Напряжение безмоментное

Уравнения (е) задачи 8.1 и (а) различаются только коэффициентом С, который для моментной теории больше. Таким образом, перемещения и напряжения безмоментной системы будут в k раз больше, чем моментной, где [c.246]

Напряжения безмоментного докритического состояния оболочки вычисляются по формулам [c.258]

Далее, между изгибными и тангенциальными напряжениями безмоментного решения, зависящего от (р, имеет место зависимость [c.608]

Укажем, что для определения полных напряжений к этим напряжениям надо прибавить номинальные напряжения (напряжения безмоментного состояния). [c.186]

Определение натяжений. В безмоментной теории оболочек принято, что внутреннее избыточное давление среды вызывает в гибком изотропном материале оболочки или каркаса лишь растягивающие продольные и поперечные напряжения. Безмоментная теория исходит из положения, что напряжения, возникающие в [c.119]

В указанных случаях изгиб будет носить местный характер, и область его распространения будет сравнительно небольшой. Для этих участков приведенные в гл. V формулы безмоментной теории оказываются недостаточными. Необходимо рассмотреть изгиб оболочки и сложить напряжения от изгиба с напряжениями безмоментного состояния. Однако здесь же следует оговориться, что несущая способность оболочек во многих случаях будет определяться безмоментным напряженным состоянием, а местный изгиб существенной роли играть не будет. Поэтому в практических расчетах изгибные напряжения часто не определяются и весь расчет ведется по безмоментной теории. [c.119]

Эти эпюры показывают, что приложенные к краю оболочки изгибающие моменты Мд оказывают влияние на напряженное состояние оболочки только в непосредственной близости от места их приложения. На достаточном же удалении от края напряжения практически совпадают с теми, которые получаются в результате расчета оболочки по безмоментной теории. Наличие в оболочке местных быстро зату- [c.484]

Если оболочка не имеет резких переходов и жестких защемлений и, кроме того, не нагружена сосредоточенными силами и моментами, то к ее расчету с успехом может применяться безмоментная теория. При наличии же перечисленных особенностей в местах крепления оболочки и в местах резких изменений формы возникают повышенные напряжения, обусловленные изгибным эффектом. Решение подобных задач более точными методами с учетом изгибающих моментов показывает, что зона повышенных изгибных напряжений остается в большинстве случаев весьма ограниченной, и поэтому на достаточном удалении от перечисленных особых областей определение напряжений может производиться по безмоментной теории. Определение же напряжений в указанных зонах требует особого исследования. Следует, наконец, отметить, что чем меньше толщина оболочки, тем ближе [c.293]

Сначала остановимся на простейших вопросах безмоментной теории. Далее будут рассмотрены задачи, связанные с определением изгибных напряжений в простейших случаях нагружения пластин и тонкостенного цилиндра. [c.294]

Определение напряжений в симметричных оболочках по безмоментной теории [c.294]

Изгиб/юе напряжение в меридиональном направлении оказывается в 1,82 раза больше расчетного напряжения по безмоментной теории. Краевой эффект, как видим, приводит к заметному повышению максимальных напряжений. Еще более резкое повышение напряжений имеет место в зоне сопряжения некоторых оболочек, как, например, для цилиндра, соединенного со сферическим днищем (рис. 365). Здесь, как показывают подсчеты, при одинаковой толщине оболочек местное эквивалентное напряжение [c.323]

Напряжения по безмоментной теории согласно формулам (10.52) [c.238]

При расчете оболочек по безмоментной теории полагают, что нормальные и касательные напряжения постоянны по толщине оболочки. В этом случае внутренние силы в оболочке сводятся к нормальным Л а, jVp и сдвигающим 5 силам, которые лежат в касательной (тангенциальной) плоскости к средней поверхности оболочки. [c.243]

Применять безмоментную теорию можно лишь в случаях, когда крутящие и изгибающие моменты и сопутствующие им поперечные силы либо равны нулю, либо напряжения от них настолько малы, что ими можно пренебречь. [c.243]

Для того чтобы существовало безмоментное напряженное состояние, необходимо соблюдение следующих условий [c.243]

Определить напряженное состояние в безмоментной пространственной раме, которая получается при введении цилиндрических шарниров во всех узлах системы задачи 9.1 (см. рис. 120). [c.338]

Если выполнены перечисленные выше условия, то для определения напряжений, как правило, можно пользоваться относительно несложной теорией, которая называется безмоментной. [c.96]

В выражениях для усилий принято, что нормальные напряжения по толщине оболочки не изменяются, т. е. считается, что в обоих направлениях элемент подвержен чистому растяжению, который не сопровождается изгибом. По признаку отсутствия изгибающих мо(ментов такое состояние оболочки называют безмоментным, а соответствующую теорию — безмоментной. [c.98]

Если напряжения, вызываемые изгибом оболочки, малы по сравнению с напряжениями, обусловленными деформацией срединной поверхности, то изгибающими и крутящими моментами, а также перерезывающими силами пренебрегают и определяют только усилия в срединной поверхности. Такая теория носит название безмоментной теории оболочек. Результаты, получаемые с помощью этой теории, приемлемы для весьма тонких оболочек в областях, достаточно удаленных от края оболочки, от линий резкого изменения кривизн, от зон приложения сосредоточенных нагрузок и т. п. [c.202]

В случае безмоментного напряженного состояния функция напряжений находится из уравнения [c.207]

БЕЗМОМЕНТНОЕ ОСЕСИММЕТРИЧНОЕ НАПРЯЖЕННОЕ [c.215]

Итак, при осесимметричном безмоментном напряженном состоянии для определения внутренних усилий Nq используются два уравнения равновесия (7.34), (7.36). Если граничные условия заданы в силах, то задача оказывается статически определимой. [c.217]

Если опорное закрепление выполнено таким образом, что реакции направлены по касательной к меридиану, напряженное состояние в оболочке оказывается безмоментным. В действительности же опира- [c.218]

При известных краевых нагрузках на оболочки дальнейший их расчет не представляет затруднений. Нетрудно видеть, что в данном случае напряжения, связанные с краевым эффектом, имеют величину того же порядка, что и напряжения безмоментного со-етояния, хотя и довольно значительны. Так, в частности, максимальное напряжение изгиба в зоне стыка оболочек [c.178]

Уст4 нвость при изгибе поперечной силой. Поперечная сила (рис. 15) соз-дабт в стенках оболочки нормальные и касательные напряжения (безмоментное напряженное состояние) [c.504]

Значение поправочных коэффициентов на начальные отклонения принимают на 15—20% больше указанных для осевого сжатия, и — (1,15- 1,2) с-Устойчивость при изгибе поперечной силой. Поперечная сила (рис. 15) создает в стенках оболочкн нормальные и касательные напряжения (безмоментное напряженное состояние) [c.468]

Задача о расчете оболочек вращения наиболее просто решается в том случае, когда возможно принять, что напряжения, возникающие в оболочке, постоянны по толщине и, следовательно, изгиб оболочки отсутствует. Теория оболочек, построенная в этом предполои<ении, называется безмоментной теорией оболочек. [c.293]

Отсида определяется меридиональное напряжение а . Таким образом, по безмоментной теории напряжения и в оболочке определяются из уравнений равновесия. [c.295]

Из всего сказанного не следует делать вывод о неприменимости безмоментной теории в случаях, ко1да в оболочке имеется краевой эффект. Выше было указано, что, если в оболочке отсутствуют резкие переходы или жесткие контурные защемления, определение напряжений по безмоментрюй теории оказывается достаточно точным для всех точек оболочки. Когда же имеются местные защемления, безмоментная теория оказывается неприменимой лишь для областей, расположенных в зоне краевого эффекта, и дает опять же вполне приемлемые результаты для точек общего положения. [c.323]

Различают моментное и безмоментное состояния оболочки. Если Afii=Af22 = -Mi2=0, то напряженное состояние оболочки называют безмоментным. Теория расчета оболочек, основанная на таком предположении, называется безмоментной теорией оболочек. В соответствии с формулами (10.51) напряжения в этом случае [c.226]

Если для оболочки соблюдаются, ава первых условия существования безмоментного состояния, сформулированные в 10.4, а два других условия не выполняются, то напряженное состояние оболочки можно представить как сумму безмоментного напряженного состояния и напряженного состояния краевого эффекта. В этом случае расчет оболочки сводится сначала к расчету по безмоментной теории при заданной внешней нагрузке. Затем решается задача краевого эффекта. После этого усилия и мо1у1енты складывают и получают обш,ее решение задачи. [c.235]

Рассмотрим сжатые оболочки или пластины, находящиеся в плоском безмоментном напряженном состоянии. Для исследования возможной бифуркации состояния равновесия или квазистатиче-ского процесса нагружения воспользуемся методом Эйлера. Приложим статически к оболочке или пластине малую поперечную возмущающую распределенную нагрузку интенсивностью tq, которую затем статически же снимем. Допустим, что оболочка либо пластина не вернулась в исходное состояние, а перешла в смежное сколь угодно близкое моментное состояние и на ее поверхности появились локальные выпучины. Каждую такую выпучину с достаточной для практики степенью точности можно рассматривать как пологую оболочку и воспользоваться изложенной в 10.11 теорией упругих пологих оболочек. При переходе оболочки в смежное состояние точки срединной поверхности получат дополнительную деформацию бе,7, прогиб —6mi = y, а усилия и моменты — приращения 6Nij, bMij. На основании уравнений (10.111), (10.126) получим [c.324]

Пусть в процессе простого или сложного докритического нагружения в оболочке или пластине в момент времени достигнуто безмоментное плоское напряженное состояние, характеризуемое компонентами ац, гц. Тогда учитывая азз = сгз2 = сгз1 = 0, ез2 = ез1 = 0, имеем [c.337]

При расчете на прочность тонких оболочек (в зависимости от характера очертаний срединной поверхности, распределения нагрузки, опорных закреплений) применяют безмоментную или моментную теорию оболочек. При этом предполагается равномерное распределение напряжений по продольным и поперечным сечениям оболочек (отсутствие в этих сечениях изгибающих, крутящих моментов и поперечных сил). При осесимметричной нагрузке отсутствуют также сдвигающие силы. Определение усилий по безмоментной теории производится доста гочно точно на расстоянии, превышающем величину (3- -5) от мест [c.73]

В отличие от безмоментной теории при решении задачи Ламе учитывается переменность окружных напряжений по толш,ине стенки, а также наличие нормальных напряжений, действующих в радиальных направлениях между цилиндриче- [c.106]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...