Шервуда число

Шервуда число 261 Шмидта число 262 [c.336]

Шервуда число 39, 110 Шмидта число 39, 207, 208 [c.532]

Шервуда число 371 Шероховатость поверхности, влияние на гидравлическое сопротивление 98 [c.439]

Интенсивности теплообмена и массообмена /si одной дисперсной частицы с бесконечным потоком несущей фазы определяются коэффициентами теплообмена Pq и массообмена pj или соответствующими безразмерными параметрами числом Нуссельта Nui и числом Шервуда Shi [c.261]

Приводя соотношения (8. 2. 29), (8. 2. 30) к безразмерному виду, получим локальные числа Шервуда и Нуссельта [c.315]

Сопоставление различны.х данных приведено на фиг. 2.4. Дальнейшее рассмотрение задачи для более высоких чисел Пекле (Рг-Ве) было предпринято в работе [397]. Отношение ц/рТ) определено как число Шмидта 8с. Аналогичные исследования массоотдачи от твердой сферы [71, 231, 238, 441, 790] приводят к следующему соотношению для числа Шервуда [c.39]

Sh = 2а/5( )—число Шервуда, где —толщина концентрационного погранслоя [c.13]

Число Шервуда где — коэффициент массоотдачи от частицы, а О — [c.87]

В слое очень мелких частиц полученное выше соотношение Sh = 1 справедливо и для случая б > d, но за определяющий размер в числе Шервуда следует принимать диаметр инородной частицы б. Если же определяющим размером оставить d, то предельное соотношение Sh = 1 для 6 > d будет иметь вид Sh = d/b, т.е. в слое очень мелких частиц коэффициент массоотдачи должен уменьшаться обратно пропорционально увеличению диаметра инородной частицы. С увеличением размера частиц влияние б ослабевает из-за усиления роли конвекции. [c.92]

Диффузионное число Нуссельта или число Шервуда вычисляется по тепловому числу Нуссельта по формуле [c.223]

Рис. 48. Зависимость числа Шервуда N от размера капель при массопередаче А, В, С — системы

Связь между числом Шервуда и Нуссельта определяется следующим соотношением [c.144]

Локальное число Шервуда для турбулентной естественной конвекции при наличии в пограничном слое потока продуктов пиролиза равно [c.155]

ЗЬ — среднее число Шервуда [c.7]

ЗЬд — асимптотика среднего числа Шервуда при малых значениях характерного параметра задачи [c.7]

Диффузионные потоки и число Шервуда. Локальный или (дифференциальный) диффузионный поток растворенного в жидкости вещества на рассматриваемую поверхность определяется по формуле [c.104]

Основная величина, представляющая практический интерес, — среднее число Шервуда — вычисляется по формуле [c.105]

Расчет диффузионных потоков и среднего числа Шервуда проводится в три этапа сначала решается задача конвективного массопереноса и определяется поле концентраций, затем вычисляется производная по нормали к поверхности (с С /с С ) =о последнем этапе используются формулы (3.1.25) — (3.1.28). [c.105]

Искомая величина, представляющая наибольший практический интерес в этих задачах, — среднее число Шервуда — определяется по формуле (3.1.28) и связана с коэффициентом массоотдачи следующим образом [c.143]

Диффузионная задача (4.3.1) — (4.3.3) математически эквивалентна задаче о электростатическом поле заряженного проводящего тела, расположенного в однородной свободной от зарядов диэлектрической среде. Поэтому среднее число Шервуда в неподвижной жидкости совпадает с безразмерной электрической емкостью тела и может быть вычислено или измерено методами электростатики. [c.144]

В табл. 4.2 приведены значения фактора П для частиц различной формы. Среднее число Шервуда согласно выражению (4.3.5) определяется с помощью этой таблицы путем деления фактора формы на площадь поверхности частицы и умножения на характерный размер. [c.144]

Среднее число Шервуда для сферы равно [c.146]

Для частиц несферической формы среднее число Шервуда приближенно можно вычислить по формуле [c.146]

Радиус fli определяется из эмпирической формулы для числа Шервуда типа (2.3.7). Условие стационарности горенпя частицы ]г = id = /(1) = (/ = J/n), откуда получим [c.409]

В общем случае аналогии между теплопереносом и массоперено-сом в описываемом процессе нет, поскольку в массообмене частицы слоя, не адсорбирующие диффундирующее вещество, не участвуют, а в переносе теплоты они всегда играют активную роль. Лишь в слое крупных частиц (Аг > 10 ), в который помещено небольшое инородное тело (б = ( ), газ, фильтрующийся у его поверхности, не успевает существенно прогреться и тем более передать теплоту соприкасающимся с телом частицам. Следовательно, последние не включаются и в теплоперенос, поэтому между тепло- и массопереносом здесь существует аналогия, позволяющая пользоваться для расчета безразмерного коэффициента массоотдачи - числа Шервуда ShJ = (1/0 . зависимостями, полученными при изучении теплообмена, т.е. формулой (3.1), которая для случая массообмена будет иметь вид [c.91]

Рис. 4-4. Числа Шмидта для разбавленных смесей различных газов с воздухом. Данные Шервуда и П игфоряа (1952).

В табл. 4-1 содержатся значения критерия Шмидта для разбавленных смесей различных газов с воздухом. Они заимствованы из работ Шервуда и Пигфорда и основаны на данных, полученных в нормальных атмосферных условиях. Их, однако, можно считать независимыми от этих условий. Вещества приведены в таблице в порядке возрастания молекулярных масс. Обнаруживается тенденция S j к возрастанию с ростом Mj. Эта тенденция подтверждается логарифмическим графиком рис. 4-4, построенным по данным табл. 4-1. Видно, что с погрешностью 30 7о значения числа Шмидта для газа i в разбавленной смеси с воздухом можно подсчитывать по формуле [c.128]

Числа Шмидта газов в разбавленных смесях с воздухом (Шервуд, Пигфорд, 1952) [c.128]

В их экспериментах пластинка нержавеющей стали шириной 45,2 и длиной 83,8 см обтекалась воздухом с температурой торможения при мерно 305,5° К при давлениях от 62 до 165 кн1м и числах Маха от 0,43 до 3,50. Снизу пластинка была теплоизолирована, а верхняя ее плоскость была покрыта слоем нафталина толщиной от 0,25 до 0,50 м.ч в виде центральной полосы шириной 305 мм. В ходе опытов контролировался профиль поверхности нафталина вдоль оси пластины с помощью специально сконструированного прибора. По разности измеренных за определенное время вертикальных координат до и после помещения пластины в поток воздуха определялась скорость переноса массы в функции расстояния от переднего края модели. На рис. 5-5 показаны типичные профилограммы поверхности нафталина в опытах Шервуда — Тресса. Распределение температуры пластины измерялось термопарами, заделанными в нержавеющую сталь. [c.159]

На графике рис. 5-6 точками разной формы представлены экспериментальные данные Шервуда и Тресса для различных чисел Маха. Сплошными линиями показаны теоретические соотношения, полученные Шервудом и Трессом по методу, впервые предложенному Дайсслером и Леффлером (1958). Каждая кривая справедлива для определенного числа Маха. Видно, что согласование теорий с экспериментом очень хорошее. Пунктиром нанесена формула, выведенная из уравнения (2-27) и примененная к данному случаю равномерного течения. Она видоизменена подстановкой числа Шмидта вместо числа Прандтля в соответствии с рекомендациями 4-5 и имеет вид [c.161]

Чтобы рассчитать проводимости по измерениям сублимации, требуется знать влияние числа Прандтля (Шмидта). Будем рассматривать данные Шервуда — Тресса как вполне надеж- [c.161]

Ри с. 5-6. 3 а вис им о,от ь величины локального критерия Стантона от местного числа Рейнольдса для сублимации нафталина с плоской пластииы в турбулентный пограничный слой при различных числах Маха (Шервуд и Тресс, 1960). [c.161]

Рис. 7-6. Данные Шервуда и Холлоуэя (1940) для числа единиц переноса со стороны жидкости в насадках из колец Рашига при 298° К. Абсорбция кислорода водой.

В 1904 г. П. С. Коссович, анализируя процесс высыхания почвы, установил периоды сушки и впервые разъяснил механизм самого процесса [Л. 8]. Основные выводы и положения П. С. Коссовича были подтверждены многими исследователями и в том числе американскими учеными Шервудом и Льюисом в опубликованных ими работах по сушке твердых тел. [c.205]

В задачах массо- и теплопереноса в качестве искомой величины ю обычно выступают число Шервуда (Пуссельта), средняя по объему концентрация в качестве параметра т — безразмерное время, число Пекле, безразмерная константа скорости реакции. [c.137]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...