Пленки фазовые

В табл. 3 приведены данные измерений теплоотдачи в некоторых режимах работы установки, а также расчетные значения коэффициентов теплоотдачи при учете сопротивления конденсатной пленки, фазового сопротивления при /=1 и диффузионного за счет натрия. [c.15]

Значит, при какой-то толщине пленки фазовый переход 1-го рода сменяется фазовым переходом 2-го рода. Для того чтобы выяснить, как это происходит, вернемся к неравновесной ( юрмуле [c.345]

Здесь h, , -q) sл.T — соответственно безразмерные значения толщины пленки, фазовой скорости волны, расхода (в системе отсчета, связанной с движущейся волной) и касательного напряжения на поверхности. Введенные обозначения связаны с данными задачи следующими соотношениями [c.192]

Очень большая замедленность анодной реакции ионизации металла имеет место при возникновении анодной пассивности (см. с. 305). Анодная поляризация металлов в определенных условиях может облегчать переход металлов в пассивное состояние (образование на металле первичных фазовых или адсорбционных защитных пленок), что сопровождается резким торможением анодного процесса с соответствующим самопроизвольным падением плотности тока и значительным смещением потенциала электрода в положительную сторону (участок BE на рис. 137) до значений, достаточных для протекания нового анодного процесса, обычно выделения кислорода [участок EF кривой (Ко,)обр DEF на рис. 137]. Значение этого вида анодной поляризации рассчитать нельзя и его берут обычно из опытных данных. [c.197]

Me — металл П — фазовая пленка О — адсорбированный кислород [c.312]

Таким образом, явление пассивности состоит в сильном замедлении анодного процесса растворения металлов вследствие и -менений заряда и свойств поверхности металлов, вызванных образованием на ней адсорбционных, фазовых или адсорбционно-фазовых пленок окислов или других соединений. [c.312]

Торможением анодного процесса вследствие наступающего явления анодной пассивности объясняется малая скорость коррозии ряда металлов и сплавов и, в частности, нержавеющих сталей, а также алюминия в водных растворах солей ири доступе кислорода воздуха или в азотной кислоте. Образование анодных фазовых пленок на поверхности металла может быть результатом осаждения на поверхности анода труднорастворимых [c.35]

Несмотря на широкую распространенность способа повышения коррозионной стойкости поверхности металлов пассивными пленками, все же большое число явлений, наблюдаемых при пассивации, не может быть объяснено только одним защитным эффектом фазовой пленки. Так, например, при изучении пассивности нержавеющих сталей Г. В. Акимов пришел к выводу, что большая часть поверхности закрыта фазовой пленкой, под которой и в ее порах находятся адсорбционные атомы или ионы кислорода. [c.63]

Эти допущения позволяют, во-первых, выделить исследование поведения единичных включений или неоднородностей и процессов около них (для смеси в целом это микропроцессы), проводя их независимо с помощью методов и уравнений, ставших уже классическими в механике сплошной среды. Сюда относятся изучение обтекания частиц, капель, пузырьков, пленок, их деформаций, дробления, изучение теплообмена, фазовых и химических превращений около неоднородностей и внутри них. Это направление исследований излагается в гл. 5 и частично в гл. 3. [c.13]

Заполнение канала пористым высокотеплопроводным материапом вызывает качественное изменение механизма переноса теплоты и структуры потока теплоносителя также и при фазовых превращениях. Здесь перенос теплоты теплопроводностью от стенки через пористый каркас (или в обратном направлении) исключает высокое термическое сопротивление у стенки, создаваемое сплошной паровой пленкой при испарении теплоносителя или сплошной пленкой конденсата при конденсации потока пара в гладких каналах. Это позволяет полностью завершить фаг зовое превращение потока теплоносителя при высокой интенсивности теплообмена. Кроме того, капиллярные силы обеспечивают равномерную насыщенность проницаемой матрицы жидкостью поперек канала. [c.117]

Голографическая интерферометрия находит применение в исследованиях как прозрачных, так и отражающих свет объектов. Различия, имеющиеся в исследовании объектов. этих двух типов, не носят принципиального характера, хотя исследование прозрачных фазовых неоднородностей обычно выделяют в отдельное направление голографической интерферометрии. Это объясняется спецификой используемых схем и методов интерпретации результатов, которые, в свою очередь, определяются типичностью характера вносимых такими объектами фазовых искажений. К числу этих объектов относятся газовые потоки, ударные волны, плазма, тонкие пленки. Группу объектов, вносящих сильные [c.31]

Кроме кварца и исландского шпата для изготовления фазовых пластинок часто употребляют слюду, из которой расщеплением можно легко получать однородные тонкие пластинки. Хотя слюда относится к двуосным кристаллам, с помощью пластинки можно внести между двумя лучами разность хода, равную К/4 или Х12. Хорошие пластинки можно изготовить из нагретых и растянутых в определенном направлении пленок поливинилового спирта, обладающих двойным лучепреломлением. [c.52]

Создание ахроматических фазовых пластинок — задача достаточно трудная. Однако в отдельных конкретных случаях ее удается решить. Например, хроматизм одной пластинки можно компенсировать с помощью другой пластинки, сделанной из иного материала. Неплохо это удается с помощью пленочных фазовых пластинок. Дело в том, что при растяжении различных органических полимерных пленок в них возникает двойное лучепреломление разного знака (одни аналогичны положительным одноосным кристаллам, другие — отрицательным). Хорошие результаты дает, например, комбинация растянутых пленок ацетата и нитрата целлюлозы. Пленки при этом взаимно ориентируются так, чтобы направления наибольших показателей преломления были скрещены. Тогда нормальный хроматизм ацетата целлюлозы компенсируется аномальным хроматизмом нитрата [c.52]

Предполагаем, что тепловой поток на границе раздела (1.5,5), которую находим из решения задачи, компенсируется переменным массовым потоком конденсируемой (испаряемой) пленки, приносящим (уносящим) тепло, для чего последний умножается на величину фазового перехода. Применим для решения данной задачи метод поверхностей равного расхода [Г . [c.36]

Для этого введем в поле течения пленки жидкости линии = Ук(х) и обозначим Ut. x) = и[х, у (л )1, V/, x) = v[x, У(.(х)], 7 (х) = Т х, у (х)], где п (х), П(.(х), Т (х) - компоненты скорости и температуры в направлении координат х и у. Сведем задачу о развитии течения в пленке жидкости и теплообмена в ней к численному определению полей скорости и температуры, а также межфазной поверхности Н х), которая в процессах фазового превращения существенно меняется вследствие переменного расхода по длине пленки. Обозначим величину изменения расхода для всей пленки жидкости через Р х). По определению она равна и [c.36]

Теплообмен между поверхностью пленки и горячим газом сопровождается испарением жидкости. Механизм теплоотдачи при поступлении пара в пограничный слой горячего газа такой же, как и при подводе к поверхности газа-охладителя, но фазовый переход на поверхности теплообмена приводит к появлению некоторых особенностей. [c.422]

Сильные разрывы возникают, например, в спутных потоках, из которых один является жидкой пленкой, а другой — смесью газов в этом случае необходимо формулировать дополнительные условия на поверхности их раздела. Аналогичная ситуация возникает при исследовании обтекания газовым потоком твердых тел при решении сопряженной задачи прогрева потока и твердого тела. Прогрев тел может сопровождаться фазовыми превращениями с поглощением или выделением тепла. С поглощением тепла проходят плавление, сублимация, испарение с выделением тепла — конденсация, горение. При этом граница раздела фаз может быть подвижной. [c.25]

Далее в опытах измерялись значения фазовой скорости волн (т.е. скорость перемещения гребней по поверхности пленки). Оказалось, что фазовая скорость лежит в диапазоне (1,7—3,0) Wq, где Wq = = Гд/<5> — средняя скорость жидкости в волновой пленке. Этот результат означает, что гребни волн бегут в направлении стека- [c.164]

Связь толщины пленки и расхода дает (4.11) или (4.12). Особенность процесса конденсации состоит в том, что расход жидкости здесь неизвестен, он сам определяется интенсивностью конденсации. Используя универсальное условие совместности для потока энергии в случае умеренной интенсивности фазового перехода (п. 1.7.5) [c.177]

Где г=к —/12 — разность энтальпий на линии насыщения, скрытая теплота фазового превращения. При конденсации чистого насыщенного пара теплота парообразования отводится через жидкую фазу (пленку [c.56]

Если критерий фазового превращения принимает достаточно большие значения (К>5), можно пренебречь теплотой переохлаждения конденсата и, следовательно, конвекцией в пленке. Теплота фазового перехода г переносится через пленку конденсата к охлаждаемой стенке путем молекулярной (и турбулентной при Re>400) теплопроводности. [c.57]

Почему при пленочной конденсации часто пренебрегают теплотой переохлаждения пленки и учитывают только теплоту фазового перехода [c.171]

Рис. 2.8. Схема фазового состава окисной пленки [321

В ИВТАН [2.101] было выполнено исследование волновых параметров жидкостной пленки (средняя, минимальная, максимальная толщина пленки, фазовая скорость и частота волн) с использованием метода электропроводности, основанного на измерении активной составляющей сопротивления слоя жидкости, заключенного между электродами датчика. [c.80]

Сложность раздельного исследования перечисленных факторов очевидна, поэтому экспериментально удается, как правило, получить лишь суммарные характеристики потерь. Расшифровать отдельные составляющие и составить их баланс помогают теоретические расчетные методы и некоторые косвенные экспериментальные исследования. К таким исследованиям, проведенным в лаборатории турбомашин МЭИ, следует отнести определение моментных характеристик ступеней, полученных на перегретом, насыщенном и влажном паре в широком диапазоне изменений uj o (до 0,7). При заторможенном роторе (w/ o = 0) и для перегретого пара на входе в ступень, когда процесс расширения заходит в двухфазную область, не пересекая зоны Вильсона, основными видами потерь являются потери от переохлаждения. Действительно, в этом случае отсутствуют потери на разгон капель, потери в скачках конденсации и др. Конденсации пара в проточной части также не происходит, ибо в пограничном слое, где возможны возникновение ядер конденсации и образование пленок, энтальпия пара близка к энтальпии торможения. После того как начало процесса заходит в двухфазную область, причем первичная влага крупнодисперсная, появляются дополнительные потери на разгон капель и пленок. Фазовые переходы и теплообмен играют здесь второстепенную роль. [c.342]

Необходимо указать, что пленочная и адсорбционная теория не противоречат, но лишь дополняют одна другую. По мере того, как адсорбционная пленка, постепенно утолщаясь, будет переходить в фазовую пленку, на торможение анодного процесса вследствие изменения строения двойного слоя постепенно будет накладываться также торможение этого процесса, вызванное затруднением прохождения ионов непосредственно сквозь защитную пленку. Таким образом, более правильно говорить об объединенной пленочно-адсорбционной теории пассивности металлов. Несомненно, что в зависимости от физических внешних условий окружающей среды и характера взятого металла возможны самые различные градации толщины защитных слоев. Исходя из анализа многочисленных экспериментальных исследований, можно, по-видимому, полагать, что в отдельных случаях, особенно в случае пассивирования благородных металлов, например платины, воздействие кислорода может и не завершаться образованием фазовых слоев, но останавливаться на стадии чисто адсорбционного кислородного слоя. Однако в других случаях за стадией адсорбции кислорода следует стадия образования сплошной пленки адсорбционного соединения и далее — пленки фазового окисла. При этом не обязательно, чтобы окисел, образующий пленку, был вполне иден-, тичен с существующими компактными окислами для данного ме- талла. После возникновения подобного защитного слоя (пленки) ч существенное и даже в некоторых условиях превалирующее зна-чение может иметь торможение анодного процесса, определяемое <3 пленочным механизмом. [c.17]

Часто транспассивное состояние связывается с гем, что пленка фазового окисла, пассивирующего электрод, окисляется до соединений, хорошо растворимых в воде и отвечающих более высокой валентности металла. Например, СггОз или СгОг, на хроме окисляется до СгОз, образующей СггО в кислых растворах или СгО " в щелочных [69]. Подобное же объяснение дается для железа (образование РеО ), никеля (образование КЮа) и других металлов. [c.249]

В зависимости от метода и режима фосфатирования цвет фосфатной пленки может быть различным (от светло- до темно-серого). Цвет пленки определяется природой металла и способом его предварительной обработки, составом фосфатирующего раствора, его температурой и другими факторами. Входящие в кристаллическую фосфатную пленку фазовые составляющие имеют различную окраску, что также отражается на цвете пленки. Так, гопеит — белого цвета, а искусственно получаемый вивианит — почти бесцветные мелкие кристаллы, приобретающие на воздухе синюю окраску. Мпд(Р04)2 при осаждении обычно — белый порошок, но при кипении в присутствии нитратов кристаллизуется в виде зеленовато-серых кристаллов. [c.30]

Существует две основные теории пассивности металлов. Согласно первой — пленочной теории па(. сивного состояния, торможение процесса растворения металлов наступает в результате образования на их поверхности фазовой пленки согласно второй—адсорбционной теории, для пассивирования металла достаточно образование мономолекулярного слоя или заполнения только части поверхности металла атомами кислорода или кис-,лородосодержащих соединений. [c.62]

Качественно новые свойства достигаются при фазовом превращении потока теплоносителя внутри примыкающего к сплошной стенке проницаемого материала. В первую очередь, перенос теплоты от стенки теплопроводностью через пористый каркас (или в обратном направлении) исключает высокое термическое сопротивление у стенки, создаваемое сплошной паровой пленкой при кипении теплоносителя или сплошной пленкой конденсата при конденсации потока пара. Это позволяет полностью осуществить фазовое превращение потока при высокой интенсивности теплообмена. Кроме того, капиллярные силы создают равномерную насыщенность пористой структуры жидкостью, чем устраняется расслоение двухфазного потока в канале под действием внешних сил. Поэтому такой способ организации форсированного теплообмена при фазовых превращениях типичен, например, для систем при изменении их ориентацш относительно направления силы тяжести или в условиях пониженной гравитации. [c.14]

Следовательно, график зависимости у от t представляет собой прямую линию (рис. 10.2). Это уравнение справедливо, когда скорость реакции на поверхности раздела постоянна, например, когда среда проникает к поверхности металла через трещины и поры в оксидной пленке. Для таких металлов обычно уИрм//гтро < 1. В особых случаях, когда скорость лимитирующей реакции постоянна как на внутренней, так и на внешней фазовой границе пленки продуктов коррозии, линейное уравнение может быть справедливо и при MpJnmpoK > 1- Например, вольфрам, окисляясь при 700—1000°С согласно параболическому уравнению, образует внешний пористый слой WO3 и внутренний плотный слой неизвестного состава [10]. Когда скорости образо- [c.192]

В этом разделе наряду с обсуясдением экснериментов, выявляющих структуру промежуточного состояния, мы рассмотрим также явления переохлаждения и перегрева. Кроме того, мы обсудим вопросы, касающиеся распространения фазовых границ в сверхпроводнике, и разберем свойства тонких пленок. Все эти явления тем или иным образом связаны с наличием ионерхностной энергии. [c.650]

Пленки п коллоиды. Намаз ниченность пленок в продольном магнитном ноле значительно меньше /Уд/4-it , что объясняется проникновением в них поля. В результате, когда приложенное иоле достигает критической величины Нуф,, отнесенная к единице объема работа магнитных сил оказывается меньшей так что для возникновении фазового перехода в пленке необходимо дальнейшее увеличение поля. Нужно также иметь в виду, что величина —поверхностная свободная энергия границы раздела между сверхпроводящей фазой п вакуумом — может отличаться от поверхностной энергии а границы раздела между нормальной фазой и вакуумом. Учитывая эту разницу поверхностных анергий, можно показать, что критическое ноле h для пленок толщиной 2а > X может быть представлено следующим образом [c.661]

Решение нелинейного уравнения (1.3.5) с граничными условиями (1.3.6) подробно глзедставлено в [1]. В частности, получена полная информация о течении волновой пленки (распределение скоростей, изолиний функции тока) и ее характеристиках (амплитуда, длина волны, фазовая скорость и т.д.). [c.19]

В [1, 5] также приводятся результатьг экспериментальных и теоретических (в нелинейной постановке) исследований характеристик развитого волнового течения пленки. Волны, качественный анализ которых был дан в п. 4.3.1, строго говоря, во многих случаях не могут анализироваться в рамках линейной теории, поскольку их амплитуда нередко превосходит среднюю толщину пленки 5q (хотя условие а X обычно выполняется). Возможности теоретического исследования волн конечной амплитуды, как упоминалось в п. 3.3.5, весьма ограничены. Стационарные уединенные волны, фазовая скорость которых определяется уравнением (3.23), возможны и наблюдаются в экспериментах с гравитационными пленками. Однако во многих экспериментальных установках и технических аппаратах длина поверхности в направлении течения, по-видимому, бывает [c.171]

Задача о теплоотдаче при пленочной конденсации чистого насыщенного пара была решена в 1916 г. Нуссельтом. Были сделаны следующие допущения 1) движение пленки конденсата по всей поверхности ламинарное 2) температура внешней поверхности жидкой пленки равна равновесной те.мпературе конденсации, т. е. термическое соиротивленне фазового перехода от пара к жидкости не учитывается 3) температура стенки постоянна по высоте 4) ( )изичес1< ие параметры конденсата не зависят от температуры 5) трение на границе жидкой и паровой фаз отсутствует [c.210]

Видно, что фазовые скорости гребней и впадпи даже в сильно турбулизо-ванных и волнистых пленках (6 r/6th 5) различаются не очень сильно. Поэтому имеет смысл ввести среднюю скорость волн на поверхности топкой пленкн [c.181]

Ри Х 7.1,5. Влнянпе расходного паросо-дв] икания на средние фазовые скорости гр(бней (Ссг), впадин ( th) н среднюю скс рость волн С-аг) на поверхности пристенной пленки в пароводяном дисперсно-кольцевом xg > 0,08) потоке. Условия те же, что п на рис. 7.1.3 [c.181]

Для пленки шириной 1 м массовый расход конденсата Ох определяется выражением Gx=pw x8x, в котором ох — средняя скорость в поперечном сечении пленки. Расход Сх обеспечивается конденсацией пара на площади х-1 м, на которую поступает пар в количестве дх1г, при этом д — осредненный вдоль Ох тепловой поток, а г — теплота фазового перехода. В результате имеем следующее условие баланса массы [c.398]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...