Рамка, метод

В методе Ньютона, применяемом в рамках методов установления. или продолжения решения по параметру, обыч- [c.233]

Надежность применения метода определяется не только фактом принципиальной сходимости к корню, но и тем, каковы затраты времени Т на получение решения с требуемой точностью. Ненадежность итерационных методов проявляется либо при неудачном выборе начального приближения к корню (метод Ньютона), либо при плохой обусловленности задачи (методы релаксационные и простых итераций), либо при повышенных требованиях к точности решения (метод простых итераций), либо при высокой размерности задач (метод Гаусса при неучете разреженности). Поэтому при создании узкоспециализированных программ необходимы предварительный анализ особенностей ММ заданного класса задач (значений п, Ц, допустимых погрешностей) и соответствующий выбор конкретного метода. При создании ППП с широким спектром решаемых задач необходима реализация средств автоматической адаптации метода решения к конкретным условиям. Такая адаптация в современных ППП чаще всего применяется в рамках методов установления или продолжения решения по параметру. [c.235]

Измерив экспериментальную выходную кривую y(t), подставим ее моменты Цк у) в (6.2.1) и решим полученную систему уравнений =. ....=. .., П относительно аь. .., ап. Решение этого уравнения примем в качестве оценки коэффициентов математической модели. В рамках метода моментов часто, наряду с моментами вида (6.2.1), используют так называемые центральные моменты [c.272]

Понятно, что рассматриваемый пример особенно прост. Коэффициенты вдоль диагоналей остаются неизменными, поскольку расстояние между опорами неизменно и жесткость пролетов одна и та же. Но основная простота - именно в диагональной, или ленточной, структуре уравнений. Эго приятное следствие такого выбора расчетной схемы было подмечено давно. Для многопролетного стержня уравнения можно обобщить на случай различных длин пролетов и произвольной нагрузки. Такого рода уравнения называются уравнениями трех моментов и еще в недавнем прошлом возводились даже в ранг теоремы о трех моментах . Лишь относительно недавно, в связи с развитием машинной техники, была осознана общность подхода, далеко выходящая за рамки методов раскрытия статической неопределимости систем. [c.287]

УЧЕТ ВОЗДУШНЫХ ПОЛОСТЕЙ В ЗАЩИТЕ РЕАКТОРОВ В РАМКАХ МЕТОДА ВЫВЕДЕНИЯ-ДИФФУЗИИ [c.278]

Аналогично при моделировании круглых струй в рамках метода дискретного вихрей с помощью набора вихревых колец, т.е. при постулировании жесткого условия осевой симметрии, результаты расчета приходят в противоречие с данными эксперимента, так как при этом не реализуются [c.162]

Более сложный — четырехкомпонентный ТР (AlN) .(Si )] со структурой сфалерита рассмотрен [99] в рамках метода эмпирического потенциала. Отмечены нелинейные концентрационные зависимости изменения ширины запрещенной щели (непрямые пе- [c.61]

Для триггера (см. рис. 3.14) применение событийности в рамках метода простых итераций приводит к сокращению объема вычислений вместо 16-кратных обращений к моделям элементов, как это следует из табл. 3.8, происходит лишь пятикратное обращение. В табл. 3.8 звездочками помечены значения переменных, вычисляемые в событийном методе. Так, например, на итерации О имеют место изменения переменных S и С, поэтому на следующей итерации обращения происходят только к моделям элементов с выходами и В. [c.125]

Заметим, наконец, что теорема Нернста справедлива и для систем взаимодействующих частиц. (Доказательство этого в рамках метода Гиббса будет рассмот рено в 63.) [c.201]

Вид общего решения задачи в рамках метода однородных решений легко получить, используя выражения для смещений (2.17) и (2.18) главы 4. Далее, ограничиваясь случаем продольных (симметричных) движений, для сокращения записи введем обозначения [c.160]

Общее представление вектора смещений в рамках метода однородных решений имеет вид [c.162]

В представлении компонент вектора смещений в рамках метода однородных решений непосредственно используются выражения-(2.5). Если ввести бесконечную последовательность комплексных произвольных постоянных А у, то искомое решение можно представить в виде [c.250]

Пособие состоит из четырех частей. Первая часть имеет вводный характер. Здесь (главы 1, 2) дана краткая сводка уравнений теории упругости в матричной записи и изложены вариационные методы, составляющие теоретическую базу метода конечных элементов. В гл. 3 подробно описан матричный метод расчета стержневых систем в перемещениях. Используемые здесь принципы, алгоритмы, терминология во многом характерны и для метода конечных элементов. По этой причине расчет стержневых систем излагается иногда в рамках метода конечных элементов. Но между матричным методом перемещений стержневых систем и методом конечных эле [c.6]

Оба подхода TIS и приближение переходного слоя — использовались для исследования роли шероховатости границ раздела в МИС. Во-первых, поправки к отражательной поверхности МИС, связанные с рассеянием, учитывались в рамках метода TIS путем введения множителя аналогичного (11). При этом фактически предполагается, что шероховатость и струк- [c.438]

Заметим сразу, что даже в случае высокоинтенсивных полей пико- и фемтосекундных световых импульсов, как правило, для спектральных компонент и ответственных за взаимодействия рассматриваемого типа, справедливы неравенства Поэтому стандартная процедура описания нелинейности, которой мы будем пользоваться, не выходит за рамки метода возмущений. Уравнение Максвелла [c.111]

Теоретический расчет несущей способности покрытий основан на методе обратного пересчета, когда решается задача определения допускаемой нагрузки для существующей конструкции покрытия. Такой подход реализован в действующих нормативных документах [171,219, 289], где в рамках метода A N-P N обратным пересчетом по нормам проектирования [239, 297, 308] определяют число P N покрытия. [c.431]

Разработанная в 1992 т. в 26-м ЦНИИ МО РФ методика [144] явилась первым отечественным документом, где даны рекомендации по учету сезонных изменений прочности грунтовых оснований, технического состояния и конструктивных особенностей жестких покрытий при определении их несущей способности в рамках метода A N-P N. В методике влияние этих факторов уточнено на основе результатов решения частных задач. [c.431]

Вероятность перехода (10.2.14) растет с увеличением т и при достаточно больших X может стать сколь угодно большой. Однако применение л)етода возмущений требует малости величины а следовательно, и вероятности перехода. Отсюда следует, что указанный резонансный случай не могкет рассматриваться в рамках метода возмущений подобные задачи должны решаться точно. [c.249]

Решение уравнения переноса излучения в защитах реакторов с помощью AWLM— № 1.0-схемы (263). Применение метода Монте-Карло для расчетов токов вкладов в защите реакторов (268). Весовые функции усреднения групповых констант (272). Учет воздушных полостей в защите реакторов в рамках метода выведения — диффузии (278). Особенности формирования поля быстрых нейтронов, рассеянных от стенок прямого канала (282). Потребности в ядерных данных в задачах расчета биологической защиты (286). Аналитическое описание замедления резонансных нейтронов (292). Поля замедлившихся нейтронов и вторичного v-излучения в прямом бетонном канале с источником быстрых нейтронов на входе (296). Функции влияния поглощающего цилиндрического источника (299). Расчет источников захватного Т Излучения в однородной среде и у границы раздела двух сред комбинированным методом (307). Квазиальбедо нейтрон — V-квант (309). Ковариационные матрицы погрешностей для элементов конструкционных и защитных материалов ядерно-технических установок (311). Скайшайн нейтронов н фотонов. Обзор литературы (320). [c.336]

Угловые меры и угломерные приборы, на которые распространяется поверочная схема, указаны на схеме в сплошных рамках. Методы, с помощью которых поверяют эти меры и приборы,— в пунктирных рамках. Поми.мо наименования о-бразцовых мер или приборов, приведены предельные погрешности определения значений мер либо предельные погрешности показаний образцовых приборов. Для рабочих мер и приборов приведены допустимые [c.257]

Для того, чтобы в рамках метода конечных разностей, пользуясь полуфиксированной сеткой, построить вычислительную схему решения, необходимо выбрать расчетные сечения 2 = onst вдоль оси г. Если выбирать расчетные сечения внутри лопаточных венцов, то при решении обратной задачи возникает вопрос о задании в этих сечениях некоторых характеристик потока, например, распределения скоростей вдоль радиуса. В настоящее время затруднительно сформулировать оптимальные условия, которым долх<но отвечать такое распределение. В первом приближении шаг между сечениями по оси 2 можно выбрать равным ширине лопаточных венцов и вести расчет лишь в сечениях 1—1 и 2—2. [c.203]

Для случая гидравлических регуляторов давления в рамках метода двухцикловой итерационной увязки разработано два подхода. Первый — коррекция компоненты вектора сопротивлений производится экстраполяцией. Для этого строится уравнение регрессии по данным предьщущих итераций. Второй подход основан на эквивалентной записи системы уравнений (3.10) относительно узлов сети [c.94]

Критические показатели. Микроскопич. модели (напр., Двумерные решёточные модели) применяются для более точного, чем в теории Ландау, количественного описания П. т. При этом используются критические показатели (индексы), приближённо вычисляемые с помощью эпсилон-разложения в рамках метода ренормализац. группы. Наличие П. т. означает возникновение неустойчивости фпкеиров. точки се.мейства фазовых траекторий гамильтониана, что приводит и изменению характера ФП и описывающих его критич. показателей, а также верх, критич. размерности d , определяющей применимость теории Ландау. (Уже в рамках теории Ландау критич. показатель р, описывающий температурную зависимость параметра порядка вблизи П. т., меняет значение от р = 1/2 для КТ до 3 = 1/4 для ТКТ.) Изменение (для КТ = 4, для ТКТ d = 3) указывает на малую роль флуктуаций вблизи ТКТ в реальных фиа. системах для КТ порядка [c.16]

РЕДЖЕ0Н (движущийся полюс, полюс Редже) — объект, возникающий при описанкн амплитуд упругого и неупругого рассеяния при высоких энергиях в рамках метода комплексных угл. моментов. См. Редже полюсов метод. [c.306]

С. п. описывает лишь часть взаимодействия между частицами, отвечающую воздействию ср. распределения частиц системы на каждую из них. За рамками метода С. п. остаётся корреляционная (флук-туацновяая) часть взаимодействия, связанная с отличием мгновенного распределения частиц от среднего. Во МП. случаях корреляции играют неавачит. роль и применение метода С. п. оправдано. Однако в ряде явле-иий(критич. явления, силы Ван-дер-Ваальса и др.) эта роль является определяющей. [c.413]

В. Е. Захаров и А. Б. Шабат показали (1971), что ур-ние (7) также является точно интегрируемым в рамках метода обратной задачи рассеяния с помощью вспо-могат. переопределённой системы линейных ур-ний типа (5), (6) для многокомпонентной (векторной) ф-ции Р. Следствием точной интегрируемости является наличие точных многосолитонных решений. Как и в случае ур-ния КдФ, эти решения описывают чисто упругие столкновения С. с сохранением формы, амплитуды и скорости. Единств, следствием столкновения являются фазовые сдвиги — изменения параметров Фд > и. Хд. [c.573]

На основе Ф. в. с помощью процедуры, предложенной Р. Фейнманом [2], в рамках термодинамической теории возмущений можно исключить фононные переменные и получить зфф, межэлектронное взаимодействие—вообще говоря, нелокальное в пространстве и запаздывающее во времени если пренебречь нелокальностью и запаздыванием, то описанная процедура приводит к получению гамильтониана Бардина — Купера — Шриффера модели (БКШ-модели). Аналогичная процедура исключения фононов в рамках метода 1рина функций проведена в [3]. [c.373]

Гидродинамическое направление аналитически изучает поведение простых периодических волн на поверхности жидкости, лишенной трения. Это самый старый и разработанный раздел учения о волнообразовании. Наиболее просто причины возникновения В0.ПН могут быть объяснены при рассмотрении течения двух невязких жидкостей различной плотности, движущихся с заданными скоростями (метод Кельвина—Гельмгольца). Это теоретическое решение позволяет показать, что поток газа, движущийся вдоль волновой поверхности раздела фаз, приводит к возникновению разрежения над гребнями волн и повышению давления во впадинах, т. е. способствует развитию волнообразования. Следующая степень приближения, предложенная Майлзом [198], состоит в том, что для невязких сред учитывается существование профиля скоростей вблизи поверхности раздела фаз. Несмотря на идеализацию процесса волнообразования, это направление позволяет установить основные качественные соотношения между различными параметрами волновой системы, а поэтому продолжает успешно развиваться. Вместе с тем при использовании соотношений, справедливых для жидкости, лишенной трения, необходимо учитывать, что наличие сил вязкости в слое, близком к границе раздела, приводит к возникновению ряда дополнительных эффектов, которые не могут быть учтены в рамках метода Кельвина—Гельмгольца—Майлза. Например, в вязких средах возможно появление отрывного течения с повышением давления с наветренной стороны пучности волны и понижением с подветренной стороны [58, 78]. Отдельные вопросы волнообразования в вязких средах были проанализированы Брук-Бенджемином [160]. Однако в целом теория такого течения практически не разработана. [c.182]

К этому алгоритму, по существу, сводится известный метод последовательных нагружений, предложенный В.З. Власовым и В.В. Петровым в 1959 г. [276]. Без труда можно построить и алгоритмы других схем, имеющих более высокий порядок точности, таких как модифицированный метод Эйлера, методы 1 нге — Кутта, Адамса — Штермера и дф. Эти схемы использовались и исследовались в рамках метода продолжения по параметру в статьях [136—138,389,437,438] и в целом ряде других работ. [c.15]

Другой подход связан со сведением нелинейных краевых задач к решению последовательности линейных краевых задач. В рамках метода продолжения решения по параметру он реализуется непосредственным применением процедуры метода к исходным уравнениям. Пе яый шаг в направлении такого иоюльэования процедуры продолжения решения был сделан В.З. Власовым и В.В. Петровым ni формулировке алгоритма метода последовательных нагружений [276]. [c.83]

Взгляд с точки зрения методов интегрщ)ования задачи Коши позволяет систематизировать различные схемы продолжения решения. Так, предложение В.С. Кирйи [188], обобщенное им в работе [189], представляется как метод построения решения задачи Коши в виде ряд к Тейл(фа по аргументу (параметру). Отметим, что такой способ построения решения близко примыкает к методу возмущений. Шаговый процесс продолжения решения с использованием разложений в ряды по степеням приращения параметра тфедлагался также в работах [362,369,295,296]. В двух последних статьях такой подход разработан в рамках метода конечных элементов. [c.178]

В рамках метода конечных элементов метод продолжения решения впервые был применен, по-видимому, в работе [529]. На основе идеи последовательных нагружений предложено для определения приращений обобщенных координат строить касательную матрщу жесткости с использованием полученных на предыдущем шаге значений координат и усилий. Этот подход, по существу, равносилен интегрированию задачи Коши по параметру нагрузки методом Эйлера. [c.184]

Вопросы продолжения решения вблизи особых точек в рамках метода конечных элементов рассмотрели Коннер и Морш [196]. Для построения устойчивой вычислительной процедуры они использовали метод возмущений и удерживали в разложениях в ряд Тейлора по параметру высшие члены. Аналогичные предложения высказаны в работе [539]. [c.192]

В плане технологического приложения разработанный метод расчета прочности может быть использован для оперативной диагностики прочностных свойств плит в рамках метода неразрушающего контроля, обсуждавшегося в п. 5.3.4. В качестве иллюстрации его возможностей на рис. 5.11 приведены кривые 5 и 6 распределения прочности в плитах, изготовленных на Красноярском КИСК. [c.206]

В работе [2] была предпринята попытка дать статистическое истолкование поведению подобного рода систем в рамках метода базовых компонент [1]. Рассматривался газ, реагирующий по схеме 2Лд jri SAj. Было получено уравнение состояния этого газа в виде разложения давления и плотности по нолуцелым степеням абсолютной активности молекул-продуктов Аз и разложения давления по полуцелым степеням плотности газа. Групповые интегралы и вириальные коэффициенты удалось связать с соответствующими статистическими суммами. [c.61]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...