Центр сжатия

В общем случае истечения из замкнутого резервуара в газообразную среду (рис. VI—2) напор истечения Н представляет разность значений гидростатического напора в резервуаре и в центре сжатого сечения струн [c.122]

Если истечение происходит в атмосферу, напор истечения представляет глубину расположения центра сжатого сечения струн под пьезометрическим уровнем (уровнем атмосферного давления) в резервуаре [c.122]

Рассмотренное решение Буссинеск назвал центром растяжения или центром сжатия. Если постоянная б < О, то > О и в этом случае имеем центр растяжения при В> О tj.[c.340]

Малые отверстия в тонкой стенке. При вытекании жидкости из отверстий задача сводится к определению скорости истечения и расхода жидкости. Составим уравнение Бернулли для сечений 1—1 и С—С (сжатое сечение струи на рис. 6.1). За плоскость сравнения примем плоскость С—С, проходящую через центр сжатого сечения. Обозначая скорость течения на свободной поверхности через Оо и считая, что давление на свободной поверхности и в центре сжатого сечения равно атмосферному, получим [c.74]

Рассмотренная совокупность трех перпендикулярных двойных сил называется центром сжатия. Из формулы (в) мы видим, что соответствующее напряжение сжатия в радиальном направлении зависит только от расстояния от центра сжатия и будет обратно пропорционально кубу этого расстояния. Это сингулярное решение со сферической симметрией может использоваться при отыскании напряжений в полной сфере ) при заданных [c.396]

Беря из предыдущего параграфа напряжения (б), вызванные действием двух сил в направлении г, и напряжения (в), вызванные центром сжатия, можно представить соответствующие напряжения, действующие по сфериче- [c.398]

Полное напряжение в любой точке получится теперь наложением на простое растяжение 5 напряжений, определяемых формулами (г), напряжений (206), вызванных действием двойных сил, и напряжений от центра сжатия, определяемых формулами (в) и (д) предыдущего параграфа. [c.399]

Чтобы снять эти усилия и прийти к решению задачи, показанной на рис. 207, воспользуемся распределением напряжений, отвечающим центру сжатия (см. стр. 396). [c.401]

Теперь допустим, что центры сжатия равномерно распределены вдоль оси г от 2 = 0 до z ==—оо. Тогда в силу принципа суперпозиции компоненты напряжения, вызванного в бесконечном теле, определяется из формул (209) с некоторой новой постоянной Л [c.401]

Центром сжатия является точка на оси ординат, равная 1. [c.24]

Рассмотрим, например, сплошной диск постоянной толщины, обод которого изготовлен из аустенитной стали, центр — из перлитной (фиг. 32, а). В момент нагрева при термообработке диск можно считать свободным от напряжений [46]. В процессе охлаждения при отпуске обод испытывает растяжение, центр — сжатие. Распределение напряжений дается формулами [c.67]

Местное обжатие. Этот способ, предложенный в Великобритании [221, 222], заключается в сжатии металла, лежащего около концентратора напряжений между круглыми штампами, до такой степени, чтобы произошло общее течение материала между штампами. При этом возникают сжимающие остаточные напряжения. Линия, соединяющая центр сжатой точки с концентратором напряжений, параллельна направлению приложенных напряжений (см. рис. 143, а). Этот способ широко исследовали в Британской сварочной ассоциации [221] на образцах с приваренными продольными ребрами (см. рис. 66, к). Испытания проводили при четырех коэффициентах асимметрии цикла Ra = 0,5 0 —1 —4 и трех различных распределениях остаточных напряжений [c.236]

В частном случае воздействий типа сосредоточенной вертикальной или горизонтальной силы, двойной силы, центра сжатия изящный вывод выражений для смещений в дальнем поле приведен в работе [53]. В основу вывода положен анализ процесса отражения волн от свободной границы полупространства. [c.98]

Проведем плоскость сравнения 2-2 через центр сжатого сечения струи. [c.165]

Рассмотрим далее воздействие центров сжатия, равномерно распределенных по оси Хг. Воспользуемся уравнениями (12) и (13) 1.5, рассматривая задачу как осесимметричную, [c.124]

Рассмотрим теперь три двойные силы интенсивностью направленные соответственно по осям хи Х2, хз- Легко показать, что такое воздействие создает на поверхности бесконечно малого шара с центром в точке ( ) равномерно распределенное давление. Поэтому система трех двойных сил равной интенсивности называется центром сжатия . Обозначим через Wj составляющие поля перемещений, а через 0 — температуру, [c.145]

Покажем, что центр сжатия вызывает возникновение только продольных волн. В самом деле, обозначая через Ф и волновые функции для центра сжатия, получаем [c.146]

Для линии центров сжатия имеем КДх, I t)- " [c.149]

Легко проверить, что под действием линии центров сжатия возникают лишь продольные цилиндрические волны. [c.149]

Для линии центров сжатия имеем [c.150]

Х являются комнонентами поверхностной нагрузки, необходимой для фиксирования поверхности при наличии центра сжатия в начале координат. Таким образом, для того чтобы найти расширение в произвольной точке, необходимо найти перемещение, которое а) удовлетворяет обычным условиям непрерывности и уравнениям равновеспя повсюду, исключая рассматриваемую точку, [c.167]

Совокупность трех взаимно перпендикулярных двойных сил образует так называемый центр сжатия. Мы видим п ч выражения [с], что соответствующее сжимающее напряжение в радиальном направлении зависит только от расстояния от центра сжатия, а именно обратно пропорционально кубу этого расстояния. [c.355]

Взяв из предыдущего параграфа напряжения [/ ] от действия дво шой силы по направлению оси 2 и напряжения [с] от центра сжатия, можем представить соответствующие действующие на сферическую поверхность радиуса а напряжения в таком виде [c.357]

Предположим теперь, что центры сжатия равномерно распределены по оси 2 от 2 = О до г = —оо. Тогда, пользуясь принципом сложения действия сил, получим составляющие напряжения в бесконечном сплошном теле, согласно выражениям [194], в следующем виде [c.361]

Исходными данными для проектирования являются диаметры гаах. тт- расстояние центра оси качания рычага от оси головки Л и минимальное расстояние от центра сжатой поковки [c.201]

При движении лотка с заготовками к линии центров сжатый воздух одновременно поступает в нормально закрытый пружинный кран 12 по ответвлению от воздухопровода, соединяющего цилиндр 2 с пневмокамерой 9. [c.153]

IV) Так же как в 132, мы можем определить эффект различных деформаций с особенностями )- В случае центра сжатии, опуская постоянный множитель, мы имеем формулу [c.320]

Формула (11.3.4) определяет полярно-симметрпчпое поле перемещений, уже рассмотренное в 8.14, т. е. соответствующее центру сжатия. Таким образом, центр расширения пли центр сжатия может рассматриваться как результат наложения трех двойных сил без моментов. Более детальное обсуждение этой задачи содержится в названном параграфе и мы к нему возвращаться не будем. [c.364]

Известно несколько приемов решения этой рассмотренной Буссинеком и Черрути классической задачи. В частной задаче Буссинека, когда qi — q2 = О и рассматривается нагружение сосредоточенной силой Q, нормальной к границе полупространства, решение легко получить наложением напряженного состояния (1.4.6), создаваемого особой линией центров сжатия, на напряженное состояние в неограниченной упругой среде от сосредоточенной силы (решение Кельвина — Сомильяна, п. 3.5 гл. IV). Переход к общему случаю нормального нагружения р х,у) после этого, очевидно, прост. Другой прием состоит в применении решения Папковича — Нейбера (п. 1.4 гл. IV) он распространяется и на общую задачу Буссинека — Черрути, то есть на случай нагружения (2.1.2). [c.224]

Чтобы получить формулы для определения скорости и расхода, применим уравнение Бернулли (5.21). Составим его для сечений, движение в которых можно считать плавно изменяющимся. Выберем сечения А—А в резервуаре (см. рис. 10.1, а, б) и сжатое сечение струи С—С. В сжатом сечении давления не распределяются по гидростатическому закону, так как здесь /j = onst. Но для малого отверстия этим можно пренебречь и принять в пределах сечения справедливым соотношение z4-p/pg = onst. Горизонтальную плоскость сравнения удобно провести через центр сжатого [c.201]

В 2.5 будет показано, что иринятый вид массовых сил 0(/ , t)=pЬ (7 )е соответствует центру сжатия. [c.118]

Мы видихм, что эти особенности соответствуют действию центра сжатия или единичной массовой потенциальной силы (см. формулы (51), (53) 2.3). [c.132]

Чтобы устранить эти усилия и приПти к решению задачи, изображенной на фиг. 172, мы воспользуемся распределением напряжений, соответствз ющим центру сжатия (см. стр. 355). В полярных координатах это распределение напряжений дает [c.360]

Эту особенность можно назвать центром сжатия, а в случае отрицательного значення Р — центром расширения. Соответствующаиточка должна лежать в полости внутри тела если эта полость сферическая и центр ее находится в особой точке, то, как легко убедиться, напряжения на поверхности полости приводятся к нор- [c.197]

Смотреть страницы где упоминается термин Центр сжатия : [c.122] [c.128] [c.128] [c.124] [c.318] [c.165] [c.704] [c.110] [c.146] [c.70] [c.246]

Теория упругости (1975) -- [ c.396 ]

Теория упругости (1937) -- [ c.355 ]

ПОИСК

109 — Коэффициенты редукционные при сжатии квадратные шарнирно- опертые по контуру и в центре Колебания свободные

Линия центров расширения — сжатия

Стержни тонхостснмыс сжатие центра нагиба сечения с его

Стержни тонхостснмыс сжатие центром тяжести

Центр вращения, 197 линия — расширения и сжатия, 193, линия — вращения

Центр растяжения (сжатия) в бесконечном теле

Центр растяжения (сжатия) в бесконечном теле Элементарное решение второго типа

Центр расширения — сжатия

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...