Тела произвольной формы

Рассмотрим термически тонкое тело произвольной формы с объемом V, все точки которого охлаждаются за счет теплоотдачи с одинаковой скоростью dt/dx. За время di тело отдает количество теплоты [c.111]

Исходной информацией для этапа 1 проектирования является информация о детали, для которой проектируется заготовка. Приведенная схема инвариантна к типам штамповочного оборудования, форме и размерам детали, но правила создания каждой подсистемы зависят от ряда факторов, например от конструкции детали, технических требований и др. Это предопределяет создание нескольких локальных подсистем для каждого типа оборудования класса заготовок (поковок). Самые простые детали, для которых проектируются заготовки,— это осесимметричные детали типа тел вращения (класс 1), а наиболее сложные — асимметричные тела произвольной формы (класс 4). В соответствии с этим направление развития САПР в горячештамповочном производстве — переход от автоматизированного проектирования поковок для простых деталей к более сложным [17]. [c.89]

В настоящем разделе представлен разработанный [104] экс-периментально-расчетный метод определения ОН в любом сечении двумерного тела произвольной формы (напряжения определяются в плоскости, перпендикулярной рассматриваемому сечению). Метод базируется на поэтапном решении обратной задачи упругости, исходной информацией для которой являются экспериментально замеренные в произвольной точке тела деформации, возникающие в процессе его разрезки по сечению, в котором определяются ОН. [c.271]

Теплопроводность тел произвольной формы [c.367]

Охлаждение однородного, изотропного тела произвольной формы в среде с постоянной температурой и постоянным коэффициентом теплоотдачи на его поверхности во времени определяется дифференциальным уравнением теплопроводности [c.398]

Какими дифференциальными уравнениями описывается охлаждение однородного, изотропного и равномерно нагретого тела произвольной формы, имеющего начальную постоянную температуру [c.401]

Для тела произвольной формы, вращающегося вокруг неподвижной оси, пример приведения сил инерции дается в 136. [c.347]

Вычисление момента инерции твердого тела произвольной формы относительно той ли иной оси представляет собой, вообще говоря, довольно кропотливую в математическом отношении задачу. Однако в некоторых случаях нахождение момента инерции значительно упрощается, если воспользоваться теоремой Штейнера [c.151]

Нахождение главных осей тела произвольной формы— в математическом отнощении сложная задача. Однако она очень упрощается для тел, обладающих той или [c.157]

В дальнейшем мы рассмотрим обобщение понятия момента инерции для тел произвольной формы и произвольного распределения массы. [c.246]

Итак, мы ВИДИМ, что для тела произвольной формы и с произвольным распределением массы момент импульса J представляет собой не просто произведение скаляра на вектор ш угловой скорости. Поэтому в общем случае направление вектора J не совпадает с направлением вектора ш. Это обстоятельство является причиной сложного поведения вращающихся тел. Сравнительно просто обстоит дело с задачами динамики твердых тел сферической формы, в которых, как мы увидим, вектор J всегда параллелен вектору сэ. В отсутствие момента вращения вектор J сохраняет постоянство, в общем же случае для тел произвольной формы вектор (О будет прецессировать вокруг вектора J. [c.248]

Перейдем теперь к выражению для кинетической энергии вращательного движения твердого тела произвольной формы [c.255]

Реальная физическая задача об обтекании заданного тела, разумеется, однозначна. Дело в том, что в действительности не существует строго идеальных жидкостей всякая реальная жидкость обладает какой-то, хотя бы и малой, вязкостью. Эта вязкость может практически совсем не проявляться при движении жидкости почти во всем пространстве, но сколь бы она ни была мала, она будет играть существенную роль в тонком пристеночном слое жидкости. Именно свойства движения в этом (так называемом пограничном) слое и определят в действительности выбор одного из бесчисленного множества решений уравнений движения идеальной жидкости. При этом оказывается, что Е общем случае обтекания тел произвольной формы отбираются именно решения с отрывом струй (что фактически приводит к возникновению турбулентности). [c.34]

Несмотря на все изложенное, изучение решений уравнений движения, соответствующих непрерывному стационарному потенциальному обтеканию тел, имеет в некоторых случаях смысл. Между тем как в общем случае обтекания тел произвольной формы истинная картина течения практически ничего общего с картиной потенциального обтекания не имеет, в случае тел, имеющих некоторую особую ( хорошо обтекаемую , см. 46). форму, движение жидкости может очень мало отличаться от потенциального (точнее, оно будет не потенциальным лишь в тонком слое жидкости вблизи поверхности тела и в сравнительно узкой области следа позади тела). [c.34]

Такая же зависимость имеет место и для медленно движущихся тел другой формы. Направление силы сопротивления, в общем случае тела произвольной формы, не совпадает с направлением скорости в общем виде зависимость F от и может быть написана как [c.93]

Полученные выше количественные формулы относятся, конечно, только к обтеканию пластинки. Качественные же результаты (такие как (39,11—12)) справедливы и для обтекания тела произвольной формы при этом под I надо понимать размеры тела в направлении обтекания. [c.229]

Общую задачу можно сформулировать следующим образом. Тело произвольной формы погружается в движущуюся жидкость по истечении достаточного промежутка времени установится некоторое тепловое равновесие и требуется определить возникающую при этом разность температур Ti-t Tq между ними. [c.302]

В общем случае произвольно колеблющегося тела произвольной формы задача об излучении звуковых волн должна решаться следующим образом. Выберем в качестве основной величины потенциал скорости ср. Он удовлетворяет волновому уравнению [c.394]

Физический маятник представляет собой тяжелое твердое тело произвольной формы, имеющее неподвижную горизонтальную ось вращения эта ось называется осью подвеса маятника. [c.179]

Физический маятник. Тяжелое твердое тело произвольной формы, вращающееся только под влиянием силы тяжести Р вокруг неподвижной горизонтальной оси, не проходящей через центр масс тела, называется физическим маятником. Примем за ось г неподвижной системы координат горизонтальную ось подвеса маятника, а за начало координат возьмем точку О пересечения этой оси с плоскостью, перпендикулярной оси шод-веса и проходящей через центр масс С тела (рис. 379). При этом точку О назовем точкой подвеса физического маятника. Обозначим расстояние ОС от центра тяжести до точки подвеса через а. Положение маятника будем опре- [c.682]

Случай Эйлера. Это случай движения тела произвольной формы, когда сумма моментов всех сил относительно неподвижной точки этого тела равна нулю (Мо = 0). В частности, такое движение будет совершать тело, у которого неподвижная точка совпадает с центром тяжести и на которое не действуют никакие активные силы, кроме силы тяжести, а последняя уравновешивается реакцией опоры О (рис. 388). [c.703]

Для тела произвольной формы результирующая сила R, действующая на тело со стороны потока, может иметь составляющие по всем трем осям лобовое сопротивление Rx, подъемную силу Ry и боковую силу R . [c.545]

Рассмотрим тело произвольной формы, считая, что начальные напряжения и деформации в нем отсутствуют. На начальном этапе нагружения такого тела возникают только упругие деформации и, следовательно, появление пластических деформаций однозначно определяется действующими напряжениями. В связи с этим условие пластичности можно записать в виде некоторой функции компонент тензора напряжений. Очевидно, что для изотропного материала условие появления пластических деформаций не должно зависеть от выбора координатной системы. Тогда указанная функция должна быть функцией трех инвариантов тензора напряжений, в качестве которых можно взять, например, три главных напряжения [c.293]

Заметим, что при нагружении тела произвольной формы какими-либо внешними нагрузками в нем одновременно могут появиться зоны упругих и неупругих деформаций. В связи с этим решение задачи теории пластичности должно удовлетворять не только геометрическим и статическим граничным условиям на поверхности тела, но и дополнительным условиям на поверхности раздела зон упругих и пластических деформаций. [c.306]

Частичный ответ на поставленный вопрос дает доказанная А. А. Ильюшиным теорема о простом нагружении, которая утверждает для того чтобы во всех точках тела произвольной формы при увеличении внешних нагрузок пропорционально одному общему параметру нагружение было простым, достаточно, чтобы материал был несжимаемым, а зависимость между интенсивностями напряжений и деформаций — степенной а = yle (А, а. — константы). [c.309]

Рассмотрим погруженное в покоящуюся жидкость твердое тело произвольной формы, объем которого V (рис. 2.16). В соответствии с уравнением (2.26) на поверхность этого тела со стороны жидкости будет действовать сила [c.33]

В частности, при сжатии тела произвольной формы двумя силами Р, расстояние между элементарными площадками приложения которых равно h (рис. 5.1), объем V тела при отсутствии массовых сил на основании формулы (Ъ>.24) уменьшится на величину [c.94]

Для иллюстрации методов суперпозиции и особенностей рассмотрим обтекание сферы и тела произвольной формы. [c.279]

Обтекание тела произвольной формы можно получить методом особенностей, используя непрерывное распределение источников, стоков, диполей или вихрей. Рассмотрим общую схему решения задачи обтекания произвольного тела, для чего воспользуемся методом источников и стоков. [c.280]

Хорошее усвоение метода сечений, как известно, совершенно необходимо для успешного изучения предмета. Поэтому надо без спешки, обстоятельно изложить суть этого метода, показав его на теле произвольной формы, а потом (более подробно) на примере бруса (к определению внутренних сил, возникающих в поперечных сечениях бруса). [c.55]

Александров А. Я- Решение основных трехмерных задач теории упругости для тел произвольной формы путем численной реализации метода интегральных уравнений. — ДАН СССР, 1973, т. 208, № 2. [c.677]

Для этого рассмотрим некоторое тело произвольной формы, объема V и плотности р , погруженное в жидкость плотностью р (рис. 35), и найдем составляющие силы давления по координатным осям (оси хну расположим в горизонтальной плоскости, ось z направим по вертикали). [c.52]

Рис. V. 14. Осесимметричное кавитационное обтекание твердого тела произвольной формы (обобщенная схема Рябушинского).

На рис. 4 в прямоугольной (декартовой) системе координат хуг изображено твердое тело произвольной формы, находящееся в равновесии под действием поверхностных и объемных сил. Для исследования внутренних сил, возникающих в теле, применим метод сечений. Мысленно рассечем тело произвольной плоскостью на две части Л и В и часть В отбросим. Положение плоскости сечения в пространстве определяется направлением нормали V, внешней по отношению к оставшейся части А. Действие отброшенной части можно заменить силой 8р, приложенной к центру тяжести сечения, и парой сил с моментом 8м- Сила 8р и пара [c.10]

Простым нагружением называется такой процесс нагружения, при котором внешние силы от начала их приложения возрастают, сохраняя между собой постоянное отношение, т. е. изменяются пропорционально общему параметру. Такое изменение нагрузок обеспечивает постоянство направлений главных напряжений и деформаций в каждой точке тела произвольной формы при любом количестве и любых направлениях внешних сил. Нагружение называется сложным, если при возрастании хотя бы одной из внешних сил остальные силы не возрастают пропорционально этой силе. На практике часто приходится иметь дело со случаями, близкими к простому нагружению. [c.260]

В случае обтекания тел произвольной формы все вычисления могут быть произведены совершенно аналогичным образом и приводят к результату, что на линии отрыва обращаются в нуль производные dvxfdy, dvzjdy от обеих касательных к поверхности тела компонент скорости Vy, и Vz (ось у по-прежнему направлена по нормали к рассматриваемому участку поверхности тела). [c.236]

Физический маятник. Физическим маятником называется твердое тело произвольной формы, которое может вращаться вокруг ненодвжной горизонтальной оси О, не проходящей через центр тяжести, под действием собственного веса (рис. 21.8). Пусть физичес1 ий маятник выведен из состояния равновесия, при котором отрезок ОС = а расположен вертикально. Определим движение, пренебрегая трением осп подвеса и сопротивлепнем воздуха. [c.380]

Однако не очевидно, что если произвести интегрирование, то окажется равным нулю для тела произвольной формы. Когда делалось предположение о том, что границу можно ввести, положив Е = 0 всюду за границей, то считалось естественныл(, что / l = 0, однако. это может быть и не так. Если ]j Ф О, то к плотности тока па поверхности следует добавить ехце поправочный член. Это не представляет затруднений в случае плоской границы, для которого, кстати, только и удалось получить решения в явном виде. Мы убедимся в том, что аналогичные задачи возникают при выборе граничных условий для выражения Пиппарда для диамагнитного тока в сверхпроводнике. [c.707]

Рассмотрим теперь энергию, приходящуюся на единицу свободной поверхности нормальной и сверхпроводящей фаз, обозначаемую соответственно через а и а . Заметная разница между и имела бы большое влияние на переходы в тонких пленках. Однако эта разность, как показал Пиппард [71], вероятно, мала по сравнению с ХЯкр./8 к- Для тела произвольной формы, находящегося в магнитном поле, разность между его свободной энергией в нормальном и сверхпроводящем состояниях равна (см. п. 2) [c.731]

Соотношение (3.41) преобразует интеграл от производных компонент вектора а к интегралу от производных вектора Ъ и, по сути, яляется обобщением формулы интегрирования по частям применительно к телу произвольной формы и основному оператору дифференцирования А. [c.68]

Требуется найти изменение объема V тела произвольной формы под де11ствием массовых сил /г и поверхностных сил it. [c.93]

Лучистый теплообл ен между телами произвольной формы. Рассмотрим елучаи теплообмена излучением для тела произвольной формы, замкнутого вненпги - телом больгиен поверхности [c.224]

Рассмотрим осесимметричное кавитационное о текание твердого тела произвольной формы. Для схематизации течения в хвосте каверны примем обобщенную схему Рябушинского, согласно которой каверна замыкается на фиктивное тело (рис. V.I4). При решении задачи необходимо найти форму каверны и распределение скоростей на поверхности тела, свободной от каверны 121. [c.202]

Отражение плоской ударной волны от гладкого тела произвольной формы. При падении плоской ударной волны на гладкое выпуклое тело угол падения непрерывно возрастает. Поместим начало координат в точку касания падающей ударной волны с поверхностью тела. Ось направим в сторону, противоположную направлению потока за падающей волной. Уравнение поверхности тела зададим в виде Хо =—Хо )-В качестве внутренних координат точек фронта отраясенной волны удобно взять координаты их проекций на плоскость х х . Время отсчитывается от момента встречи ударной волны с поверхностью тела. Координаты отраженной ударной волны равны [c.78]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...