Глава 10. Перенос энергии

Как показано в первой главе, для оптимального ведения технологического процесса нужно знать величины всех трех компонентов. Вместе с тем, если лучистая составляющая д четко определяется в силу принципиально отличного способа переноса энергии, то до сих пор нет единой точки зрения на то, каким образом поток теплоты, проходящий через поверхность продукта, распределить между сухой составляющей дс = дл + дк и влажной , или массообменной, составляющей д - Рассмотрим наиболее часто встречающиеся способы такого распределения на примере испарения влаги с поверхности продукта [3]. [c.25]

По описанной схеме рассчитывают и процессы переноса энергии излучением совместно с теплопроводностью и конвекцией. В этом случае при проведении итераций после решения уравнения переноса определяют радиационные тепловые потоки для элементарных ячеек разбиения пространственной области и далее, рассматривая их как заданные объемные источники и стоки энергии, решают уравнение сохранения энергии относительно температурного поля рассмотренными в главах 3—5 численными методами. [c.203]

Это есть явление взаимодействия двух неравновесных процессов переноса энергии и вещества. В стационарном состоянии (./ = 0) параметры состояния системы не зависят от времени, хотя, очевидно, система не находится в равновесии, поскольку поток тепла. /т и соответствующая величина ежесекундного прироста энтропии, вычисляемая по уравнению (5.45), отличны от нуля. Такие стационарные неравновесные состояния подробнее будут изучены в следующей главе. [c.82]

Во второй главе в общем плане был рассмотрен вопрос о влиянии эффекта рассеяния на перенос энергии излучения для изотермического слоя среды. В свете изложенного представляется интересным рассмотреть, в какой мере это влияние может отразиться на основных характеристиках теплообмена в топках, учитывающих неоднородность температурного поля топочного объема. [c.190]

Вынужденное комбинационное рассеяние (ВКР)-нелинейный процесс, который позволяет использовать световоды в качестве широкополосных ВКР-усилителей и перестраиваемых ВКР-лазеров. Но, с другой стороны, этот же процесс может резко ограничить характеристики многоканальных оптических линий связи из-за переноса энергии из одного канала в соседние каналы. В этой главе рассматриваются как применения ВКР, так и паразитные эффекты, связанные с ним. В разд. 8.1 представлены основы теории комбинационного рассеяния, причем подробно обсуждается понятие порога ВКР. В разд. 8.2 рассмотрено ВКР непрерывного или квазинепрерывного излучения. Там же обсуждаются характеристики волоконных ВКР-лазеров и усилителей и рассматриваются перекрестные помехи в многоканальных оптических линиях связи, обусловленные ВКР. ВКР сверхкоротких импульсов (СКИ), возникающее при импульсах накачки длительностью менее 100 пс, рассмотрено в разд. 8.3 и 8.4. В разд. 8.3 рассматривается случай положительной дисперсии групповых скоростей, а разд. 8.4 посвящен изучению солитонных эффектов при ВКР, возникающем в области отрицательной дисперсии групповых скоростей волоконного световода. Особое внимание уделено совместному действию дисперсионного уширения импульса с фазовой самомодуляцией (ФСМ) и фазовой кросс-модуляцией (ФКМ). [c.216]

В предыдущих главах было показано, что для расчетов процесса излучения необходимо знание оптических характеристик материалов — коэффициентов поглощения, отражения, преломления и т. д. Эти характеристики вряд ли могут быть достаточно полно определены теоретически— уровень развития теории еще недостаточен для описания требуемых процессов, протекающих при излучении реальных поверхностей, в газах и жидкостях, в системе тел и т. д. Поэтому интенсивное развитие получили экспериментальные методы, а также методы, основанные на использовании быстродействующих вычислительных машин, позволяющие производить требуемые расчеты. Имеется определенный прогресс и в традиционной методике перехода от черных тел к реальным, не серым, особенно для зеркальных поверхностей, число которых, в связи с развитием техники обработки поверхности и переходу к напыленным и тонким пленкам, непрерывно растет [78]. Имеются достижения и в области расчетов излучения газов с учетом их структуры. Однако, в общем следует констатировать, что между теорией излучения, экспериментом и требованиями современных методов расчета все еще существует большой разрыв. Объясняется это чрезвычайной сложностью процесса переноса энергии фотонов. Укажем основные. трудности. Во-первых, в расчетных методах должны использоваться спектральные свойства материалов. Связано это с тем, что коротковолновые фотоны взаимодействуют с материалами иначе, нежели длинноволновые фотоны. Вместе с тем, большинство экспериментальных данных относятся именно к интегральным величинам, которые в этом смысле практически могут быть использованы лишь для серых тел. [c.175]

До сих пор мы рассматривали главным образом волны и колебания, представляемые гармонической зависимостью от времени вида соз(со/+ф), с определенной частотой со. Исключением были биения, рассмотренные в п. 1.5. Мы нашли, что суперпозиция двух гармонических колебаний с близкими, но не равными частотами приводит к очень интересному явлению биений. В этой главе изучение биений будет продолжено. Мы будем рассматривать биения в пространстве и во времени, причем биения будут результатом сложения многих колебаний с различными частотами. Мы рассмотрим также распространение биений (или модулированных колебаний в случае, когда биения созданы более чем двумя гармоническими колебаниями) в виде бегущих волн и увидим, что модулированные колебания, распространяясь в виде волновых групп или волновых пакетов, переносят энергию и перемещаются с групповой скоростью. [c.247]

Мы в этой главе получим уравнения, описывающие перенос энергии и импульса волн в диспергирующих средах [3-6]. [c.190]

Некоторые дополнительные результаты, касающиеся зависимости быстроты затухания спектра Е (к) от количественных характеристик переноса энергии в пространстве волновых- векторов, будут приведены в следующей главе (см. ниже п. 22.2). [c.212]

Данная книга посвящена изложению фундаментальных основ метода флуоресценции и его приложений к биохимическим исследованиям. В начат ле каждой главы приводятся теоретические основы рассматриваемого явления, после чего на примерах иллюстрируется его применение для исследования проблем в области биохимии. Книга снабжена большим. количеством иллюстраций. Очевидно, что графическое представление данных способствует тому, что текст легче читается и лучше усваивается. Отдельные главы в книге посвящены вопросам поляризации флуоресценции, временам затухания, процессам тушения, переноса энергии,влиянию растворителей, а также реакциям в возбужденных состояниях. Чтобы повысить роль данной книги как учебника, в нее включен ряд задач, относящихся, к проблемам, обсуждаемым в каждой главе. Кроме того, одна из глав целиком посвящена описанию аппаратуры для флуоресцентной спектроскопии. Эта глава будет особенно полезна тем, кто проводит или собирается проводить измерения флуоресценции. Измерения такого рода могут оказаться неверными, если недостаточно полно учитывать многие простейшие факторы. [c.7]

В работе [13] проверялась зависимость скорости переноса энергии в первой степени от интеграла перекрывания. Эти эксперименты обсуждаются в задаче 10-1 в конце главы. [c.316]

В предшествующих разделах этой главы внутреннее строение фаз не рассматривалось и в качестве переменных всегда использовались количества или концентрации компонентов фаз. Это означает, что через мембрану, разделяющую фазы, переносились те же структурные единицы, которые являлись составляющими фаз. Чтобы отказаться от этого ограничения, необходимо учесть химические превращения веществ на поверхности мембраны или в объемах фаз. Будем считать давления и температуры фаз одинаковыми и известными, а в качестве критерия равновесия используем условие (11.33) минимальности энергии Гиббса системы. Способ вывода основных соотношений виден из следующего конкретного примера. [c.140]

Количественные соотношения для расчета теплоотдачи можно получить с помощью идеи О. Рейнольдса о единстве механизмов переноса теплоты и количества движения в потоке жидкости. Единство материальных частиц, участвующих в переносе количества движения и теплоты, приводит к подобию полей скорости и температуры в неизотермическом потоке, взаимодействующем со стенкой. Существование такого подобия будет доказано в 5 настоящей главы на основе анализа уравнений движения и энергии, определяющих распределение скоростей и температур в системе. Подобие этих полей позволяет установить связь между характеристиками интенсивности теплоотдачи и трения на поверхности стенки. [c.310]

Как уже указывалось в главе 1, пограничный слой пересекают молекулы окружающего газа, которые, образуя локальный поток Осл, соприкасаются с поверхностью жидкости, приобретая энергию, соответствующую температуре жидкости, и переносят ее общему потоку газа. Учитывая, что температура жидкости изменяется в процессе тепло- и массообмена от до /ж. к и что рассматриваем среднюю за весь процесс, т. е. постоянную для данного процесса приведенную теплоемкость газа Сг, количество теплоты, переданной в пограничном слое, определим, как для жидкости и газа по формуле [c.50]

Было проведено тщательное сопоставление уравнения Гиббса с требованиями кинетической теории газов [34]. Недостаток места не позволяет нам входить здесь в детали этого вопроса, но мы хотели бы отметить некоторые результаты. Для процессов переноса область применимости термодинамики необратимых процессов ограничена областью справедливости линейных феноменологических законов (подобных закону Фурье, см. главу V, раздел 1). В случае химических реакций скорость реакции должна быть достаточно малой, чтобы максвелловское равновесное распределение скоростей не нарушалось в заметной степени ни для одного из компонентов. Это требование исключает только реакции с аномально низкой энергией активации. [c.107]

ГЛАВА ПЯТНАДЦАТАЯ ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН В ПОГЛОЩАЮЩЕЙ СРЕДЕ 15-Ь Уравнение переноса лучистой энергии [c.225]

Дифференциальные уравнения переноса массы и энергии были выведены в предыдущей главе методами термодинамики необратимых процессов. В этой главе будут выведены дифференциальные уравнения тепло- и массопереноса применительно к конкретным системам и рассмотрены основные методы их решения. [c.34]

В настоящей главе выведены уравнения, описывающие общее нестационарное течение рабочего тела в канале. Если рассматривать рабочие полости переменного объема, то в уравнении энергии нужно учесть еще один член, выражающий перенос работы, а именно (Ш (И. Кроме того, можно пренебречь членом. [c.343]

Внутреннее трение (вязкость) в газе и теплопроводность представляют собой две стороны одного и того же процесса молекулярного переноса. Трение обусловлено переносом количества движения, теплопроводность — кинетической энергии молекул. Приняв в настоящей главе схему идеального, т. е. лишенного внутреннего трения, газа, естественно отвлечься и от теплопроводности. Пренебрегая также лучеиспусканием, примем, что движущийся газ изолирован от притока тепла извне. Такое движение называется адиабатическим ). Кроме того, заметим, что удельная внутренняя энергия совершенного газа пропорциональна его абсолютной температуре и равна Л = — с Т, где с — коэффициент теплоемкости газа при постоянном объеме. [c.96]

У молекулярного переноса — диффузии — механической энергии и аналогичного переноса количества движения — вязкого трения — общий носитель и, как далее будет выяснено, общий коэффициент переноса (диффузии) это — динамический коэффициент вязкости р, или кинематический коэффициент вязкости V. В конце главы нам придется встретиться с процессами переноса тепловой энергии (теплопереносом) и введенного в жидкость вещества (массопереносом), частью которых будет также диффузия (теплопроводность, массопроводность). И в этом случае носителями явятся молекулы, но разница в переносимой субстанции вызовет различие и в коэффициентах переноса (диффузии). [c.431]

Более общие уравнения теплопереноса, учитывающие приток тепла за счет диссипации механической энергии и зависимость физических констант от температуры, будут рассмотрены в последней, XI главе курса. Там же расширятся представления о переносе примеси в многокомпонентных потоках. [c.438]

Наконец, в качестве логического развития закона устойчивого равновесия мы вывели принцип состояния, согласно которому связанная система с определенной энергией может находиться только в одном устойчивом состоянии. Этот принцип пригодится нам в следующей главе при обосновании использования разности энергий в качестве меры переноса тепла и в гл. 18 при обсуждении числа независимых переменных, которые необходимо и достаточно задавать для полного определения устойчивого состояния простой системы. [c.72]

Следует отметить, что приведенное количественное определение переноса тепла логически следует из принципа состояния и не основано на каком-либо общем принципе сохранения энергии. Это обстоятельство мы обсудим в следующей главе. [c.75]

Прежде чем приступить к математическим выкладкам, имеет смысл хотя бы кратко обсудить физическую сторону задачи. Важная особенность нелинейного процесса переноса заряда состоит в том, что он характеризуется несколькими временами релаксации. Электрон-электронное взаимодействие, описываемое оператором Я, приводит к термализации электронов за некоторое время релаксации Заметим, что это взаимодействие не меняет суммарный импульс электронов и их полную энергию. Поэтому, если не учитывать других взаимодействий, на достаточно грубой шкале времени состояние электронной подсистемы можно характеризовать средним значением полного импульса (Ре) и средней энергией HJK Релаксация импульса электронов обусловлена их взаимодействием с фононами и примесными атомами. Если температура не слишком велика, то в реальных полупроводниках характерное время релаксации импульса электронов г определяется, в основном, их упругим рассеянием на примесных атомах ). С повышением температуры возрастает роль электрон-фононного взаимодействия, которое приводит к релаксации как среднего импульса электронной подсистемы, так и средней энергии. Тогда вместо и г нужно использовать другие значения времен релаксации с учетом вклада электрон-фононного взаимодействия. В главе 5 первого тома (см. приложение 5Б) было показано, что следует различать изотермические (Tgg С г) и адиабатические (г > г) условия. В первом случае для описания состояния электронной подсистемы достаточно задать средние значения полного импульса и энергии, а во втором требуется более детальное описание, скажем, с помощью функции распределения электронов. [c.100]

Математическое описание явлений лучистого теплообмена в системе с излучающей средой может быть сделано двумя способами. Во-первых, при помощи уравнений переноса и энергии, представленных в гл. 2 с добавлением к им граничного уравнения. Во-вторых, при помощи уравнений лучистого теплообмена, представленных в предыдущем разделе настоящей главы. Каждый из этих способов описания явлений дает замкнутую систему уравнений. [c.251]

В настоящей главе и в большей части предыдущего изложения рассмотрен лучистый теплообмен без учета движения среды и явлений теплопроводности и конвекции. Влияние движения среды и теплопроводности формально учитывали введением в уравнение баланса члена Япр — приведенного тепловыделения, что по существу исключало учет влияния этих явлений. Исключением из этого является вывод в гл. 2 уравнения энергии в развернутой форме. В действительности почти во всех случаях одновременно,,с теплообменом излучением происходит передача тепла теплопроводностью и конвекцией и перенос тепла за счет движения среды. Совокупность процессов лучистого теплообмена и этих явлений называют сложным теплообменом. Изучение последнего имеет большое практическое значение. Явления сложного теплообмена в настоящее время еще мало изучены. Настоящая монография посвящена радиационному теплообмену и лишь в малой степени захватывает явления сложного теплообмена, ограничиваясь в этой части практическими задачами расчета излучения в агрегатах, где явления радиационного теплообмена не могут решаться без учета движения среды. Теплопередача теплопроводностью, молекулярной и турбулентной, не учитывается. В большинстве случаев радиационного теплообмена она, по-видимо-му, не играет большой роли и, во всяком случае, не является решающей. [c.329]

Описательные соотношения. Как было показано во вводной части этой главы, турбулентность играет важную роль Б потоке жидкости, поскольку она оказывает значительное влияние на такие важнейшие характеристики потока, как потеря энергии, сопротивление трения и перемешивание. Некоторые детали механизма диссипации энергии исследуются с помощью уравнения энергии с несколькими специфическими приложениями влияние турбулентности на перенос количества движения показано в виде измененного уравнения количества движения (линейного), а влияние ее на сопротивление трения показано с большей подробностью в следующей главе некоторые существенные характеристики перемешивания будут рассмотрены здесь. [c.270]

В разделе 3 главы V мы уже познакомились с типичным стационарным неравновесным состоянием — термомолекулярной разностью давлений. В этом состоянии перенос вещества равен нулю, а перенос энергии между двумя фазами с разными температурами и величина приращения энтропии не равны нулю. Но параметры состояния системы не изменяются со временем, так что данное состояние вполне может рассматриваться как стационарное неравновесное состояние или, короче, как стационарное сосюнние. Такие сосюнния не следует путать с равновесными состояниями, характеризующимися тем, что скорость прироста энтропии равна нулю. [c.90]

В этой главе будем рассматривать перенос энергии излучением на основе концепции локального термодинамического равновесия. Будет выведено интегродифференциальное уравнение для потока энергии, переносимой излучением, и дано его представление соответственно для трех различных приближений. Первое — так называемое диффузионное приближение, справедливо для оптически толстых слоев, в пределах которых излучаемые газом фотоны поглощаются с большой вероятностью. Второе — эмиссионное приближение, справедливо для оптически тонких слоев, в которых излученные фотоны поглощаются незначительно и могут свободно покидать рассматриваемое пространство. Оба эти приближения ведут к определению двух средних непрозрачностей, которые могут быть выражены через соответствующим образом усредненный но частотам фотона средний свободный пробег. Это хорошо известные непрозрачность Росселанда (оптически толстый слой) и непрозрачность Планка (оптически тонкий слой). Третье приближение описывает холодную не излучающую среду, сквозь которую проходит излучение. Несколько иной подход к рассмотрению лучистого переноса был использован Чандрасекаром [1] и Кургановым [2]. [c.357]

До недавнего времени высокими температурами порядка десятков и сотен тысяч или миллионов градусов интересовались главным образом 1Строфизики. Теория переноса излучения и лучистого теплообмена создавалась и развивалась как необходимый элемент для понимания процессов, протекающих в звездах, и объяснения наблюдаемого свечения звезд. В значительной мере эта теория переносится и на другие высокотемпературные объекты, с которыми имеет дело физика и техника сегодняшнего дня. В этой главе мы познакомимся с основами теорий теплового излучения, лучистого переноса энергии, теории свечения нагретых тел и сформулируем уравнения, описывающие гидродинамическое движение вещества в условиях интенсивного излучения. В изложении этих вопросов мы будем ориентироваться на земные приложения, останавливаясь на некоторых моментах, не столь важных для астрофизики и даже не возникающих в этой области ). [c.96]

Из вопросов, рассмотренных в начале гл. 1, особую важность представляют такие вопросы, как свойство линейности (допущение прямого линейного наложения различных волновых движений) понятие переноса энергии волнами различный характер распространения волн в одномерном, двумерном и трехмерном случаях. Далее разрабатываются два совершенно различных круга идей, дополненных их приложениями и касающихся (1) источников, размеры области распределения которых малы по сравнению с длиной генерируемых волн ( компактные источники ) и ( 1) жидких систем, размеры которых велики по сравнению с длиной волны оба круга идей применяются к проблемам источников шума. В следующих главах все эти пдеи развиваются дальше см., в частности, разд. 4.9 в связи с компактными источниками и разд. 4.5, где излагается общий метод прослеживания лучей в приложении к системам, свойства которых постепенно меняются в масштабе длины волны. [c.9]

В аксиоме IV главы I было подчёркнуто, что замкнутая система находигся в динамическом равновесии с окружающей средой. В таких условиях флуктуации могут переносить энергию через границу замкнутой системы. В результате возможна неравновесность системы, которая кажущимся образом не требует обмена энергией с окружающей средой. Это есть макроскопические квантовые флуктуации вакуума (паприлгер, для газа). [c.152]

Учитывая соотношения (1.22), нетрудно увидеть, что направление переноса энергии, описываемого вектором Пойнтинга 5, совпадает с направлением перемещения волнового фронта, задаваемым волновым вектором к = осо5. Отклонения от этого правила возможны в анизотропных средах (см. главу 12). [c.34]

Написанная весьма доступно, но без ущерба для строгости изложения, книга может служить пособием начинающим работать в этой области для изучения основ и приложений флуоресцентной спектроскопии. В то же время она может быть весьма полезной и специалистам, которые найдут в ней подробное рассмотрение методических вопросов и современные данные о процессах релаксации среды, тушения флуоресценции, переноса энергии, деполяризации флуоресценции, адиабатических реакциях в возбужденном состоянии, ц)луореспент11Ых свойствах белков. Книга сйабжена большим количеством четких, наглядных рисунков, диаграмм, спектров, таблиц, многие из которых взяты из оригинальных работ. К большинству глав даны задачи и упражнения, а в конце книги разобраны их решения. [c.5]

В этой главе будет рассмотрен безьолучател1з[1ЫЙ перенос, который происходит в результате диполь-дипольного взаимодействия между донором и акцептором и ие является простым испусканием и перепоглощением фотонов. Последнее - излучательный переиос, зависяищй от менее интересных оптических свойств образца, таких, как размер кюветы с образцом, оптические плотности образца на длинах волн возбуждения и флуоресценции и точная геометрия пучков возбуждающего и испускаемого света. В противоположность этим тривиальным факторам безызлучательный перенос энергии содержит богатую информацию касающуюся подробностей строения молекул донорно-акцептор-ных пар. Константа скорости переноса энергии от специфичьского донора к специфическому акцептору определяется выражением [c.306]

Множество флуорофоров подвергается реакциям в возбужденных состояниях. К типичным реакциям относятся образование эксимеров и эксиплексов, протонирование и депротонирование, а также перенос энергии. Поглощение фотона вызывает изменение электронного распределения в молекуле флуорофора, что часто меняет его химические или физические свойства и может стимулировать протекание реакций с другими компонентами раствора. Во многих случаях процессы, протекающие в возбужденном состоянии, можно описать простой схемой, включающей реакцию взаимопревращения двух состояний. И этой главе приведено детальное описание спектральных свойств такой модели, составляющих базис, с которым можно сравнивать экспериментальные данные. При желании можио использовать теоретическое описганио этой модели для огь ределения кинетических и спектральных констант системы. [c.388]

Переходя к рассмотрению многофазных систе1М, проанализируем движение одиночной деформируемой частицы. Рассмотрим процессы переноса количества движения, тепловой энергии и массы, а также химические реакции. По многим частным вопросам читателю придется обратиться к работам, посвященным более просты.м системам. В эту главу, однако, будут включены общие предпо-сы.чки II библиография, относящиеся к многофазным системам. Будут изложены дополнительные подробности, касающиеся дина-.МИКИ частиц. Мы надеемся, что обзор физических процессов, наблюдаемых при двия ении деформируемых частиц, облегчит (при соответствующих ограничениях) при.чожение методов, изложенных в гл. 4—10, к пузырьковым и капельным системам. [c.105]

Большинство уравнений гидродинамики смеси описывает движение центра масс системы (барицентрическое движение [154]), причем индивидуальное движение компонентов характеризуется членами диффузии в смеси [831]. В последующих главах будет показано, что при исследовании системы с дискретной фазой часто желательно и удобно рассматривать движение отдельных компонентов, взаимодействующих с другими ко шонентами смеси. Это требует выяснения связи общего движения компонентов с движением смеси, которую они составляют, и связи свойств переноса компонентов в смеси со свойствами переноса смеси в цело.м и чистых компонентов. Чтобы сделать возможными расчеты физических систем, в формальный аппарат для выражения, парциальных напряжений, энергии и тепловых потоков должны быть включены, как предложено Трусделлом и Ноллом [831], свой-ч тва, поддающиеся измерениям. Выводы применимы к общему виду смесей, содержащих частицы различных масс (аэрозоли или молекулы). [c.269]

Нашей основной целью в этих главах будет расчет скорости переноса вещества и энергии на поверхности раздела фаз. Излагаемая ниже теория позволит получить по крайней мере приближенные решения задач в таких разнообразных областях массопереноса, как психрометрия, сушка, испарительное охлаждение, транспирационное охлаждение, горение, контролируемое диффузией, абляция и многих других. [c.352]

Для приведенного на рис. 8 конкретного вида дисперсионной кривой, очевидно, возможна ситуация, когда Сд > О и g < 0. Это означает, что, несмотря на то что фазовая скорость направлена в положительном направлении оси Ог, энергия в такой волне переносится в отрицательном направлении. Впервые на возможность такой ситуации указано в работе [206], где построен ряд искусственных типов сред, обладающих данным свойством. Большое внимание таким случаям уделил в своих лекциях и работах Мандельштам [86, 88]. В случае упругих волноводов такая ситуаци Я обсуждается в 7 главы 4. [c.41]

Как отмечалось в 5 данной главы, представленные на рис. 43 данные относятся к распространяющимся модам, соответствующим участкам дисперсионных кривых при > 0. В таком случае фазовая скорость волны положи- -ельна, т. е. совпадает с положительным направлением оси Ох. В связи с этим естественно предположить, что и энергию такие волны переносят в положительном направлении оси Ох. Хотя, в принципе, возможность противопо- [c.140]

Соображения, изложенные в разд. 5.6, позволяют сделать утверждение, получившее название принципа состояния. Однако получаемое логическим путем из закона устойчивого равновесия само по себе оно не заслуживает названия принципа или закона . Форма, в которой это утверждение было первоначальна выражено Клайном и Кенигом [7], оказалась жертвой формулировки закона устойчивого равновесия, данной Хацопулосом и Кинаном [1], которые показали, что оно является следствием ЗУР. Мы считаем, что этот принцип приносит непосредственную пользу в двух отношениях а) как обоснование для использования разности энергий в качестве меры переноса тепла (это будет сделано после того, как в следующей главе мы определим понятие о чисто тепловом взаимодействии) и б) при определении числа независимых переменных, задание которых необходимо и достаточно для полного описания устойчивого состояния простой системы. С этим вопросом мы встретимся лишь в гл. 18, в которой будет начато более подробное изучение термодинамических свойств простых систем. По определению (разд. 2.5), принцип состояния относится к связанным системам и может быть сформулирован с помош,ью следующих, несколько более конкретных терминов по сравнению с использованными в работе Клайна и Кенига [c.69]

Отметим попутно, что было бы ошибкой пытаться представить возмущение как действие внешней среды на изучаемую систему, получая таким образом равновероятность собственных состояний полной энергии системы. Причины этого те же, что и указанные в 20 п. г главы I задача доказательства Я-теоремы, составляющая одну из наиболее важных частей Teopiin, может быть поставлена лишь по отношению к изолированной системе. Главное же заключается в том, что, привлекая внешнюю среду для обоснования статистических свойств системы, мы просто переносим трудности в другое место — в определение вероятностной характеристики действия внешней среды (в частности, в излагаемой теории внешнее возмущение должно будет удовлетворять второму и третьему из только что приведенных требований). Как показывает строгое, основанное на уравнении Шредингера решение квантовомеханической задачи, для любой заданной начальной Т-функции и любой [c.147]

Описанный подход к распространению гармонических волн расширения в бесконечном цилиндрическом стержне с помощью точных уравнений приводит к выводу, что энергия не может переноситься вдоль цилиндра этим типом волн со скоростью, превышающей Сд. Некоторые исследователи — Филд [33], Саусвелл [132], Прескотт [114] и Купер [22] — указывают, однако, что теоретически допустимо рассматривать цилиндр таким же методом как безграничную среду. Тогда надо было бы ожидать, что упругие волны будут распространяться только с двумя скоростями, возможными для бесконечной среды (с и с.з), причем эти волны непрерывно отражаются от свободной поверхности цилиндра таким образом, как это описано в предыдущей главе. Тогда, если мы рассмотрим возмущение в некоторой точке внутри цилиндра, то обнаружим, что из этой точки должна распространяться сферическая волна расширения со скоростью с , часть этой волны должна распространяться вдоль цилиндра, не испытывая отражений от поверхности. Амплитуда этой неотра-зившейся волны должна убывать обратно пропорционально расстоянию, вследствие чего действие ее быстро затухает, но, тем не менее, часть энергии переносится со скоростью волн расширения в среде. Части волны, падающие на цилиндрическую поверхность, приводят к появлению отраженных волн расширения и искажения, которые, в свою очередь, при повторном отражении порождают волны обоих типов. Естественно ожидать, что наибольшая часть энергии возмущения будет распространяться со скоростью, меньшей скорости волн расширения. Но теория Похгаммера утверждает, что никакая часть энергии не может переноситься со скоростью, большей Со, и этот парадокс надо разрешить на основании экспериментальных наблюдений. [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...