Дипольное взаимодействие

Будем предполагать, что наиболее вероятны двойные соударения пузырьков газа. Электрическое поле будем считать однородным II квазистационарным. При помещении дисперсной газожидкостной системы в такое поле пузырьки газа будут поляризоваться II взаимодействовать друг с другом (диполь-дипольное взаимодействие). Касаясь одного из заряженных электродов, пузырьки могут приобрести собственный заряд, что приводит к кулоновскому взаимодействию. [c.159]

Отметим, что, хотя в уравнении (4. 7. 1) интегрирование по размерам пузырьков ведется до бесконечности, из-за быстрого убывания константы коалесценции К (У, У) при У У . фактически учитывается коалесценция пузырьков с размерами меньше критического. Перемещение мелких пузырьков газа в жидкости происходит благодаря их тепловому (броуновскому) движению, а электрическое поле при этом только увеличивает вероятность коалесценции пузырьков в силу их диполь-дипольного взаимодействия. Поскольку такое взаимодействие является короткодействующим, электрическое поле не влияет на относительно большие перемещения пузырьков. Для больших пузырьков газа роль теплового движения сильно уменьшается, математически это отражается на быстром убывании К , У) при У, У оо. [c.162]

Скорость уб определим из равенства силы сопротивления и силы диполь-дипольного взаимодействия [c.170]

Перейдем к определению коэффициента захвата Для этого необходимо решить уравнение движения пузырьков газа с учетом их диполь-дипольного взаимодействия. Без учета мультиполей уравнение для силы диполь-дипольного притяжения имеет вид (ср. с (4. 7. 45)) [c.174]

Диаметр орбиты свободного электрона 207 Динамическая теория решеток Борна и Кармана 187, 320 Дипольное взаимодействие 426 Дипольный момент сверхпроводящего образца 625 [c.927]

При рассмотрении природы сил, обеспечивающих устойчивость водородной связи, прибегают к электростатической или ковалентной модели. В соответствии с электростатической моделью эта связь образуется в тех случаях, когда атом водорода связан с сильно электроотрицательным атомом А, который притягивает к себе электроны, создавая тем самым положительный заряд на атоме водорода. Водородный мостик образуется в результате ди-поль-дипольного взаимодействия между поляризованной связью [c.161]

Помимо учитывающихся в предыдущем разделе вкладов ди-шль-дипольного взаимодействия и потенциала отталкивания, для ионных кристаллов необходимо учесть кулоновские взаимодействия между заряженными сферическими ионами. [c.27]

Остановимся еш,е на случае расширения резонансных линий какого-либо элемента под влиянием возмуш,аюш,его действия атомов того же элемента. Наблюдения показывают, что при повышении давления пара данного элемента его резонансные линии расширяются весьма сильно, при этом, обычно, несимметрично. Этот факт вначале истолковывался как доказательство суш,ество-вания особого, специфического для одинаковых атомов расширения, вызванного дипольным взаимодействием, в результате которого возникают связанные колебания большого числа осцилляторов. Отсюда сама ширина линий получила название ширины связи. [c.505]

Существование флуктуирующего сверхтонкого взаимодействия, связанного либо с движением носителей электронного спина, либо с быстрой переориентацией этого спина в обменном поле, приведёт к появлению др. релаксац. процессов. Контактное фермиевское взаимодействие приводит к релаксац. процессу типа Д5г = —1 при А/г — 1, и наоборот (со скоростью релаксации w . Флуктуирующее дипольное взаимодействие приведёт к процессу типа ДА = —1, Д/ — —1 (со скоростью релаксации и з). В ядерной магн. системе существуют релаксац. процессы Д5г = О, Д/j = 1 (со скоростью релаксации ю ). [c.398]

Причины неустойчивости кристаллич. решётки относительно смещений ионов, приводящей к спонтанной электрич. поляризации, сложны, т, к. связаны с учётом всех сил, действующих между ионами. Для ионных кристаллов особую роль играют кулоновские силы в частности, диполь-дипольные взаимодействия ионов могут давать отрицательный, дестабилизирующий вклад в суммарную потенциальную энергию кристаллич. ре- [c.480]

Если в отсутствие кулоновского диполь-дипольного взаимодействия устойчива симметричная конфигурация атомов, то потенциальная энергия, приходящаяся на элементарную ячейку, обусловлена др. короткодействующими силами [c.480]

Мп(ЫН4)2(В04)2бН20, могут примсняться при более высоких температурах, чем ЦМН, поскольку первое возбужденное состояние для них соответствует очень высоким температурам. Ниже температуры перехода 164 К кубическая решетка ХМК перестраивается в орторомбическую. Магнитные свойства ХМК достаточно хорошо известны [34] в связи с простотой основного состояния, а ионы в узлах решетки расположены на относительно больших расстояниях, так что диполь-дипольное взаимодействие становится незначительным. Дюрье [23] для ХМК нашел значения 6 = 0,00279 К , 0=12 мК и показал, что при температурах выше 1 К членами вида 1/Р и более высоких порядков можно пренебречь. Таким образом, соль ХМК с успехом может применяться в магнитной термометрии для области температур выше 0,3 К. Теория магнитного состояния для МАС изучена значительно хуже ввиду гораздо более трудного для описания основного состояния, чем у ХМК. Пока не получено достаточно точных численных значении для 0 и б, каждое из которых определяется экспериментально для конкретного образца. Тем не менее поведение индивидуальных образцов МАС довольно точно описывается уравнением (3.88) [c.126]

Необходимо учитывать два типа взаимодействий между ионами магнитное дипольное взаимодействие и э.пектростатические обменные эффекты. [c.466]

Примем в качестве среднего значения полной теплоемкости значение 7 /i = 6,0-10 и вычтем вклад магнитного дипольного взаимодействия и сверхтонкого расщепления, тогда обменным взаимодействиям будет соответствовать 3,6-10". Если предположить, что обмен является совершенно изотропным, и принять значение в, полученное де-Клерком, то, по соотпо-шению Опеховского (32.9), число соседних ионов, между которыми имеет место обмен, равно одиннадцати, если же использовать в, полученное Гар- [c.492]

Общие вопросы. Явления, о которых говорилось выше, должны быть связаны с взаимодействиями между магнитными ионами, которые приводят к появлению кооператиипых эффектов. Единственным путем к удовлетворительному теоретическому объяснению этих явлений является внолне строгое рассмотрение как магнитного дипольного взаимодействия, так и обменного взаимодействия. Вообще говоря рассмотрение динольпого взаимодействия сопряжено с большими трудностями, чем анализ обменного взаимодействия, поскольку силы взаимодействия диполей обладают большим радиусом действия. [c.517]

Внутреннее маги, поле, действующее на орбит, моменты и спины электронов и ядер в кристалле, имеет ЭЛ.-маги, и обменное происхождение. Эл.-магн. вклад (за счёт диполъ-дипольного взаимодействия) невелик, и соответствующие поля обычно —10 Э они явля- [c.293]

ДИПОЛЬ-ДИПОЛЬНОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ — взаимодействие между диполями электрическими или ди-полями магнитными. Каждый электрич. (магн.) диполь создаёт в окружающем пространстве электрич. (магн.) поле, воздействующее на др. диполи. Напря-жёппость поля электрич. диполя [c.630]

Основные представления. М. в. обусловлено тем, что осп. взаимодействия магн. моментов атомов или ионов в веществе, напр. обменное взаимодействие, магн. диполь — дипольное взаимодействие, взаимодействие магн. моментов с внутрикристаллическим полем, зависят от расстояния между ними. Намагничивание кристалла изменяет характер этого взаимодействия, что проявляется в изменении рассто.чвий между частицами, а макроскопически — в деформации образца (магнитострикции). В свою очередь изменение расстояния между частицами, т. е. деформация образца, изменяет силу взаимодействия. между магн. частицами, а следовательно, и их ср.. магн. моменты, т. е. намагниченность образца, темп-ру Кюри, магн. анизотропию и т. д. [c.18]

В ф-ле (1) магнитоупругие константы рассматриваются как феноменологнч. параметры, к-рые определяются экспериментально. В микроскопия, теории М. в. эти параметры и их зависимость от темп-ры и магн. ноля определяются для данного материала, исходя из его кристаллич. структуры и квантовомеханич. характеристик магн. ионов. Выделяют М. в., основанное на магн. диполь-дипольном взаимодействии, на анизотропном обмене и на комбинированном с участием спин-орбитального, обменного взаимодействия и на внутри1фисталлич. полях. [c.19]

В вырожденных электронных состояниях важное значение имеют взаимодействия электронного спина с ядерными спинами, энергия к-рых в больше энергии чисто ядерных спин-спиновых взаимодействий, где ge л g — электронный и ядерный g -фак-торы, Цв — магнетон Бора, рд — ядерный магнетон. Электрон-ядерные спин-спиновые взаимодействия бывают двух видов 1) классич. диполь-дипольное взаимодействие (анизотропное), энергия к-рого в общем случае произвольной М. определяется тензором второго ранга с 9 компонентами 2) не имеющее классич. аналога изотропное контактное взаимодействие Ферми aSI, обусловленное наличием электронной спиновой плотности в месте расположения ядра. В отличие от анизотропного спин-спинового взаимодействия контактное взаимодействие имеет место только в состояниях с Л = о, аналогичных -состояниям атомов, т. к. только атомные s-орбитали создают спиновую плотность в мосте расположения ядра. Константы обоих видов взаимодействий зависят от электронной плотности М. и дают ценную информацию об электронных волновых ф-циях М. [c.190]

Эксперименты при Н = О и Н 1 a ,. На рис. 4 показан вид зависимости P tJ, измеренной в сверхпроводящем состоянии сплава NbзAl при диполь-дипольном взаимодействии мюонов с ядрами решётки в отсутствие диффузии мюонов. Внеш. поле Н в образце полностью отсутствует из-за Мейснера эффекта. Релаксация обусловлена взаимодействием мюонов с магн. моментами ядер кристаллич. решётки. Эксперим. зависимость описывается ф-цией Кубо — Тоябэ [c.228]

Существование О. л. и. может быть обусловлено диполь-дипольным взаимодействием или анизотропией элек-трич. поля кристалла, ориентирующего орбитальные моменты электронов относительно кристаллографич. осей. Спин-орбитпалъное взаимодействие стремится рас-положить спиновые моменты коллинеарно орбитальным. [c.486]

Открытие П. р. и связанных с ним явлений привело к созданию нового направления в физике твёрдого тела — электрической радиоспектроскопии. Её задачи совпадают с задачами магн. радиоспектроскопии изучение диполь-решёточного и ди-поль-дипольного взаимодействий, ширины реаонансвых линий, роли внеш. воздействий, природы дефектов и их окружения и т. д. Это направление находит и практич. применение созданы генераторы гиперзвука, низкотемпературные термометры, разработан метод пара-электрич. адиабатич. охлаждения. [c.546]

ПЕРЕНОС ЭНЕРГИИ — безызлучательная передача энергии электронного возбуждения при эл.-магн. взаимодействии двух частиц (молекул, ионов, комплексов), находящихся на расстоянии, меньшем длины волны излучения. В результате П. э. молекула — донор энергии переходит в состояние с меньшей энергией, а молекула — акцептор энергии — в состояние с большей энергией. Взаимодействие частиц, вследствие к-рого происходит П. э., может быть мультипольыым (в частности, диполь-дипольным) или обменным. Характерные расстояния, при к-рых осуществляется П. э., достигают при диполь-дипольном взаимодействии 5— [c.568]

Условия, необходимые для П. э., реализуются в осп. в конденсиров. средах (в газах взаимодействие частиц при их соударении приводит к уширению спектральных линий). П. э. играет существ, роль для процессов люминесценции. Взаимодействие при П. э, обычно предполагается настолько слабым, что спектры поглощения и люминесценции взаимодействующих частиц практически не меняются, г. е. остаются такими же, что и в отсутствие взаимодействия. В соответствии с законом сохранения энергии П. э. происходит только при условии, что спектры поглощения акцептора и спектры люминесценции донора перекрываются, т. е. в условиях резонанса. Если электронные переходы в доноре и акцепторе разрешены правилами отбора, то П. э. происходит в результате диполь-дипольного взаимодействия. Для этого случая теория П. э. была развита Т. Фёрстером (ТЬ. Роегз1ег, 1948). Она рассматривает процесс П. э. между молекулами в адиабатическом приближении и предполагает, что после переноса происходит быстрая колебат. релаксация в молекуле акцептора, что обеспечивает необратимость П. э. Скорость П. э. (вероятность переноса в единицу времени) выражается ф-лой [c.568]

На атом этапе Р. и. устанавливает ввутр. киааиравнове-сие в системе магнонов, однако М п сохраняют нак. значения. Характерное время этого этапа Р. м. имеет порядок кТс/И)(Т/Тс), где Тс — темп-ра Кюри (Кюри тачка). Дальнейшая релаксация обусловлена слиянием и расщеплением магнонов аа счёт дипольного взаимодействия, а также их взаимодействием с фононами. При этом сначала устанавливается равновесное значение М, а затем происходит поворот намагниченности к направлению Ндф. Последний этап описывается ур-яиеи (2) типичные значения к имеют порядок 10 с [c.332]

В столкновит. переходах между Р. с. с одинаковым п ОСЕ. роль, как правило, играют ионы. Наиб, велики сечения для переходов между соседними уровнями, (/ —9- 1 1), обусловленные дипольным взаимодействием. Они на порядок и более превосходят геом, сечение (ла л ). [c.393]

Из ф-лы (13) видно, что диполь-дипольное взаимодействие даёт дестабилизируюпщй вклад и, если а < то центр, положение подрешётки рассмат- [c.480]

К проявляющимся в этих веществах конкурирующим взаимодействиям, влияющим на установление разл. видов магн. упорядочения, относятся обменное взаимодействие и косвенное обменное взаимодействие ферро-п антиферромагн. характера зависящее от взаимной ориентации магн. моментов диполь-дипольное взаимодействие, осциллирующее РККИ-обменное взаимодействие. В регулярных кристаллич. структурах такие взаимодействия могут приводить к появлению сложной неколлинеарной магнитной атомной структуры (в т. ч. несоизмеримой). В нерегулярных твердотельных системах (аморфных веществах, неупорядоченных двух-или многокомпонентных сплавах и твёрдых растворах) благодаря конкуренции и хаотич. взаимному расположению магн. а примесных ионов (вызывающих иногда случайное изменение локальной оси маги, анизотропии) возникает фрустрация магн. моментов, приводящая к образованию состояния С. с. В этом случае для расчёта наблюдаемых физ, величин кроме обычного термодвнамич. усреднения по ансамблю систем е Гиббса распределением вероятности (обозначаемого <...)) необходимо дополнит, усреднение (обозначаемое чертой сверху) по всем возможным реализациям хаотич. расположения маги, моментов или набора взаимодействий между ними при этом в качестве ф-цНи распределения обычно выбирается комбинация дельтафункций или Гаусса распределение. Полное (но математически сложное) решение задачи усреднения по случайным конфигурациям для свободной энергии С. с, даёт т. н. метод реплик (от франц. replique — копия, образ). [c.634]

В проводящих средах (металлах, сильнолегированкых полупроводниках) с большой концентрацией электронов проводимости помимо электрич. мехавиэми С.-ф. в. существует т, н, механизм Ольфера — Рубина, связанный с возникновением дополнительного переменного магн. поля, обусловленного взаимодействием колебаний решётки с электронами проводимости. При этом переменное магн. ноле модулирует дипольное взаимодействие между магнитными моментами ядер. В металлах для ядер с большим квадрупольным моментом преобладающую роль играет квадрупольный механизм С.-ф. в., а для ядер с малым квадрупольным моментом могут одновременно участвовать два механизма — квадрупольный и дипольный. С понижением темп-ры Г от 300 К до 14 К иа-аа вымораживания носителей вклад дипольного механизма значительно уменьшается. При квадрупольном механизме возможны переходы между спиновыми уровнями с изменением магн. квантового числа на 2, а при дипольном механизме только на 1. [c.647]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...