Циркуляция интенсивность

Определите скорость, индуцированную вихревым кольцом (вихревой линией, имеющей форму окружности), в точке, расположенной в центре кольца. Радиус кольца г = 1 м циркуляция (интенсивность вихревой линии) Г = 100 м /с. [c.43]

Для понижения температуры разогрева металла клапанов их делают пустотелыми и внутреннюю полость заполняют металлическим натрием, который в результате циркуляции интенсивно -отводит тепло от стенок клапана через шток к корпусу двигателя. На рис. 44 показан разрез клапанного узла. [c.81]

Обтекание кругового цилиндра с циркуляцией интенсивности х задается комплексным потенциалом Ы пг/а. [c.179]

Обозначим через а>о комплексный потенциал. По предположению, существует циркуляция интенсивности х, поэтому при обходе контура С, против часовой стрелки функция 1Юо уменьшается до величины о)о — 2пх. [c.223]

Отсюда видно, что существует циркуляция интенсивности [c.334]

В качестве последнего примера ) рассмотрим вихрь интенсивности х, находящийся в точке 2 вне цилиндра, который обтекается равномерным потоком, комплексный потенциал которого равен — /ге- . На цилиндр наложена циркуляция интенсивности х. Если обозначить через R, в) полярные координаты вихря, то мы получим [c.347]

Г циркуляция, интенсивность вихря [c.499]

Технология плавки. Перед плавкой конвертер наклоняют, через горловину с помощью завалочных машин загружают скрап (рис, 2.4, а), заливают чугун при температуре 1250—1400 °С (рис. 2.4, б). После этого конвертер поворачивают в вертикальное рабочее положение (рнс. 2.4, в), внутрь его вводят водоохлаждаемую фурму и через нее подают кислород под давлением 0,9—1,4 МПа. Одновременно с началом продувки в конвертер загружают известь, боксит, железную руду Струи кислорода проникают в металл, вызывают его циркуляцию в конвертере и перемешивание со шлаком. Благодаря интенсивному окислению примесей чугуна при взаимодействии с кислородом в зоне под фурмой развивается температура до 2400 С. [c.36]

Молекулы ПАВ скапливаются в кормовой области пузырьков, откуда следует, что внутренние циркуляции в кормовой области менее интенсивны. Этот факт подтверждается экспериментально в [40]. Однако рис. 37, 38, как и соотношения (3. 3. 41), (3. 3. 42), предполагают симметричное распределение ПАВ по поверхности пузырька. Это связано с тем, что при выводе этих соотношений использовалось допущение о том, что изменение коэффициента поверхностного натяжения вдоль поверхности раздела фаз много меньше его равновесной величины. В рамках такого приближения диффузионный поток ПАВ не зависит от угла 9. [c.113]

Здесь Л о — константа, характеризующая интенсивность циркуляций жидкости. [c.300]

Это равенство позволяет количественное определение интенсивности вихревой трубки свести к вычислению циркуляции скорости по контуру ее охватывающему. Этот результат формулируют в виде теоремы Стокса интенсивность вихревой трубки равна циркуляции скорости по любому контуру, охватывающему ее. [c.233]

В закрытых небольших помещениях при отсутствии циркуляции воздуха K =s7-i-9 в помещениях с интенсивной вентиляцией Kt 12Н-16. [c.651]

Эквивалентный коэффициент теплопроводности учитывает интенсивность циркуляции в прослойке и определяется через коэффициент теплопроводности теплоносителя формулой [c.348]

Таким образом, действительная часть указанного интеграла равна циркуляции скорости по замкнутому контуру, а мнимая — расходу жидкости через этот контур. Если суммарная интенсивность вихрей внутри контура равна нулю, то, согласно теореме [c.214]

Теорема Жуковского, опубликованная им в 1906 г., сыграла важную роль в развитии теории крыла, которая явилась основой теории летательных аппаратов. Эта теорема получила также широкое применение в теории гребных винтов кораблей, теории лопастных гидравлических, паровых и газовых турбомашин. Ее значение определяется прежде всего тем, что она вскрывает физическую причину появления подъемной силы такой причиной являются вихри, мерой интенсивности которых служит циркуляция скорости. При этом несущественна причина, порождающая эти вихри. В рамках теории идеальной жидкости, циркуляция может быть порождена только вихрями, которые мы считаем существующими в потоке, однако не можем указать источник их появления (по крайней мере для однородной несжимаемой жидкости). Такие вихри, определяющие подъемную силу, Жуковский называл присоединенными. В реальной жидкости циркуляция порождается действием сил трения, которые развиваются и проявляются в пограничном слое, образующемся у поверхности тела (см. гл. 8 и 9). Таким образом, присоединенные вихри Жуковского являются теоретическим эквивалентом системы вихрей, возникающих в пограничном слое реальной жидкости. Теорема Жуковского указывает на то, что целесообразно изменяя форму профиля обтекаемого цилиндрического тела, т. е. изменяя интенсивность вихрей в пограничном слое, можно соответственно изменять подъемную силу. [c.235]

Постоянную л определим, воспользовавшись теоремой Стокса о равенстве циркуляции Г и суммарной интенсивности вихрей J. [c.303]

Связь между циркуляцией Г и интенсивностью вихрей устанавливается теоремой Стокса которую мы сформулируем и докажем для а) односвязной и б) многосвязной областей. [c.51]

Таким образом, мы убеждаемся, что циркуляция скорости Г по замкнутому контуру может служить, наряду с интенсивностью J, мерой вихревого движения. В теоретических вычислениях и практических расчетах понятие циркуляции оказывается очень удобным и эффективным. [c.53]

Из теоремы Томсона вытекают свойства сохраняемости вихревых движений в идеальной баротропной жидкости. Действительно, пусть в начальный момент времени суммарная интенсивность вихревых трубок в некоторой части движущейся жидкости-имела значение J. В силу теоремы Стокса циркуляция Г по любому замкнутому контуру, охватывающему эти трубки, равна 2J. Так как по теореме Томсона dY/dt = О, то циркуляция, а значит, и интенсивность J не изменятся во все время движения. В частности, если в начальный момент движение было полностью безвихревым (всюду в области течения Г= О и У= 0), то оно останется безвихревым во все время движения. Иными словами, в идеальной баротропной жидкости вихревые движения не могут возникать или исчезать, если действующие на жидкость силы имеют однозначный потенциал . [c.118]

Результаты показывают, что при Ре = 10 циркуляция внутри пузырька газа увеличивает интенсивность массооб.мена примерно втрое по сравнению с пузырьком газа без внутренней циркуляции 1 ли твердой сферической частицей. Для типичной капли жидкости с внутренней циркуляцией интенсивность массообмена при одном и том же числе Пекле возрастает примерно в 2,5 раза по сравнению, с твердой частицей. Усиление массообмена, вызываемое циркуляцией, ослабляется с уменьшением числа Пекле и почти полностью исчезает при Ре < 10 . Соотношение Фрёсслннга (фиг. 2.4) относится к жидким капля.м. [c.111]

Большое влияние на поверхностный массообмен оказывает присутствие примесей на границе раздела фаз. Сообщалось [305] что, когда пузырьки зтилена, поднимающиеся в воде, предварительно приводились в контакт с вазелином, по-видимому, препятствующим возникновению циркуляции, интенсивность массообмена снижалась в пять раз. [c.111]

В заданных конкретных условиях для каждой жидкости существует предельное значение критерия Kw, выше которого влияние механизма турбулентного обмена в однофазной среде становится пренебрежимо малым. Однако в общем случае эта граница не может быть точно определена только с помощью критерия Kw [182]. Дело в том, что при кипении жидкости с заданными физическими свойствами количество теплоты, вынесенное из пристенной области за счет процесса парообразования, пропорционально ql rp"), а интенсивность турбулентного обмена в однофазной среде определяется значением числа Рейнольдса Re = twi/v, а не одной только скоростью W [182]. Например, при фиксированных значениях плотности теплового потока я скорости циркуляции интенсивность переноса теплоты при турбулентном течении однофазной среды с увеличением диаметра трубы уменьшается. Следовательно, этот механизм переноса перестает влиять на теплоотдачу к кипящей жидкости в трубе большего диаметра при меньшем значении q и, следовательно, Кш- При механизмов переноса теплоты с увеличением вязкости жидкости также смещается в сторону меньших значений критерия К -При кипении в трубах коэффициент теплоотдачи зависит также от иаросодержания потока. Эта зависимость обусловлена возрастанием истинной скорости жидкой фазы w и изменением структуры потока по мере накопления в нем пара при неизменном массовом расходе парожидкостной смеси. [c.228]

Действительно, скорость течения сверхтекучей компоненты Не выражается через градиент фазы D., = (/t/w)V(p, где т — масса атома Не. Циркуляция скорости выражается через изменение фазы S(p при обходе линии вихря по произвольному замкнутому контуру у и равна (2пй/т)5ф, Однозначной волновая ф-ция Ф будет лишь при условии, что изменение фазы 5ф = 2я7У, где ЫеЖ, т. е. имеет место квантование циркуляции скорости при обходе вокруг линии вихря. Поскольку бф = 2лЛ при обходе по любому сколь угодно малому контуру у, это означает, что сама фаза не может быть однозначно определена на линии вихря, т. е. это действительно особая линия. Именно в силу квантования циркуляции интенсивность вихря лишена возможности уменьшаться непрерывным образом под действием вязкости. С др. стороны, запрещено возникновение вихрей с произвольной циркуляцией. Все это и обеспечивает незатухающий характер сверхтекучего движения в Не. Значению N=Q соответствуют безвихревые, или потенциальные, течения Не. Топологич, свойства сверхпроводников совпадают со свойствами сверхтекучего Не. [c.138]

Найтн также движение жидкости, если цилиндр твердый и окружен бесконечной массой жидкости. Рассмотреть два случая а) первоначально циркуляция вокруг цилиндра отсутствует б) в начальный момент времени вокруг цилиндра существует циркуляция интенсивности /. [c.251]

В замкнутом контуре, на некоторой части которого генерируется пар, плотность среды в подъемных и опускных линиях различна и вследствие действия сил гравитации возникает естественная циркуляция. Интенсивность теплообмена в греющих элементах контура при этом определяется тем, какие установятся в них скорости движения сред. Поэтому для определения коэффициентов теплопередачи и размеров требуемых поверхностей теплообмена необходимо располагать значениями скорости циркуляции Wq, а в некоторых случаях — и рядом других гидродинамических характеристик двухфазного потока в характерных сечениях (истинным объемным паросо-держанием ф, приведенными значениями скорости жидкости w q, скорости пара w o и др.). [c.267]

Если черпачковые трубки сведены (на схеме их нет) к оси, то гидромуфта обеспечивает максимальную частоту вращения вентилятора — идет интенсивное охлаждение жидкостей. Если черпачковые трубки разворачиваются и сопла вводятся в круг циркуляции, то происходит интенсивный отсос масла из круга циркуляции, интенсивность вращения вентилятора падает. [c.218]

Свободная конвекция у плит, расположенных горизонтально, отличается образованием регулярных или неу ста повившихся циркуляционных токов теплоносителя и отдельных застойных зон, как схематично показано на рис. 2.43. Естественно, что в местах, где циркуляция интенсивна, возникают зоны с максимальными локальными значениями а, в местах же застойных зон величины а минимальны. Обычно расчеты ведут потому же критериальному уравнению, что и для горизонтальных труб, принимая в качестве определяющего размера ширину плиты Ъ. При этом, если тепловой поток направлен вверх, то вводят поправочный множитель 0,7, а если вниз - 1,3. [c.106]

Протекание жидкости через перфорированную пластинку (плоскую решетку) в пространство, не ограниченное стенками. Если поток равномерно набегает на перфорированную пластинку перпендикулярно ее поверхности, то струйки, вытекающие из отверстий, имеют одинаковые скорости и направление. Непосредственно за плоской решеткой жидкость движется отдельными свободными струйками, которые постепенно размываются и только на определенном расстоянии за решеткой сливаются в общую струю с максимальной скоростью на оси центральной струйкн (рис. 1.49, а, б). Каждая струйка за решеткой интенсивно подсасывает окружающую ее жидкость. При этом соседние струйки мешают притоку жидкости, увеличивающей присоединенную массу. Поэтому вокруг каждой струйки образуется циркуляция внутренних присоединенных масс (рис. 1.49, в), так что масса струек от выходного сечения О—О (х — 0) до сечения I—/ (х/с1 т- 5-т-8), где происходит слияние практически всех струек, остается постоянной. Только крайние струйки в случае неограниченной струи могут непрерывно подсасывать жидкость из окружающей среды, передавая ей часть кинетической энергии [40, 41 1. Так как увеличение массы центральных струек за счет окружающей среды затруднено, они начинают подсасывать соседние струйки. В результате все струйкн отклоняются к оси (рис. 1.49, в), и площадь поперечного сечения / -/ общего потока с массой, равной сумме масс всех струек, получается меньше начальной площади (сечения О—О), т. е. площади решетки. Согласно опытам [34], в этом сечении отношение средней скорости к максимальной = г ср/и г 0,7 при / =--== 0,03- 0,40. После суженного сечения поток расширяется по обычным законам свободных струй (см. выше) с увеличением общей массы за счет присоединенной массы из окружающей среды (см. рис. 1.49, а, в). На основании рис. 1.49, а а б относительное расстояние х/1/ Ек от решетки до самого узкого поперечного сечения общей струи, после которого она начинает расширяться, можно принять равным 0,6—0,7. [c.53]

В случае исиользования ири закалке воды и водных растворов солей или щелочей во избежание появления на поверхности изделия зон с пониженной скоростью отвода тепла обычно создают либо циркуляцию этих охладителей, либо перемещают изделия относительно охладителя. Это разрушает паровую рубашку и ускоряет теплоотвод. При высокой степени циркуляции воды относительная интенсивность охлаждения (Я) в воде достигает 4, соленой воде 5, а в масле 0,8—1,0. Увеличение охлаждающей способности достигается при использовании струйного или душевого охлаждения, широко применяемого, нанрнмер в случае поверхностной закалкн. [c.205]

Рост пузырьков до отрыва от обогреваемой поверхности и движение их после отрыва вызывают интенсивную циркуляцию и перемешивание жидкости в пограничном слое, вследствие чего резко возрастает интенсивность теплоотдачи от поверхности к жидкости. Такой режим называется пузырьковым кипением. При пузырьковом кипении вся теплота от пбверхности нагрева передается пограничному слою жидкости, так как площадь соприкосновения ножек пузырьков пара с поверхностью весьма незначительна. [c.450]

Иссушая способность пористых подшипников, работающих в гидродпнампческом реж Н-ме (оби.тьная смазка, высокая частота враш,еиия), снижена по сравнению с массивными подшипниками. Масло в нагруженной области уходит из зазора в поры и перетекает по стен-, кам втулки отчасти к торнам, где выходит наружу, отчасти в ненагруженную зону, откуда снова поступает в зазор. Таким образом, в стенках втулки образуется непрерывная циркуляция масла, интенсивность которой (а следовательно, и степень снижения несущей способности) зависит от проницаемости материала подшипника (размеров и относительного объема пор), геометрических размеров вту.тки (длины и толщины), вязкости масла (температуры подшипника), давления в нагруженной зоне и других факторов [c.383]

В вихревых трубах практически всегда формируется интенсивно закрученный поток, по своей микроструктуре близкий к составному вихрю Рэнкина (рис. 1.7). При этом периферийный вихрь, как уже отмечалось, вращается по закону, близкому к закону постоянства циркуляции Г = onst или к зависимости (1.13) окружной скорости по радиусу. Приосевой вихрь, вращающийся по закону, близкому к вращению твердого тела (1.14) с постоянной угловой скоростью (О = onst, получил название вынужденного [40, 112, 115, 116, 137, 196, 204]. [c.26]

Как показали исследования, отрицательное влияние влажности увеличивается с ростом длины камеры энергетического разделения, что равносильно увеличению времени пребывания капельной влаги в вихревой трубе до момента выноса ее с периферийными подогретыми массами газа. Последнее обстоятельство способствует повышению степени испаренности влаги за скачком конденсации, следовательно, оно связано с ростом интенсивности циркуляции влаги между периферийным и приосевым потоками, что приводит к уменьшению эффектов энергоразделения. Отрицательное воздействие влажности исходного сжатого газа на процесс энергоразделения возрастает при использовании [c.65]

Тепло- и массообмен жидкой сферы, равномерно движущейся в непрерывной жидкой среде, зависит от движения внутри самой сферы. Например, при наличии циркуляции в пузырьках слабо растворимых чистых газов массообмен примерно в пять раз интенсивнее, чем в ее отсутствие [.305]. Этот факт нельзя объяснить улуч-шениел ус.ловий перемешивания внутри самой частицы (так как сопротивление процессам переноса целиком связано с непрерывной фазой), так что следует учитывать влияние циркуляции внутри частицы на внешнее по отношению к ней течение. При исследовании массообмена капель и пузырьков Гриффит [287] наблюда.л частично затормаживаемое течение на поверхности. [c.109]

Циркуляция Г = 2соЕ вдоль произвольного замкнутого контура, проведенного на поверхности вихревой трубки и охватывающего трубку один раз, называется интенсивностью вихря (вихревой трубки). Интенсивность вихря постоянна вдоль всей вихревой трубки. [c.40]

Интенсивность вихрей является прямой характеристикой вихревого движения, но ее нельзя неиосредствеино измерить. Кроме того, в некоторых расчетах удобнее оперировать такой мерой вихревого движения, которая выражалась бы не через угловую, а через посту штельную скорость . )гому отвечает понятие циркуляции K[c.47]

Связь между циркуляцией и интенсивностью вихрей устанавливается теоремой Стокса Сформулируем и докаже.м ее для односвязной (А) и многосвязной (Б) областей. [c.47]

Докажем теорему вначале для двухсвязной области. Для этого соединим внешний L и внутренний I контуры перемычкой , как показано на рис. 2.19, б. Точки Л и Л, В и S расположим достаточно близко одна к другой. Сложный контур ALA В 1ВА ограничивает односвязную область и к нему применима теорема Стокса, доказанная в п. А. Следовательно, Yala i-чва 2/, где J — суммарная интенсивность ви.чрей, проинзывающих, область а. Разбивая криволинейный интеграл, которым выражается циркуляция, на интегралы по отдельным участкам, получаем [c.49]

Таким образом, циркуляция скорости по замкнутому контуру может служить, наряду с интенсивностью J, йерой вихревого движения. Использование циркуляции в теоретических вычислениях и практических расчетах очень удобно и эффективно. [c.49]

Еслн хотя бы в одной точке внутри контура поток является вихревым, то согласно теореме Отокса циркуляция не будет равна нулю (исключением является случай, когда вихри имеют разные знаки и таковы, что их суммарная интенсивность равна нулю) и в результате рассуждений, подобных приведенным выше, получим [c.52]

Из теоремы Томсона следует свойство сохраняемости вихревых движений в идеальной баротропной жидкости. Действительно, пусть в начальный момент времени суммарная интенсивность вихревых трубок в некоторой части движущейся жидкости имела значение У. В силу теоремы Стокса циркуляция Г по любому замкнутому контуру, охватывающему эти трубки, равна 2/. Так как по теореме Томсона dTldi = О, то циркуляция, а значит, и интенсивность J не изменяются во все время движения. В частности, если в начальный момент движение было полностью безвихревым (всюду в области течения Г = О и У = 0), то оно 108 [c.108]

Это соотношение, установленное В. Бьеркнесом, показывает, что при небаротропных движениях газа циркуляция, а значит, и интенсивность вихрей могут изменяться во времени даже при отсутствии вязкости. [c.109]

Смотреть страницы где упоминается термин Циркуляция интенсивность : [c.293] [c.526] [c.175] [c.390] [c.37] [c.245] [c.486] [c.218]

Теоретическая гидродинамика (1964) -- [ c.178 ]

ПОИСК

Вихревые линии и трубки. Вторая теорема Гельмгольца. Интенсивность вихревой трубки и ее связь с циркуляцией скорости

Выражение интенсивности вихревой трубки через циркуляцию вектора по контуру, охватывающему трубку. Теорема об изменении циркуляции скорости во времени

Характер и интенсивность образования накипи в котле с принудительной циркуляцией

Циркуляция

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...