Излучение реальных тел

По аналогии с формулой (2-2), используя выражения (2-1) и (1-4), запишем полное количество энергии излучения реального тела [c.40]

Для конкретной температуры плотность потока монохроматического излучения реальных тел не превышает величины /о. поэтому е < ]. [c.253]

Радиационные пирометры измеряют не действительную температуру тела 7 д. а условную, так называемую радиационную температуру Гр. Она представляет собой такую температуру абсолютно черного тела Гр, при которой его плотность потока интегрального излучения во всем диапазоне длин волн от 0 до оо равна плотности потока интегрального излучения реального тела при действительной температуре Гд. Согласно этому определению [c.191]

Измерение температуры тел пирометрами основано на использовании законов излучения абсолютно черного тела (АЧТ). Поскольку характер излучения реальных тел отличается от характера излучения АЧТ, то измеренная температура тела будет отличаться от действительной. Различают яркостную (спектральную), цветовую (спектрального отношения) и радиационную температуры. [c.191]

Тепловое излучение реальных тел отличается от излучения АЧТ и подчиняется закону Кирхгофа, который для спектральных плотностей излучения формулируется следующим образом [c.43]

С=8-Со - коэффициент излучения реального тела, Вт/(м - С). Спектр излучения серых тел подобен спектру излучения абсолютно черного тела (рис. 6.3). Большинство реальных тел с определенной степенью точности можно считать серыми. [c.58]

Собственное излучение реальных тел вычисляют по формуле [c.65]

Значение е изменяется от нуля до единицы. Степень черноты характеризует излучательную способность реального тела по сравнению с абсолютно черным телом. Степень черноты может зависеть от длины волны излучения. Различают спектральную е(Я, Т)=ех(Т) и интегральную г Т) степень черноты. Спектральная степень черноты для длины волны X и температуры Т определяется отношением интенсивности излучения реального тела /х Т) к интенсивности излучения /хо (Т) абсолютно черного тела при той же температуре. Твердые диэлектрики, имеющие шероховатую поверхность, обла- [c.408]

Излучение реальных тел в той или иной степени отклоняется от закона Стефана — Больцмана. Действительная форма кривой интенсивности излучения может отличаться от формы, соответствующей уравнению (7-3) для некоторых длин волн интенсивность излучения может быть ниже, чем [c.251]

Излучение большинства твердых тел можно считать близким к серому излучению при этом коэффициент С находится из опыта. Ввиду некоторого отклонения излучения реальных тел от серого излучения коэффициент С может меняться с температурой. Значения С для некоторых тел приведены в табл. 7-1. [c.252]

Для определения собственного излучения реальных тел применяется формула такого же вида [c.8]

Более глубокий анализ особенностей излучения реальных тел И серых тел, а также уточнение понятия серого тела и серого излучения приведены ниже. [c.14]

Закон Стефана — Больцмана [формулы (1-1) и (1-2)] и уравнение для собственного излучения реальных тел (1-3) определяют полное количество энергии, посылаемое в пространство единицей поверхности тела по всем направлениям. Вместе с тем при анализе теплообмена излучением между отдельными телами, например между tF и (рис. [c.17]

ЯРКОСТЬ И УГЛОВАЯ ПЛОТНОСТЬ ИЗЛУЧЕНИЯ РЕАЛЬНЫХ ТЕЛ [c.28]

СПЕКТР ИЗЛУЧЕНИЯ РЕАЛЬНЫХ ТЕЛ [c.38]

Кривые спектральной интенсивности излучения реальных тел располагаются при одной и той же температуре ниже кривой черного тела. В качестве примера на рис. 3-4 и 3-5 приведены зависимости для платины и вольфрама [Л. 125]. Общая форма кривых зависимости аналогична соответствующим кривым черного тела. Как и у черного пр.еО. [c.38]

Аналогичным образом может быть представлена и спектральная яркость собственного излучения реального тела при температуре Т [c.42]

Каждой спектральной яркости излучения реального тела при его температуре Т и длине волны X может быть подобрана равноценная по величине спектральная яркость черного тела при той же длине волны X и некоторой температуре Tg. Величина этой температуры Ts, называемой яркостной температурой, определяется из равенства яркостей реального и черного тел ( х)г= [c.42]

Собственное излучение реальных тел Е (Т) можно представить как долю излучения абсолютно черного тела при той же температуре [c.249]

Для многих технических поверхностей зависимость Е (Г) достаточно слаба, так что соотнощение (3.228) дает удобную формулу для расчета излучения реальных тел [c.249]

Интенсивность теплового излучения реальных тел при определенной температуре зависит от физической природы тела и коэффициента излучения (степени черноты), значение которого определяет- [c.338]

Приведенные соотношения могут быть использованы для описания закономерностей теплового излучения реальных тел. [c.6]

В отличие от абсолютно черного тела, для которого характерным является термодинамическое равновесие между тепловым излучением стенок и потоком излучения полости (потерями тепла через бесконечно малое отверстие пренебрегают), излучение реальных тел неравновесно, и поэтому несколько меньше, чем у абсолютно черного тела, имеющего ту же температуру, что и реальное. Различие в интенсивности излучения учитывается введением интегрального (е) и спектрального (ev) коэффициентов излучения. [c.6]

Приведены основные термины, понятия и определения в области теплообмена излучением. Сформулированы законы теплового излучения, приведены данные об особенностях теплового излучения реальных тел. Рассмотрены радиационные свойства материалов и радиационно-геометрические характеристики систем тел. Приведены методы расчета теплообмена излучением. Материал изложен в концентрированной форме, удобной для практического использования проектирования, расчета, диагностики, моделирования и анализа условий работы теплоэнергетического оборудования. [c.191]

Излучение поверхности тел характеризуют спектральной степенью черноты j и интегральной степенью черноты. Величина j равна отношению интенсивностей излучения реального тела и абсолютно черного тела при фиксированных значениях X и Г. Интегральная [c.645]

Отношение интенсивностей собственного излучения реального тела [c.329]

Мы видим, что коэффициент излучения реального тела пропорционален его поглощательной способности (степени черноты). [c.392]

Соотношение (15. 10) используют и для определения интенсивности излучения реальных тел. Однако для реальных тел степень черноты уже не будет являться постоянной величиной для них ех =./(Я, Т). Степень черноты реальных тел определяют опытным путем. [c.330]

В результате получены поправки, свидетельствующие о заметном расхождении между и расчетными значениями (3), особенно при больших значениях ё1. Кривая ё1=0,33 представляется нам предельной для тугоплавких металлов. Было показано теоретически, что при Ё1 и е2-> 1 отклонение излучения реальных тел от серых уменьшается. Расхождение между экспериментальными данными и общеизвестной формулой для излучения серых тел (1) превосходит 100%. При обработке были использованы результаты расчетов, проведенных для системы вольфрам—вольфрам [9], они хорошо совпали с полученными из опытов значениями. [c.74]

Все реальные тела, используемые в технике, не являются абсолютно черными и при одной и той же температуре излучают меньше энергии, чем абсолютно черное тело. Излучение реальных тел также зависит от температуры и длины волны (при /lx onstизлучения черного тела можно было применить для реальных тел, вводится понятие о сером теле и сером излучении. Под серым излучением понимают такое, которое аналогично излучению черного тела имеет сплошной спектр, но интенсивность лучей для каждой длины волны /х при любой температуре составляет неизменную долю от интенсивности излучения черного тела /,,х [c.463]

Излучение нечерных тел может быть определено на основании закона Кирхгофа, если известна излучательная опособность. В этом случае энергия излучения реального тела описывается произведением соответствую- [c.18]

Наиболее простым способом возбуждения излучения является нагрев излучающей среды. Для описания излучения реальных тел при их нагреве введено понятие АЧТ. Спектральная тлотность энергетической светимости АЧТ описывается формулой Планка и зависит только от абсолютной температуры АЧТ [c.43]

Спектральным и интегральным коэффициентами теплового излучения реальных тел называют величины ех= =Дя/До>, е=Д/До. Для серых тел ел=сопз1 вг=е. В соответствии с законом Кирхгофа ел(7 )=Л (7) 1. Для серых тел равны и интегральные характеристики еСГ) =Л (/) 1. Значешщ е в завцсимости. от температуры и состояния по>- [c.64]

Выше были рассмотрены закономерности излучения реальных тел без учета окружающей среды. Однако при определении температуры изделий, находящихся в непосредственной близости от высоконагретых тел, необходимо учитывать излучение фона, отраженное от объекта контроля, поскольку детекторы ИК-нзлучения, как правило, регистрируют именно суммарное излучение. [c.122]

Такое определение отличается от определений серого тела, в которых или вообще не ставится вопрос о возможной связи между С и Т тела, или, наоборот, подчеркивается наличие такой завксимостя. Учитывая, что серое тело — это абстрактное понятие, вводимое для более удобного проведения теоретического анализа и практических расчетов излучения, наделение его свойством неопределенной связи между С и 7 совершенно неоправдано. Особенно это видно на примерах анализа и расчетов процесса нагрева тел излучением, связанных с изменением температуры этих тел в период нагрева. Принятие определения серого тела с подчеркнутым отсутствием зависимости между С и Т дает возможность более четкого выявления особенностей излучения реальных тел. [c.14]

Понятие абсолютно черное тело , обладающее при данной температуре. максимальной интенси-вностью лучеиспускания, позволило установить законы общего и спектрального излучени Я, спр аведлгкв ые для условий температурного равновесия. Спектральное и интегральное собственные тепловые излучения реальных тел при данной температуре отличаются от излучения абсолютно черного тела, нигде его не превышая и составляя в некоторых случаях лишь весьма небольшую часть черного излучения. [c.235]

Рассмотренные законы излучения справедливы для абсолютно черных тел. Каким образом использовать эти законы при изучении излучения реальных тел С этой целью используется понятие серого тела. Спектр излучения серого тела =/(я,,7 ) изображается линиями, ординаты которых в е раз меньше ординат на графике рис. 13-2, построенном для абсолютно черного тела. СледовательиоГ х = ох здесь величина е меняется для различных теи от О до 1 (абсолютно черное тело) и называется степенью черноты. Степень черноты представляет собой отношение собственного излучения тела к потоку абсолютно черного тела при той же температуре. Закон Стефана — Больцмана для серого тела записывается в виде [c.318]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...