Основные положения метода Ван-дер-Поля

В гл. IX изложены основные положения метода комбинированных схем, в основе которого лежит создание гибридных систем, состоящих из пассивных моделей и блоков, которые работают по принципу электронного моделирования. При этом основное поле исследуемого явления моделируется на пассивной модели, а электронные блоки служат для выполнения некоторых логических операций и задания дополнительных токов в отдельные точки модели. [c.136]

Пусть бесконечный по высоте цилиндр радиусом излучает звук в жидкую или газообразную среду с волновым сопротивлением рс через замкнутый цилиндрический слой толщиной г, — (рис. 7). Предположим, что материал слоя не сопротивляется сдвигу и его акустические свойства характеризуются величинами Р1 и с . В соответствии с основными положениями метода частичных областей, изложенными в предыдущей главе, разобьем всю область существования звукового поля на две частичные области область /(Го г- ) и область // (г > Г1). Тогда звуковое давление в указанных частичных областях представим в следующей форме [c.38]

Основные положения метода Ван-дер-Поля [c.174]

Основные положения. Теневые методы дефектоскопии относят к способам акустического контроля, основанным на определении свойств проверяемого объекта по изменению одного из параметров упругой волны, прошедшей через контролируемый участок изделия. Упругую волну излучают непрерывно или в виде импульсов. В качестве регистрируемого параметра используют амплитуду упругой волны, прошедшей через контролируемое изделие, реже — фазу или время прохождения. В качестве индикаторов регистрируемого параметра обычно используют радиоизмерительные устройства, иногда — средства визуализации акустических полей. [c.249]

В настоящей главе излагаются основные положения так называемого метода комбинированных схем для решения нелинейных задач теории поля, в основе которого лежит сочетание метода подстановок с реализацией процесса решения на электрических пассивных моделях, когда нелинейности II и III рода моделируются с помощью устройств, построенных на элементах электронного моделирования. [c.121]

В книге приводится краткое изложение теории термоупругости. В ней содержатся основные положения н методы термоупругости, необходимые для исследования тепловых напряжений в элементах конструкций при стационарных и нестационарных температурных полях приводятся решения ряда задач о тепловых напряжениях в дисках, пластинах, оболочках и телах вращения в статической и квазистатической постановках рассматриваются динамические задачи термоупругости, а также термоупругие эффекты, вызванные процессами деформирования. [c.2]

Метод средних арифметических является наиболее обоснованным и проверенным на практике. Он непосредственно вытекает из основных положений математической статистики. Метод средних арифметических предназначается для определения положения центра группирования размеров деталей относительно границ поля допуска. Контролируемыми параметрами являются средние арифметические размеры, подсчитываемые для отдельных выборок. [c.682]

На протяжении всей книги неоднократно подчеркивалось, что луч> ший, если не единственный, способ исследования ядерного магнетизма основан на применении радиочастотных полей, частоты которых лежат в окрестности ларморовской частоты спинов или, в более общем смысле, в окрестности резонансной частоты v = АЕ h, соответствующей переходу между двумя уровнями системы спинов. В гл III было показано, что феноменологические уравнения Блоха могут быть применены для описания переходных и установившихся процессов в системе спинов, находящейся во вращающемся поле произвольной амплитуды. Для жидких образцов такое описание является количественно точным. Однако для твердых тел оно в лучшем случае дает только качественно правильные результаты, а иногда может приводить к совершенно неправильным выводам. Никаких доказательств справедливости уравнений Блоха, полученных из основных положений, ранее не было приведено. На протяжении всей книги радиочастотные поля предполагались либо достаточно слабыми, чтобы вызываемое ими возмущение состояния системы спинов было пренебрежимо малым, либо, наоборот (как в импульсных методах), настолько сильными и действующими в течение такого малого промежутка времени, что в течение этих промежутков времени можно было пренебречь спин-спиновыми и спин-решеточными взаимодействиями и использовать приближение свободных спинов, рассмотренное в гл. II. [c.470]

В монографии рассмотрены основные положения и законы тенлонроводности. Изложен принцип наложения температурных полей, метод итерации и релаксации температурного поля, графического изображения теплового потока, электротепловой анало- [c.2]

Эту основную идею метода Бан-дер-Поля в сочетании с некоторыми положениями общей теории квазилинейных систем Пуанкаре можно взять за исходную в построении обобщенного асимптотического метода Н. М. Крылова и Н. Н. Боголюбова [22], пп- [c.542]

Общее положение в теории поля несколько отличается от того, какое имеет место в теории непрерывных материальных сред. Обычно поведение систем последнего типа достаточно хорошо понятно в своих основных чертах, и аналитический метод применяется для упрощения способа записи уравнений движения в форме, удобной для решения конкретных задач. В теории поля предварительные сведения об основных свойствах процесса обычно отсутствуют, и аналитический метод применяется как исходный пункт теоретического описания. Рассмотрение различных простейших видов плотности функции Лагранжа позволяет надеяться на успешное объяснение некоторых наблюдаемых явлений. Аналитический метод является эмпирическим в той же степени, что и метод, при котором делаются непосредственные предположения относительно формы уравнений поля, но при его использовании область возможностей значительно сужена. [c.153]

Многие исследователи применяли рассмотренный метод к изучению работы печей [210 239—242]. В работе [5] этим методом исследовано влияние различных факторов на лучистый теплообмен в камере. При пользовании этим методом необходимо, одиако, помнить, что в основу его положен ряд допущений, весьма искажающих основные закономерности лучистого теплообмена. Принятое допущение о том, что локальные. величины теплоотдачи определяются локальными же значениями температур, не соответствует действительности, так как они определяются всем полем температур в камере и зависят также от эффективных лучистых потоков всех поверхностей. В этом методе не учитывается взаимный лучистый теплообмен между объемами и поверхностями, находящимися на разных расстояниях от концов камеры. [c.380]

Обратим внимание, что диапазон толщин 10 —10" м занимает промежуточное положение при использовании известных дифракционных методов и выпадает из поля зрения исследователей, В литературе до сих пор практически нет сведений о структуре и свойствах поверхностных слоев толщиной порядка 10" —10 м. Между тем при трении, изнашивании, схватывании, усталостном разрушении основные процессы, приводящие к структурным изменениям, протекают именно в этих слоях, и их свойства поэтому определяют поведение материала в целом. [c.64]

Комплексный контроль обеспечивает соблюдение предельных размеров контролируемой резьбы на длине свинчивания. Для годной резьбы гарантируется, что ее действительная геометрия не выходит из полей допусков на любом участке, равном длине свинчивания. В этом случае величина каждой из погрешностей основных параметров резьбы, взятая в отдельности, остается неизвестной, а только устанавливается, что их сумма находится в поле допуска на любом участке, равном длине свинчивания. Комплексный метод контроля обеспечивает заданный характер резьбового сопряжения, гарантируя соблюдение суммарного (полного) допуска на средний диаметр резьбы на длине свинчивания. При этом обеспечивается контроль комплексной погрешности диаметрального положения образующих профиля, которую называют погрешностью приведенного среднего диаметра резьбы. Приведенный средний диаметр включает в себя диаметральные компенсации отклонений шага и половины угла профиля. Комплексный контроль находит применение в основном при проверке резьбовых деталей, предназначенных для неподвижных соединений изделий (крепежные, соединительные и другие резьбы). [c.399]

Еще один метод создания неравномерного поля скоростей, при котором перед винтом не устанавливается модель корпуса судна, состоит в использовании системы с переменным проходным сечением выше по потоку. Например, решетка с ячейками, имеющими различную относительную величину проходных сечений (и следовательно, сопротивлений), расположенная перед соплом в сечении с низкой скоростью, создает переменное распределение скорости в рабочей части. Такая система довольно сложна. Более того, она не воспроизводит существенную трехмерность течения за корпусом судна. Гидравлические потери в трубе с такой системой регулирования значительно выше, чем в обычной трубе для испытания винтов. Основной недостаток всех этих методов состоит в том, что независимо от получаемых условий на входе в конечном результате течение на выходе из рабочей части в сильной степени неоднородное. Это затрудняет торможение потока в диффузоре и увеличивает вероятность возникновения неустойчивого течения, вызываемого пульсациями давления и скорости. Положение усугубляется также нестационарностью кавитационных течений. [c.586]

По-видимому, основной причиной, по которой в методе Чохральского применяют вращение кристалла, является асимметрия теплового поля. При отсутствии вращения кристалл в таком поле растет несимметрично и тянется, изгибаясь, к холодной стороне поля. Вращением кристалл возвращается в центральное положение, сохраняя приблизительно цилиндрическую форму. [c.509]

Дальнейшему расширению использования магнитного поля в водообработке препятствует ряд причин не полностью раскрытая физическая сущность явлений и плохая воспроизводимость эффектов свидетельствуют о недостаточном знании основных факторов, влияющих на этот процесс нет надежных и оперативных методов контроля и оценки эффективности процесса конструкции применяемых приборов не поддаются строгому расчету. Такое положение объясняется отсутствием комплексных исследований в области магнитной гидродинамики, физики и химии, без чего не могут быть созданы научные основы этого опособа. [c.7]

В кинематике жидкости возможны два различных метода описания движения. Один из них, называемый методом Лагранжа, состоит в том, что движение жидкости задается путем указания зависимости от времени положения всех ее частиц в пространстве 8. Основным методом гидроаэродинамики является метод Эйлера, который заключается в том, что движение жидкости определяется путем задания поля скоростей жидкости в пространстве 8 в каждый момент времени. Методы не противоречат друг другу. Так, если известно поле скоростей жидкости, то, следовательно, известны дифференциальные уравнения движения ее частиц, если только проведена арифметизация физического пространства 8. Решая эти уравнения можно получить зависимости от времени положения всех ее частиц в пространстве 8. [c.13]

Шестая глава посвящена важнейшему разделу механики — гамильтонову формализму. Основная цель этого раздела — представить математические аспекты гамильтоновой динамики как мощный аппарат решения широкого круга задач механики, физики и прикладной математики. В лагранжевом подходе проблема решения уравнений лежит вне рамок лагранжева формализма. Положение меняется в гамильтоновом подходе, который позволяет получить решение как каноническое преобразование начальных данных, не обращаясь непосредственно к уравнениям. Вся информация об эволюции системы содержится в одной функции — гамильтониане в результате канонического преобразования можно получить новый гамильтониан, который в определенном смысле мал . Более того, поскольку все операции ограничены рамками группы движения кососимметричной метрики, то удается создать универсальные алгоритмы построения приближенных решений. В рамках гамильтонова подхода изложены теория специальных функций, каноническая теория возмущений, метод усреднения нелинейных систем, методы анализа движения системы в быстропеременном внешнем поле и т.д. Особый интерес представляет лекция 30, в которой развит метод Дирака удвоения переменных, позволяющий представить в гамильтоновой форме систему нелинейных уравнений общего вида и получить решения уравнений, описывающих сингулярно-возмущенные системы, решения алгебраических и трансцендентных уравнений, разрешить проблему обращения интегралов и т.д. В лекции 32 приведено решение задачи о движении релятивистской частицы в гиперболическом волноводе, представляющей интерес для проблемы сепарации частиц по энергии и удельному заряду. В рамках канонического формализма рассмотрена задача о движении протонов в синхрофазотроне. [c.8]

Другой метод пробивки основной линии на натурном плазе заключается в следующем. Натягивается стальная струна так, чтобы наиболее провисшая ее часть не доходила до пола на 10 мм. После прекращения колебания струны к ней с двух сто-,рон прикладывают металлические предварительно проверенные угольники. Зазор между струной и угольниками должен быть строго одинаков. Острым карандашом на полу отмечают положение двух угольников и этот отрезок делят пополам средняя точка и будет являться точкой основной линии. Эту операцию повторяют через каждые 2,5—3 м и через полученные точки прочерчивают основную линию, как и в первом случае. [c.31]

При выводе формул (9.2) - (9.4) и др. для расчета размерных цепей методом максимума-минимума предполагали, что в процессе обработки или сборки возможно одновременное сочетание наибольших увеличивающих и наименьших уменьшающих размеров или обратное их сочетание. Оба случая дают меньшую точность замыкающего звена, но они мало вероятны, так как отклонения размеров в основном группируются около середины поля допуска и сочетания деталей с такими отклонениями происходят наиболее часто (см. гл. 4). Если допустить ничтожно малую вероятность (например, 0,27%) несоблюдения предельных значений замыкающего размера, то можно значительно расширить допуски составляющих размеров и тем самым снизить себестоимость изготовления деталей. На этих положениях и основан теоретико-вероятностный метод расчета размерных цепей. [c.207]

Основные положения метода ДЛВ в приложении к решению задач точности механизмов заключается в следующем. Пусть имеется некоторое пространство логических возможностей. В этом пространстве может быть построено так называемое дерево, представляющее собой связанный граф, в котором нет ни одного контура. Каждая ветвь такого дерева характеризует один из возможных исходов опыта, заключающегося в том, что при изменении некоторого параметра звена или его элемента выявлено кон1феткое значение соответствующей первичной ошибки. В условиях массового производства механизмов по единому конструкторскому и технологическому проекту все первичные ошибки принимают случайный характер, причем их модули ограничены соответствующими полями допусков. Тогда каждой ветви дерева приписывадтся некоторая вероятностная мера, представляющая собой безусловную или условную вероятность получения отдельных одноименных первичных ошибок или возможного сочетания разноименных. [c.479]

В 1968—1971 гг. автором совместно с Е. Н, Иерусалимской разработаны основные положения метода получения математических моделей полей геологических параметров и методика их моделирования на базе аппроксимации экспериментальных данных ортогональными полиномами Чебышева. Метод включает традиционные, а также оригинальные, не тривиальные приемы геологического анализа (генетического, формационного), структурный аспект системного и математического анализов. Математический анализ предусматривает использование статистических приемов фильтрации данных о геологических параметрах, отбраковки нехарактерных значений, выделения квазиоднородных областей, а также анализа статистической структуры. Методом ортогональных полиномов удалось реализовать серию математических моделей полей геологических параметров отложений лёссовой и ледниковой субформаций европейской части территории СССР. Метод был использован рядом специалистов и дал хорошие результаты. Он позволяет описывать структуру поля геологического параметра аналитически и представлять результаты моделирования в привыч 202 [c.202]

Охвачен широкий круг вопросов механики разрушения, начиная с микромеханизмов деформации и разрушения кристаллической решетки, инженерных подходов к задачам механики разрушения и заканчивая математическим анализом образования, слияния и развития дефектов материала. Рассмотрены физика и механика микроразрушения, включая образование и рост микротреш ин разных видов. Даны основные положения и методы линейной и нелинейной механики разрушения вместе с соответствуюш и-ми критериями разрушения. Уделено внимание избранным специальным проблемам механики разрушения, включая механизмы деформирования и разрушения полимеров. Подробно представлены математические методы решения плоских задач теории упругости при конечных деформациях в условиях физической и геометрической нелинейности. Даны многочисленные примеры расчета перераспределения полей напряжений и деформаций при разных вариантах поэтапного многоступенчатого нагружения многосвязных областей. [c.2]

Прежде чем перейти к рассмотрению собственно голографической интерферометрии, остановимся в гл. 2 на некоторых основных положениях дифференциальной геометрии и механики сплошных тел, а в гл. 3 — на принципах формирования изображения в голографии. В гл. 2 приводятся сведения, которые являются основой изложения всей книги. В гл. 3 рассматривается с одной стороны, получение исследуемых волновых фронтов, и, с другой стороны, детально. анализируются свойства изображения, в частности, аберрации, которые могут возникать, если оптическая схема, используемая при восстановлении, отлична от х ы регистрации. В этой же главе показано взаимопроникновение понятий механики и оптики. Затем в основной части книги — гл. 4 — исследуется процесс образования интерференционной картины, обусловленной суперпозицией волновых полей, соответствующих двум данным конфигурациям объекта, и обратная задача — измерение деформаций объекта по данной интерференционной картине. В ней, во-первых, показано, как определяют порядок полосы, т. е. оптическую разность хода интерферирующих лучей, и как отсюда находят вектор смещения. Во-вторых, рассмотрены некоторые характеристики интерференционных полос, их частота, ориентация, видность и область локализации, которые зависят от первых производных от оцтйческой разности хода. Затем показано изменение производной от смещения (т. е. относительной деформации и наклона). В-третьих, определено влияние изменений в схеме восстаноэле ния на вид интерференционной картины и методы измерения. Наконец в гл. 5 кратко приведены некоторые возможные примеры использования голографической интерферометрии для определения производных высших порядков от оптической разности хода в механике сплошных сред, [c.9]

Следует заметить, что непосредственное наблюдение присоединенной волны в эксперименте является довольно трудной задачей. Дело в том, что присоединенная волна суш,ествует лишь при некоторых дискретных значениях приведенного поверхностного импеданса Т1, определяемых из уравнения (1.7.12). Для регулярных волноводов из-за флуктуаций параметров, неточностей в изготовлении и т. д., мы практически всегда будем находиться в условиях существования только невырожденных волн, хотя фазовые постоянные и структуры полей двух волн могут оказаться достаточно близкими. В таком случае присоединенная волна — это некоторая Jчaтeмaтuчe кaя абстракция, удобная для описания процессов трансформации волн при сближении их фазовых постоянных и распределений полей. Иное дело — нерегулярные волноводные переходы, например импедансные волноводы с переменным приведенным импедансом г (2). Если 11(2) в процессе изменения проходит через точку /-кратности, в данной системе могут возникать новые физические эффекты, обусловленные возбужде нием присоединенной волны. Для плоского волновода такая задача рассмотрена в [34]. В основу анализа положен метод поперечных сечений решение системы дифференциальных уравнений проводится асимптотически в пулевом порядке по параметру малости г д 1дг. Основной результат [34] состоит в следующем если на участок переменного импеданса падает 5-я собственная волна и имеется точка /-кратности -й и р-й волн, то преобразование 5-й волны в р-ю происходит уже в нулевом порядке по параметру е Данный эффект можно наблюдать экспериментально возможно, он найдет и практическое применение. Заме- [c.62]

При расположении приемников в скважине, а излучателей на дневной поверхности реализуются сейсмические технологии вертикального сейсмического профилирования (ВСП) и скважинной сейсморазведки. В первом случае волновое поле полз ают при перемещении приемников по стволу скважины и стационарном положении излучателя, а во втором - источник перемещается по дневной поверхности, а приемник или группа приемников находятся в стационарном положении. Метод ВСП используют, в основном, для изучения скоростной характеристики разреза скважины, литолого-стратиграфической идентификации ( привязки ) отраженных волн и анализа структуры сейсмического волнового поля, искусственно возбужденного в геосреде. Метод скважинной сейсморазведки используется, в основном, для детального изучения строения геосреды в околоскважинном пространстве. Основными источниками информации являются продольные и поперечные, проходящие и отраженные волны. [c.17]

Для исследования устойчивости стационарного движения жидкости в пространстве между двумя вращающимися цилиндрами ( 18) в предельном случае сколь угодно больших чисел Рейнольдса можно применить простой способ, аналогичный примененному в 4 прп выводе условия механической устойчивости неподвижной жидкости в поле тяжести [Rayleigh, 1916). Идея метода состоит в том, что рассматривается какой-нибудь произвольный малый участок жидкости и предполагается, что этот участок смещается с той траектории, по которой он движется в рассматриваемом течении. При таком смещении появляются силы, действующие на смещенный участок жидкости. Для устойчивости основного движения необходимо, чтобы эти силы стремились вернуть смещенный элемент в исходное положение. [c.143]

Экспериментальный метод определения аэродинамических характеристик состоит в измерении параметров потока в контрольном сечении и обработке результатов опытов по формулам (9.4), (9.7), (9.8), (9.9). Контрольное сечение, в котором производятся измерения, обычно выбирается на таком расстоянии от данной решетки, которое соответствует положению фронта соседней решетки в турбомашнне. В таком случае возможно упрощение основных формул и соответственно программы эксперимента. Дело заключается в следующем. Возмущения, вносимые решеткой, могут быть вызваны 1) неоднородностью потенциального потока 2) вязкостью жидкости. Возмущения первого рода связаны с тем, что решетка, помещенная в поток (даже невязкой жидкости), делает его неоднородным, т. е. поле скоростей и давлений завис.чт от координат. Возмущения второго рода связаны с вязкостью жидкости и выражаются главным образом неоднородностью поля скоростей в кромочных следах (неоднородность в пограничном слое сейчас не рассматривается). Эта классификация возмущений несколько условна для областей вблизи выходных кромок, где сбегают пограничные слои. Возмущения в потенциальном потоке быстро гаснут при отдалении от решетки (по экспоненциальному закону, см. в разд. 4.4). Следовательно, поля углов и давлений (а значит, и плотностей) выравниваются довольно быстро. Наиболее неоднородным остается поле скоростей в кромочных следах. Будем считать, что поле углов и давлений в контрольном сечении практически однородно. Тогда можно считать, что действительная плотность равна теоретической, так как давления в обоих потоках по условию одинаковы, а небольшим различием в температурах можно пренебречь. [c.230]

В отличие от упомянутых выше авторов, мы считаем целесообразным уже в данной стадии расчета переход к системе с линзами конечной толщины. Действительно, дальнейшее выполнение расчета по формулам для бесконечно тонких систем не упрощает задачу. Основное, наиболее важное для практики, свойство бесконечно тонких компонентов, а именно возможность определения сумм Зейделя для отдельных компонентов, остается в силе и для линз с конечными толщинами, если пользоваться изложенным в 110, гл. VI ] методом перехода к толстым линзам с сохранением величии ft. При этом положения линз конечной толщины выбираются таким образом, чтобы высоты пересечения параксиальных лучей с главными плоскостями этих линз равнялись высотам пересечения этих же лучей с соответствующими бесконечно тонкими компонентами. Толщины линз могут быть вычислены уже сейчас, когда известны оптические силы ф , относительное отверстие системы, ее поле з рения и величины а у,,. Конечно, такой расчет может быть только приближенным, так как заранее точно неизвестно, как будут виньетироваться наклонные пучки но в первом приближении достаточно и грубого знания этих толщин кроме того, здесь может помочь и знание известных уже объективов подобного типа. [c.245]

Для практического применения нового матертала в качестве преобразователя излучения необходимо определить направления синхронизма для используемого, типа преобразования. Эти направления можно рассчитать, если показатели преломления измерены достаточно точно (см. разд. 5). В ряде случаев направления коллинеарного синхронизма можно найти эмпирически по возрастанию интенсивности преобразованного сигнала. Для зтого кристалл поворачивают в поле излучения Лазера, замечая возрастание интенсивности преобразованного излучения, направление которого совпадает с направлением основного излучения. Положение кртсталла относительно луча определяют с помощью гониометра. Этот метод обычно используют для уточнения направлений синхронизма, рассчитанных по показателям преломления. [c.91]

Мы принимаем в качестве постулата принцип напряжений Коши ), утверждающий, что для любой замкнутой поверхности существует распределение вектора напряжений I с результирующей и моментом, эквивалентными полю сил. действующих на сплошную среду,.заключенную внутри , со стороны среды, расположенной вне этой поверхчости ). Предполагается при этом, что в данный момент времени вектор I зависит только от положения и ориентации элемента поверхности da другими словами, если обозначить через п внешнюю нормаль к поверхности <3, то 1 = 1(х, п). Как отмечает Трусделл, принцип Коши обладает гениальной простотой. Его подлинную глубину можно оценить, только представив себе, что целое столетие выдающиеся геометры использовали при исследовании довольно частных задач упругости очень сложные, а иногда и не совсем корректные методы. В их работах нет даже намека на эту основную идею, которая сразу наметила ясные пути обоснования механики сплошных сред 3). [c.20]

PrV-образов течения, полученных в соответствующие моменты времени с временной задержкой в О, Г, 2Т, ЗТ. Такое кратно-периодическое осреднение мгновенных полей скорости позволяет, как и в стационарном случае, существенно уменьшить случайную ошибку измерений, и, с другой стороны, оно практически полностью устраняет ошибку смещения, связанную с нестационарными изменениями структуры потока. На цв. рис. 6 демонстрируется сравнение полученных результатов с трехмерным нестационарным расчетом, метод которого детально описан в [Shen et al, 2001]. На рисунке показаны сечения 25 мгновенных трубок тока постоянного расхода с неравномерным шагом, как и на цв. рис. 5. Размер окна определяется координатами [-3R/A-, ЪК/А] в горизонтальном и [ii/8 1Н/Щ в вертикальном направлениях. Из приведенных сечений трубок тока видно перемещение области пузыревидного распада вихревой структуры в осевом направлении сверху вниз, причем размах колебаний существенно превосходит амплитуду колебаний визуализированной структуры течения (рис. 7.66). Кроме того, PIV-образы течения фиксируют существование замкнутого пузыря, в то время как он полностью отсутствует при визуализации. В момент времени t = Q пузырь находится в высшей точке своей траектории (у неподвижного дна) и растет, достигая своего максимального размера при t = Т/А. Затем он сносится основным потоком вниз к вращающейся крышке, одновременно уменьшаясь в размере вплоть до полного исчезновения. В момент времени t-T/2 пузырь находится в нижней точке своей траектории и еще отчетливо фиксируется. При i = ЗГ/4 пузырь визуально не наблюдается, но на его перемещение вверх указывает локальное расширение трубок тока у оси, отчетливо наблюдаемое в верхней части рисунков. Затем, достигнув крайнего верхнего положения, пузырь возникает вновь (момент времени i = 0) и начинает расти в размерах. Цикл повторяется снова. [c.471]

Ионы, о которых идет речь, обладают тон особенностью, что будучи введенными в кристаллические решетки и подчиняясь законам коллектива, они в значительной степени сохраняют индивидуальность, которой они обладали в свободном состоянии. Сочетание индивидуальных черт, предопределенных точными законами квантовой механики, со свойствами высокоорганизованного кристаллического окружения создает достаточно сложную картину, вселявшую тем не менее надежду на относительную простоту расшифровки. Хотя эти надежды оказались в значительной степени иллюзорными и реальные системы далеко не всегда следовали предписаниям идеализирующв " теории, основной ключ к шифру был найден в виде теории кристаллического поля и теории лигандов. Однако, как известно, создание основных предпосылок для понимания тех или иных явлений оказывается отнюдь не всегда достаточным для успешного развития области. Быстрота развития научных направлений предопределяется не только и не столько наличием соответствуюш их теоретических предпосылок, сколько требованиями жизни и наличием материальной базы для осуш ествления исследований (в смысле наличия объектов и методов исследования). В этом отношении положение в области спектроскопии активированных кристаллов представляется в высше1 1 степени благоприятным. Рассматривая развитие работ по активированным кристаллам, можно совершенно отчетливо проследить, как появление новых, порой неожиданных областей их применения немедленно стимулировало развитие работ по созданию новых кристаллов и их исследованию — в первую очередь спектроскопическому. И, в свою очередь, появление новых кристаллических систем и углубление наших знаний об их структуре и свойствах вызывали к жизни новые области их применения. [c.4]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...