Функции связей

Формула включения — это запись в алгебраическом виде логической функции связи между входными и выходными сигналами ЛС. Нанример, условие работы, приведенное выше, запишется в следующем виде [c.178]

Термодинамические функции связаны между собой так, что если известны некоторые из них, то можно найти другие. [c.144]

Все эти функции связаны обычными в равновесной термодинамике уравнениями (соотношение Гиббса, уравнение Гельмгольца и т. д.). Второй закон термодинамики для t-фазы при этом имеет вид [c.33]

Но указанные функции связаны между собой соотношениями [c.210]

Другие тела или препятствия, ограничивающие перемещения данного тела в пространстве под действием некоторой силы, называются связями. Функции связей могут выполнять твердые, жесткие (рис. 5.3, а, б), гибкие (рис. 5.3, а) тела, а также жидкие и газообразные среды. Сила R, с которой данная связь действует на тело, препятствуя его перемещению, называется реакцией связи. Реакция направлена в сторону, противоположную той, куда связь не дает перемещаться телу. [c.54]

Вместо главной функции Гамильтона введем характеристическую функцию Якоби. Характеристическая функция связана с главной функцией некоторым соотношением. Это соотношение совпадает с соотношением между механическим действием согласно Гамильтону и Остроградскому и механическим действием согласно Эйлеру и Лагранжу. Рассмотрим снова функцию [c.372]

Функции связи и коэффициенты [c.4]

Ху, - функция связи распределения скорости [c.4]

X - функция связи (аналог коэффициента Прандтля-Кармана) [c.4]

Следует особо отметить, что коэффициенты связи являются интегральными параметрами потока и могут быть определены двояко по интегральному соотношению (1.8) и формуле (2.13) при известных координатах интегральных потерянных скоростей (U - UjJ. Как будет показано в последующих главах, такими же свойствами обладают все функции связей между распределенными и эквивалентными параметрами турбулентного потока. [c.43]

Здесь - функция связи между распределенной и эквивалентной турбулентной вязкостью. В первом приближении градиент скорости задается через эту же скорость, тем более, что такая связь существует (см. гл. 2) [c.61]

Подставляя значение (3.3) в интеграл (3.5) получим формулу для определения функции связи между распределенной и эквивалентной турбулентной вязкостью при известных распределениях касательного напряжения и скорости [c.61]

Уравнения (3.24) - (3.25) не зависят от координаты у, но зависят от числа Рейнольдса (ReJ, толщины вязкого подслоя (8j и функции связи распределения скорости Для замыкания этих интегральных уравнений необходимо использовать условия плавного перехода по числу Рейнольдса /33 - 56/. При числе Рейнольдса R k, равном характерному числу Rei (Rek = Rei), уравнение (3.24) охватывает весь поток (и, = U, 8 = 1), уравнение (3.25) сжимается в точку (1 1), а уравнение (3.26) переходит в уравнение (3.24). При этом v/U =1/2 и и = U и из (3.24) или из (3.26) следует формула для толщины вязкого подслоя [c.68]

Функция связи распределения скоростей [c.69]

В формулы (3.20) - (3.27) входит функция связи для распределения скорости (х ), которая может быть определена двояко 1) из интегрального уравнения потерянного расхода (1.8) или (1.11) и 2) из уравнения распределения скорости при известной координате у потерянной среднерасходной скорости (U- v) /33 - 56/. [c.69]

Первый интеграл учитывает потерянный расход вязкого подслоя при больших числах Рейнольдса он имеет небольшую величину, однако при малых числах Рейнольдса оказывает существенное влияние на расход потока. Подставляя уравнения распределения потерянных скоростей из (3.22) и (3.21) с учетом (3.20) и инте] рируя, получим следующую формулу функции связи распределения скорости [c.69]

Функция связи распределения турбулентной вязкости. Базовая потерянная скорость [c.70]

Соответствие функции связи (3.30) распределения турбулентной вязкости, полученной из уравнения распределения турбулентной вязкости (3.8) и из распределения скорости (3.32), является следствием того, что уравнение распределения скорости (3.12) было получено с использованием распределения турбулентной вязкости (3.8). Кроме этого 1) формула (3.31) показывает взаимозависимость двух опреде- [c.70]

Кинематические параметры турбулентного движения через разные масштабы скорости. Экспериментальная проверка функций связей [c.72]

Уравнения (3.44) - (3.46) являются однотипными и отличаются друг от друга только масштабами скорости и функциями связи. Эти уравнения в общем виде можно дать через формулу следующего вида [c.73]

Из (3.52) следует, что безразмерная скорость на границе вязкого подслоя зависит только от функций связей х их, и при больших числах Рейнольдса стремится к постоянной величине. [c.78]

Из формулы (3.54) видно, что функция связи х зависит от числа Рейнольдса и координаты где текущая потерянная скорость -и) равняется потерянной базовой скорости (U-u/ ). [c.79]

Так как число Рейнольдса обезличенного потока имеет больш>то величину, то толщина вязкого подслоя получается очень маленькой и в пределе стремится к нулю, она не зависит от локального числа. Рейнольдса. При этом формула (3.28) для функции связи х принимает вид [c.80]

Экспериментальные и теоретические распределения скорости, рас- считанные по формуле (3.53) с использованием формул (3.57), (3.58) для функции связей х и х (при = 0,2290 п у = 0,85), приведены на рис. 3.11 /33, 44/. Из этого рисунка видно, что формула (3.53) описывает распределение скорости в универсальных координатах не только струйного слоя, но и вязкого подслоя. При локальном числе Рейнольдса = 1 имеет место переход от струйного слоя к вязкому подслою при этом числе Рейнольдса по принятой математической модели Х =0,4869, 6 = 0,9736. Из физической модели пристенного турбу- [c.80]

В формулы (3.59) - (3.61) и (3.25), описывающие интегральные параметры потока, входит функция связи являющаяся функцией от общего числа Рейнольдса при этом функцию связи можно описать или формулой (3.19), или формулой (3.28). Толщина вязкого подслоя, входящая в формулы (3.19), (3.28), является функцией общего числа Рейнольдса. Анализ показывает, что координаты входящие в фор- [c.82]

Величину функции связи f y) при переходе от турбулентного потока к вязкому подслою можно определить из формулы отношения среднерасходной скорости к максимальной (3.33) при этом предполагается, что такой переход осуществляется плавно. При ламинарном режиме движения в трубах круглого сечения v/U=l/2. Это условие соблюдается только тогда, когда в формуле (3.33) выражение Ы ] + хКе.- 2х ) = 0. Это имеет место при 7 + 2х = 2, т.е. [c.82]

Функция связи трехслойной структуры турбулентного движения определяется из уравнения потерянного расхода оно состоит из трех интегралов [c.88]

Просуммировав эти три интеграла и преобразовав, получим следующую формулу для функции связи х [c.88]

Для двухслойной модели = 1, и из последней формулы следует, ч Х = /2. Это соответствует ранее полученным результатам для больших чисел Рейнольдса. Соответственно изменяются и другие функции связи пристенного турбулентного движения. [c.89]

Модель трехслойной наложенной структуры пристенного турбулентного движения состоит из вязкого и полусуммы струйного и квадратичного слоев. При больших числах Рейнольдса 0 можно пренебречь влиянием вязкого подслоя, и функция связи х определяется только полусуммой струйного и квадратичного слоев. Используя обобщенную форму определения функции связи х , будем иметь [c.90]

Из соотношений (4.148) —(4.165) ясно, что с теоретической точки зрения описания термодинамических свойств неидеальных растворов посредством введения активностей (или коэффициентов активности) компонентов и с помощью избыточных термодинамических функций полностью эквивалентны. Однако активности компонентов раствора более прямо, чем избыточные термодинамические функции, связаны с давлением пара и другими экспериментально определяемыми свойствами раствора. В свою очередь, избыточные термодинамические функции дают в известной степени более наглядное описание отклонений термодинамических свойств неидеальных растворов от свойств соответствующих им идеальных растворов этим обстоятельством, вероятно, и объясняется распространенность описания термодинамических свойств неидеальных растворов при помощи избыточных термодинамических функций. [c.120]

В зависимости ol вида данной функции связи делятся так [c.102]

Все идеально-газовые функции связаны между собой простыми соотношениями, так что достаточно знать одну из них, чтобы определить остальные. [c.50]

В выражение полной потенциальной энергии при потере устойчивости плоской формы изгиба (см. задачу 221) входят упругие перемещения в и б. Доказать, что эти функции связаны между собой дифференциальной зависимостью [c.169]

Термодинамические потенциалы и, Р, Н и О, г также энтропию 5 называют также характеристическими функциями. Каждая характеристическая функция связана с определенными термодинамическими параметрами — ее естественными переменными (У= [c.246]

Первая группа функций связана с процессом формирования качества продукции в сфере производства и включает в себя разработку технологического процесса (как части процесса проектирования), само выполнение производственных процессов и контроль качества продукции. При этом главной задачей контроля качества изделия является регулирование качества продукции, т. е. контроль за качеством выполнения производственных процессов с целью оперативного воздействия на ход технологического процесса, принятия мер, обеспечивающих выпуск продукции с параметрами, указанными в технической документации. [c.70]

Вторая группа функций связана с процессом проявления потребительских свойств продукции, проверки их соответствия первоначально заданным требованиям, ста- [c.71]

Динамические характеристики средств измерений выбирают из числа следующих вида функций связи между изменяю[цимися во Бремени входными и выходными сигналами (вида передаточной функции, переходной характеристики и т, п.), номинального значения и наибольших допускаели11х отклонений от номинальных значений коэффициентов указанной функции связи графиков (таблиц) номинальных амил1ггудно- и фазочастотных характеристик п наибольших 134 [c.134]

В 37 уже было дано понятие о векторе-гда цднге скалярной функции. Для понимания основ кинематики сплошной среды, в частности для определения ускорения в переменных Эйлера, необходимо углубить представление о градиенте скалярной функции, связав его с понятием о производной в пространстве [c.332]

Уравнения (3.16), (2.21) описывают распределение скоростей во всем диапазоне изменения координаты у от О до 1, причем на оси трубы при у = 1 удовлетворяется условие dujdy = 0. Однако в эти уравнения входят не определенные пока функции связи и толщина вязкого подслоя. Далее на примере упрощенных соотношений будет показано, как их можно определить, а затем будут приведены зависимости и, для полных уравнений. [c.65]

При этом функция связи Xj определяется из предыдущег о уравнения при (77 -и)= ([/ -и ] на координате у--у. [c.73]

При больших числах Рейнольдса (Ке >> 1) функция связи х -. х,к становится аналогом константы Прандтля-Кармана, определяемой до сих пор по результатам экспериментов (х = 0,4 12751). Здесь % = 0,4085 (для двухслойной модели) определяется теоретически по формулам (3.30, 3.33, 3.39) /33 - 56/. Возможность непосредственной проверки константы X по реультатам экспериментов следует из (3.48), а именно при (и-и)/г>. - I следует у. - или у = ехр(--х) =0,6648. По результатам экспериментов (рис. 3.7) при (11 и)1 0, --1 координата =0,66-0,67, что вполне соответствует полученному теоретическому результату. Следует отметить, что так называемая динамическая [c.74]

Никойама выяснил, что область интенсивного возрастания теплового потока с увеличением температурного напора связана с пузырьковым режимом кипения, а область относительно медленного роста функции связана с пленочным режимом кипения. Между [c.191]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...