Метод температурно-кинетический

Межэлектродный зазор 107 Метод температурно-кинетический 22, 35 [c.296]

Поляризация катодного выделения водорода, имеющая обычно электрохимическую природу, в существенной мере определяется материалом катода и практически не зависит от концентрации электролита [207]. Величина pH оказывает влияние на поляризацию процесса лишь при низких плотностях тока. Из побочных реакций, которые могут протекать на катоде, следует отметить процесс катодного восстановления сравнительно электроположительных катионов (например, меди, никеля), перешедших в раствор с анода [115]. Данный процесс облегчается в кислых средах. В достаточно концентрированных подкисленных нитратных электролитах может происходить катодное восстановление анионов N0 до анионов N0 , а при значительном отрицательном смещении потенциала до образования аммиака [184]. Восстановление катионов нейтрального электролита (обычно К" , Ма+) невозможно вследствие очень низких электроотрицательных значений их равновесных потенциалов, которые обычно не достигаются в условиях анодного растворения металлов. При исследовании кинетики анодного растворения металлов широко применяются методы снятия поляризационных кривых и температурно-кинетический метод. Рассмотрим несколько примеров использования этих методов применительно к анодному растворению металлов и сплавов различной природы. [c.35]

Переходные температуры при граничной смазке и температурно-кинетический метод их оценки. Поскольку температура является фактором, оказывающим определяющее влияние на процесс трения при фаничной смазке, выше оценивали переход от легких условий работы узла трения в этом режиме к тяжелым, а от тяжелых - к катастрофическим, используя обобщенную температурную зависимость коэффициента трения /р, приведенную на рис. 6. 28. Эта зависимость характеризуется тремя переходными температурами, каждая из которых соответствует достижению определенного этапа реализации процесса фаничной смазки [4] [c.228]

Целесообразно уточнить температурно-кинетические границы образования карбидных прослоек, определявшиеся методом оптической микроскопии, так как не исключено, что изменения строения мартенсита объясняются присутствием па границах зерен очень мелких включений карбидной фазы. [c.128]

Кривая а = /(т) (рис. 2.26) представляет собой обычную кинетическую кривую химического процесса, рассчитанную, как -было показано выше, с использованием методов нестационарной теплопроводности. Константа скорости реакции, температурный коэффициент и энергия активации по полученным данным а могут быть рассчитаны обычным путем из уравнения (2.182) и уравнения Аррениуса. [c.162]

Количественное определение термодинамических и кинетических параметров химического процесса по результатам расчета температурного поля в виде At = /(т) и составляет содержание количественных методов термографии. [c.162]

По параметрической диаграмме можно определить и другие характеристики, например предельно допустимую температуру эксплуатации. В этом случае на оси ординат параметрической диаграммы задают предельно допустимые значения удельной потери массы металла или глубины коррозионного разрушения. Затем движутся до пересечения с линией gg Р или gh — Р, затем вверх по ординате при постоянном значении Р до пересечения с линией Р — l/T , соответствующей определенному времени эксплуатации и, наконец, от точки пересечения вправо при постоянном значении ординаты до пересечения с осью ординат 1/Г. Точка пересечения соответствует определенной величине предельно допустимой температуры. Ниже приводятся параметрические диаграммы [131 для ряда сталей и сплавов, широко используемых при высоких температурах. Параметрические диаграммы построены в основном по экспериментальным данным (точки на диаграмме). Если диаграмма построена по значениям констант кинетических и температурных уравнений (51) и (52) окисления металлов, то экспериментальные точки отсутствуют. При построении диаграмм применялись следующие величины и их единицы g, g — г/см , h — мм, т — ч, Т — К, Q — кал/моль. Эти отступления от системы СИ для Q сделаны сознательно, для того чтобы не снизить точность диаграммы. При использовании вышеуказанных единиц шкалы Ig и Ig /г почти совпадают для сталей и никелевых сплавов. Параметрический метод позволяет надежно проводить интерполяцию, а также экстраполяцию. Экстраполяцию можно проводить по температуре на 50—100 °С, по времени на 1—1,5 порядка [13]. [c.309]

Одним из основных методов исследований процесса термического разложения полимерных материалов является термогравиметрический анализ, который начал использоваться еще в начале XX в. Суть анализа состоит в регистрации изменения массы определенной порции материала, подвергающейся нагреву в заданных условиях. Получаемая в термогравиметрическом эксперименте кривая изменения массы образца в зависимости от температуры и (или) времени дает возможность не только оценить термостойкость материала и установить температуру окончания процесса термического разложения, но и определить интенсивность разложения в различных температурных интервалах, а также путем соответствующей математической обработки вычислить эффективные значения кинетических параметров процесса разложения материала теплозащитного покрытия. [c.346]

Во всех известных методах определения эффективных кинетических параметров термодеструкции на основе термогравиметрических экспериментов постоянство скорости увеличения температуры образца является обязательным требованием. При линейном изменении температуры внутреннего пространства камеры нагрева температура исследуемого образца в целом также изменяется по линейному закону. Поэтому в расчетах удобно использовать значения температуры, полученные в результате аппроксимации экспериментальной температурной кривой (с помощью метода наименьших квадратов) прямой линией. Такая обработка позволяет с максимальной точностью определить скорость нагрева и значительно уменьшить разброс точек на вспомогательных графиках при определении кинетических параметров. [c.348]

Приемы включения в расчет циклов интегрирования кинетических уравнений зависят от вида обобщенных данных по неизотермической вулканизации рассматриваемой резиновой смеси. Различные варианты обобщения данных описаны в разделе 2.5. Наиболее удобным оказывается использование построенной графически изотермической эквивалентной кривой кинетики вулканизации в сочетании с одним или двумя параметрами температурно-временной суперпозиции — энергией активации процесса или коэффициентами Ко, ki или Ко, К в уравнениях (2.53) или (2.54). В указанном случае совместный расчет поля температуры и кинетики вулканизации численными методами позволяет ввести в исходную информацию для выполнения основного этапа расчета только эти параметры кинетических свойств материала. Расчет кинетики вулканизации при этом сводится к вычислению интеграла (2.51) или (2.52) для эквивалентного времени вулканизации. Окончательное определение степени вулканизации производится непосредственно по эквивалентной кривой нахождением относительного динамического модуля сдвига либо другого показателя свойств материала или сравнением эквивалентного времени вулканизации с оптимальным его значением, найденным по той же кривой. [c.201]

В цитированных работах кинетический анализ выполнялся главным образом для отожженных сталей со структурами пластинчатого и глобулярного цементита, причем исследовалась температурная область выше верхней критической точки. В работе 1 95) были рассмотрены и другие состояния, при этом анализировался ход а - 7-превращения в межкритическом интервале. Анализу подвергались кинетические кривые, полученные магнитометрическим методом (см. рис. 13, 14). Поскольку в межкритическом интервале температур образование аустенита не идет до конца (стабильному равновесию соответствует двухфазное состояние феррит -аустенит ), а предельное количество 7ч )азы при данной температуре сильно зависит от исходного состояния, для возможности использования уравнения (15) применялось нормирование превращенного объема. При данной температуре максимальное для каждого состояния количество аустенита принималось за 100 %, аналогично тому, как это делалось в работе [ 89]. [c.68]

Значительно более результативный метод для анализа экспериментов при низких температурах, которым с большим успехом пользовались Пол и др. (см., например, работу [238]), состоит в непосредственном применении выражения (4.96). Под это выражение методом проб и ошибок подгоняются измеренная теплопроводность и ее температурная зависимость для какого-либо одного кристалла, причем каждый механизм рассеяния представляется подходящей скоростью релаксации и для каждой частоты общая скорость релаксации берется равной сумме релаксационных скоростей, соответствующих каждому механизму рассеяния. Теплопроводность кристалла с дополнительными дефектами подгоняется путем подбора подходящей релаксационной скорости, соответствующей рассеянию на этих дефектах. Много интересных сведений о дефектах можно получить, определяя соответствующие интенсивности рассеяния. Этот метод был назван приближением Дебая, поскольку при получении выражения для теплопроводности (4.11), более точного, чем простое кинетическое выражение (3.5), по существу, используется дебаевская формула для теплоемкости. [c.121]

Зная запаздывающую функцию О (со), можно, пользуясь соотношениями (17.12), найти гриновскую функцию О (со). Как упоминалось в начале этого параграфа, гриновская функция О (со) определяет целый ряд кинетических свойств системы. Тем самым метод аналитического продолжения в технике температурных функций Грина позволяет выйти за рамки чисто статистической задачи вычисления термодинамического потенциала по существу, одновременно с вычислением й мы можем находить кинетические коэффициенты системы. [c.203]

Настоящая монография посвящена новому методу решения задачи многих тел — так называемому методу квантовых функций Грина. Этому методу в последние годы было посвящено довольно большое число работ. Мы не ставим своей целью охватить их все — монография основана, в значительной мере, на исследованиях авторов. Списки литературы к отдельным главам ни в коей мере не претендуют на полноту— цитируются в основном лишь работы, фактически использованные в тексте. Упор делается на изложение общей методики. Ей посвящены гл. I—III, содержащие общую спектральную теорию нерелятивистских температурных функций Г рина, зависящих от двух моментов времени. Здесь же устанавливается связь функций Грина с термодинамическими и кинетическими характеристиками системы. [c.9]

Результаты испытаний на этапе 1 РЦИ, которые обычно выполняются в лабораторных условиях по определяющему параметру, например температуре или нагрузке, являются базовыми для последующих испытаний. На этапе 1 проводится выбраковка по признаку влияния определяющего параметра (например, температуры или нагрузки на / или I). Это аналогично требованию, чтобы уравнение / = f (pi, Рг, Рз, — Ры) было заменено на упрощенное / = f (pi). При этом предполагается, что множество значений определяющего параметра Pib большей мере, чем остальные Ра, Рз,. .. р , влияют на / и 7. Такой подход оправдан для контроля качества материалов, область применения которых определена множеством точек ф, представляющих какую-либо зону. Верхняя граница этой зоны (sup — супремум) представляет собой множество точек М, а нижняя граница (inf -инфинум) — множество точек т, т.е. М = sup I, am = inf Так выявляют границь применения сочетания материалов. Эти границы контролируются независимыми критериями, например термпературно-кинетическими [46, 48]. Основной характеристикой при выявлении температурно-кинетических критериев является критическая температура, характеризующая переход от умеренного трения и изнашивания к интенсивному и зависящая от режима работы узла трения. Например, вид критерия применительно к смазочному материалу определяется возможностью реализации критической температуры вследствие термического разрушения адсорбционных смазочных слоев и последующего металлического контакта (первая критическая температура) или вследствие износа и термической деструкции модифицированных слоев, которые образуются в результате химической реакции активных компонентов смазочного материала с металлом поверхности трения при повышенных температурах. Это явление имеет место при второй критической температуре [48, 49, 50]. Методы, посредством которых можно выявить температуры, соответствующие этим критериям, стандартизованы (ГОСТ 23.221-84). [c.184]

Температурно-кинетический метод, как и метод вращающегося диска, не дает ответа на вопрос о том, какой из частных процессов (анодный или катодный) в большей Tenenii коитролирует скорость цемешацив и какая именяо стадия (электрохимическая, химическая или кристаллизационная) является замедленной. Более полные сведения об этом можно получить из электрохимических измерений, чаще всего используемых при изучении контактного обмена в условиях гальванотехники [62, 104, 105]. Электрохимический метод основан на сопоставлении частных поляризационных кривых катодного и анодного процессов с областью потенциалов, в которой проходит контактный обмен. [c.127]

Новая книга Л.М.Утевского и его соавторов содержит детальный анализ экспериментально установленных температурных, кинетических, концентрационных закономерностей явления, термодинамический и кинетический анализ процессов зернограничной сегрегации охрупчиваю-щих примесей. Авторы развили методы количественного описания тер> 4 [c.4]

Приведенные данные о совместном влиянии примесей и легирующих элементов на отпускную хрупкость и изложенные методы расчета температурных, кинетических и концентрационных закономерностс й охрупчивания могут быть аналогичным образом использованы для определения допустимых концентраций фосфора и никеля и их оптимальных соотношений в сталях, изделия из которых длительное время эксплуатируются при температурах, близких к температурам максимального охрупчивания. Это относится, например, к некоторым роторным, дисковым сталям, для которых оптимальные соотношения между концентрациями фосфора и никеля должны устанавливаться с учетом допустимого охрупчивания, обусловленного изотермическими вьщержка-ми при эксплуатации в интервале 400—550 0 в течение десятков лет. [c.205]

Развитием метода снятия поляризационных характеристик электрохимических процессов является температурно-кинетический метод, получивший широкое распространение в различных областях электрохимии и позволяющий изучать механизм и определять лимитирующую стадию электродных процессов, в том числе анодного растворения металлов. В основе температурнокинетического метода лежит исследование зависимости плотности тока, т. е. скорости электродного процесса от температур при постоянном смещении потенциала от равновесного значения Аф, и определение по найденной температурной зависимости значений эффективной (или реальной) энергии активации электрохимических процессов. Определение основано на существовании линейной [c.22]

Исследование анодного растворения сплава ВК8 температурно-кинетическим методом показало, что при небольшой поляризации (область минимума поляризационной кривой) главную роль играют кинетические ограничения из-за химической поляризации. По мере изменения значений потенциала в положительную сторону все большее значение приобретают затруднения транспортирования продуктов анодной реакции через нарастаюпгую пленку на аноде. [c.37]

Применение температурно-кинетического метода при изучении анодного растворения при повышенных плотностях тока алюминиевого сплава показало, что при небольшой величине потенциала преобладают ограничения, обусловленные химической поляризацией. При высоких скоростях обработки электрохимический механизм торможения скорости процесса переходит в диффузионный, и все больщую роль начинает играть отвод продуктов реакции из зоны обработки [130]. Наибольшее сопротивление транспортированию вещества при этом оказывает, по-видимому, покрывающая анод фазовая пленка с довольно рыхлой структурой. На основе анализа закономерностей анодного растворения металлов следует подчеркнуть сложность данного процесса, особенно при повышенных плотностях тока, и необходимость его разностороннего исследования в каждом конкретном случае, так как общетеоретические положения не дают практических рекд-мендаций по выбору оптимальных режимов процесса, [c.37]

Следует отметить, что в случае твердого электрода величина перенапряжения, определяемая относительно стационарного потенциала, значительно больше, чем истинное перенапряжение, вычисленное относительно равновесного потенциала. Температурный коэффициент перенапряжения для твердого электрода, определенный в интервале температур 5—28,5° С, составляет 0,23мв/град. Величина эффективной энергии активации процесса осаждения галлия, рассчитанная по температурно-кинетическому методу Горбачева [24], не меняется с перенапряжением и составляет — 3 ккал/молъ. [c.55]

Для получения одинаковой исходной феррито-графитной структуры отливки отжигали при 900 С в течение 1,5 ч, охлаждали с печью до 650° С и после 1,5-ч выдержки охлаждали на воздухе. Дилатометрически определены температурные границы интервала фазовых переходов при нагреве и охлаждении в зависимости от содержания никеля. Структурно-кинетические особенности образования и распада аустенита определяли закалочно-микрострук-турным методом. Температурный интервал изотермической аусте-низации варьировался по дилатометрическим данным в зависимости от содержания никеля в чугуне следующим образом [c.112]

Кинетические характеристики коррозии, как правило, устанавливаются на базе экспериментальных данных, проводимых в лабораторных, полупромышленных и лромышленных условиях. Они наиболее часто получаются на основе длительных лаборатор-ных испытаний в изотермических условиях в широком температурном диапазоне, которые затем корректируются данными промышленных испытаний. Однако имеются и методы, позволяющие получить соответствующие математические выражения кинетики коррозии металла непосредственно из данных промышленных испытаний. [c.120]

Из кинетической концепции процесса разрушения [57] следует, что в основе разрушения лежат последовательные элементарные акты распада межатомных связей. Для сложнолегированных гетерогенных жаропрочных сплавов трудно (если вообще возможно) оценить межатомные силы связи твердого раствора, на которые влияют легирующие элементы и степень легирования. Нельзя также не учитывать возможного влияния на закономерности зарождения и развития повреждений диффузных процессов, особенностей дислокационной структуры и других факторов. В этих условиях оценка параметров уравнений долговечности должна базироваться на методах, позволяющих отразить все особенности развития процесса деформирования и разрушения в пределах анализируемой температурно-силовой области службы металла в интегральной форме. [c.69]

Нами [3] методом размерности была получена формула температурной зависимости к. д. г., в которую не входит постоянная Сезерленда для смеси диффундирующих газов. Формула основывается на следующих положениях кинетической теории газа 1) явление диффузии симметрично (в первом приближении) относительно диффундирующих газов, т. е. Di2 = D2i 2) коэффициент диффузии обратно пропорционален давлению Р 3) при больших температурах к. д. пропорционален температуре в степени 1,5, а при малых температурах — в степени 2,5 4) к. д. г. зависит от их молекулярных весов pii и Ц2 и эффективных диаметров молекул oi и 02, зависящих от температуры по формуле С [c.184]

Показано также, что можно уточнить используемый метод путем расчленения энтальпии торможения а составляющие, связанные с температурой, концентрацией и кинетической энергией, и умножением каждой энтальпии на приближенно рассчитанную проводимость. Предлагаемый здесь метод более сложен, чем развитый ранее, потому что он зависит от а) требуемой точности, б) относительных вкладов температурного перепада, разности концентраций и кинетической энергии и в) от значений чисел Люиса и Прандтля. Конечно, если рассматривается движение капельно-жидких веществ, то усоверщенствованная методика расчета окажется наиболее подходящей, так как числа Le и Рг для жидкостей весьма отличны от единицы. [c.228]

В работе [26] изучено окисление всех силицидов молибдена, нолученных методом зонного выравнивания предварительно спеченных образцов при температурах до 1700° С и давлении кислорода <20 мм рт. ст. Обнаружена небольшая потеря в весе о бразцов, а также увеличение концентрации молибдена на границе раздела силицид/окисная пленка. Плато на кинетических кривых, свидетельствующее о замедлении процесса окисления, наблюдалось для MosSi при 1960° К, для MosSis — при 1650° К, а для MoSi2 — во всем исследованном температурном интервале (1000—1700° С). [c.232]

Наиболее свежими по фактическому содержанию являются четвертая и пятая главы, в которых анализируются структура и свойства компактных наноматериалов. Почти все описанные в них результаты получены после 1988 года. Подавляющее боль-П1ИНСТВО исследований компактных нанокристаллических материалов так или иначе сосредоточено вокруг нескольких проблем. Одной из них является проблема микроструктуры компактных наноматериалов и ее стабильности, состояния межзеренных границ и их релаксации непосредственное изучение микроструктуры проводится различными электронно-микроскопическими, дифракционными и спектроскопическими методами. К этим исследованиям достаточно близки работы по изучению структуры компактных наноматериалов косвенными методами (изучение фононных спектров, калориметрия, исследования температурных зависимостей микротвердости, модулей упругости, электро-кинетических свойств). Ожидается, что компактные наноматериалы найдут наибольгаее применение как конструкционные и функциональные материалы новых технологий и как магнитные материалы, поэтому в пятой главе особое внимание уделено механическим и магнитным свойствам компактных наноматериалов. Последовательное обсуждение структуры и свойств изолированных наночастиц и компактных наноматериалов должно составить единое представление о современном состоянии исследований этого особого состояния вещества, выявить между изолированными наночастицами и компактными наноматериалами общее и особенное. [c.18]

В предельном случае малых длин пробега мы приходим к задачам, которые могут быть решены в рамках теории сплошной среды или, точнее, с применением уравнений Навье — Стокса. По существу, это задачи обычной газовой динамики. Однако по установившейся традиции некоторые из них изучаются динамикой разреженных газов. В число таких задач входят, например, некоторые задачи о вязких течениях при малых числах Рейнольдса, о течениях с взаимодействием пограничного слоя с невязким потоком, о близких к равновесным течениях с релаксацией возбуждения внутренних степеней свободы, о течениях со скольжением и температурным скачком на стенке и т. д. К решению этих задач могут быть привлечены методы газовой динамики. В то же время эти задачи, решаемые в рамках теории сплошной среды, тесно связаны с кинетической теорией, так как только с помощью кинетической теории, из анализа уравнения Больцмана, можно обоснованно вывести уравнения Эйлера и Навье—Стокса и их аг алоги для рела-ксирующих сред, установить область их применимости и снабдить их правильными начальными и граничными условиями и коэффициентами переноса. [c.5]

Имеются убедительные экспериментальные доказательства суш.ествования экситонных молекул в не скольких кристаллах, в том числе в кремнии, в хлориде меди и бромиде серебра [9]. В случае кремния экспериментальные доказательства были получены путем регистрации спектра люминесценции с пространственным и временным разрешением. Гурли [4] использовал метод деформационной ловушки для изучения химического равновесия в системе свободные экситоны/экситонные молекулы, 2Ех Ехг. На рис. 5 приведена температурная зависимость спектра люминесцентного излучения из области деформационной ловушки в кремнии. Верхний спектр характеризует обычное рекомбинационное излучение свободных экситонов с шириной линии, Определяемой тепловой энергией экситона /гТ. Форма линии описывается зависимостью В ехр(— //гТ)/где отвечает плотности электронных состояний в трехмерном потенциале гармонического осциллятора. При понижении температуры возникает дополнительный максимум при более низкой энергии, соответствующий экситонным молекулам, Он обязан своим происхождением рекомбинации электрона и дырки в молекуле, в результате которой остается обычный экситон. Длинный низкоэнергетический хвост молекулярной люминесценции отвечает распределению кинетической энергии этих оставших ся экситонов. Первыми эти молекулы в деформированном кремнии наблюдали советские исследователи независимые измерения на недеформированном крем пни были выполнены в Университете Британской Колумбии (Канада) [9], [c.141]

Метод элементарных решений связан с методом Чепмена — Энскога по крайней мере с двух точек зрения. Во-первых, разложение решения на дискретную и непрерывную части отражает (по крайней мере в простейших модельных уравнениях) отделение решения Чепмена — Энскога (справедливого вдали от твердых границ и некоторого начального состояния) от решения в переходной области, описываемой кинетическими слоями. Во-вторых, элементарные решения особенно эффективны при исследовании задач связи для методов Гильберта и Чепмена — Энскога (особенно для установления граничных условий). Это продемонстрировано нахождением коэффициента скольжения для модельного уравнения БГК. Для более общих модельных уравнений задачу определения граничных условий аналитически решить, вообще говоря, нельзя. Но всегда можно получить довольно точное описание решения, оценивая коэффициенты разложений или поправки к модельным уравнениям низшего порядка. В частности, отделяя нормальные и поперечные степени свободы, можно найти в квадратурах температурный скачок (Черчиньяни [10] гл. 6), результат оказывается очень близким к точному. [c.214]

В настоящей работе скорости термического разложения паров гексафторида плутония были изучены статическим методом при начальных давлениях от I70 до 980 мм рт. ст. и температуре 161° и проточ ным методом при более низких парциальных давлениях в температурном интервале 150—250°. Исследование включало фторирование двуокиси плутония и тетрафторида. Было также проведено изучение роли равновесных и кинетических факторов в процессе переноса гексафторида плутония. [c.124]

Результаты эксперимента. На рис. 10.5 приведены результаты измерения тепловых потоков, возникающих при разложении образцов твердого БАДЕ при различных скоростях нагревания (масса образца m яв 0,5 мг). На каждой кривой наблюдаются четыре пика. Два из них отражают эндотермический тепловой эффект и не меняют своего температурного положения (111 и 120 °С) с изменением скорости нагревания образца, т.е. обусловлены фазовыми переходами. Два других гораздо больших пика соответствуют экзотермическому тепловому эффекту. Площадь под пиками (теплота) и температура максимума существенно зависят от скорости нагревания. Это свидетельствует о том, что происхождение наблюдаемых пиков связано с процессом термоактивированного разложения. На первый взгляд может показаться, что разложение исследуемого вещества протекает в две стадии, различающиеся кинетическими параметрами (энергией активации и частотным фактором). Но в этом случае невозможно интерпретировать площади двух пиков (т.е. теплоту), высота которых меняется при изменении скорости нагревания. Следует также учесть тот факт, что оптические методы исследования дают только один пик излучения света. Удовлетворительное объяснение наблюдаемого эффекта бьшо дано на основе определения температуры плавления вещества (164°С). Двойной пик возникает в результате изменения теплопроводности и коэффициента теплопередачи между образцом и чашкой для образца в результате образования расплава исследуемого вещества. Улучшение теплового контакта исследуемого вещества с калориметром уменьшает возможность перегревания образца. В результате снижается скорость реакции и, соответственно, тепловой поток. Из рис. [c.160]

Для такой концепции можно провести рассуждения, аналогичные тем, которые проводятся в кинетической теории газов. Разлнлте будет в основном заключаться в том, что роль длины свободного пробега молекул будет играть длина свободного пробега фононов в жидкости. Роль коэффициента аккомодации при этом должна играть величина 1 Б, где К — коэффициент отражения фононов. При этом оказывается весьма существенным, что Я близок к единице и величина коэффициента аккомодации фононов, в отличие от а для газов, очень мала. Обмен энергией между жидкостью и стенкой в значительной мере затрудняется сильным отражением фононов, что является следствием большого различия величин акустических импедансов жидкости и металла. Для типичного случая платина — органическая жидкость при нормальном падении 1 —7 = 1/160 множитель (2 — а)/а оказывается на 2—3 порядка большим, чем для газов. В результате величина температурного скачка может оказаться ощутимой даже для весьма малых значений длины пробега фононов. Элементарные расчеты дают возможность установить, что для типичного эксперимента с методом нагретой проволоки (диаметр проволоки 2г 0,1 мм и диаметр канала [c.92]

Два уравнения (22.47), (22.48) незамкнуты — кроме непосредственно интересующих нас трех спектров Е к), Е . . к) и Е . к) оии содержат еще функции W (к) и Wj. (к), описывающие спектральный перенос кинетической энергии и меры неоднородности температурного поля. Можно было бы вывести обычным методом дополнительное уравнение для взаимного спектра Ej. (к), но в нем фигурировала бы новая неизвестная величина — спектральная функция третьего порядка Wj. k), и трудности, связанные с незамкнутостью уравнений, не уменьшились бы. Поэтому приходится пытаться замкнуть уравнения (22.47)—(22.48) с помощью тех или иных полуэмпирических гипотез, которые позволили бы выразить какие-то три из фигурирующих в этих уравнениях пяти неизвестных функций через остающиеся две. [c.385]

Выход из этого замкнутого круга идей полуфеноменологической теории (аналогичная ситуация — в квазистатической термодинамике) — в привлечении методов микроскопической теории необратимых процессов либо на уровне полного использования методов кинетической теории с последующей линеаризацией по интенсивности внешнего возмущения и соответствующей реакции системы, либо на уровне специально разработанной для этой цели микроскопической теории линейной реакции статистической системы на возмущение в рамках метода двухвременных температурных функций Грина. Естественно, что для самой микроскопической теории, охватывающей весьма щирокий круг физических и математических проблем, получение выражений для соответствующих восприимчивостей является лишь частным вопросом. Так как в задачи данного раздела курса не входит изложение основ кине-тичеткой теории и ее разработки, то мы и ограничиваемся лишь сделанным выше замечанием (на котором ввиду его важности еше раз остановимся в обсуждении ). [c.234]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...