Область вихревая

Одним из свойств области вихревого турбулентного движения является то, что обмен жидкостью между нею и окружающим пространством может быть только односторонним. Жидкость может втекать в нее из области потенциального движения, но никогда не вытекает из нее. [c.208]

Подчеркнем, что приведенные здесь соображения не могут, конечно, рассматриваться как сколько-нибудь точное доказательство высказанных утверждений. Однако наличие отграниченных областей вихревого турбулентного движения, по-видимому, подтверждается опытом. [c.208]

Отсюда вытекает следующий результат. Вне области вихревого движения турбулентные пульсации должны затухать, причем тем быстрее, чем меньше их масштаб. Другими словами, мелкомасштабные пульсации ие проникают глубоко в область потенциального движения, В результате заметную роль в этой области играют лишь самые крупномасштабные пульсации, за- [c.208]

Сопротивления при обтекании твердого тела (кроме пластины, ориентированной вдоль векторов скорости набегающего потока) жидкостью или газом определяются не только касательными напряжениями, возникающими на твердой границе, но и влиянием образующейся за телом области вихревого течения. Образование этой области связано с явлением отрыва пограничного слоя. [c.246]

Чтобы объяснить возникновение местных потерь, нужно непосредственно наблюдать явление. Как видно из рис. 81, на участке С—2 наряду с основным течением четко различается область вихревого движения (на рис. 81 она обозначена S). Скорости движения частиц в этой зоне значительно меньше, чем в основном потоке. Это и обусловливает в соответствии с формулой (6) появление значительных касательных напряжений и отвечающих им сил сопротивлений. Работа этих сил осуществляется за счет кинетической энергии суженной части потока, которая вследствие действия вязкости необратимо переходит в тепло. Поэтому давление в сечении 2—2 за местным сопротивлением полностью не восстанавливается (хотя скорости в этом сечении такие же, как и в сечении I—/) и меньше давления pi. [c.133]

Коэффициент теплоотдачи принимает наибольшее значение в лобовой части трубы, где толщина пограничного слоя минимальная. Из-за увеличения толщины пограничного слоя по периметру трубы коэффициент теплоотдачи уменьшается, достигая минимального значения в точке отрыва потока. В области вихревой зоны происходит увеличение коэффициента теплоотдачи за счет разрушения пограничного слоя. [c.211]

Так же как и в предыдуш ей задаче, примем для простоты, что в области вихревого потока вектор о> является кусочно гладкой функцией точек пространства. На поверхностях S разрыва вектора ю в соответствии с (25.19 ) примем, что нормальные составляющие (в на S непрерывны. Далее примем, что при удалении в бесконечность вектор (о обращается в нуль, причем, начиная с некоторого достаточно большого радиуса R = YV " г , выполняется неравенство [c.275]

В спектре шума осевых вентиляторов можно выделить три области — область частот механического шума, кратных область частот шума от неоднородности потока или шума от препятствий, кратных область вихревого шума, образующегося [c.182]

Цилиндрические области (вихревые нити), в которых текут эти токи, пронизывают весь сверхпроводник. В центре таких нитей ку-перовских пар нет и сверхпроводимость отсутствует. По этим нитям внешнее магнитное поле и проникает в сверхпроводник II рода. [c.202]

На величину кромочных потерь Е р оказывает прежде всего влияние толщина выходных кромок и их форма (точнее, форма выходной части профиля лопаток). От этих факторов зависит толщина следа и, что особенно важно, область вихревого движения за выходной кромкой. Поэтому при проектировании лопаток вы- [c.44]

Как видно из графиков, в области вихревого движения коэффициент потерь резко увеличивается. Возрастание потерь происходит [c.139]

Очевидно, циркуляция этого вихря и, соответственно, сила Р[ должны быть отрицательными. Получающееся течение содержит между пластинами замкнутые области вихревых течений, типичные для данных задач. [c.268]

Безвихревое движение идеальной несжимаемой жидкости обладает многими интересными свойствами. Докажем следующую теорему Кельвина если на границе некоторой односвязной области вихревое движение совпадает с безвихревым, то кинетическая энергия безвихревого движения в рассматриваемой области меньше кинетической энергии вихревого движения. [c.165]

Обозначим область вихревого движения через В и предположим. что 5 известна. Тогда функцию ij можно выразить через ее область отрицательности 5 соотношением [7] [c.157]

Вихревая нить — бесконечно тонкий вихрь. Частицы жидкости, образующие бесконечно тонкий вихрь, вращаются около оси вихря. Если вся масса жидкости сплошь пронизана вихревыми нитями, то все частицы жидкости вращаются около собственных осей (нитей). В этом состоит сущность вихревого движения. Интересно отметить, что сам вихрь конечного сечения S представляет собой область вихревого движения. Это видно из того, что любой элемент, выбранный внутри вихря, за один оборот вихря совершает один оборот вокруг собственной оси (рис. 10.31), [c.297]

Область вихревая 436 Обращение преобразования Лапласа 309 Обтекание выпуклого контура 268 [c.516]

Воздушные потоки со стороны абразивного покрытия влияют на уровень шума, выбор места и способ подачи СОЖ в зону резания. Для снижения уровня акустического шума рекомендуется лентопротяжные механизмы ограждать кожухом. Кожух выполняют по контуру ленты. Стенки кожуха должны быть удалены от абразивной поверхности лент на расстояние 5—10 мм. При подаче СОЖ поливом патрубок (сопло) для подвода жидкости располагают вблизи контактного ролика в области вихревых дорожек Кармана с наклоном касательной к ленте на 10—15°. [c.198]

Известно, что в плоской компрессорной решетке с конечным удлинением лопаток в области боковых ограничивающих стенок возникают вторичные течения, приводящие к появлению дополнительных, так называемых вторичных потерь. Вторичные течения возникают вследствие вязкости газа и поперечных градиентов давления. Эти течения образуют вихревые области (вихревые шнуры) вблизи плоских торцовых стенок канала, направление вращения которых противоположно направлению циркуляции профиля. Вихри вращаются навстречу друг другу в соответствии с направлением движения газа в пограничных слоях на плоских стенках (рис. 19) и индуцируют поля скорости, нормальной к линиям тока основного течения (рис. 20), что приводит к некоторому увеличению угла отставания потока в решетке [4]. [c.91]

При протекании жидкости через местные сопротивления возникают области вихревого неупорядоченного движения. На рис. 27-13 эти области представляются отделенными от основного потока по- [c.284]

При протекании жидкости через местные сопротивления возникают области вихревого неупорядоченного движения. На рнс. 3-13 эти области представляются отделенными от основного потока поверхностями раздела ab и def. Потери напора на местные сопротивления обусловлены большими затратами энергии на внутреннее трение в подобных областях. Для самых разнообразных местных сопротивлений зависимость этих потерь от скорости можно считать квадратичной и записать в виде [c.42]

Проведём касательные к передней кромке в точках А к С. Обозначим через Е область плоскости (д , у), занятую крылом обозначим через Т область вихревой пелены сзади крыла, т. е. область, ограниченную задней кромкой крыла и параллельными оси х полупрямыми, выходящими из точек В VI О соответственно (см. рис. 100). Обозначим ещё через область концевого эффекта крыла, [c.274]

Строение римановой поверхности отображения устанавливается в 10,11. А именно, при отображениях дозвуковой области потенциального течения в плоскость uv (соответственно, дозвуковой области вихревого течения в плоскость р/З) риманова поверхность имеет такое же строение, как и при отображении (х, у) и, v) потенциального течения несжимаемой жидкости, т. е. такое же, как и у аналитической функции точки разветвления изолированы, в каждой точке разветвления скрепляется [c.28]

Как отмечалось выше, изменение температуры по радиусу в приосевой области вихревых труб в некоторых случаях не является монотонным. На периферии такая особенность имеет регулярный характер и проявляется в наличии максимума температуры, несколько смещенного от стенки. Видимо, это объясняется тем, что в пристенной зоне радиальный фадиент осевой скорости имеет противоположный знак по отношению к аналогичному в зоне разделения вихрей, т. е. dVJdr< О, что при неизменном направлении вращения потенциального вихря приведет к возникновению пульсаций завихренности по направлению к зоне разделения вихрей и последующей диссипации (рис. 3.25). [c.134]

С учетом направленной диффузии турбулентности [235] позволило прогнозировать появление в приосевой области вихревого потока вихревых течений с висячими областями отрыва [64], т. е. нев-ращающихся струй [2] и областей, вращение в которых осуществляется в противоположную сторону по отношению к вращению основного потока (рис. 7.33). [c.358]

Возможность существования такой отграниченной области вихревого движения является следствием того, что турбулентное движение может рассматриваться как движение идеальной жидкости, описывающееся уравнениями Эйлера ). Мы видели ( 8), что для движения идеальной жидкости имеет место закон сохранения циркуляции скорости. В частности, если в какой-ипбудь точке линии тока ротор скорости равен нулю, то это имеет место и вдоль всей этой линии. Напротив, если в какой-нибудь точке линии тока rotv 0, то он отличен от пуля вдоль всей линии [c.207]

Границей применимости этих уравнений к турбулентному движению являются расстояния порядка Хо- Поэтому и о резкой границе между областями вихревого и безвихревого движений можно говорить только с точиостью до таких расстояний. [c.207]

Мы видели, что диссипация энергии при турбулентном движении связана с наиболее мелг омасштабными пульсациями крупномасштабные движения заметной диссипацией не сопровождаются, с чем и связана возможность применения к ним уравнения Эйлера. Ввиду сказанного выше мы приходим к су-ш,ественному результату, что диссипация энергии происходит в основном лишь в области вихревого турбулентного движения и практически не имеет места вне этой области. [c.209]

Имея в виду все эти особенности вихревого и безвихревого турбулентного движений, мы будем в дальнейшем для краткости называть область вихревого турбулентного движения просто областью турбулентного двио/сения или турбулентной областью. В следующих параграфах будет рассмотрена форма этой области для различных случаев. [c.209]

Модели, основой которых является передислокация быстрых и медленных молекул под действием сил центробежного поля и градиента давления, свидетельствует о том, что быстрые молекулы скапливаются в периферийной области вихревого струйного течения, а медленные - в приосевой, чем и вызывается эффект энергоразделения [27-29]. Данные модели не имеют численных методов расчета и не объясняют противоточности движения свободного и вынужденного вихрей. [c.157]

Рис. 10.58, К построению иаоэнтропической сверхзвуковой решетки с помощью течения от потенциального вихря, а) Потенциальный вихрь в потоке сжимаемого газа. Область течения, используемого для построения решеток, заштрихована, б) сопряжение выделенной области вихревого течения с поступательным потоком и построение сверхзвуковой изоэнтропической решетки

На расстоянии х = Ы2 = 5 координата точки характеристики у = 1,233, а в конце профиля, где х = Ь = 10, эта координата у = 1,124. Таким образом, характеристика, представляющая собой линию возмущения, отраженную от скачка, не пересекает профиль. Следовательно, криволинейный скачок, образующийся за точкой J, и возникающий в этой области вихревой поток не влияют на обтекание профиля. В соответствии с этим течение вблизи профиля можно рассматривать изэн-тропическим и для расчета этого течения применять уравнения характеристик в виде u) = сОд 4- ( д — ), где L — произвольная точка на контуре (рис. 7.17). [c.192]

Характер поперечного омывання одиночных труб зависит от числа Рейнольдса. При малых числ.и Рейнольдса (Re S) наблюдается безотрывное омывание поверхпостн труб потоком жидкости. При больших числах Рейнольдса плавно омывается лишь фронтовая половина. В кормовой части тру( Ы вследствие отрыва пограничного слоя жидкости от поверхности нозникает сложное вихревое течение. Когда движение пограничного слоя становится турбулентным, область вихревого течения уменьшается, а безотрывного—увеличивается. [c.250]

При внезапном расширении происходит отрыв потока и образуются области вихревого движения с периодически возникающими и разрушающимися вихрями. Течение в зонах отрыва является периодически нестационарным, сопровождается высокоамплитудными пульсациями параметров. Пульсации давлений и температур распространяются в потоке и резко увеличивают интенсивность турбулентности. Следовательно, потери кинетической энергии обусловлены образованием отрывной зоны и вихреобразо- [c.259]

Во многих экспериментальных работах показано, что распределение скоростей во внешней области вихревой камеры зависит от ее относительных размеров и в общем случае не может быть определено выражением и г onst. Поэтому некоторые исследователи склоняются к выводу, что для плоской вихревой камеры распределение тангенциальных скоростей во внешней зоне удовлетворительно описывается следующим обобщенным степенным законом [60, 90] [c.166]

Предположение о постоянстве момента количества движения, связанное с принятием п = 2, приводит, как это следует из формулы (20.3), к условию и-г = сопз1. При этом тангенциальная скорость частиц растет с уменьшением г, причем теоретически у— оо при г- 0. Практически же основная область вихревого движения ограничена радиусом на котором давление становится равным давлению окружающей среды. [c.214]

Необходимость в такой книге, как эта, усилилась в связи с успехами, достигнутыми за последние 15 лет. Начиная с 1940 г., происходит переворот в области численных методов (гл. IX), в этот же период получены существенные результаты в теории осесимметричных струй и каверн (гл. X) новую интерпретацию в свете современных представлений получили также многие фундаментальные факты из области вихревых следов (гл. XIII) и турбулентных струй и следов (гл. XIV). [c.8]

Если вихревое поле ограничено областью вихревой трубки, а в остальной области rotv = О, то интенсивность вихревой трубки равна циркуляции скорости по любому контуру, охватыва-юш ему трубку. [c.109]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...