Точка исходная

Регенерировать можно не только тепловую энергию, но и энергию избыточного давления. Например, если в реакционной камере / (рис. 24.4) по условиям технологии необходимо избыточное давление, то исходные продукты 2 приходится сжимать компрессором 3, затрачивая на это электроэнергию. Однако часть этой энергии, а иногда даже больше энергии, чем затрачено (если, например, в реакторе J увеличивается объем газов), можно вернуть (регенерировать) за счет расширения получающихся продуктов 4 в турбине 5. Электромашина 6 при этом играет роль пускового двигателя, а также источника недостающей или потребителя избыточной мощности (в последнем случае электромашина работает в режиме генератора). Хорошим примером использования энергии давления является тур- [c.205]

Ести сталь у потребителя будет подвергаться горячей обработке (ковке, штамповке и т. д.), то исходные структура и механические свойства не сохраняются. В данном случае для потребителя основное значение приобретает состав стали, так как им определятся режим горячей обработки и конечные механические свойства стальных изделий. В этом случае сталь поставляется потребителю только по химическому составу. [c.195]

Интерполирующая кривая проводится через выбранные точки исходной кривой, называемые узлами интерполирования. При приближении исходной функции /(.г) новой функцией <р(х) на множестве точек (x , у ) (1 = 0, 1,. .. п) в качестве меры приближения обычно минимизируют сумму квадратов разностей [c.45]

Так как никаких ограничений на постоянные а не накладывается, то исходные дифференциальные уравнения движения допускают два частных независимых решения [c.213]

ТИд = /Ид (ср), то исходное уравнение для вращательного движения звена приведения запишется в виде [c.285]

Рассмотрим теперь часы, находящиеся в покое в точке исходной системы Охт. Согласно второй формуле (15), если по [c.456]

При значениях приложенного напряжения выше напряжения, соответствующего пределу упругости (точка А на рис. 4.9), кривая переходит в область ВС, для которой закон Гука не выполняется. Если теперь снять нагрузку, то исходная форма образца или его длина уже не восстанавливается. В результате возникает остаточная деформация, которая при низких температурах не зависит от времени приложения нагрузки. Не зависящую от времени деформацию, которая сохраняется после снятия нагрузки, называют пластической. [c.128]

Если температура работающего топливного элемента Т, а температура окружающей среды Т, причем Т = = Т, то исходными уравнениями, определяющими действие элемента, являются формула (19.2) и связанные с ней формулы (19.3) и (19.4), (19.7) и (19.9), (19.14). [c.600]

Так как теплота самопроизвольно переходит от тел с более высокой температурой к телам с меньшей температурой, то часть теплоты 4, приведенной в результате цикла к температуре Т1, можно передать телу с температурой Тз если эту часть взять равной Qa, то исходное тело возвратится к своему первоначальному состоянию, а вся имевшаяся вначале полезная работа Р будет превращена в теплоту Q4 = Р любой температуры без всяких компенсаций. [c.641]

Выведите формулы для определения в соответствующих точках исходного крыла производных коэффициента избыточного давления, используя значения [c.254]

Безразмерные координаты заданной точки исходного крыла Н = х/й = 0,5 = 2/йо = 0,75. Для преобразованного крыла с = — 0,5 с = к = 0,45. Граничные условия (9.310) при обтекании такого крыла имеют вид [c.329]

Аналогично предыдущему убеждаемся, что функции ф (г) представляют собой единую функцию, аналитическую во всей области О. Поскольку все дополнительные слагаемые в (6.6) и (6.9) известны и могут быть вычислены, то исходная задача сводится к задаче теории упругости уже для сплощной области О. Для получения соответствующих краевых условий обратимся к условию (6.3), выразив предварительно функции фо(г) и фо(г) через Ф (г) и ф (г) согласно (6.6) и (6.9). В результате приходим к следующей краевой задаче [c.415]

Если, в зависимости от конфигурации стенки, эти три силы не пересекаются в одной точке, то исходная система сил сводится к динамическому винту если пересекаются, — то к одной силе. Эти три силы можно определить различными способами один из них, представляющийся наиболее простым, излагается ниже. [c.43]

Примерное положение главной оси (оси 1 п, п) легко определить, так как эта ось, во-первых, пересекает фигуру по наибольшему протяжению и во-вторых, располагается ближе к той исходной оси инерции (Y), относительно которой момент инерции имеет меньшую величину Jy < J ) [c.115]

Математические методы планирования экстремальных экспериментов позволяют находить область оптимума путем последовательного продвижения от каких-то исходных условий при одновременном изменении всех независимых переменных. Если движение начато от исходных условий, полученных на первом, предварительном, этапе работы, то в области оптимальных условий часто используется метод крутого восхождения - симплексный метод "симплекс-планирование"). [c.12]

Если в начальный момент времени То исходная концентрация вещества А была Со, а в момент Ti стала Сь тогда средняя скорость реакции была [c.224]

ЛИЧИНЫ перемещений системы (на рис. 5.6 показаны темными кружками). Заметим, что поведение системы в выбранных моментах времени предсказано очень точно, хотя исходные данные для силового воздействия взяты через довольно большие промежутки времени. Было найдено, что, если удвоить число точек исходных данных, положение уже рассчитанных перемещений относительно точного решения остается неизменным. Новые точки также ложатся на полученную при помощи точного решения кривую. [c.199]

В целом точность решения, полученного при помощи алгоритма FFT, зависит от размещения точек исходных данных во времени Дг" и частотного поведения передаточной функции, которое зависит, например, от наличия затухания в системе. Однако описание теории, лежащей в основе точности метода и критерия выбора размещения точек М, не является целью главы. Мы предлагаем читателю обратиться к работе [22] для получения отличного начального представления об этих вопросах. Теория FFT и много практических аспектов, связанных с его применением, изложены в новой книге [20]. [c.199]

Перейдем теперь к изложенному способу построения. Пусть произвольной поверхности (см. рисунок) приписано значение функции W, равное Wq. Чтобы найти поверхность постоянного уровня, соответствующую значению VTq + (IWq, восставляем в каждой точке исходной поверхности перпендикуляр и откладываем на нем в положительном направлении (одну сторону мы заранее уславливаемся считать положительной, а другую отрицательной) длину [c.681]

Дополнительные условия, наложенные на V, могут нарушить условие интегрируемости. Следовательно, условие интегрируемости не всегда выполняется для уравнений движения, выведенных из . Интегрируя малые окрестности, получим систему А-мерных пространств, покрывающих (2N — Л4)-мерное пространство, таким образом, что движение всегда происходит в одном из них. Назовем эти пространства А-пространствами. Каждая кривая в А-пространстве представляет возможное решение уравнений движения. Каждая точка (2N — М)-пространства принадлежит одному из А-пространств, содержащему все движения, имеющие эту точку исходной. [c.717]

Для того чтобы выполнить вариацию движения, сообщим сначала каждой точке первоначальной траектории некоторое смещение, так что возникает новая траектория с точками, соответственными исходной траектории затем определим скорость каждой точки новой траектории, причем она может быть произвольной, но возможно мало отличающейся от скорости в соответствующей точке исходной траектории. [c.836]

Значительные успехи в изучении закономерностей пластического деформирования получены в работе [69]. Авторами этой работы разработаны и внедрены в широкую практику методы накатанных сеток, о которых шла речь выше. В той же монографии дан обзор работ по методам делительных сеток. Авторы работы [69] изучали неоднородность пластической деформации при растяжении образцов с надрезами и без них, исследовали влияние круговой выточки на цилиндрических образцах, а также локальную пластичность при осевом и двухосном растяжении листовых материалов. Эти исследования позволили решить те вопросы, решение которых было бы невозможным при использовании только расчетных методов, поскольку расчетные методы всегда предполагают наличие какой-то исходной гипотетической модели материала и условной упрощенной системы уравнений связи между искомыми параметрами. [c.47]

Каждой точке исходной траектории сопоставляется точка В в тот же самый момент времени на новой траектории на равных правах с точкой в варьированное время на новой траектории, так что можно записать [c.144]

Бумага, получаемая на основе древесной массы или хлопкового волокна (вторичное сырье и т. д.), представляет собой целлюлозный материал, прочность которого обусловлена водородными связями между волокнами. При погружении в воду эти водородные связи ослабляются, поэтому прочность обычной бумаги через несколько минут или часов уменьшается до малой доли прочности в сухом состоянии и в дальнейшем уже не изменяется. Если, однако, высушить бумагу, не прикладывая к ней при этом чрезмерно больших механических усилий, то исходная проч- [c.472]

В предельной точке не пересекаются различные решения. Однако при переходе через нее устойчивое равновесие становится неустойчивым, причем предельная точка обычно соответствует неустойчивому равновесию. В соответствии с приведенным выше определением предельные точки исходной формы равновесия являются критическими. [c.18]

Если окажется осуществимым последовательный ряд преобразо" ваний Пп Пп-1, , то исходный динамический [c.76]

Если модуль упругости изменяется только по высоте сечения х, то исходное уравнение изгиба упрощается [c.93]

При этой температуре протекает иеритектнческое превращение Жи - Ф//- Ф/ - Aj), в результате которого образуется двухфазная структура б-феррит (Ф) + у-твердый раствор А). В сплаве, содержащем 0,16 % С (точка /), исходные кристаллы твердого раствора б-феррита в результате взаимодействия с жидкой фазой нри пери-тектической реакции полностью превращаются в аустенит Жд + + Фн А J. [c.121]

На рис. 5.26 показапы картины фазовой плоскости для случаев 1, 2, 3, 4, 5 и 7. Итак, если < О, < 0. то исходная динамическая система при любых начальных условиях стремится к состоянию покоя. При > О, < О в системе устанавливаются периодические колебания с частотой k , при о < 0. 0 > О — периодические колебания с частотой k . [c.174]

Эта картина имеет еще и другой аспект чувствительная зависимость течения от малого изменения начальных условий. Если движение устойчиво, то малая неточность в задании начальных условий приведет лишь к аналогичной неточности в определении конечного состояния. Если же движение неустойчиво, то исходная неточность со временем нарастает и дальнейшее состояние системы уже невозможно предвидеть Н. С. Крылов, 1944 М. Born, 1952). [c.164]

По существу, дело так и обстоит при истолковании и обобщении экспериментальных фактов, касающихсй быстрых движений, и формулировке законов этих движений можно обойтись без применения теории относительности, пока не ставится вопрос о переходе к другим системам координат, движущимся по отношению к той исходной системе координат, для которой эти законы сформулированы. Исторически же дело обстояло совсем иначе когда возникла теория относительности, было известно еще очень мало экспериментальных фактов о движениях быстрых электрически заряженных частиц. Между тем уже в первой работе А, Эйнштейна по теории относительности (появившейся в 1905 г.) были теоретически выведены законы быстрых движений со всеми характерными их чертами (зависимость массы от скорости, связь между энергией и массой, различие между нормальным и тангенциальным ускорением и т. д.). Таким образом, хотя по существу законы быстрых движений являются обобщением опытных фактов и могут быть установлены независимо от теории относительности, открытием этих законов наука обязана теории относительности. Тем самым изложение законов быстрых движений вне связи с теорией относительности является отступлением от исторического хода развития механики теории относительности. [c.240]

Используя принцип Гюйгенса, нетрудно показать, что фронт АВ плоской волны при распространении в однородной пзотроиноп среде остается плоским (рис. 172). Принцип Гюйгенса применим и для волн, распространяющи.чся в неоднородной среде. В это.м случае скорость распространения волн изменяется от точки к точке п поэтому соответственно будут различными радиусы вторичны.х волновых поверхностей, проводимых из разных точек исходного фронта. [c.217]

Имеется две возможности для масштабирования. Первая - это задание абсолютного значения, то есть числа, показывающего во сколько раз изменить масштаб. Если число меньше единицы, то исходный объекг уменьшается, если больше единицы - увеличивается. Другая возможность позволяет не вычислять новый масштаб, а показать на чертеже размер одной из сторон объекта до масштабирования и после. В результате в том же соотношении масштабируются и остальные выбранные примитивы. [c.153]

Теорема сведения ([117], [20]). Локальное семействовекторных полей (и О, 0), г (О, 0)=0 топологически эквивалентно надстройке седла над ограничением семейства на его центральное многообразие. Это ограничение (обозначим его-(ш О, 0) представляет собой локальное семейство с с-мерным фазовым пространством, где с — размерность центрального многообразия ростка v -, 0)). Если локальное семейство (ш О, 0) является версальной деформацией ростка w -, 0), тО исходное семейство (и О, 0) является версальной деформацией, ростка г ( , 0). А [c.18]

Затягивание потери устойчивости. Фазовая точка исходной системы типа 2, начавшая движение не слишком далеко от правильной точки, лежащей на устойчивой части медленной поверхности, быстро, за время порядка 1пе втягивается в 0(e)—окрестность (окрестность размера порядка е) медленной поверхности (рис. 72). Затем движение происходит вблизи медленной траектории по меньшей мере до тех пор, пока эта траектория не выйдет на границу устойчивости. Если быстромедленная система (2) аналитична, то при дальнейшем движении обязательно осуществляется интересное и несколько непривычное явление — затягивание потери устойчивости быстрых движений. Оно состоит в том, что фазовая точка движется вдоль неустойчивой части медленной поверхности в 0(e) — окрестности медленной траектории еще время порядка е после пересечения медленной траекторией границы устойчивости. При этом медленная траектория уходит за границу устойчивости на расстояние порядка единицы. Лишь затем может произойти срыв, то есть быстрый, за время порядка 11пе (медленные переменные меняются на малую величину порядка е 1пе ), уход от медленной поверхности на расстояние порядка 1 (рис. 72). Это явление было обнаружено и исследовано на примере в [П6], общий случай рассмотрен в [90]. [c.193]

Таким образом, мы доказали, что, отправляясь от действительного движения и варьируя путь указанным выше способом, мы приходим к равенству (3.7.4), которое выражает необходимое условие движения. Это условие, однако, является также п достаточным. Если X (t) есть геометрически возможное движение системы, т. е. путь в TV-MepnoM пространстве, удовлетворяющий условиям (2.2.5), и если равенство (3.7.4) справедливо для произвольной вариации описанного типа, то исходное движение является действительным (динамически возможным) движением системы. Для доказательства заметим, что условие (3.7.4) означает, что правая часть равенства (3.7.3) обращается в нуль для всех вариаций 6х описанного выше типа. Ранг матрицы ( rs) в уравнениях (2.2.9) равен L, поэтому наиболее общее виртуальное перемещение 6х в момент t является линейной комбинацие [ к независимых перемещений ба5< ), баз , так что г-я компонента бх, т. е. Ьх,. [c.48]

Уравнение (15.4.2) снравед-ниво для произвольного варьированного пути, требуется только, чтобы соответствующие точки исходного и нового путей относились к одному и тому же моменту времени и чтобы калодое б г g С2, при этом новый путь вовсе не обязан быть действительной траекторией. [c.273]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...