Форма линии

В зависимости от формы линии нормального (перпендикулярного) сечения поверхности подразделяются на круговые (рис. 40, а, [c.47]

План решения и построения на чертеже. Грани призмы являются плоскостями общего положения и расположены под углом к оси вращения цилиндрической поверхности. Следовательно, можно заранее определить форму линии пересечения —она будет состоять из частей трех эллипсов (см. рис. 61, линию 2). [c.81]

На рисунке 8.17 показано построение горизонтальной проекции аЬ линии, заданной фронтальной проекцией а Ь ш. поверхности вращения, состоящей из частей поверхностей сферы, тора, конической. Для более точного вычерчивания горизонтальной проекции линии продолжим ее фронтальную проекцию вверх и вниз и отметим проекции 6 и 5 крайних точек. Горизонтальные проекции 6, 1, 3, 4, 5 построены с помощью линий связи. Проекции Ь, 2, 7, 8, а построены с помощью параллелей, фронтальные проекции которых проходят через проекции Ь, 2 7 8, а этих точек. Количество и расположение промежуточных точек выбирают исходя из формы линии и требуемой точности построения. Горизонтальная проекция линии состоит из участков Ь—1 — части эллипса. [c.105]

Разбив данный однородный контур на п простейших по форме линий, обозначим длины этих линий а координаты их центров тяжести X,-, У1, 2,-. Тогда координаты центра тяжести данного контура определяются по формулам [c.127]

Если тело имеет форму линии, изогнутой в пространстве (например, пространственная фигура из однородной проволоки), то аналогично формулам (1.39) и (1.40) можно получить формулы координат центра тяжести линии [c.71]

Зная функцию тока, можно непосредственно определить форму линий тока для стационарного движения жидкости. Действительно, дифференциальное уравнение линий тока (при двухмерном течении) есть [c.39]

Функция тока, определяющая форму линий тока, есть [c.45]

Чтобы получить наглядную картину обтекания внешнего тупого угла, найдем форму линий тока. Для этого составим дифференциальное уравнение линий тока в полярных координатах. Вспомним, что направление касательной к линии тока в каждой ее точке совпадает с направлением вектора скорости в этой точке. Возьмем два бесконечно близких радиуса-вектора, составляющих друг с другом угол йф, и проведем в точке А первого радиуса отрезок линии тока АС, вектор скорости w=AE, направ- [c.163]

При желании можно найти форму линии тока по формуле [c.167]

Нахождение формы линий тока при обтекании выпуклой стенки произвольного вида является более трудной задачей, п мы ее здесь рассматривать не будем. [c.171]

Если за кромкой А сделать направляющий козырек, выполненный по линии тока, соответствующей повороту потока около кромки В (рис. 4.22, г), то течение можно рассчитать полностью. Обтекание кромки В при заданном внешнем давлении аналогично обтеканию внешнего тупого угла. Поэтому форму линии тока можно определить по формуле (29). [c.173]

Форма линии Яр в той области, где измеряется ее ширина, и интенсивность одного из максимумов хорошо совпадают с теорией (рис. 103). [c.273]

Соотношение (2.8), состоящее из двух независимых дифференциальных уравнений (третье уравнение является их следствием), определяет форму линий тока. При неустановившемся движении время t, от которого зависят ы, Uyi и , рассматривается как параметр. [c.31]

Наглядное представление о поле скоростей движущейся жидкости можно получить, если построить векторные линии этого поля, называемые в гидромеханике линиями тока. По определению линия тока есть кривая, в каждой точке которой вектор скорости в данный момент времени направлен по касательной. Очевидно, при установившемся движении линии тока во времени неизменны, тогда как при неустановившемся они в разные моменты могут иметь разную форму. Возможно, однако, и такое неустановившееся течение, при котором форма линий тока сохраняется, но изменяются величины местных скоростей. [c.33]

Соотношение (2-8), состоящее из двух независимых дифференциальных уравнений определяет форму линий тока. В случае неустановившегося движения время I, от которого зависят Нд., иу и Цд, рассматривается как параметр. [c.34]

Рис. 117. Форма линий тока, образующаяся при наложении прямолинейного потока на диполь

Рис. 122. Формы линий тока вблизи круглого цилиндра, обтекаемого потенциальным потоком с циркуляцией

Характер изменения давления на обтекаемой поверхности соответствует описанной картине течения (рис. 4.9.1,в). В области отрыва давление резко повышается, однако ввиду наибольшей скорости возвратного течения в передней застойной зоне оно понижается, достигая минимума. Затем наблюдается дальнейший рост давления, которое достигает наибольшего значения на линии растекания 5. Характер изменения давления за отверстием определяется формой линии стекания 6, изломы которой соответствуют повышению давления на обтекаемой поверхности. [c.339]

Для А> 1 форма линий тока указана на рис. 20. [c.120]

Стремление развязать процессы производства работы и теплоотвода, т. е. осуществлять их раздельно, приводит к ступенчатой форме линий 1—2 и 3—4, когда каждый из этих процессов состоит из изобарических и адиабатических отрезков. Тогда протяженность изобарических отрезков на линиях 1—2j, и 3—4 должна быть согласована так, чтобы на каждом участке выполнялось соотношение = (С ,АТ)з 4, что в силу различия Ср на линиях J—2j, и 3—4 может оказаться трудновыполнимым (даже [c.517]

Здесь потоки классифицировались в зависимости от геометрической формы линий тока (с учетом вопроса о деформации эпюры скоростей вдоль потока). [c.94]

Построение линии пересечения на чертеже. Соединяем одноименные проекции найденных точек линии пересечения плавной кривой, учитывая видимость и форму линии, и получаем проекции искомой линии пересечения. Вначале находим фронтальную проекцию Г 2"3"4"5"6"-, а затем горизонтальную проекцию I 2 3 4 5 6 5i4i3 2[l линии пересечения. [c.76]

По своему функциональному назначению в структуре изображения линии могут быть разделены на следующие типы построенческие, контурно-изобразительные, линии сопряжения различных элементов формы, линии связи формы, линии, отображающие собственно линейный элемент композиции. [c.49]

В ряде стандартов ЕСКД приведены условные графические обозначения для схем, которые выполняются па печатающих устройствах ЭВМ. Например, в ГОСТ 2.751—73 даны основные формы линий электрической связи, Г ГОСТ 2.728—74 (СТ СЭВ 863—78, СТ СЭВ 864—78) — условные графические обозначения резисторов и конденсаторов и т. д. [c.32]

Изложим алгоритм нормализации линейной системы (2.92), следуя работам [9, 18, 19]. Введем обозначение у = (у, . ... Уп, у + ь. ... УгпУ- Тогда, учитывая (2.93), получим, что нормальная форма линей- [c.125]

Поверхность зуба конического колеса, взаимодействующего с плоской поверхностью зуба конической рейки, называют квази-эвольвентной. В квазиэвольвентном зацеплении линия зацепления не совпадает с дугой большого круга сферы, а лишь касается его в полюсе. По форме линия зацепления напоминает расположенную нз сфере восьмерку. При любом угле а Ф О квазиэвольвента отклоняется от сферической эвольвенты. Однако так как эти отклонения соизмеримы с допусками па изготовление зубьев, то в большинстве случаев ими можно пренебречь. Конические эвольвентные зацепления очень чувствительны к несовпадению осей вращения звеньев. Они должны пересекаться в точке, совпадающей с вершинами на чальных конусов. [c.137]

Смещением в червячной паре добиваются исключения из зацепления участков контактных линий с неудо л тв ригельными условиями возникновения масляного клина. Наиболее неблагоприятна в этом отношении точка 17 касания начальных цилиндров червяка и червячного колеса. Если при мещении обеспечить да[ 71 или /1 > (см. рис. 13.12, б), то зона вокруг этой точки будет из зацепления исключена, что приведет к улучшению формы и положения контактных линий. При этом изменяется поле зацепления 5. У червячной пары со смещением создаются лучшие условия образования масляного клина, благодаря лучшей форме линий контакта поверхностей витков червяка и зубьев колеса, располагающихся под большими углами к векторам стносигельной скорости. [c.155]

При этом можно увидеть интересную аналогию формы линии получившейся фигуры - "звезды Давида" (рис. 74, а) и формы генератора классического фрактала - триадной кривой Кох (рис. 74, б) Методами фрактальной геометрии создано несколько способов формирования неоднородности поверхности [71]. Среди них есть и способы построения неоднородных поверхностей, основанные на моделях регулярных фракталов. Например, поверхность обобщенной триады Кох. Вначале строится фрактальная кривая в масштабе р, а затем вся фрактальная кривая переносится параллельно самой себе на длину порядка Л. В результате получается гофрированная поверхность, которая служит моделью неоднородной поверхности (см. рис. 17), полученной при направленном шлифовании сколов поликристаллических сплавов. [c.116]

Для характеристики степени монохроматичности спектральных линий, т. е. излучения практически изолированных атомов, надо исследовать распределение интенсивности излучения по частотам с помощью прибора высокой разрешающей способности, например интерферометра Майкельсона или Фабри—Перо. Результат такого исследования можно представить в виде диаграммы (рис. 28.16), где по оси абсцисс отложены длины волн, а по оси ординат — соответствующие интенсивности. Конечно, нижние части полученных кривых очень мало достоверны, и можно полагать, что в идеальных условиях кривые спадали бы к нулю асимптотически. В разных условиях опыта (различие в природе пара, различие в температуре и давлении его, в степени иониза-0,01 000 0,03 Щ ции и т. д.) форма спектральной линии, изображенная на рис. Рис. 28.16. Контур линии испуска- 28.16, может быть различной. В качестве характеристики ширины линии условно принимают расстояние в ангстремах между двумя точками А, В, где ордината достигает половины максимальной. Эту условную характеристику принято называть шириной спектральной линии. Как сказано, она в очень благоприятных случаях может составлять 0,001 А и менее, но обычно бывает значительно шире кроме того, и форма линии мом ет сильно отступать от приведенной на рисунке, будучи иногда заметно асимметричной. [c.572]

Должно быть ясно, что геометрическая форма сетки движения определяется только границами фильтрационного потока (рис. 32-1), но не зависит ни от коэффициента фильтрации, ни от напора на, соо1ружен ии. В самом деле, если при тех лее границах заменим фильтрующий грунт грунтом с другим коэффициентом фультрации или нее изменим напор, скорость фильтрации и фильтрационный расход, конечно, изменятся, но частицы жидкости II при новых скоростях будут продолжать двигаться по прежни.м траекториям. Линии тока, следовательно, сохранят свою форму не изменится также и форма линий равного напора. Сохранится II общее наименование линий так, например, линия равного напора Ф = 0,ЗДо сохранит свое обозначение, так как она останется геометрическим местом точек с напором, равным 0,3 от нового напора. [c.324]

При очень высоких электронных плотностях уширение линий настолько велико, что крылья линий с разными главными квантовыми числами перекрываются. В этих условиях измерение ширины линий затруднено и, кроме того, к линейному штарк-эффекту добавляется квадратичный. При значениях Л е, меньших 10 см , штарковское уширение становится незначительным, и контур линии в большей степени может определяться другими факторами, например эффектом Доплера. При малой ширине линии нельзя пренебрегать и аппаратурными искажениями формы линии. [c.272]

При измерениях щирин линий на спектрограммах рекомендуется пользоваться упрощенным приемом, позволяющим не измерять и не строить весь контур линии. Для этого нужно измерить почернение в максимуме линии и почернение фона, по кривой почернений найти интенсивность в максимуме линии и интенсивность фона и определить почернение, соответствующее половинной интенсивности. Затем по фотометрируемому контуру линии непосредственно на микрофотометре определить расстояние между точками контура с половинной интенсивностью. Далее перевести это линейное расстояние в расстояние в длинах волн Ак. Таким образом можно достаточно быстро получить больщой статистический материал. Для уяснения всей формы линии следует измерить и построить один контур полностью. [c.276]

Уравнение (5.23) с равным основанием можно применять для линий тока ламинарного и осредненного турбулентного течений (см. п. 5.4), учитывая лишь различия в способах выражения члена к . В дальнейшем будем использовать его только для неустано-вившихся течений, в которых форма линий тока не изменяется во времени. К таким течениям относится большинство потоков несжимаемой жидкости в трубах и каналах с жесткими (недефор-мируемыми) стенками. Для них уравнение (5.23) можно распространить на поток конечных размеров подобно тому, как это было сделано для установившегося движения. Выполним необходимые операции с инерционным напором h l, имея в виду, что усреднение остальных членов не отличается от аналогичного усреднения членов уравнения Бернулли для установившегося движения. [c.188]

Экспериментальное значение коэффициента сопротивления пластины, поставленной нормально к потоку, может достигать значений G = 2. Следует, однако, иметь в виду, что структура течения в ближнем следе, а значит, и давление на тыльной стороне обтекаемого тела существенно зависят от числа Рейнольдса. По рис. 10.2 можно проследить характер изменения структуры потока за сферой при изменении Re от 9,15 до 133, а по рис. 10.7 — за цилиндром при Re == 0,25. .. 57,7. Но возможны и другие конфигурации потока. Они в значительной степени определяются также формой и положением обтекаемого тела. Так, например, при обтекании цилиндрических тел крылового профиля при малом угле атаки (см. рис. 8.30, а) возможно практически безотрывное течение, при котором форма линий тока для вязкой жидкости близка к форме этих линий для идеальной жидкости. Но при возрастании угла атаки увеличиваются положительные градиенты давлений на выпуклой части поверхности профиля и это в итоге приводит и отрыву пограничного слоя, который быстро сверты- [c.391]

Начальными несовершенствами элемента системы назовем существующие до деформации отклонения его свойств от расчетных (номинальных). Для нагруженного стержня начальными несоверщенствами являются кривизна оси, несовершенства опорных устройств, неоднородность материала, смещения точек приложения равнодействующих, действующих на стержень сил. Для круговой цилиндрической оболочки постоянной толщины, например, такими несовершенствами помимо первых трех перечисленных для стержня будут отклонение формы линии пересечения срединной поверхности с поперечным сечением от круговой и переменность толщины. [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...