Точка особая напряженного состояния

Точка особая напряженного состояния 362 [c.635]

Анализ напряженного состояния в точке в напряженного состояния можно выполнить и помощи так называемой окружности напряжений (круг Мора )). Для этого графического построения и только для него введем особое правило знаков для касательной составляющей напряжения, показанное на рис. 5.11. Согласно этому правилу касательное напряжение положительно, если для совмещения с его направлением внешнюю нормаль необходимо повернуть на 90° по ходу часовой стрелки, и отрицательно, если — против хода часовой стрелки. Закон парности касательных напряжений при таком правиле приобретает вид [c.403]

Решения, выведенные исходя из подобных особенностей для напряжений, часто можно использовать для тел (с отверстием или несколькими пустотами), напряжения в которых определяются вне областей с особенностями. В подобных случаях, а именно в случаях, когда функция напряжений вводится внутри двусвязных или многосвязных областей (вокруг отверстия, например), следует, однако, принимать некоторые предосторожности для выяснения, будут ли одна или обе составляющие скорости (или перемещения — для упругого тела) и vi v выражаться через многозначные функции координат X, у или г, а. Если возникает многозначное поле скоростей и, и, то в функцию напряжений F необходимо включить некоторые особые напряженные состояния, создающие искусственное распределение собственных напряжений ( внутренних напряжений ) вокруг отверстия. Такие условия встречаются, например, при использовании функций напряжений F= r nr [см. (5.67)]. Пока особенность располагается в точках, принадлежащих внешней граничной кривой, окружающей односвязную область,. это затруднение не возникает. С математической точки зрения поучительно исследовать характер этих особых решений, которые можно легко выразить в виде рядов. Можно исходить из комплексной функции H z) переменной z=x- -iy, имеющей особенность, и выводить из нее новые функции путем последовательного дифференцирования или интегрирования по z. [c.241]

Кривизны поверхности видоизмененные краевые условия будут иметь разрыв в производных, что по-прежнему будет приводить к неограниченности напряжений ) (разумеется, меньшего порядка, чем в случае сосредоточенной силы). Конечно, определение этих напряжений численными методами затруднительно, но это и не всегда требуется для практических расчетов, поскольку в исходной задаче уже осуществлен переход к сосредоточенной силе (а это и делает излишним точный анализ напряженного состояния в окрестности особой точки). Если же суперпозиция осуществляется за счет решения для сосредоточенной силы, приложенной к криволинейной поверхности (с теми же радиусами кривизны), то получается регулярное решение. [c.303]

Одной из важнейших особенностей при расчетах на прочность тел с трещинами является учет возникающего перераспределения напряжений в результате образования щелей и трещин под действием внешних нагрузок. При этом именно кончик является местом создания наибольшей концентрации напряжений и исходной точкой вероятнейшего дальнейшего разрушения. Поэтому особое значение приобретает вопрос исследования напряженного состояния у кончика трещины. [c.330]

Согласно изложенному в разделе А описанию белый свет используется для получения качественной картины напряженного состояния для определения местоположения особых (изотропных) точек для получения поля изоклин для демонстрации оптических явлений, происходящих при приложении нагрузки к плоской модели и при определении направлений возрастания или убывания интерференционных порядков. [c.245]

В предыдуш,ей главе особое внимание было уделено вопросу, определяется ли механическое состояние материала в точке напряженным состоянием в той же точке. Именно это предположение позволяет при анализе предельных состояний как бы развязать свойства материала и свойства детали. Для оценки перехода из упругого состояния в пластическое оно полностью себя оправдывает. Что же касается вопросов местного разрушения, то здесь такое предположение следует принять в общем только с оговорками. Еще более сложным является вопрос циклической прочности. [c.98]

Принцип- формирования поверхностного слоя в режиме ИП состоит в активации электрохимического процесса растворения анодных элементов сплава с высоконапряженным состоянием площадок контакта при трении. Напомним, что анодными являются не только участки, состоящие из компонентов сплава с более отрицательным потенциалом, но и участки металла, находящиеся под действием больших механических напряжений. Анодный компонент металла, растворяясь, образует ПАВ, которое адсорбируется на катодном компоненте, понижает его прочность и облегчает диспергирование (образование коллоидных частиц). ПАВ и коллоид являются хорошими смазками. Можно было бы ожидать, что по мере увеличения площадок фактического контакта и перехода от напряжений пластической деформации (2000—3000 МПа) к более низким напряжениям процесс увеличения площадок существенно замедлится, однако совместное влияние избирательного растворения структурных составляющих и адсорбционного понижения прочности на остающийся при растворении катодный компонент сплава приводит к образованию из последнего сплошной пленки, по консистенции близкой к жидкости [441. То обстоятельство, что эта пленка находится в особом структурном состоянии, обусловливает ее смазочную способность и возможность работать при площадях фактического контакта на полтора-два порядка больших, чем площади при граничном трении. Увеличение опорной поверхности фактического контакта и соответствующее снижение удельных давлений являются средством уменьшения износа и увеличения несущей способности поверхности опоры. [c.8]

Рассмотрим третий случай погасания луча, когда Г = = 0. В этом случае в исследуемой модели существуют так называемые особые точки, которые па экране будут темными. Эти точки модели при совместном повороте поляризатора и анализатора остаются темными и не меняют своего положения. Через них проходят изоклины всех параметров. В особых точках касательные напряжения равны нулю, а нормальные напряжения одинаковы по всем направлениям или, в частности, равны нулю (Oj = = 02 Oi = 02 = 0). Эти точки, называемые изотропными, имеют большое значение при исследовании напряженного состояния в модели, так как они определяют структуру изоклин и полос. [c.26]

Итак, имеем 31 уравнение относительно 31 неизвестного. Для удобства решения полученной системы уравнений, а также, учитывая тот факт, что многие неизвестные не представляют особого интереса с точки зрения исследования напряженного состояния диафрагмы, исключим ряд неизвестных, после чего уравнения, описывающие равновесие и деформации лопатки, примут следующий вид [c.351]

Изменение напряженного состояния, вызванное моментами All и ТИа, оказывается максимальным, если место искажения формы расположено вблизи особой точки. По мере удаления от нее возмущения несколько уменьшаются. [c.144]

На случай нагружения изгибающим моментом значения Кт для осевого нагружения аппроксимируют сопоставлением обоих случаев. Сравнивая напряженное состояние при растяжении и изгибе в точке В, обратим особое внимание только на составляющую напряжений а принимая временно другую составляющую Оу пренебрежимо малой. Для обоих случаев траектории напряжений однотипны, проходят параллельно длине опоры различие состоит только в распределении напряжений в поперечном сечении, находящемся в стороне от отверстия. При растяжении напряжения в сечении распределяются равномерно, при изгибе изменяются линейно от нуля в центре до наибольшей величины в наружных волокнах. Как следует из графиков в табличных данных, значение Кт зависит только от отношения //А и не зависит от а - [c.393]

Строение изломов в случае поперечного изгиба в какой-то мере отражает изменения напряженного состояния по сечению образца в растянутой части наблюдаются фокус излома, зеркальная, матовая, особо шероховатая, волнистая зоны в сжатой — решетчатая и волнистая зоны. Решетчатую зону можно обнаружить на ступенчатых перегибах трещин и в узкой зоне у бывшей в сжатии поверхности образца. [c.69]

Одним из примеров особых поверхностей является плоскость. Если оболочка вырождается в пластину, то метод расчленения следует заменить расчетом по теории изгиба пластинки или по теории обобщенного плоского напряженного состояния. Если оболочка делается пологой, то на смену методу расчленения приходит приближенная теория пологих оболочек. [c.167]

Задачи, в которых по той или иной причине напряженные состояния с большой изменяемостью отбрасывать нельзя, должны рассматриваться особо для них надо использовать итерационный процесс, базирующийся не на уравнениях безмоментной теории, а на уравнениях напряженных состояний с большой изменяемостью ( 10.24). [c.310]

Таким образом, область затухания краевых эффектов оказывается очень узкой для достаточно тонких оболочек она будет исчисляться сотыми долями радиуса. Эта область, как можно судить по полученной приближенной оценке, ие зависит от числа т, т. е. от характера краевого загружения, вызвавшего рассматриваемое напряженное состояние, и поэтому представляется, что появление простых краевых эффектов не следует рассматривать как прямое проявление принципа Сен-Венана. Правильнее будет трактовать краевые эффекты, в том числе и простой краевой эффект, как особое явление, характерное только для тонкого искривленного упругого тела. Оно обусловлено взаимодействием двух факторов малой толщиной оболочки и искривленностью ее срединной поверхности. Чтобы пояснить эту мысль, опишем схему возникновения краевого эф кта в тонкой оболочке (необязательно цилиндрической). [c.363]

Это значит, что, если итерационная теория оболочек, в которой такие отбрасывания делаются, применяется для построения напряженно-деформированных состояний с особой асимптотикой, соответствующей неравенству Ь >0, то погрешности в определении напряжений увеличиваются и для них вместо (27.8.4) получается оценка (27.12.7). Погрешности в определении перемещений, как показывают формулы (26.3.4), остаются прежними. В частности, отсюда следует, что оценка погрешностей итерационной теории оболочек при построении чисто моментных напряженных состояний, в силу [c.423]

Для напряженных состояний с особой асимптотикой число Ь будет отлично от нуля, и приведенные граничные условия должны быть пересмотрены. Если фиксирована точность (28.18.4), которую должны обеспечивать приведенные граничные условия, то последние могут оказаться и не такими, как для внутренних напряженно-деформированных состояний с нормальной асимптотикой. Не останавливаясь на подробностях, выпишем приведенные граничные условия, соответствующие погрешности (28.18.4) на свободном крае при Ь = I — 2р, с = 0 [c.460]

Важным частным случаем является центрированное поле, образованное пучком прямых характеристик, исходящих из полюса О — особой точки напряженного состояния (фиг. 141). [c.217]

Особенности при изгибе пластинки. Если любой из компонентов напряжения в точке ) (л ,,, у,,) пластинки принимает бесконечно большое значение, то говорят, что напряженное состояние ее имеет в этой точке особенность. Из выражений (101), П02) и (108) для моментов и перерезывающих сил мы убеждаемся, что такой особой точки не возникает, пока прогиб w(x, у) и его производные до четвертого порядка продолжают оставаться непрерывными функциями X л у. [c.362]

При опытах важно отметить два предельных напряженных состояния одно, соответствующее пределу упругости материала, другое — моменту разрушения. Для стали, железа и других металлов, имеющ,их предел упругости, особенное значение имеет первое предельное состояние, так как допускаемые напряжения обыкновенно назначаются в зависимости от предела упругости. Кроме того, распределение напряжений внутри тела для этого предельного состояния может быть определено на основании данных теории упругости и сопротивления материалов. Что касается второго предельного состояния, то оно имеет особое значение для таких материалов, как чугун, цемент и др., для которых допускаемое напряжение назначается в зависимости от временного сопротивления. [c.69]

Учитывая полученное значение у, строим область равномерного напряженного состояния 44—43—33. Область 33—43—42—32 получаем решением начальной характеристической задачи. Так как точка 33 является особой, то решение продолжается построением веера 33—32—22 и соседней с ней областью равномерного напряженного состояния 23—22—12. [c.108]

Помимо вышеуказанных существуют и другие методы исследования напряженного состояния. Среди них особый интерес представляют способы, позволяющие исследовать напряженное состояние в точках реальной конструкции в действительных условиях ее эксплуатации. Один из них основан на том, что в ферромагнитных материалах в наиряженном состоянии возникает явление магнитной анизотропии. Применение так называемого магнитного зонда позволяет исследовать искажения однородного намагничивающего поля в окрестности расоматривае-мой точки, что дает возможность судить о распределении и величине напряжений в этой точке. [c.8]

Условия образования термоусталостното разрушения определяются видом напряженного состояния в опасном объеме при термоциклическом нагружении [78]. Характер напряженного состояния зависит прежде всего от геометрии конструктивного элемента, а тажже от особенностей теплового воздействия. Наряду с линейным напряженным состоянием, реализующимся, например, в крайних точках опасного сечения лирообразного компенсатора трубопровода (рис. 6,а) в кромках сопловой (рис. 6,6) и рабочей лопаток, а также в особых точках конструктивных элементов (например, дно лопаточного паза обода диска). [c.12]

В работах [1, 2] исследовались упругие напряжения, уравновешивающиеся в объеме целых листов и вызванные несовершенством их термической обработки. В то же время важно измерить остаточные упругие напряжения в пластинах, нарезанных для эксплуатации в производственных условиях. При этом особый интерес представляет изучение напряженного состояния отдельных зерен, расположенных на различных участках пластины. На пластине кремнистого железа размерами 750Х115Х Х0,35 мм, имеющей крупные зерна, было выбрано 11 участков примерно одинаковой площади, которые состояли из одного или нескольких зерен. На каждом участке наклеивали по два тензодатчика ПКП-100-5 один — вдоль про.катки, второй — поперек. Исследуемый участок путем химического вытравливания (применялась азотная, кислота) освобождался по зеренным гра- [c.105]

С этой точки зрения особый интерес представляет возможность непосредственного наблюдения и кинематографирования физической картины разрушения различных армированных композиций при одновременном силовом воздействии и одностороннем нестационарном нагреве. При этом моделирование заданных тепловых полей и напряженных состояний в эле- 173 [c.173]

Особое значение в последнее время такой подход приобретает в связи с широким применением в технике новых г/атериалов. Такие материалы как стеклопластики, стеклоткани и вообще материалы, имеющие волокнистую струк-ЧУРУ часто работают в условиях сложного напряженного состояния. При анализе конструкций из таких материалов уже не приходится рассчитывать ни на одну из существующих теорий предельных состояний. Необходимо создавать какие-то новые теории. [c.90]

Особые требования выдвигаются из условий напряженного состояния ЦНД, несмотря на то, что температура пара в нем, как правило, невысока. Видная роль ЦНД в пусковом процессе объясняется большими размерами его, высокими напряжениями в последних РК даже при стационарных режимах работы, особыми условиями аэродинамики проточной части последних ступеней и образованием влажнопаровых потоков. [c.53]

Коэффициент запаса прочности зависит от многих факторов, к которым можно отнести разброс свойств данного металла по пределу текучести, пределу длительной прочности и пределу ползучести, анизотропию свойств металла детали, масштабный фактор и механические характеристики при одноосном напряженном состоянии. К этим факторам можно отнести также возможность пульсирующей нагрузки (с переменными интервалами по времени и температуре), степень корродирования (и вид его) по времени и эрозионный износ. Большое значение имеет степень ответственности детали, в частности — опасность в случае аварии для персонала станции, особые пусковые и аварийные режимы, термические напряжения, переходная температура хрупкости, состояние поверхности, уровень остаточных (в том числе в поверхностном тонком слое) напряжений, концентрация напряжений и целый ряд других важных факторов. [c.27]

ГИЮ. Например, такими переменными могут бьпь скорости тел (кинетическая энергия определяется скоростью, так как равна Ми /2), емкостные напряжения, индуктивные токи и т. п. Очевидно, что число уравнений не превышает у. Кроме того, итоговая форма ММС оказывается приближенной к явной форме представления системы дифференциальных уравнений, т. е. к форме, в которой вектор d Wldt явно выражен через вектор W, что упрощает дальнейшее применение явных методов численного интегрирования. Метод реализуется путем особого выбора системы хорд и ветвей дерева при формировании топологических уравнений. Поскольку явные методы численного интегрирования дифференциальных уравнений не нашли широкого применения в программах анализа, то метод переменных состояния также теряет актуальность и его применение оказывается довольно редким. [c.97]

Напряженное состояние в окрестности конца разреза., В упругонапряженном теле с трещиной напряженно-деформированное состояние определяют обычным для теории упругости образом (аналитически и.ли численно). При этом вершина трещины (или ее кромка-фронт в пространственной постановке) оказывается особой точкой - напряжения при приближении к вершине неограниченно растут. На мальгх, сравнительно с длиной трещины, расстояниях в окрестности вершины трещины напряженно-деформированное состояние описывается асимптотическими формулами, которые здесь приведены без вьшода для всех трех типов трещин порознь. Область справедливости этих формул при -я<6<7с 10рх/ <0,1/ (р - радггус кривизны закругленной из-за деформации вершины трещины I -полудлина трещины) (рис. 3.3.5). Пластическое деформирование во внимание не принято. [c.145]

При действии на любое тело произвольных размеров и формы самоуравновешенной системы массовых и (или) поверхностных сил в нем возникают также самоуравновешенные в каждой точке тела внутренние усилия. Если бы тело было рассечено произвольной плоскостью, то эти внутренние усилия были бы, вообще говоря, непрерывно распределены по поверхности сечения, причем и направления, и плотности усилий в разных точках поверхности были бы различными. Кроме того, распределение внутренних усилий зависело бы также от ориентации плоскости сечения. Напряжение — это величина, используемая для определения интенсивности и направления внутренних усилий, действующих в заданной точке тела на некоторой площадке. Поскольку напряжение определяется не только величиной и направлением, но и ориентацией площадки, на которой оно действует, напряжение является тензором второго ранга. Полное описание величин и направлений напряжений на всех проходящих через данную точку площадках характеризует напряженное состояние в этой точке. Хотя определение напряжения и использование его в дальнейшем в виде тензорной величины не вызывают особых неудобств, мы будем применять более обще- [c.86]

Предсказание разрушения и выбор формы и размеров, при которых можно избежать разрушения детали или конструкции, не представляют особых затруднений, если она находится в условиях одноосного статического напряженного состояния. Необходимо лишь иметь в распоряжении кривую зависимости между напряжением и деформацией при одноосном деформировании исследуемого мате риала, которая достаточно просто получается из одного или не скольких испытаний на простое растяжение и сжатие. Например если текучесть является основной представляющей опасность фор мой разрушения исследуемой детали, находящейся в условиях од ноосного состояния, то можно предсказать, что деталь разрушится когда максимальное нормальное напряжение в ней достигнет пре дела текучести, который можно определить из кривой зависимости напряжения от деформации в опыте на простое растяжение. [c.130]

Исследования, связанные с учетом неоднородности, разработаны хуже, поскольку механизмы разрушения основаны на представлениях механики сплошной среды. Особую сложность в этом смысле представляют композиционные материалы с пластичной матрицей. Например, система 50 об.% волокна борсик + алюминий 6061 переходит от стадии I (волокно упругое, матрица упругая) до стадии II (волокно упругое, матрица пластичная) при относительной деформации —0,15 0,05% (в зависимости от термической и механической предыстории материала). Таким образом, половина объема материала подвергается напряжениям порядка 35 кгс/мм . Если эта система будет иметь надрез, то, очевидно, вблизи вершины надреза начнется интенсивная пластическая деформация матрицы. Действительно, если испытывать при растяжении материал с укладкой волокон под углами 45°, измеренная деформация превышает 10%, поскольку волокно не оказывает серьезного противодействия в направлениях 0° или 90°. В этих условиях не ясно, будет ли выражена особенность напряженного состояния в форме С Ь. В некоторых работах по пластичности Вейса и Йакава [95] и Либовица [58] появились выражения для включающие log С. [c.477]

Особо следует остановиться на повреждениях шеек валов и осей в результате расплавления цветных подшипниковых сплавов вкладышей подшипников при их перегреве. Контакт расплавленных баббитов и бронз со стальными деталями в напряженном состоянии приводит к образованию треш,ин и надрывов, становяш,ихся очагами усталостного разрушения. Если расплавленный металл смачивает сталь, то он проникает в раскрытые под действием растяги-ваюш,их напряжений микротреш,ины поверхности стальной детали [c.257]

Известно несколько приемов решения этой рассмотренной Буссинеком и Черрути классической задачи. В частной задаче Буссинека, когда qi — q2 = О и рассматривается нагружение сосредоточенной силой Q, нормальной к границе полупространства, решение легко получить наложением напряженного состояния (1.4.6), создаваемого особой линией центров сжатия, на напряженное состояние в неограниченной упругой среде от сосредоточенной силы (решение Кельвина — Сомильяна, п. 3.5 гл. IV). Переход к общему случаю нормального нагружения р х,у) после этого, очевидно, прост. Другой прием состоит в применении решения Папковича — Нейбера (п. 1.4 гл. IV) он распространяется и на общую задачу Буссинека — Черрути, то есть на случай нагружения (2.1.2). [c.224]

Их надо рассматривать как уравнения состояния, обеспечивающие асимптотическую точность (27.8.1) для весьма широкого класса напряженно-деформированных состояний. К ним, помимо перечисленных в 27.11, очевидно, надо присоединить чисто моментное напряженное состояние. Кроме того, можно показать (но мы на этом не будем останавлиБаться), что в равенствах (27.13.10) содержатся также все члены, необходимые для построения с точностью (27.8.1) обобщенных краевых эффектов. Не исключено, что с обсуждаемой точки зрения формулы (27.13.10) — универсальны, но утверждать этого с уверенностью нельзя потому, что, как уже говорилось, пока еще рассмотрены не все напряженно-деформированные состояния с особой асимптотикой. [c.427]

Важным случаем простого напряженного состояния является центрированное поле линий скольжения, образованное пучком прямых и концентрическими окружностями (фиг. 63). Нормальные напряжения по радиальным и окружным площадкам равны, очевидно, среднему давлению а=2 (—Q-J-iflo)) т. е. являются линейными функциями угла наклона прямой. Отсюда следует, что центр О есть особая точка напряженного состояния. [c.146]

Только что описанной вязкопластической модели удовлетворяют, например, движения таких встречающихся в практике сред, как применяемые на нефтепромыслах для промывания скважин глинистые и цементные растворы ), масляные краски, сточные грязи, а также некоторые пасты. Физическое объяснение особых свойств всех этих жидкостей основывается на представлении о наличии в них при покое некоторой пространственной жесткой структуры, которая в состоянии сопротивляться любому внешнему воздействию до тех пор, пока вызванное им напряжение сдвига не превзойдет соответствующее этой структуре предельное напряжение. После этого структура полностью разрушается и жидкость начинает вести себя, как обычная ньютоновская вязкая жидкость, при кажущемся напряжении, равном избытку X — То действительного напряжения над предельным. При уменьшении этого кажущегося напряжения до нуля, т. е. возвращении действительного напря- [c.356]

Достоинством метода аффинного преобразования является то, что определенному виду оболочек мбжно сопоставить при помощи (2.115) такие вспомогательные оболочки, для которых система без-моментных уравнений равновесия легко разрешается. Значит, не составляет особого труда найти безмоментное напряженное состояние и в исходной оболочке, используя формулы (2.123), (2.124). [c.124]

Трудно найти область человеческих знаний, в которой в той или иной степени не использовались бы соображения симметрии. Широко ими пользуются и в теории упругости при рассмотрении как естественных, так и искусственно созданных анизотропных сред. В параграфе 17.1 приводятся сведения о преобразованиях симметрии, необходимые для выяснения структуры закона упругости для анизотропных тел. В параграфах 17.2—17.8 излагается круг вопросов, связанных с законом Гука для анизотропных материалов. Особое внимание уделяется несжихмаемому ортотроп-ному материалу в плоском напряженном состоянии. Оригиналь- [c.285]

Особое значение име от средние нормальные напряжения 69 в точках контура отверстия величины ftS даны в таблице 6.01 при растягивающей силе, вызывающей напряжение 7= 40 Kzj M при отсутствии в пластинке отверстия угол 6 отсчитывается от линии действия силы, а за начало координат принят центр отверстия. Растягивающие напряжения считаются положительными. Наблюдения показывают, что при внешнем усилии любой интенсивности, лишь бы напряженное состояние было в пределах упругости, в точках пересечения контура отверстия с линией действия растягивающей нагрузки появляется сжимающее напряжение, величина которого приблизительно равна интенсивности внешрих усилий. По мере удаления от этих точек вдоль контура напряжение уменьшается и переходит через нуль в четырех точках, [c.413]

Итак, ясно, что идеализированная модель разрушения характеризуется рядом недостатков, которые следует учитывать в случае применения динамической механики разрушения для инженерной практики. В то же время зта модель является практически единственной, позволяющей дать описание распространения фронта разрушения на макроуровне. Исходя из сказанного выше, можно предположить, что хотя вдеализированная модель непригодна для вывода критериев разрушения (т. е. критериев старта, остановки, распространения, искривления, ветвления), она вполне пригодна в тех случаях, когда основные характеристики процесса разрушения (скорость трещины, условия старта и остановки и т. д.) известны из эксперимента и требуется рассчитать напряженное состояние или вьшолнить моделирование роста трещины. Таким образом, в динамической механике разрушения особое значение приобретают смешанные аналитико-экспериментальные и численно-экспериментальные подходы. [c.8]

Предыдущие условия характеризуют случай, когда основные уравнения упругого равновесия можно представить в такрй же простой форме, как и в случае плоской задачи, и мы можем ограничиться рассмотрением соотношений, имеющих место для точек одной и той же плоскости. Так как этот случай встречается часто, ю он заслуживает особого рассмотрения. Задача заключается в том, чтобы четыре напряжения j(, jj., т, характеризующие полностью напряженное состояние в точке X, г меридионального сечения, представить в виде функций от д и г, если на контуре заданы внешние силы или поставлены другие граничные условия. [c.144]

При анализе процесса накатки шлицев за основу исследования напряженного состояния принимается поле линий скольжения, предложенное для волочения через гладкую матрицу Хиллом [1]. Поле линий скольжения показано на рис. 3, а. Допускается, что нормальные напряжения, действующие на поверхности контакта АВ, распределены равномерно. Это условие определяет поле линий скольжения А—В—И, состоящее из взаимно перпендикулярных прямых. Угол а находится из уравнения (8). Точки А и В являются особыми точками поля линий скольжения и определяют центрированные поля А—10—И, В—11—01. Линии скольжения в области 10—И—01—00 строятся от двух дуг окружностей И—10, 11—01. Материал заготовки вне области А—00—В принимается жестким. Линии скольжения А—10— 00, В—01—00 являются жесткопластическими границам , по которым яроисходит разрыв касательной компоненты [c.99]

Ударные волны в пористых насыщенных жидкостью средах, как в гетерогенной среде, исследовались Г. М. Ляховым [133—135], который воспользовался, как уже указывалось в 8, предположением о равенстве фазовых скоростей и напряжений [133], т. е. он считал среду фактически однородной (по с особым уравнением состояния), а фронт ударной волны при этом представлял в виде простого разрыва. В то же время более строгий и общий подход к механике гетерогенных сред требует введения модели с различными напряжениями и скоростями. [c.142]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...