Разность хода оптическая

И называется разностью хода оптических длин пути. [c.131]

Следовательно, с учетом потери полуволны для оптической разности хода получим [c.86]

Так как п и коэффициент преломления воздуха п удовлетворяют условиям По> п> п,,, то потеря полу-длины волны происходит на обеих поверхностях (воздух — пленка и пленка— стекло). В этом случае разность Рис. 5.14 (f)a3 между лучами / и 2 будет равна я, если оптическая толщина пленки будет равной Я/4, т. е. nd = i/4. В самом деле, оптическая разность хода между лучами равна i/4 + > /4 = К/ 2, что соответствует изменению фазы на я. [c.107]

Оптическая разность хода между обыкновенным и необыкновенным лучами в этом случае равна Х/4, т. е. [c.236]

Пластинка, способная создать оптическую разность хода между обыкновенным и необыкновенным лучами, равную длине волны [d пп — / ,.) - Я1, называется пластинкой в 1Я . [c.238]

Мы рассмотрели наиболее простой случай — волны Ei и Ег распространяются в вакууме (л = 1, /. = > о)- Если одна из них проходит в среде с показателем преломления j, а вторая — в среде С показателем преломления то вводят понятие оптической разности хода (разность произведений r ni). В этом случае разность фаз двух интерферирующих колебаний [c.181]

Если оптическая разность хода равна нулю (Г2 2 = то [c.182]

Наибольший интерес представляют собой случаи локализации интерференционных полос на поверхности какой-либо пластинки, используемой для создания разности хода (полосы равной толщины), и локализация их в бесконечности (полосы равного наклона). Удобно начать изучение этих явлений с исследования интерференции в тонких пластинах при освещении протяженными источниками света, которую часто называют цветами тонких пластин. Все наблюдали чрезвычайно красивые цвета тонких пленок (например, пленок нефти на поверхности воды) при освещении их солнечным светом. Рассмотрим физику этих явлений, так как она окажется очень полезной для понимания более сложных процессов, происходящих в интерферометрах, интерференционных фильтрах и других оптических устройствах. [c.210]

Пусть на поверхность стекла, показатель преломления которого По нанесен слой диэлектрика оптической толщины п1 = Я/4. Показатель преломления п этого диэлектрика должен быть меньше о - Очевидно, что волны, отраженные от внешней и внутренней поверхностей такого слоя, находятся в противофазе, так как оптическая разность хода между ними составляет >./4 + Х/4 = Х/2, а изменение фазы на л ( потеря полуволны ) происходит на обеих поверхностях (рис. 5.32). [c.217]

Интерферометрами называют оптические устройства, с помощью которых можно пространственно разделить два луча и создать между ними определенную разность хода. После их соединения наблюдается перераспределение потока световой энергии, т. е. явление интерференции. [c.221]

Обычно с помощью интерферометров решают вполне определенные физические и технические задачи (например, измерение длин или углов, определение показателя преломления и т.д.). Наблюдение интерференционной картины становится не целью исследования, а средством проведения того или иного измерения. Поэтому оптическая схема интерферометра должна удовлетворять ряду дополнительных требований. Для повышения точности часто вводят значительную разность хода между интерферирующими пучками и работают в высоких порядках интерференции. В таких случаях используют относительно высокую степень монохроматичности излучения резко повышаются и требования к юстировке оптической системы. В дальнейшем рассказано также об исследованиях, в которых интерферометры применяют для изучения основных характеристик излучения (степени монохроматичности, длины волнового цуга и др.). [c.221]

Еще больший эффект получится, если каким-либо образом изменить фазы волн, приходящих от соседних зон. Как мы помним, в первоначальном построении эти волны гасили одна другую (оптическая разность хода равна к/2). Изготовив ступенчатую зонную пластинку (рис.6.4), можно изменить фазу колебаний от соседних зон на л. Для этого высоту ступеньки 8 необходимо выбрать так. чтобы она удовлетворяла соотношению 2п6(п — 1)/Х == л. или 6 = ),/2(п — 1), где я — показатель преломления вещества, [c.261]

Возможность оптического определения сколь угодно малой скорости относительного движения двух тел представляет несомненный интерес для практики. Использование в таких опытах излучения лазера позволяет наблюдать интерференцию при большой разности хода, когда исследуемые тела удалены друг от друга на значительное расстояние. [c.398]

Замечательной особенностью голографической интерферометрии является отсутствие жестких требований к обработке отражающих поверхностей или оптической однородности исследуемых объектов. В самом деле, в результате деформаций, вибраций и других изменений состояния объекта возникают разности хода, изменяющиеся вдоль поверхности тела. Поэтому картина полос аналогична картине, наблюдаемой в случае интерференции в тонкой пленке (см. [c.270]

Обычно голографическая схема включает в себя около десятка оптических элементов, каждый из которых зажимается в специальные оправы, имеющие необходимые юстировочные степени свободы. Стабильность положения оптических. элементов в голографической схеме должна удовлетворять жестким требованиям виброустойчивости. Так, смещение любых частей установки во время выдержки не должно приводить к изменению разности хода между интерферирующими пучками, большему чем л/4. При разности хода в л/2 интерференционная картина полностью размывается. Из опыта следует, что для получения высококачественной голограммы необходимо, чтобы отражающие или рассеивающие свет оптические. элементы (а к ним относится и изучаемый объект) не смещались более чем на >./8. К элементам, пропускающим световые пучки, предъявляются менее жесткие требования. Для того, чтобы во время экспозиции не происходило смещения интерференционной картины, все. элементы голографической схемы жестко крепят на едином основании—оптической скамье или плите. Однако при больших экспозициях. этого бывает недостаточно, так как за счет вибрации и нестабильности температуры также может происходить смещение интерференционной картины в плоскости регистрирующей среды. По.этому голографические установки дополнительно раз- [c.39]

Оптическая ось О О" параллельна преломляющей грани кристалла (рис. 17.21, в). Обыкновенный и необыкновенный лучи распространяются в кристалле, не преломляясь, в одном и том же направлении. Однако волновые фронты обыкновенной и необыкновенной волн не совпадают. Если кристалл положительный, то фронт необыкновенной волны отстанет от фронта обыкновенной волны. Если кристалл отрицательный, то картина будет обратная. В результате в обоих случаях между обыкновенной и необыкновенной волнами возникает определенная разность хода. [c.49]

Дальнейший вывод оптической разности хода А = где Д -геометрическая разность хода, точно такой же, как при выводе формулы Вульфа - Брэгга (6.3) на основании рис. 27 надо лишь учесть преломление электронных волн. Понимая под А оптическую разность хода, вместо (6.1) получаем (рис. 27 с учетом преломления) [c.61]

Описанный метод определения разности главных нормальных напряжений или наибольшего касательного напряжения по картине изохром называется методом полос. Другой метод — визуальный — основан на применении особого оптического прибора, при помощи которого определяют разность хода S, а затем по формуле (66) вычисляют напряжение. Наибольшее распространение имеет метод полос. [c.135]

Из выражения (IV, 15) следует, что сдвиг фаз между о и , приобретенный после прохождения светом кристаллической пластинки, определяется величиной 6=ё Пе—По), называемой оптической разностью хода волн. Таким образом. [c.233]

Получаемый в ППУ-5 с помощью светофильтров приближенно монохроматический свет, так же как и белый, не обеспечивает достаточно точное определение оптической разности хода волн, соответствующей полученной картине полос. Поэтому установка ППУ-5 не предназначена для получения точных исходных данных для определения всех компонентов напряженного состояния как в плоской, так и в объемно-напряженной модели. [c.245]

Средняя часть образца имеет окраску одного и того же цвета, так как во всех ее точках разность главных напряжений одинакова и в данном опыте равна нормальному напряжению в поперечном сечении образца. При изменении нагрузки на образец происходит изменение разности главных напряжений, а следовательно, и оптической разности хода воли 6, поэтому увеличение нагрузки сопровождается изменением окраски образца. [c.248]

С увеличением нагрузки изображение образца светлеет и при некоторой ее величине освещенность станет максимальной. Согласно формуле (IV, 24) этот момент наступит, когда оптическая разность хода волн станет равной половине длины волны используемого монохроматического света (8=- , з1п 1). [c.248]

Бесконтактное оптическое наблюдение за колебаниями поверхности контролируемого твердого тела осуществляют с помощью интерферометра [39]. Луч лазера 1 (рис. 1.39) расщепляется полупрозрачным зеркалом 2 на два луча они отражаются от неподвижного зеркала 3 и изделия 4, поверхность которого колеблется под действием ультразвуковой волны. Лучи принимаются фотоумножителем 5. Разность хода лучей в плечах интерферометра равна нечетному числу четвертей световых волн. Длина волны выбирается довольно большой (6,328-10 м от гелий-неонового лазера). Косинусоидальный закон изменения интенсивности интерферирующих лучей при колебаниях поверхности изделия аппроксимируется линейной зависимостью при амплитуде до 3-10" м. [c.68]

Размерность физической oejm-чины 21 Разность хода оптическая 190 Рассеяние 15), 228, 270, 276 Расстояние фокусное 199 Рационализация уравнений поля электромагнитного 136 [c.333]

До, Bq —максимальные амплитуды электрического поля перпендикулярных оптических компонент в циркулярно поляризованной волне асо — разность хода оптических лучей в двулучепрелом-ляющем кристалле [c.527]

Если известны координаты точки встречи луча с поверхностью дг и ftft, а также углы между лучом и оптической осью, то разность хода оптических длин пути определяется формулой [28, стр. 4761 [c.131]

Известны поверхности, называемые анаберрационными, для которых разность хода оптических длин пути равна нулю. Анаберрациониые поверхности, отражающие или преломляющие, создают точечное (стигматическое) изображение некоторой предметной точки. [c.132]

Ограничение, налагаемое на интерференцию разностью хода, свпзагю с длиной когерентности. Если оптическая разность хода между способными интерферировать лучами такого же порядка или больше длины когерентности, т. е. Ad 1, ., то интерференционная картина не наблюдается. Для получения различимой интерференционной картины необходимо, чтобы разность хода Ad была мала по сравнению с длиной когерентности, т. е. Ad Значительная [c.79]

Интересно рассмотреть случай, когда источник находится в бесконечности, т. е. отраженные от поверхности лучи идут параллельно и наблюдение производится глазом, адаптированным на бесконечность или же в фокальной плоскости объектива телескопа. В этом случае оба интерферирующих луча, идущих от 5 к А, происходят от одного падающего луча SM (рис. 4,17). В зависимости от разности хода лучей в точке А будут наблюдаться максимум и минимум. Так как интерференционная картина определяется оптической разностью хода между интерферирующими лучами, то необходимо найти эту разность. Вследствие того что оптические длины (произведение геометрической длины пути луча на показатель преломления среды, в которой распространяется луч) всех прощедших [c.85]

Высокоотражающие интерференционные покрытия (интерференционные зеркала). Наряду с необходимостью уменьшать коэффициент отражения на практике часто приходится решать противоположную задачу — получать высокоотражающие поверхности. При решении также и этой задачи па помош,ь приходит явление интерференции. Легко убедиться, что если в системе, изображенной на рис. 5.14, показатель преломления диэлектрического слоя взять больше показателя преломления стекла п > п ), то произойдет увеличение коэффициента отражения. Вследспзие того, что потеря полуволны будет происходить теперь только на пиеш-ней поверхности пленки, оптическая разность хода между отраженными когерентными волнами I и 2 будет равна Л/4 + Х/4 + к/2 = = X, что соответствует разности фаз, равной 2я. Таким образом, [c.108]

Компенсатор Бабине. Компенсатор Бабине (рис. 9.19) состоит из двух клиньев, изготовленных из кварца со взаимно перпендикулярными оптическими осями. Луч света в общем случае проходит в клиньях разные пути и d . Из-за взаимной перпендикулярности оптических осей кварцевых клиньев луч обыкновенный в первом клине становится необыкновенным во втором, и наоборот. Тогда дополнительная разность хода между обыкновенным и необыкно- [c.239]

Дополнительную разность хода >./2, возникающую вследствие изменения фазь при отражении волны от оптически более плотной среды, необходимо учитывать при рассмотрении конкретных экспериментов (см., например, вопрос о кольцах Ньютона). [c.211]

Для простоты рассуждений выберем в качестве объекта небольшое отверстие диафрагмы радиуса SjAi = ух, освещаемое слева параллельными пучками. На рис. 13.10 представлены два таких пучка, дающих изображения диафрагмы через две различные зоны оптической системы через центральную ее часть (пучок I, сплошные линии) и через периферийную область (пучок //, пунктир). Если пучки lall отображают АхВх с одинаковым увеличением, то изображение А2В2 будет резким следовательно, Л2 и В представляют собой точки, куда световые волны доходят через разные зоны системы в одной фазе. Точки Ах и Вх, равно как и Л2 и В , лежат соответственно на поверхности волны, распространяющейся по направлению /, т. е. колебания в них находятся в одной фазе. Путь волны 11 от Вх к В имеет по сравнению с путем от Ах к Л2 оптическую разность хода, равную [c.311]

В случае отсутствия неоднороднисти ( ф = 0 /=4г/ с ) световое поле, наблюдаемое в интерферометре, однородно освещено. Введение неоднородности приводит к появлению интерференционных полос, которЕяе характеризуют участки одинаковой оптической разности хода в этой неоднородности. [c.107]

Внешнее электрическое поле ориентирует молекулы, обладающие электрическим моментом (дипольным, квадрупольным и т. п.), в результате возникает анизотропия и показатели преломления пц(вдоль поля) и п 1 (перпендикулярно полю) становятся различными 11 —п =КпЕ , разность хода необыкновенного и обыкновенного лучей равна = Кп1Е , здесь К — постоянная Керра, м /В , п — показатель преломления в отсутствие поля, I — длина оптического пути, м Е — напряженность электрического поля, В/м. [c.872]

Учет преломления рентгеновских лучей. Преломление рентгеновских лучей обусловлено разной скоростью распространения волн в среде и в вакууме. Различие в фазовых скоростях волн приводит к изменению условия Брэгга - Вульфа (6.3). В этом случае (см. рис. 27) надо принять во внимание, что угол падения не равен углу преломления 0j,p. Поэтому вместо (6.1) для оптической разности хода тюлучаем выражение А = = п АВ + ЯС1) - D , где -показатель преломления среды относительно вакуума (если луч падает на поверхность кристалла из вакуума). Эта формула справедлива как при и > 1, так и при и < 1. Заметим, [c.52]

Если образец осветить пучком монохроматического света, то в ненагруженном состоянии его изображение на экране получится темным, так как при этом оптическая разность хода волн 6 = к4 атах—Отги)=0, следовательно, должна быть равна нулю и интенсивность прошедшего через образец света. Это погасание света соответствует темной полосе нулевого порядка. [c.248]

Согласно закону фотоупругости для рассеянного света, разность квазиглавных напряжений в плоскости фронта волны пропорциональна скорости изменения оптической разности хода вдоль направления просвечивания [c.499]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...