Феноменологические уравнения Блоха

Уравнения (5.3.34) напоминают хорошо известные феноменологические уравнения Блоха [59, 152], но они лучше описывают линейную реакцию магнитных систем на переменное магнитное поле. Подробное сравнение уравнений (5.3.34) с различными модификациями уравнений Блоха проводится в работе [31]. [c.379]

На протяжении всей книги неоднократно подчеркивалось, что луч> ший, если не единственный, способ исследования ядерного магнетизма основан на применении радиочастотных полей, частоты которых лежат в окрестности ларморовской частоты спинов или, в более общем смысле, в окрестности резонансной частоты v = АЕ h, соответствующей переходу между двумя уровнями системы спинов. В гл III было показано, что феноменологические уравнения Блоха могут быть применены для описания переходных и установившихся процессов в системе спинов, находящейся во вращающемся поле произвольной амплитуды. Для жидких образцов такое описание является количественно точным. Однако для твердых тел оно в лучшем случае дает только качественно правильные результаты, а иногда может приводить к совершенно неправильным выводам. Никаких доказательств справедливости уравнений Блоха, полученных из основных положений, ранее не было приведено. На протяжении всей книги радиочастотные поля предполагались либо достаточно слабыми, чтобы вызываемое ими возмущение состояния системы спинов было пренебрежимо малым, либо, наоборот (как в импульсных методах), настолько сильными и действующими в течение такого малого промежутка времени, что в течение этих промежутков времени можно было пренебречь спин-спиновыми и спин-решеточными взаимодействиями и использовать приближение свободных спинов, рассмотренное в гл. II. [c.470]

Чтобы было более понятным дальнейшее, напомним читателю вновь уравнения Блоха для спина. На электрон атома действует не только внешнее световое поле, но и другие возмущения. Например, в газе атом может сталкиваться с другими атомами. В твердом теле электрон может взаимодействовать с колебаниями решетки и т. д. Известно, что подобные эффекты приводят к затуханию дипольных моментов. Введем это затухание в теорию феноменологически, добавив в правую часть равенства (5.38) член затухания — уа. Константа затухания у имеет тот же самый смысл, что и обратное время поперечной релаксации для ядерных спинов. Таким образом, получаем для рассматриваемого атома следующее уравнение [c.120]

Строгое математическое описание этих эффектов требует использования формализма матрицы плотности ). Наглядность этого строгого описания достигается путем использования так называемых оптических уравнений Блоха [1—4] ) и приближения вращающейся волны [1] ). В данной лекции по ставится цель дать строгое описапие нестационарных эффектов целью является лпшь феноменологическое качественное их описание. Интересующиеся строгим описанием могут обратиться к монографиям [1-4]. [c.180]

Bpeмeннaя эволюция матрицы плотности может быть описана, исходя из уравнения Шрёдингера, с учетом феноменологических членов распада. Таким образом получают уравнения Блоха [c.23]

Для описания магнитных свойств ансамблей ядер во внешних магнитных полях Феликс Блох предложил в 1946 г. систему очень простых уравнений, выведенную на основании феноменологических соображений. Уравнения Блоха оказались чрезвычайно плодотворными и, по крайней. мере для жвдких образцов, в болынинстве случаев обеспечили правильное количественное описание явления. Соображения Блоха можно сфор-.мулировать следующим образом. [c.45]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...