треугольником сил. Сторона силового треугольника, изображающая равнодействующую, носит название замыкающей стороны. [c.25]

Уравновешивание ротора в рассматриваемом случае может быть достигнуто приложением пары равных по величине сил, приложенных в той же осевой плоскости и направленных в противоположные возмущающим силам стороны. Равновесие может быть получено также удалением возмущающей пары сил. [c.355]

Все работы по проектированию, строительству, ремонту оборудования, в том числе и по противокоррозионной защите, выполняются силами сторонних организаций - подрядчиков. Задачами [c.4]

В настоящее время РТО осуществляется производственными предприятиями при ГТП и ГДП силами сторонних организаций как РАО Газпром , так и других ведомств [c.204]

Прямоугольная пластина, у которой Ь <а, имеет две шарнирно опертые стороны, одну защемленную и одну свободную (рис. 5). Посредине свободной стороны приложена сосредоточенная сила Р, величина которой случайна и распределена по гамма-распределению с параметрами а = 3 /З3 = 5000 Н. Несущая способность материала пластинки также случайна с экспоненциальным законом распределения, [c.26]

В некоторых случаях полезно строить повернутые планы скоростей, т. е. такие, у которых все векторы скоростей повернуты в одну и ту же сторону на 90 относительно их действительных направлений. Эти планы отличаются от обычных (не повернутых) большей точностью построения и. кроме того, удобны в качестве рычага Жуковского для определения уравновешивающей или приведенной силы (см. 13). [c.44]

Сила трения Fih, приложенная к звену k со стороны звена /, равна [c.96]

Рассмотрим равновесие ползуна (рис. 58,6). К нему приложены силы Q, Р я отклоненная от нормали пп на угол трения ф = 11° 20 реакция со стороны плоскости I на ползун k. [c.98]

Вычисляем значения силы Р , приложенной к поршню эта сила равна Яз = Pj - - Pjj, где Я — сила, приложенная к правой стороне поршня, Pjj — сила, приложенная к левой стороне поршня. Эти силы вычисляются по формулам [c.168]

Рпс. 98, Направление импульсной силы в случае отделения массы при м и V, направленных в разные стороны. [c.182]

Рис. 99. Направление импульсной силы в случае отделения массы при и и , направленных в одну сторону.

Случай четвертый масса отделяется (рис. 99, а) и абсолютная скорость и имеет направление абсолютной скорости звена v, что возможно только прн условии [ м I > 1 f тогда относительная скорость отделяемой массы с — = и О (рис. 99, б) будет направлена в ту же сторону, что и абсолютная скорость звена V и, следовательно, импульсивная сила будет силой сопротивления (рис. 99, в). [c.182]

Таким образом, для учета сил трения в поступательной паре надо отклонить реакцию F от направления нормали п—п на угол трения ф в сторону, обратную скорости v движения ползуна относительно неподвижной направляющей. [c.220]

Так же как и в ранее рассмотренных задачах, полная реакция F звена 2 на звено 1 приложена к точке касания С звеньев и отклонена от направления общей нормали на угол трения (р в сторону, противоположную вектору относительной скорости скольжения о.,,. Величина силы трения приложенной к звену 1, определяется по формуле = /f", где / — коэффициент трения скольжения. [c.232]

С другой стороны, сила трения dF равна [c.237]

Величина силы dp может быть определена, если сложить по правилу параллелограмма силы F и F- -dF. С точностью до величин второго порядка малости можно параллелограмм заменить ромбом (рис. 11.33) со сторонами, равными F. [c.237]

Сила Fl приложена в точке С, направлена в сторону, противоположную вектору ускорения, а , и равна [c.247]

Пусть входным колесом, к которому приложен уравновешивающий момент Afy, является колесо /, а выходным, к которому приложен момент — колесо 2. Момент представляет собой результирующий момент от внешних сил и пары сил инерции. По направлению вектора V скорости точки С (рис. 13.20) определяем направления угловых скоростей (Oj и Wa колес J и 2. Направление действия момента Му должно совпадать с направлением угловой скорости о)т, так как колесо I является входным. Направление действия момента Мз должно быть противоположным направлению угловой скорости 0)2, потому что колесо 2 является выходным. Где бы ни происходило касание профилей и зубьев колес / и 2, нормаль п — п к этим профилям будет проходить через точку С касания начальных окружностей, являющуюся мгновенным центром в относительном движении колес 1 vi 2. В дальнейшем удобно будет всегда считать силы или F12 приложенными в точке С и направленными по нормали п — п. Для определения того, в какую сторону надо откладывать угол а (рис. 13.20,а) между нормалью п — пи касательной t — t к начальным окружностям в точке С, будем руководствоваться простым правилом. [c.269]

Построим веревочный многоугольник для этой новой систевш сил стороны этого многоугольника а, Г 2, 2 —3 и со проводим перпендикулярно к соответствующим сторонам а, 1—2, 2—3 и ш первого веревочного многоугольника. Искомый центр тяжести лежит на прямой, параллельной силам 1, 2, 3 и проходящей через точку пересечения К сторон а и ш второго веревочного многоугольника следовательно, он находится в точке С пересечения прямых КС и К С. [c.224]

При переходе к струйному переносу поток газов и металла от электрода в сторону сварочной ванны резко интенсифицируется благодаря сжимающему действию электромагнитных сил. В результате под дугой у.меньшается прослойка жидкого металла, в сварочной ванне появляется местное углубление. Повышается теплопередача к основному металлу, и шов приобретает специфическую форму с повышенной глубиной нроплавления по его оси. При струйном переносе дуга очень стабильна — колебаний свароч1Н)го тока и напряжений но наблюдается. Сварка возможна во всех пространственных положениях. [c.57]

В точке б при увеличении силы тока напряжение источника U станет больше, чем напряжение дуги следовательно, сила тока начнет увеличиваться до значения, определяемого точкой а, т. е. система снова придет в устойчивое равновесное состояние. При отклонении тока от точки б в сторону уменьшения напряжение дуги превысит напряжение источника, и разность Ua — будет уменьшаться и стремиться к отрицательной величине. Сле-дователыго, сила тока /д также начнет уменьшаться, в результате чего дуга оборвется. Таким образом, в точке б режим горения дуги неустойчив. [c.126]

Переходим к сателлиту 2 (рис. 62, в). К нему приложены сила Р,з = — Р. ,, реакция со стороны неиоднижного колеса J, напраилениая под углом а = 20 [c.110]

В случае присоединения массы импульсивная сила направлена но отно-ситель юй скорости с, а в случае отделения массы она направлена в протииоио-ложную сторону. Импульсивная сила Я может играть роль как силы движущей, так и силы сопротивления. [c.181]

Рис. 93. Направление импульсной си- Рис. 97. Направление импульсной силы в .iynae присоединения массы при а лы в случае присоединения массы при и и V, направленных в одну сторону. и направленных в разные стороны.

Рассмотрим дифференциал с коническими колесами. На рис. 7.33 показан конический дифференциал, применяемый в автомобилях. При повороте ведущих колес автомобиля (рис. 7.34) колесо /, катящееся по внешней кривой а — а, должно пройти больший путь, чем колесо 2, катящееся по внутренней кривой Р — р. Следовательно, скорость колеса / оказывается больше, чем колеса 2. Чтобы воспроизвести это движение колес с различными угловыми скоростями, и применяется дифференциал с коническими колесами. Коническое зубчатое колесо I (рис. 7.33) получает вращение от двигателя. Это зубчатое колесо входит в зацепление с коническим зубчатым колесом 2, вращающимся свободно на полуоси А. С колесом 2 скреплена коробка Н, служащая водилом. В коробке Н свободно на своих осях вращаются два одинаковых сателлита 3. Сателлиты 3 находятся в зацеплении с двумя одинаковыми зубчатыми колесами 4 w 5, скрепленными с полуосями А и В. Если колеса автомобиля движутся по прямым, то можно считать, что моменты сил сопротивления на полуосях А и В равны, и, следовательно, сателлиты 3 находятся относительно их собственных осей вращения в равновесии, и они не поворачиваются вокруг своих осей. Тогда коробка Н вместе с сателлитами 3 и полуоси А и В вращаются как одно целое в одну и ту же сторону с одипакогюй угловой скоростью. Как только колеса автомобиля начнут двигаться по кривым различных радиусов и (рис. 7.34), сателлиты 3 начнут поворачиваться вокруг своих осей, и песь механизм будет работать как дифференциальный мехзкпзлг. [c.162]

Сила инерции Fjjj приложена в центре масс S., звена 2 (рис. 12.9, а) и направлена в сторону, противоположную вектору ускорений (рис. 12.9, а). Сила инерции (рис. 12.9, а) приложена в центре масс. эвена 3 и направлена D сторону, противоположную вектору ускорения Наконец, сила инерции F [c.244]

Аналогично для начального движения механизма (рис. 12.9, ж) силы инерции его зиеньев сводятся к двум силе и силе F" - Сила F" приложена в точке В, направлена в сторону, противоположную вектору ускорения Сд, Н равна [c.246]

Вследствие параллельности векторов hi, и ha соответственно сторонам АВ, ВС и D их векторный многоугольник является как бы вторым шарнирным четырехзвенньш механизмом AHiH. S, подобным основному механизму, и следовательно, все точки фигуры AH-iH- S описывают траектории, подобные траекториям соответствующих точек звеньев данного механизма. Общий центр 5 масс звеньев механизма AB D в этом случае находится на прямой AD и за все время движения механизма остается неподвижным, прн этом удовлетворяется условие (13.47), или условие (13.48), и следовательно, силы инерции звеньев шарнирного четырехзвенника оказываются уравновешенными. [c.286]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...