Напряжения в точке

Единственным течением рассмотренного выше типа, которое было подробно проанализировано для общего случая простой жидкости, является вискозиметрическое течение с наложением малых периодических деформаций [13]. В этом случае был принят в расчет также второй дифференциал Фреше функционала д. Оказалось, что вклад этого дифференциала проявился в среднем значении напряжения, в то время как вклад линейного члена,, конечно, может быть замечен лишь в мгновенном значении напряжения А. [c.274]

Для консольного бруса прямо-угольного поперечного сечения определить нормальное напряжение в точке К и построить еш ру нормальных напряжений, пля заделки. [c.105]

В каждой точке поверхности контакта колец или н]ариков контактные напряжения изменяются по отнулевому циклу — рис. 16.15, где изображены напряжения в точках aw Ь (см. рис. 16.14) при вращении внутреннего кольца. Период цикла напряжений в каждой точке [c.287]

Номинальные касательные напряжения в точках контура рассматриваемого поперечного сечения [c.16]

Суммарное напряжение в точке D определяется как геометрическая сумма трех напряжений Тд, и Тр (рис. 4.21, а) [c.54]

Эти величины называют напряжениями в точке у, г) поперечного сечения тела, причем а — нормальное напряжение т — касательное напряжение. [c.125]

Эти величины называют напряжениями в точке у, z проведенного сечения стержня, причем [c.83]

В последнем выражении т представляет собой полное касательное напряжение в точке рассматриваемой площади [c.84]

Как указывалось выше, в зоне концентрации напряжения у отверстия малого диаметра, сделанного в пластинке, растягиваемой в одном направлении (рис. 234, а), значение максимальных растягивающих напряжений в точках т в три раза выше напряжений, действующих на контуре пластинки, т. е. а == 3. [c.239]

Тмакс = 3(Т + 0 = 4а, а напряжения в точках п [c.239]

Нормальные напряжения в точках поперечного сечения, находящихся на расстоянии у от нейтральной линии (по линии тт), определяем по формуле (10.10) [c.251]

Касательные напряжения в точках поперечного сечения на расстоянии у от нейтральной линии определяем по формуле Журавского (10.20) [c.251]

Касательное напряжение в точке J 1000 26,3 [c.251]

Для точки 2 статический момент остается практически тем же, но ширина сечения d = 0,48 см. Поэтому касательное напряжение в точке 2 [c.252]

Рассмотрим направления главных напряжений в различных точках какого-либо сечения / (рис. 254). Тонкими линиями показаны направления (т,, а толстыми—Продолжим направление для точки 2 до пересечения со смежным сечением в точке 2. В этой точке определим вновь направление рассматриваемого главного на-напряжения и, далее поступая аналогичным образом, получим ломаную линию 2—2 -—2" 2". В пределе эта ломаная линия обратится в кривую, касательная к которой совпадает с направлением рассматриваемого главного напряжения в точке касания. Эта кривая называется траекторией главного напряжения. Направление траекторий главных напряжений зависит от вида нагрузки и условий закрепления балки. Очевидно, через каждую точку балки проходят две траектории главных напряжений (соответственно и 03), пересекающиеся между собой под прямым углом. [c.261]

По таблице сортамента находим подходящий профиль № 33, у которого W = = 597 см . Тогда напряжение в точке 1 [c.264]

JJ— = 1840 0,52 и наибольшие касательные напряжения в точках нейтральной линии QS 10 000-104 [c.316]

Для вычисления эквивалентных напряжений в точках L и К подставляем значения нормальных и касательных напряжений в формулы (12.37) и (12.38). Одновременно получим и соответствующие условия прочности (по IV теории и по теории Мора) в точке L [c.351]

Вычислим эквивалентное напряжение в точке 5 по IV теории [c.357]

Эквивалентное напряжение в той же точке без учета влияния поперечных сил [c.357]

Таким образом, поперечные силы увеличивают напряжения в точке Si на [c.358]

Подставляя решение (16.6) в формулы (16.4), получим выражения для напряжений в точках на расстоянии г от оси цилиндра [c.446]

При пересечении луча 0D с прямой А В предельных напряжений в точке N максимальное напряжение ст акс совпадет с максимальным предельным напряжением = От а, т. е. [c.613]

Напряжение в точке А после внезапной остановки проволоки получим по формуле (22.20) при длине проволоки I = Я [c.633]

Полное электростатическое напряжение в точке (г, х) может быть определено при помощи формул (4. 4. 3), (4. 4. 4) [c.142]

Для анализа процесса дробления газового пузырька под воздействием внешнего электрического поля получим условие стабильности поверхности пузырька в жидкости. Выше было показано, что пузырек газа во внешнем электрическом поле вытягивается вдоль направления поля. Поскольку газ является сжимаемым веществом, объем пузырька будет меняться в зависимости от приложенных к его поверхности напряжений, в то время как масса газа, заключенная в пузырьке, будет оставаться неизменной вплоть до его дробления. [c.145]

Наибольшие напряжения в точках у контура сечения [c.115]

Напряжения в точке С определяем по следующей формуле, уже известной из теории плоского изгиба [c.240]

Напряжения в точке С при этом будут определяться по аналогичной формуле [c.240]

Различие между такими уравнениями, как (6-4.39) и (6-4.47), никоим образом нельзя считать незначительным. Действительно, внезапный скачок деформации вызвал бы в материале, описываемом уравнением (6-4.39), внезапный скачок напряжения, в то время как материал, описываемый уравнением (6-4.47), отреагировал бы на эту деформацию возникновением бесконечного напряжения. Это легко понять, учитывая, что модель, представленная на рис. 6-4, не допускает мгновенного изменения z, в то время как для модели, представленной на рис. 6-3, это допустимо. При более формальном рассмотрении можно заметить, что уравнение (6-4.29) допускает мгновенный скачок деформации, который будет давать в результате скачок напряжения. Этим свойством обладает и материал, описываемый уравнением (6-4.37). Добавление Л -й временной производной скорости деформации в правой части уравнения (6-4.37) изменяет топологию определяющего функционала. Таким образом, уравнения, подобные уравнению (6-4.47), не допускают скачкооб1разной деформации, что делает тем самым неприменимой термодинамическую теорию, развитую в разд. 4-4. [c.242]

Определить величий ньи-больших нормальных напряжений в опасном сече ши, а также величину напряжений в точке С " того же сечения баяки для слв ото-щих данньос i = 4 м, [c.63]

Найти значение нормального напряжения в точке К поперечного сечения I-I (Зал1си при следующих данных F = /а, М а да , q 10 кН/м, а = 2 м. Все размеры на рисунке даны в сантиметрах. [c.64]

Результирующее напряжение в точке С равно геометрической сумме тяхт У (рис. 4.20). Напряжение тахТд направлено перпендику- [c.54]

Как видно из картнны распределения напряжений, в точке А сечения витка на внутреннем радиусе пружины касательные напряжения т от действия поперечной силы и максимальные напряжения т" от крутящего момента по направлению совпадают. Поэтому максимальные напряжения в пружине [c.231]

В то же время в точках /1, расположенных под углом 90°, возникают сжимающие напрял<е-ния, примерно равные по абсолютной величине действующим на контуре пластинки растягивающим напряжениям. Очевидно при сжатии пластинки в перпенднкуляр-иом направлении с напряжением а напряжения в точках тип будут равны указанным на рис. 234, б. В случае плоского напряженного состояния, при котором по взаимно перпендикулярным направлениям действуют напряжения а и—ст, как это имеет место при кручении (рис. 233), в рассматриваемых точках тип напряжения будут суммироваться, т. е. напряжения в точках т [c.239]

Формула (10.10) показывает, что, какую бы форму и размеры ни имело сечение, напряжения в точках нейтральной линии равны нулю. Величина а линейно возрастает по мере удаления от нейтральной линии. При этом напряжения оказываются постоянными по ширине сечения (вдоль линии у = onst). Следовательно, эпюра а для любых сечений, имеюш,их горизонтальную ось симметрии, всегда будет иметь вид, представленный на рис. 238. Все волокна, расположенные выше нейтральной линии, окажутся сжатыми, а ниже ее — растянутыми. Если же изгибающий момент будет иметь противоположный знак, то верхние волокна будут растягиваться, а нижние — сжиматься. [c.244]

Тогда момент сопротивлеиия для определения напряжений в точке Ь [c.297]

Исходя из принципа суперпозиции, найдем напряжения в указанной точке, рассматривая два плоских изгиба. Пусть вначале дей-стдует только момент Тогда нормальное напряжение в точке [c.332]

Пользуясь таблицами (]зункций е ( os + sin ) е os к е sin (табл. 19 н приложение 13), вычисляем значения сг ц,а с макс Р ДЗ значений 5 (табл. 19) и по этим данным строим эпюры, показывающие изменение по длине оболочки максимальных меридиональных и кольцевых напряжений в точках у внутренней поверхности в поперечных и продольных сечениях оболочки (рис. 482). [c.484]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...