Коэффициент аккомодации

Целесообразно ввести коэффициент аккомодации или конденсации Р 1, показывающий, какая доля молекул пара (g2), попадающих на поверхность жидкости 2, адсорбируется ею (остальная доля 1 —р — зеркально отражается). Коэффициент аккомодации р зависит от контактирующих фаз, от качества поверхности, примесей и т. д. Для воды обычно принимают р = 0,04, хотя в ряде работ приводятся [31] и другие значения в пределах от [c.271]

Реальные значения коэффициента аккомодации воды и водяного пара, задающего кинетику фазовых переходов, р 0,04, так как при мепьших значениях р согласование расчета с экспериментом ухудшается. [c.295]

Рис. 5.8.1. Частота в декремент затухания свободных колебаний пузырька в воде (р — 1 бар) в зависимости от его радиуса при различных значениях коэффициента аккомодации.

Наличие фазовых переходов уменьшает собственную частоту колебаний и увеличивает декремент затухания, причем это влияние фазовых переходов становится заметнее с уменьшением размера парового пузырька, поскольку при этом возрастает его удельная поверхность, приходящаяся на единицу массы пара и соответственно растет роль происходящих на этой поверхности фазовых превращений. При ф 40 (р 0,2) кривые для to(a) и Л< )(a) в рассматриваемых диапазонах практически совпадают с предельной квазиравновесной кривой фд = ос. Заметим, что для мелких пузырьков с До 1 мм в этом квазиравновесном приближении получаются большие значения декремента затухания, т. е. роль фазовых переходов в демпфировании колебаний настолько велика, что они практически не пульсируют. Отметим, что наиболее принятое значение коэффициента аккомодации для воды р = = 0.04. [c.303]

Рис. 3.8.3. Фаза и относительная амплитуда пульсаций парового пузырька в воде (р = = 1 бар) при одной частоте вынуждающих колебаний (со /гя = 18 кгц) в зависимости от размера пузырька при различных коэффициентах аккомодации р.

Баланс энергии дуги. Как для катодной, так и для анодной областей дуги можно составить подробную схему баланса энергии. Например, для участка анода основные составляющие баланса следующие в) приход — потенциальная и кинетическая энергия электронов, конвективная и лучистая теплопередача от столба плазмы б) расход — плавление, излучение и теплоотвод в материал анода. Однако механизм явлений в переходных областях дуги пока недостаточно ясен, поэтому проводить точный расчет всех составляющих баланса энергии трудно. В катодной области остается неизвестной доля ионного тока, коэффициент аккомодации энергии ионов для данного катода, изменение работы выхода электронов вследствие эффекта Шоттки и т. п. [c.74]

Из табл, 12.3 следует, что характер обработки поверхности металла практически не оказывает влияния на значение коэффициента аккомодации. [c.137]

Как видим, газы очень малого молекулярного веса (водород и гелий) слабо аккомодируются стенкой все остальные газы имеют коэффициент аккомодации около 0,9 и вьппе. [c.137]

Если влияние диссоциации несущественно, то при дозвуковых скоростях движения газа, когда кинетическая энергия потока относительно мала, коэффициент аккомодации может быть выражен через соответствующие значения температуры [c.138]

Как было указано в 2, коэффициентом аккомодации называется отношение фактического изменения энергии молекул при их отражении от стенки к предельно возможному ее изменению, которое имеет место при полной аккомодации молекул, когда температура отраженных молекул равна температуре стенки Уи> Поэтому имеем [c.160]

Конфузорный участок течения 27 Коэффициент аккомодации 137, 160 [c.299]

Переход к свободно-молекулярному режиму течения связан с дальнейшим ухудшением интенсивности теплообмена. В этом случае перенос теплоты между газом и стенкой определяется коэффициентом аккомодации и ухудшается с уменьшением числа взаимодействующих с поверхностью молекул. [c.393]

Числовые значения ф, полученные в опытах, показывают, что при течении газа со скольжением дополнительное тепловое сопротивление создается не только вследствие температурного скачка, но и вследствие изменения условий теплообмена в пограничном слое. В самом деле, величине ф = 2,3 соответствует коэф )ициент аккомодации о = 0,573, тогда как непосредственно измеренные для воздуха величины коэффициентов аккомодации а = 0,87 — 0,97. Следовательно, дополнительное тепловое сопротивление при течении газа со скольжением больше теплового сопротивления, обусловленного скачком температур. [c.403]

При высоких давлениях X зависит от давления. В табл. 15.4 приведены зависимости теплопроводности некоторых газов от давления. При низких давлениях, когда длина свободного пробега молекул сравнима с размерами сосуда (для большинства систем при р<10 Па), теплопроводность пропорциональна давлению газа и стремится к нулю с уменьшением давления. В этих условиях теплопроводность определяется не только свойствами газа, но и энергообменом на границах, который характеризуют коэффициентом аккомодации. [c.339]

Покажите, что при зеркальном отражении молекул от обтекаемой поверхности коэффициент аккомодации / = 0. [c.711]

Как изменяется коэффициент давления р/ на передней площадке обтекаемой поверхности при увеличении коэффициента аккомодации [c.711]

Крыло с ромбовидным профилем движется в атмосфере Земли на высоте И = 160 км со скоростью Кос = 4000 м/с под углом атаки а = 0. Определите лобовое сопротивление при условии, что коэффициент аккомодации / = 1. Форма и размеры крыла (м) показаны на рис. 13.2. [c.712]

Конус высотой /г = 5 м с углом при вершине Рк = 15° совершает полет в атмосфере на высоте Н = 200 км со скоростью Ксс = 4500 м/с под углом атаки а = = 0. Найдите аэродинамическое сопротивление при условии, что отражение молекул полностью диффузное, а термический коэффициент аккомодации т) = 1. [c.712]

Определите аэродинамическое качество крыла в виде тонкой пластины, совершающей полет на высоте Н = 160 км под углом атаки а = 30°. Рассмотрите случаи, соответствующие значениям коэффициента аккомодации / = 0 0,8 и 1 при условии, что число Мос = 3. Сравните полученные величины с теми, которые соответствуют схемам ударного и эластичного отражений. [c.712]

Рг = р и Т( = Тл = X. Подставив эти значения в выражения для коэффициентов аккомодации, получаем [c.715]

Для анализа влияния аккомодации на изменение коэффициента давления-воспользуемся выражением р/ = 2(2 — /)з1п р, полученным для холодной стенки (7 ст < Т" ) и значений х > 2. Из этого выражения видно, что с возрастанием коэффициента аккомодации величина р уменьшается. Физически такой эффект объясня-. ется уменьшением числа молекул, которые, отражаясь зеркально, создают допол-. нительный импульс ( реактивную силу) и способствуют повыщению давления. [c.715]

При диффузном отражении молекулы, соударяясь со стенкой, попадают в щель или в пространство между бугорками поверхности и полностью абсорбируются стенкой, передавая ей свой импульс и энергию. По истечении некоторого промежутка времени они отражаются от нее в произвольном направлении с некоторой скоростью (рис. 13.5). Следует учесть, что любое направление отражения равновероятно. При таком отражении коэффициент аккомодации импульса /= 1. [c.722]

На практике обычно реализуется схема смешанного отражения, при которой большая часть молекул отражается диффузно, а меньшая — зеркально. В этом случае коэффициент аккомодации импульса соответствует условию 0смешанная схема является наиболее общей, то, получив соответствующие зависимости для этой схемы, можно затем в случае зеркального или полностью диффузного отражения найти из этих зависимостей необходимые результаты, приняв соответственно / = о или / = 1. [c.722]

М , температуры пределов изменения коэффициентов аккомодации импульса (от О до 1), расчетного шага 0,01, величины показателя [c.755]

Линейная теория приводит к выводу, что скорость газа на поверхности u" (S), называемая скоростью скольжения , пропорциональна касательному напряжению на поверхности х. Для рассматриваемых условий существенно, насколько полно происходит потеря продольной составляющей импульса после столкновения и отражения молекул от поверхности. Этот эффект характеризуется коэффициентом аккомодации продольной составляющей импульса (аналогичным по структуре коэффициенту энергетической аккомодации). Существующие экспериментальные данные показывают, что этот коэффициент близок к единице (полное торможение падающего потока после столкновения и отражения молекул от поверхности). Поэтому итоговое соотношение линейной кинетической теории приведем для этого частного случая. Оно имеет вид [c.67]

Ртп — коэффициент аккомодации (конденсации) [c.11]

На практике в газовой термометрии длина свободного пробега молекул газа редко совпадает с диаметром соединительного капилляра (обычно это трубка с заметными размерами) и, таким образом, нарущаются условия, при которых выведена формула (3.32). Вместо нее используется значительно более сложное выражение, в которое входят диаметр трубки, коэффициент аккомодации, учитывающий столкновения молекул со стенкой трубки, молекулярный вес газа и его вязкость. Общее выражение для термомолекулярной разности давлений было впервые получено Вебером и Шмидтом [71]. Последующие работы в этой области как теоретические, так и экспериментальные [49, 62] показали, что термомолекулярная разность давле- [c.95]

Для дальнейшего необходимы данные о том, какая часть энергии — j, затрачивается или поглощается отдельно первой и второй фазами на превращение 2- 1 (пли 1 2) некоторой массы второй (первой) фазы, т. е. нужно задать соотношения для ij,. Эта проблема связана с разделением энергетического эффекта физико-химического процесса между составляющими и всегда требует своего разрешения из дополнительных соображений для любой двухтемпературпон модели ). Соотношения, определяющие ij,, будем называть аккомодационными, так как эти соотношения в некотором смысле аналогичны коэффициентам аккомодации в кинетической теории газов, характеризующим взаимодействие среды с поверхностями. [c.40]

Это упрощение имеет смысл еще и в связи с тем, что в настоящее время имеются противоречивые данные о коэффициентах аккомодации р для различных веществ. Более того, наибольшее распространение имеет квазправновесная схема на межфазной границе 2, предполагающая, что, несмотря на неравновесность в объеме фаз, характеристики фаз на самой границе Е удовлетворяют условиям термодинамического равновесия [c.272]

При малых значениях сро (ДЛя рассматриваемого на рис. 5.8.1 случая воды при Ра = бар фо = 200р) кривые зависимости Л(а) приближаются к предельной кривой, соответствующей фо = О, т. е. отсутствию фазовых переходов, а при фо 0,04 (что для коэффициента аккомодации соответствует р< 0,2-10 ) практически совпадают с ней. Кривая фо == О характеризует затухание пульсаций только за счет тепловой диссипации и она приближенно характеризует Л< ) (а) для случая пульсаций воздушного пузырька в воде. Эта кривая имеет характерный максимум, так как колебания крупных газовых пузырьков с Uq 10 мм происходят практически адиабатически, а очень мелких с о 10 мм — изотермически и в обоих предельных случаях тепловая диссипация отсутствует. [c.303]

ЛЕТомодельное решение о росте парового пузырька в перегретой жидкости 322 Адамара — Рыбчинского решение 254 Аддитивность 20, 206, 266 Аддитивные по массам величины 19 Аккомодации коэффициент (см. Коэффициент аккомодации) Аккомодационные соотношения 40 Акустическое излучение при пульсациях пу.зырька 200, 268, 302 Архимеда сила (см. Сила Архимеда) Асимметричные эффекты 173 Аэровзвесь (см. Газов.звесь) [c.333]

Дански и др. [180] выполнили измерения коэффициента теплоотдачи от движущейся поверхности к слою частиц шлака. Относительная скорость составляла от 0,01 до 0,1 м1сек. Исследуемая система, очевидно, соответствует рассмотренной модели многократного рассеяния при локальной концентрации твердых частиц от 0,4 до 0,1 и коэффициенте аккомодации между частицами и стенкой в ламинарном слое, равном 0,8 [181]. При скорости ниже 0,01 м1сек, по-видимому, становится существенным эффект теплопроводности пористого слоя, примыкающего к скользящей поверхности. Экспериментальная система Дански и др. может быть использована для проверки данных по теплообмену между стенкой и частицами для моде.ли однократного рассеяния при достаточно высоких относительных скоростях. [c.234]

Захват молекул стенкой и последующая реэмиссия приводят к тому, что отраженные молекулы имеют температуру, близкую к температуре стенки. Введем так называемый коэффициент аккомодации [c.137]

Дикинс ) определил значения коэффициентов аккомодации для различных газов при их взаимодействии с поверхностью из платины (табл. 12.4). [c.137]

Здесь Гн — температура в невозмущенпом набегающем потоке, Уд — температура молекул после отражения от стенки, которая зависит от температуры стенки У и коэффициента аккомодации а. [c.160]

Кнудсен предложил оценивать полнвту обмена энергией газовых молекул со стенкой коэффициентом аккомодации, определив его как отношение энергии, переданной молекулами разреженного газа стенке, к энергии, которую они передали бы при условии, что при соударении со стенкой скорость вынужденного движения становится равной нулю, а скорость теплового движения приходит в соответствие с температурой стенки. Коэффициент аккомодации выражается формулой [c.391]

Таким образом, по скоростям вынужденного и теплового движений в невозмущеином потоке определяется энергия молекул перед их соприкосновением со стенкой, а полнота энергообмена при соударении со стенкой оценивается с помощью коэффициента аккомодации. На основе формулы (11.1) можно записать [c.397]

Определите коэффициент сопротивления конуса с углом при вершине Рд =30°, принимая следующие схемы взаимодействия между частицами воздуха и поверхностью зеркальное (упругое) отражение диффузное отражение смешанное (одновременно зеркальное и диффузное отражение) ньютоновы схемы ударного и эластичного отражений. Полет происходит под углом атаки а = 0 на высоте Н = = 1СЮ км со скоростью, соответствующей числу = VJat = 2 (а,- — скорость звука в атмосфере). Коэффициент аккомодации импульса / = 0,8. [c.712]

Производим вычисления с учетом того, что для передней стороны TJTi = 9,504, а для задней Т/Г, =9,139. В результате для передней стороны Е ) =3,013 X X 10 Вт/м , а для задней ( ,.) = 0,7204 Вт/м . Из решения задачи 13.10 имеем данные о коэффициентах давления и трения на пластине в случае, когда учитываются смешанный характер отражения (коэффициент аккомодации импульса / = 0,9) н коэффициент термической аккомодации г = 0,7. Значения коэффициентов давления ц трения следующие [c.717]

Рис. 1.3.4. Линия ]гасыщс- Эта формула соответствует липей-ния SK в координатах р, т цому феноменологическому соотношению (1.1.77) с коэффициентом Kj = = Kfl/ Tsl), определяемым через коэффициент аккомодации и физические характеристики газа.

Прикладная газовая динамика. Ч.2 (1991) -- [ c.137 , c.160 ]

Динамика многофазных сред. Ч.1 (1987) -- [ c.88 ]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.358 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.257 ]

Гидродинамика при малых числах Рейнольдса (1976) -- [ c.68 ]

Молекулярное течение газов (1960) -- [ c.215 ]

Теплопередача (1965) -- [ c.251 ]

Теплопередача при низких температурах (1977) -- [ c.35 ]

Основы теплопередачи в авиационной и ракетно-космической технике (1992) -- [ c.420 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...